Теплоемкость решеточная

Закон Дебая П 85. См. также Теплоемкость (решеточная) [c.410]

Решеточная теплоемкость см. Теплоемкость решеточная Решеточная теплопроводность см. Теплопроводность диэлектриков Решеточные суммы П 31 [c.438]

См. также Теплоемкость решеточная Закон излучения Планка II 95 Закон Кюри II 270—272, 284, 325 [c.396]

Кристаллическая структура. Можно было предполагать, что переход в сверхпроводящее состояние связан с какими-то изменениями кристаллической структуры. Однако изучение кристаллической структуры сверхпроводников рентгеновскими методами показало, что при понижении температуры металла ниже Тс не происходит никаких изменений ни в симметрии решетки, ни в ее параметрах. Более того, было установлено, что свойства твердого тела, зависящие от колебаний кристаллической решетки, также остаются неизменными. Например, температура Дебая и решеточный вклад в теплоемкость — одни и те же в нормальной и сверхпроводящей фазах. Все это позволило сделать вывод, что сверхпроводимость не связана с какими-либо изменениями кристаллической структуры. [c.263]

Таким образом, в теории Дебая решеточная теплоемкость 6 является универсальной функцией одного параметра Н , который можно вычислить по упругим постоянным материала с помощью соотношений (5.4) и (5.5). [c.320]

У германия электронная компонента в низкотемпературной теплоемкости не была обнаружена даже в том случае, когда использовались более загрязненные образцы, чем описанные выше образцы кремния. Это и не удивительно, так как эффективные массы носителей тока в кремнии и германии имеют примерно одинаковую величину. Следовательно, электронная теплоемкость, которая пропорциональна отношению эффективных масс носителей и кубическому корню из концентрации примесей [см. (9.7)], будет у этих веществ примерно одинаковой. Наоборот, решеточная теплоемкость [c.348]

Определяемая по этой формуле величина Су представляет собой так называемую решеточную теплоемкость, обусловленную движением находящихся в узлах кристаллической решетки атомов (ионов). [c.86]

Рис. 2.33. Температурная зависимость решеточной и электронной составляющих теплоемкости (сплав 20% ванадия и 80% хрома 0 .

Фононная (или решеточная) теплоемкость обусловлена движением находящихся в узлах кристаллической решетки атомов (ионов). Температура Дебая определяется из условия [c.107]

Следовательно, при низких температурах решеточная (фононная) составляющая теплоемкости [c.463]

В [278, 283—286] рассматривался размерный эффект колебательной (решеточной) части теплоемкости. Для массивных металлов электронная подсистема в низко- и высокотемпературных областях вносит в теплоемкость существенный электрон- [c.83]

Большинство полимеров содержат как кристаллические, так и аморфные области. Кристаллические области в полимере не имеют ни правильной формы, ни совершённой решеточной структуры. В этих областях сегменты цепи образуют небольшие упорядоченные пачки или агрегаты — кристаллиты, напоминающие, но не совсем представляющие собой трехмерные кристаллические решетки низкомолекулярных кристаллов. В частично кристаллическом полимере его аморфные и кристаллические области будут иметь различные свойства, несмотря на их одинаковую химическую природу. Степень кристалличности полимера оказывает большое влияние на такие свойства полимеров, как плотность, твердость, проницаемость для жидкости, теплоемкость. [c.317]

Найти внутреннюю энергию, теплоемкость и параметры дальнего и ближнего порядков а) для одномерного бинарного сплава и б) для одномерного решеточного газа. [c.441]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ (решеточная — теплоемкость, связанная с поглощением теплоты кристаллической решеткой удельная— тепловая характеристика вещества, определяемая отношением теплоемкости тела к его массе электронная — теплоемкость металлов, связанная с поглощением теплоты электронным газом) ТЕПЛООБМЕН (излучением осущесгв-ляется телами вследствие испускания и поглощения ими электромагнитного излучения конвективный происходит в жидкостях, газах или сыпучих средах путем переноса теплоты потоками вещества и его теплопроводности теплопровод-ноетью проходит путем направленного переноса теплоты от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящего к выравниванию их температуры) ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ (решеточная осуществляется кристаллической решеткой стационарная характеризуется неизменностью температуры различных частей тела во времени электронная — теплопроводность металлов, осуществляемая электронами проводимости) ТЕПЛОТА (иенарения поглощается жидкостью в процессе ее испарения при данной температуре конденсации выделяется насыщенным паром при его конденсации образования — тепловой эффект химического соединения из простых веществ в их стандартных состояниях плавления поглощается твердым телом в процессе его плавления при данной температуре сгорания — отношение теплоты, выделяющейся при сгорании топлива, к объему или массе сгоревшего топлива удельная — отношение теплоты фазового перехода к массе вещества фазового перехода — теплота, поглощаемая или выделяемая при фазовом переходе первого рода) ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ — удаление путем нагревания тела атомов и молекул, адсорбированных поверхностью тела ТЕРМОДИНАМИКА — раздел физики, изучающий свойства макроскопических физических систем на основе анализа превращений без обращения к атомно-молекулярному строению вещества [c.286]

Решеточный вклад в теплоемкость остается таким же, как и для нормального металла, а вклад электронного газа существенно изменяется. Отсюда следует, что сверхпроводность связана с какими-то коренными изменениями поведения электронов проводимости. [c.264]

Частными случаями подобных возбуждешш являются уже рассмотренные решеточные волны и внешние электроны атомов в металлах (см. разделы 3 и 4). Кроме них, на величину теплоемкости, а следовательно, и на величину теплопроводности могут оказать влияние следующие возбуждения спиновые, магнитного момента, вращение п ориентация молекул и другие эффекты нереунорядочеипя и движения атомов. Во всех этих случаях влияние на теплопроводность может быть двояким с одной стороны, может появиться дополнительный механизм теплопроводности, а с другой—эти добавочные возбуждения могут действовать как дополнительный механизм рассеяния, ибо они взаимодействуют с остальными возбуждениями (например, решеточными волнами). Излон онпое выше можно проиллюстрировать на примере электронов проводимости в решетке. В разделе 3 рассмотрена дополнительная теплопроводность электронами проводимости, а в разделе 4 показано, что теплопроводность посредством решеточных волн уменьшается из-за взаимодействии последних с электронами проводимости. [c.254]

Здесь iS (u)) rfu) — вклад колебанш с частотами ш, dto в решеточную теплоемкость. Этот же результат был получен различными способами Блаттом ) и Макдональдом [188J. Можно ожидать, что вклад фононов будет наиболее существенным при температурах выше 10° К, а затем будет снова уменьшаться при более высоких температурах благодаря множителю рр/С рр + ре)- Систематического экспериментального изучения как этого эффекта, так и отклонения электропроводности от од, пока еще пе проводилось, хотя подобные эксперименты могли бы дать ценную информацию об отношении констант связи "Срр/ р,. [c.286]

Классическое рассмотрение. Если воспользоваться известным классическим законом равномерного распределения энергии ио всем степеням свободы [28], то средняя анергия каждого гармонического осциллятора будет равна кТ м. для решеточной части теплоемкости кристалла, составлеи-ного из N частиц, получим [c.317]

На фиг. 4 приведены также результаты Батиа [70] по вычислению решеточной теплоемкости. Батиа считает, что теоретическая и экспериментальная кривые хорошо согласуются всюду, за исключением области вблизи максимума. 13есьма возможно, что расхождение ниже 4° К объясняется вкладом электронов в теплоемкость. [c.337]

Вниду описанных трудностей нелегко дать количественное объяснение наблюдавшихся аномалий. Паркинсон и др. предположили, что, поскольку четыре элемента имеют очень похожую кристаллическую структуру и электронную конфигурацию, их решеточная теплоемкость должна быть примерно одинаковой. Поскольку лантан совсем не имеет 4/-электронов, а количество 4/-электронов у церия, празеодима и неодима равно соответственно 1,2 и 3, Паркинсон и др. объясняют разницу между теплоемкостями лантана п остальных трех элементов исключительно вкладом 4/-электронов. Так как эти электроны расположены довольно глубоко в оболочке атома (валентными у всех четырех элементов являются б5-электроны), то волновые функции 4/-электронов соседних атомов не могут сильно перекрыться и образовать соответствующую 4/-зону. Однако вырождение электронных уровней может быть снято кристаллическими полями. Переходы между образовавшимися при этом уровнями и могут обусловливать избыток теплоемкости празеодима, неодима и церия по сравнению с лантаном. [c.343]

Файн [149] вычислил колебатольиый спектр объемноцентрированной решетки, которым он воспользовался для определения решеточной теплоемкости вольфрама. Параболический участок спектра со стороны низких частот соответствует значению = 367° К, что хорошо согласуется с величиной, приведенной в табл. 1. Фа1 1н смог сравнить результаты своих вычислений с экспериментом только для температур выше 26° К, причем теоретическая величина теплоемкости оказалась слишком малой. Экспериментальные результаты при температурах, превышающих 26° К, ложатся выше, чем следовало бы из простого дебаевского спектра со значением 0 = 367° К таким образом, выше 20° К величина в становится меньше 0(,. [c.356]

Теория решеточной теплоемкости для гранецентрироваипо11 кубической решетки приложения к случаю серебра. [c.376]

Решеточные теплоемкости некоторых квасцов недавно были измерены в .Пейдене Канадипсом (неопубликованная работа). Для алюминпево-калпе-П1.1Х квасцов илг получено. значение /7i = 4,03-10 для алюминиево-аммо- [c.471]

Эксперименты были повторены де-Клерком и Полдером [116], которые исследовали порошкообразный образец, имевший форму эллипсоида и содержавший одни ион хрома на 13 ионов алюминия. Результаты приведены в табл. 5. При расчете теоретических значений Ттеор. иреднолагалось, что магнитным взаимодействием можно полностью пренебречь (t = 0). Трз Д-ность вычисления энтропии состояла в определении поправки на теплоемкость решетки. Поскольку эффективное значение решеточной теило- [c.478]

РЕШЕТОЧНАЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ — теплоёмкость твёрдого тела, обусловленная атомной подсистемой, в частности кристаллич. решёткой. Р. т. является частью теплоёмкости твёрдого тела. Термин Р. т. может относиться не только к идеальным кристаллам, но и к кристаллам с дефектами решётки или примесями, к некристаллич. твёрдым телам (аморфным веществам, стёклам). [c.390]

Аналогичный размерный эффект на теплоемкости нанокри-сталлического порошка Pd со средним диаметром частиц 8 нм наблюдали в работе [295]. Температурную зависимость теплоемкости нанокристаллического палладия /r-Pd при 1 К < 7 < 20 К описали степенной функцией С Т) = аТ + h P + е Р, аналогичной формуле (3.15) при фиксированном значении г. В зависимости С(Т) массивного палладия квадратичный член hP отсутствовал. Коэффициент электронной теплоемкости /i-Pd оказался немного меньше, а температурный коэффициент решеточной теплоемкости — в 2 раза больше, чем те же коэффициенты а и h для массивного палладия (табл. 3.2). Результаты [295] находятся в хорошем согласии с данными [293] по теплоемкости -Pd. [c.88]

Следует отметить, что значение ЪИа — это классическое значение теплоемкости для атомных кристаллов. Для ионных кристаллов число ионов в моле равно пМа, где п — число ионов в элементарной ячейке кристалла (л = 2 для N301, л = 3 для СаСЬ и т. д.), и по классической теории теплоемкость должна равняться ЗлЛ( . Что касается молекулярных кристаллов (твердый азот, лед Н2О и т. д.), то для них к решеточной теплоемкости следует добавить внутреннюю молекулярную теплоемкость, обусловленную вращательными и колебательными степенями свободы молекулы. [c.256]

Заметим, что хотя электронная теплоемкость существенно меньше классической теплоемкости решетки ЗЫ, она даже становится больше решеточной теплоемкости при достаточно низкой температуре, так как в этой области Среш (см. 53), Се Т (рис. 74). В выражение (57.17) неявно входит объем элементарной ячейки (формула (57.6)) и, следова-J тельно, измерение теплоемкости электронного газа позволяет найти этот объем и показать. Рис. 74 ЧТО ОН равен /г . [c.282]

Смотреть страницы где упоминается термин Теплоемкость решеточная : [c.421] [c.444] [c.401] [c.411] [c.183] [c.302] [c.315] [c.322] [c.327] [c.329] [c.337] [c.337] [c.341] [c.368] [c.479] [c.499] [c.505] [c.582] [c.87] [c.60] [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...