Разогрев электронного газа

Явления, приводящие к отступлению от закона Ома в сильных электрических полях, можно разделить на две группы. К первой относятся явления, изменяющие время релаксации, а следовательно, подвижность носителей. Это разогрев электронного газа и эффект Ганна. Вторая группа явлений, в которую входят ударная ионизация и эффект Зинера, вызывает изменение концентрации носителей. [c.256]

Разогрев электронного газа. Подвижность носителей заряда определяется временем релаксации x= klv, которое связано с длиной свободного пробега X и скоростью частицы о. В случае невырожденного электронного газа результирующая скорость движения электрона складывается из скорости дрейфа и скорости теплового движения [c.256]

Заметим, что разогрев электронного газа наблюдается в полупроводниках и практически не имеет места в металлах. Причиной этого является невозможность создать в металле сильные поля из-за высокой концентрации свободных электронов и эффекта экранирования. [c.256]

Ферми —Дирака 178 Разогрев электронного газа 256 Рассеяние на примесях 253 [c.383]

РАЗОГРЕВ ЭЛЕКТРОННОГО ГАЗА [c.193]

Разогрев электронного газа. [c.60]

Глава 10. Разогрев электронного газа. [c.61]

Так как вследствие рассеяния электронов на дефектах решетки их движение становится беспорядочным, энергия переходит в энергию беспорядочного теплового движения, вызывая повышение температуры электронного газа — его разогрев. Электроны, движущиеся в решетке, все время обмениваются энергией с атомами решетки. Этот обмен происходит путем поглощения и испускания квантов энергии колебаний решетки — фононов. В состоянии теплового. равновесия, когда температуры электронного газа и решетки одинаковы, устанавливается равновесие между процессами испускания [c.193]

Мы будем рассматривать разогрев (10.1) электронного газа в полупроводниках, где эффекты разогрева сугцественнее, чем в металлах. Поэтому, учитывая, что в полупроводниках электроны находятся вблизи экстремумов энергетических зон (энергия электронам ур зд зр Т) можно разложить [c.61]

Установка "Луч-3" предназначена для пайки трубчатых конструкций из высокоактивных металлов и сплавов с нагревом кольцевым электронным пучком, получаемым в высоковольтном тлеющем разряде при температуре ниже 2000 °С. На кольцевой алюминиевый катод нагревателя, размещенный изолированно между двумя дисковыми анодами, подается высокое напряжение отрицательной полярности относительно земли. В концах анода, образующих щель для прохождения пучка, расположены электромагнитные катушки, обеспечивающие отклонение пучка при настройке на место соединения. Разогрев в зоне пайки происходит локально. Мощность нагрева регулируется подачей плазмообразующего газа (аргона, гелия) в область горения тлеющего разряда, время регулирования не превышает 0,5 с. [c.459]

Рис. 2Л 9. Картина разогрева отдельного электрона в поле лазерного излучения при наличии неупругих (ионизирующих) столкновения с атомами. После наступления полной (однократной) ионизации газа канал потерь энергии электрона при неупругих столкновениях с атомами закрывается, и электрон может разогреться до энергии б ах > (/ - энергия ионизации нейтрального атома)

Условия применимости. Интеграл столкновений. Взаимодействие носителей заряда с точечными дефектами, фононами и между собой. Времена упругого и неупругого рассеяния,г-нриближение. Разогрев электронного газа в электрическом поле. [c.80]

При протекании тока электрич. поле ускоряет большее число носителей, а тормозит меньшее, и тем самым сообщает электронному газу дополнит, энергию. В то же время, если ср. энергия эл-нов выше равновесного значения, к-рое в невырожденном электронном газе равно ( / )кТ, электронный газ передаёт энергию фононам при рассеянии на них. Степень разогрева носителей заряда, т. е. увеличение их ср. энергии 8 по сравнению с равновесным значением, зависит от величины поля Е и подвижности носителей тока [Л, а также от скорости передачи ими энергии фононам, к-рая характеризуется временем рассеяния энергии Хд. По порядку величины ё — гкТ я е , х Е , где е — заряд эл-на. При темп-рах Г > Во (Оп — Дебая температура), когда рассеяние носителей на фононах с энергией (в частности, на оптич. фононах) велико, Хд мало (в ПП 10- с). Поэтому характерная величина поля йр, при к-ром разогрев носителей стаг новится значительным, также велика р 10 В/см. При Т 0о, когда носители рассеивают энергию только на ДВ акустич. фононах, гораздо больше (3-10- с в 1п8Ь -типа при Т 4—6 К), а напряжённость электрич. поля, при к-рой разогрев носиг телей уже значителен, составляет р 10- —1 В/см. [c.135]

Основная трудность в создании стабильных автоэлектронных катодов состоит в том, что автоэлектронная эмиссия чрезвычайно чувствительна к изменению геометрии катода и состоянию его поверхности. Работа автоэлектронного катода в электронном приборе сопровождается различными процессами, происходящими на его поверхности основные из них ионная бомбардировка пондеромо-торные нагрузки адсорбция и десорбция молекул остаточных газов поверхностная миграция и т. д. В зависимости от конкретной конструкции и режима эксплуатации автокатода, перечисленные процессы, порознь или в некоторой совокупности, приводят к ряду эффектов, изменяющих режим их работы катодное распыление материала, изменение формы эмиттирующей поверхности, изменение количества и расположения микровыступов, изменение работы выхода электронов, разогрев катода, механические напряжения. [c.5]

ПЛАЗМЕННО-ПУЧКОВЫИ РАЗРЯД — один из ви-дов электрического разряда в газе, в к-ром в межэлектродное пространство вводится ускоренный электронный пучок и плазма разряда разогревается гл. обр, за счёт плазменно-пучковой неустойчивости (см. Пучковая неустойчивость). В результате развития неустойчивости электронный пучок размывается по скоростям с уменьшением ср. энергии электронов в пучке и передачей части первонач. энергии пучка ленгмюровским колебаниям. Затем значит, часть энергии ленгмюров-ских колебаний передаётся тепловым электронам плазмы. Разогрев тепловых электронов происходит за счёт затухания ленгмюровских колебаний при электрон-атоиных и электрон-ионных столкновениях, при рассеянии ленгмюровских колебаний на тепловых электронах с трансформацией ленгмюровских волн в ионнозвуковые, при затухании ленгмюровских колебаний в области уменьшающейся концентрации плазмы и т. д. [c.609]

Электропроводность в сильном электрич. поле. От-юювеаия от закона Ома в сильном электрич. поле в П. связано гл. обр. с разогревом газа носителей. Энергия, получаемая носителями от электрич. поля, передаётся при столкновениях фононам и приводит к выделению дЖоулевой теплоты. Однако мощность, получаемая от поля, может быть столь велика, что носители не успевают передать её фононам, вследствие чего их тёмп-ра оказывается выше, чем темп-ра решётки. В этом случае говорят о горячих носителях (см. Горя-чие электрон ). Разогрев возникает, если кол-во энергии, получаемое носителем от поля за время между столкновениями, превышает энергию, передаваемую ф(жону при одном столкновении. [c.41]

Электрическая дуга — один из видов электрического разряда, при котором ток проходит через ионизированные газы, пары металлов. При кратковременном сближении электродов с шихтой или друг с другом возникает короткое замыкание. Идет ток большой силы. Концы электродов раскаляются добела. При раздвигании электродов между ними возникает электрическая дуга. С раскаленного катода происходит термоэлектронная эмиссия электронов, которые, направляясь к аноду, сталкиваются с нейтральными молекулами газа и ионизируют их. Отрицательные ионы направляются к аноду, положительные к катоду. Пространство между анодом и катодом становится ионизированным, токопроводящим. Бомбардировка анода электронами и ионами вызывает сильный его разогрев. Температура анода может достигать 4000 °С. Дуга может гореть на постоянном и на переменном токе. Электродуговые печи работают на переменном токе. В последнее время в ФРГ построена элек-тродуговая печь на постоянном токе. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...