Порядок решеточный

Заметим, что хотя взаимодействие спинов не вносит заметного вклада в выражение энергии, оно имеет существенное значение в том смысле, что может привести и удержать на некоторое время систему с указанным выше распределением спинов-, благодаря чему рассматриваемое состояние может считаться статистически равновесным, а следовательно,и подчиняющимся соотношениям статистической термодинамики. Указанный вывод вытекает из соотношения времен спин—спиновой и спин — решеточной релаксации первое имеет порядок 10 сек, а второе 10 сек. Соответственно этому система спинов в промежутке времени от 10 до 10 сек после перемены направления магнитного поля может рассматриваться как находящаяся в статистическом равновесии. Вообще же состояние спинов, ориентированных против поля, является, конечно, неравновесным и через 10 сек разрушается, т. е. переходит в полностью равновесное. [c.92]

Общими для всех наноматериалов, полученных ИПД, являются высокие внутренние напряжения и искажения кристаллической решетки. Данные рентгеноструктурного анализа дают для исследованных материалов величину среднеквадратичных деформаций равную хотя, согласно электронно-микроскопическим исследованиям, локальные упругие деформации, особенно у границ зерен на порядок и более выше. Тот факт, что уровень внутренних напряжений высок, хотя плотность решеточных дислокаций в теле зерен зачастую незначительна, подтверждает, что источниками напряжений являются неравновесные границы зерен. [c.86]

Хотя в измеряемой теплопроводности достаточно чистого простого металла преобладает электронная компонента, необходимо все же оценить порядок величины решеточной теплопроводности, прежде чем ею пренебречь. [c.214]

С микроскопической точки зрения сегнетоэлектрические ФП делятся на два больших класса ФП типа смещения и ФП типа порядок — беспорядок. В первом случае выше точки перехода (точки Кюри Гк) в кристалле существует неустойчивость по отношению к одному из решеточных колебаний, которое называется мягкой модой. По мере понижения температуры и приближен 1я к Тк частота этой моды понижается и в пределе стремится к нулю. В результате в точке ФП происходит самопроизвольное смещение подрешеток кристалла, восстанавливающее динамическую устойчивость, причем в сегнетоэлектриках это смещение приводит к спонтанной поляризованности (в антисегнетоэлектриках спонтанная поляризация скомпенсирована в подрешетках Рс = 0). Механизм поляризации, связанный с мягкой модой, рассматривался в 2.5 основные сегнетоэлектрики этого типа перечислены в табл. 6.4. [c.101]

Затем при помощи остроумных методов взаимная ориентация магнитного момента и магнитного поля была изменена на обратную при этом большинство спинов приобрело ориентацию против поля. Время спин-спиновой релаксации в кристалле LiF, согласно оценке, имеет порядок 10 се/с, а время спин-решеточной релаксации — больше 10 сек. Следовательно, условие для равновесия в подсистеме заведомо выполнялось. [c.214]

Метод Монте-Карло неоднократно применялся [41] для исследования родственных между собой дву- и трехмерных моделей решетки Изинга, решеточного газа, а также моделей, описывающих фазовое превращение порядок — беспорядок в бинарных сплавах. Мы, по сути дела, ограничимся лишь перечислением тех работ, которые нам известны, так как эти модели не имеют прямого отношения к теории жидкости. Исключение представляет модель решеточного газа с многими соседями, с помощью которой можно попытаться исследовать характер возможного фазового перехода в системах твердых дисков и твердых сфер к сожалению, эта модель очень слабо исследована методом Монте-Карло. [c.321]

Рис. 2.1. а — решеточный порядок б — топологический беспорядок в — континуальный беспорядок. [c.55]

Считают, что коррозия ускоряет пластическую деформацию напряженного металла путем образования поверхностных решеточных вакансий, в частности сдвоенных вакансий (дивакансий). Последние при комнатной температуре диффундируют внутрь металлической решетки сквозь зерна и границы зерен металла на порядок быстрее, чем моновакансии . Появление дивакансий облегчает пластическую деформацию вдоль плоскостей скольжения вследствие процесса переползания дислокаций. Чем выше скорость коррозии, тем больше доступность дивакансий и, следовательно, тем более выражено образование выступов и впадин, включающихся в процесс развития усталости. Существование минимальной скорости коррозии, необходимой для развития коррозионной усталости, позволяет предположить, что с уменьшением скорости коррозии снижается и скорость образования дивакансий. Концентрация див.акансий падает, и прекращается их влияние на движение плоскостей скольжения возможно такое падение концентрации, при котором дислокации аннигилируют или заполняются атомами металла. [c.163]

Подробные исследования решеточной теплопроводности деформированных сплавов показали наличие отклонений от простой температурной зависимости теплового сопротивления, обусловленного дислокациями. Ливер и Чарсли [145] наблюдали изменение наклона кривой температурной зависимости решеточной теплопроводности деформированных медных сплавов. Они предположили, что общее поле напряжений при близком расположении дислокаций, имеющее дальний порядок, меньше, чем при случайном расположении отдельных дислокаций. Этот эффект существен для фононов с длинами волн, большими среднего расстояния между дислокациями, и проявляется в изменении температурной зависимости теплопроводности при температурах, когда такие фононы дают наибольший вклад в теплопроводность. Капур и др. [111] наблюдали изменения наклона кривых [c.244]

НОМ компрессоре импульс сначала распространяется в световоде в области положительной дисперсии групповых скоростей, а затем происходит его сжатие при помощи пары дифракционных решеток. Задача световода - наложить практически линейную частотную модуляцию за счет комбинации нелинейных и дисперсионных эффектов [39]. Пара дифракционных решеток создает отрицательную дисперсию групповых скоростей, необходимую для сжатия импульсов с положительной частотной модуляцией [4, 7]. С другой стороны, компрессор, основанный на эффекте многосолитонного сжатия, состоит только из отрезка световода специально подобранной длины. Начальный импульс распространяется в области отрицательной дисперсии световода и сжимается за счет совместного действия ФСМ и дисперсии. Компрессия здесь обусловлен фазой начального сжатия, через которую проходят все солитоны высших порядков до того, как их начальная форма восстановится после одного периода соли-тона (см. разд. 5.2). Коэффициент сжатия зависит от пиковой мощности импульса, определяющей порядок солитона N. Оба типа компрессоров взаимно дополняют друг друга, работая обычно в разных областях спектра граница определяется длиной волны нулевой дисперсии ( 1,3 мкм для кварцевых световодов). Таким образом, волоконно-решеточный компрессор используется для сжатия импульсов в видимой и ближней инфракрасной областях спектра, в то время как компрессоры, основанные на эффекте многосолитонного сжатия, используются в области 1,3-1,6 мкм. В области 1,3 мкм за счет использования световодов со смещенной дисперсией можно применять компрессоры обоих типов. Двухкаскадная схема сжатия, где использовались оба типа компрессоров, позволила получить коэффициент сжатия 5000 в области 1,32 мкм [38]. [c.149]

Наиболее интересным результатом [37-39, 94] является наблюдаемое при 300 К значительное (на 8 %) различие восприимчивостей субмикрокристаллического и исходного крупнозернистого палладия. Это различие сохраняется и после отжига MK-Pd при Т < 825 К. Согласно [37, 38] отмеченное различие % не может быть связано с изменением объемного содержания границ зерен и их переходом из напряженного неравновесного состояния в равновесное, так как по электронно-микроскопическим данным и результатам измерения микротвердости (см. рис. 5.4) наиболее сугцественный рост зерен, снижение плотности дислокаций и релаксация границ зерен происходят после отжига при Т < 800 К. В частности, объемная доля границ зерен в MK-Pd в результате отжига в интервале температур 300-810 К меняется на порядок, а плотность решеточных дислокаций на три порядка, однако это не отражается на поведении восприимчивости, снижение которой начинается только при температуре отжига Т > 810 К (кривая 1, рис. 5.12). [c.173]

В этих условиях наиболее эффективным процессом аккомодации является, по-видимому, зарождение решеточных дислокаций, которое может значительно облегчаться благодаря концентрации напряжений в голове скопления ЗГД. В соответствии с работой [159] локальная концентрация напряжений здесь может более чем на порядок превышать величину приложенных напряжений. В то же время в начале деформации диффузия не может обеспечить необходимую аккомодацию зерен при их проскальзывании, поскольку скользящие ЗГД не являются источниками и стоками вакансий [167]. Генерированные на границах зерен дислокации решетки в ультрамелкозернистых СП материалах проходят через зерна и входят вновь в границы, где они абсорбируются. При развитии последовательности процессов — зарождения, движения и поглощения решеточных дислокаций лимитирующим является последний и он определяет скорость возврата. Однако, как подчеркивалось выше (см. 2.2.2), в процессе поглощения дислокаций решетки происходит образование высокоподвижных ЗГД и это приводит к развитию стимулированного ЗГП. Это ЗГП играет роль не только механизма деформации, но и механизма возврата, поскольку приводит к исчезновению ЗГД. Таким образом, на начальной стадии СП течения создаются условия для постепенного включения ЗГП, стимулированного ВС, и увеличения его роли при СПД. [c.90]

Так как 0 (или ф) есть угол поворота поляризации в плоскости, проходящей через ось цепочки (или направление распространения волны), а также из-за характера граничных условий (7.12.6) можно считать, что решение (7.12.9) — (7.12.11) описывает движущуюся стенку-180° Нееля с сопутствующим акустическим полем. Скорость распространения такой стенки довольно мала (по сравнению с акустическими скоростями здесь t r 1) и имеет порядок 1 мм/с при 120 °С в присутствии внешнего электрического поля 5-10 2 МВ/м [Tran et al., 1981]. Из выражения (7.12.1) можно вычислить полную энергию цепочки, а из микроскопических параметров решеточной модели оценить толщину сегнетоэлектрической стенки (расстояние, на котором происходит основное изменение угла ф). Выразив эти величины через макроскопические параметры, входящие в выражение (7.12.1), получим [Pouget, Maugin, 1984] [c.522]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...