Рефракция нормальная

Рефракция нормального глаза такова, что на его сетчатой оболочке получаются резкие изображения удаленных предметов. При отсутствии аккомодации изображения близких предметов получались бы вне сетчатки и были бы нечеткими. Способность глаза увеличивать кривизну хрусталика обеспечивает возможность наблюдения близких предметов. [c.462]

Нормальная скорость движения воздуха. В качестве номинала нормальной скорости движения воздуха принимается Ub=0. Нормальная область скорости Ув обычно не превышает О., .. .. 0,5 м/с, а для прецизионных линейных и угловых измерений с целью исключения рефракции, неравномерной деформации, переноса пыли предел скорости уменьшается до Ub 0,1 м/с. [c.108]

РИС. 4.8. а — участки нормальной поверхности двуосного кристалла 6 — коническая рефракция. Пластинка двуосного кристалла вырезана таким образом, чтобы ее поверхности были перпендикулярны одной из оптических осей. [c.101]

Для того чтобы изучить свойства конической рефракции, необходимо исследовать нормальную поверхность вблизи точки сингулярности Агд (рис. 4.8, а). Волновой вектор света, распространяющегося в направлении оптической оси, изображенной на рис. 4.8, а, можно записать в виде [c.102]

Группа напряжений в (ортогональных) направлениях р, q, у дает нам указание на систему напряжений, которую мы должны приложить, чтобы получить коническую рефракцию для случая волны, пересекающей нормально пластинку, вырезанную перпендикулярно к р. [c.177]

Рассмотрим задачу о береговой рефракции при тех упрощающих предположениях, которые привели к формулам (57.38) и (57.47). Мы считали, что при 2<0 импеданс Zo=0 и что источник расположен над морем достаточно далеко от берега 2=0. Поэтому можно считать, что к границе раздела 2 = 0 приходит вертикально поляризованная плоская волна. Ограничиваясь для простоты случаем нормального падения (случай косого падения сводится к нему с помощью элементарных соображений, см. конец 57), можно записать приходящую волну в виде [c.334]

Принципиально отличный способ создания когерентного излучения предложен з работе [310]. В качестве нелинейной среды для генерации высших гармоник падающего излучения предлагалось использовать смеси паров щелочных металлов с инертными газами. Эти среды обладают кубической по полю нелинейностью, в них легко реализуется условие фазового согласования. Можно подобрать соотношение между компонентам смеси таким образом, чтобы аномальная дисперсия вблизи резонансных линий одного газа компенсировалась другим газом, обладающим в области этих длин волн нормальной дисперсией, т. е. получаются одинаковые рефракции для первой и третьей гармоник. [c.74]

Очковые линзы для работы и чтения. Глаз, корригированный очковой линзой так, чтобы резко видеть удаленный объект, для рассматривания близких объектов должен применять аккомодационное усилие. В молодом возрасте это вполне возмол но, и при О. для дали можно резко видеть и близкие объекты. При уменьшении с возрастом предела аккомодации (пресбиопия) это делается труднее и наконец становится невозможным. Приходится давать различные очковые линзы для дали и для чтения. Уменьшение аккомодации заключается в том, что вследствие уменьшения эластичности хрусталика, ближняя точка глаза, резкое изображение которой на сетчатке получается при максимальной аккомодации, удаляется и при полной потере аккомодации совпадает с дальней точкой. Если глаз имеет нормальную рефракцию, то при наличии полной пресбиопии (см.) для рассматривания близких объектов он нуждается в положительной сферической линзе, к-рая устанавливается так, чтобы ее передний фокус совпадал с [c.277]

На основании формулы (1.2.67) составлена таблица значений нормальной рефракции для ряда значений наблюденного зенитного расстояния Zo [4 (табл. 9). [c.134]

Объяснение акустической рефракции, как результата- изменения температуры с высотой, почти совпадает с объяснением оптического явления — миража. Кривизну луча (р" ), ход которого приблизительно горизонтален, легко оценить методом, данным проф. Джемсом Томсоном 2). Нормальные плоскости, проведенные через две последовательные точки вдоль луча, встречаются в центре кривизны и касаются волновой поверхности в двух ее последовательных положениях. Участки лучей на высотах г и 2- -Ь2 соответственно, [c.133]

Приведем еще один интересный пример, иллюстрирующий отличие процессов отражения упругих волн в кристаллах от изотропного случая. Пусть свободная граница кристалла расположена параллельно акустической оси, не являющейся направлением высокой симметрии. Для ряда таких осей возможна так называемая внутренняя коническая рефракция [2, 5, 6], заключающаяся в том, что при повороте поляризации распространяющихся вдоль них сдвиговых волн вектор Умова — Пойнтинга описывает конус (аналогичное явление известно и в кристаллооптике). Рассмотрим случай, когда волновая нормаль падающей сдвиговой волны ориентирована вдоль оси симметрии третьего порядка тригонального кристалла (ось 1), являющейся акустической осью, а вектор поляризации повернут приблизительно на 45° относительно поверхности (рис. 9.6) [12]. При этом вектор групповой скорости ориентирован под углом к поверхности и волна с ней взаимодействует. Решение соответствующей граничной задачи и экспериментальное исследование показывают [121, что вектор поляризации отраженной волны того же типа, что и падающая, поворачивается на 90° относительно первоначальной ориентации. Это соответствует тому, что нормальная составляющая вектора Умова — Пойнтинга меняет знак, т. е. поток энергии отраженной волны отходит от поверхности (рис. 9.6). Сказанное нужно иметь в виду при проведении акустических экспериментов, [c.226]

Если один из граничащих кристаллов обладает пьезоэффектом, то наряду с механическими граничными условиями необходимо учитывать граничные условия для электромагнитного поля, заключающиеся в непрерывности касательных компонент напряженности электрического поля и нормальных компонент индукции. Построения рис. 9.5 в этом случае следует дополнить поверхностями рефракции для электромагнитных волн, которые практически стягиваются в точку из-за больших значений фазовых скоростей света. Это означает, что распространяющиеся электромагнитные волны при падении акустических волн на границу раздела возникают только в том случае, когда падение нормально (при отклонении падающей волны от нормали электромагнитные волны становятся неоднородными). Справедлива и обратная ситуация — возникновение преломленных и отраженных акустических волн в случае нормального падения электромагнитной волны. Рассмотренные явления могут быть использованы для прямого возбуждения и детектирования гиперзвука электромагнитными волнами СВЧ-диапазона. Однако эффективность такого преобразования по порядку величины равна D/ 10 т. е. довольно мала [9] ). Более эффективным оказывается возбуждение гиперзвука стоячими электромагнитными волнами, которое обычно осуществляется с помощью СВЧ-резонаторов 18,131, [c.227]

Акустооптич. рефракция — изменение хода световых лучей в неоднородно деформированной среде (рис. 1) — возникает, если поперечный размер светового пучка d значительно меньше длины звуковой волны, т. е. d А. Световой луч, падающий нормально, после прохождения звукового пучка толщиной D отклоняется от своего первоначального направления на угол Р, пропорциональный длине пути светового луча в звуковом поле L D и градиенту показателя преломления п. В случае бегущей УЗ-вой волны угол отклонения меняется во времени с частотой звука по закону [c.32]

При нормальной тропосферной рефракции [c.128]

Подставляя сюда значение к для нормальной атмосферной рефракции, находим [c.129]

Траектории волн в этих условиях обращены выпуклостью вверх, т. е. положительная рефракция способствует увеличению дальности распространения волн. В свою очередь, среди п(ь ложительных ввдов атмосферной рефракции различают пониженную (когда искривление лучей меньше, чем при нормальной рефракции), нормальную (подробно рассматривавшуюся выше), повышенную (при которой искривление лучей больше, чем при нормальной, но не достигает критического значения), критиче скую (при которой радиус кривизны траекторий -равен радиусу земного шара) и сверхрефракцию (при которой лучи искривляются еще сильнее, чем при критической рефракции). [c.131]

Углеводороды, образующие комплекс с карбамидом, выделенные из фракций до 400° С (табл. 89), состоят в основном из метановых углеводородов нормального строения, что подтверждается результатами определения структурно-группового состава (Сп = = 0%, Ко=0), элементарного состава (средний ряд и значением интерцепта рефракции (г равно от 1,0451 до 1,0557). [c.156]

Причиной образования 3. м. является рефракция звука в атмосфере. Т. к. темп-ра в ниж, слоях атмосферы убывает с высотой (вплоть до минус 50—75 "С на высоте 15—20 км), звуковые лучи отклоняются вверх, что приводит к прекращению слышимости на поверхности Земли. Повышение темп-ры до плюс 50—70 "С в слое, лежащем на высоте 40—60 км, приводит к тому, что лучи загибаются кпизу и, огибая сверху 3. м., возвращаются па земную поверхность, образуя зону аномальной слышимости. Вторая и третья зоны аномальной слышимости возникают вследствие одно- и двухкратного отражения звуковых лучей от земной поверхности. Для зон аномальной слышимости характерно запаздывание прихода звука по времени на 10— 30% по сравнению со случаем нормального распространения звука вдоль земной поверхности это запаздывание обусловлено большей длиной искривлённого луча по сравнению с прямым путём вдоль поверхности и меньшей скоростью звука в холодном воздухе. Ветер изменяет форму лучей, уничтожая симметрию в условиях распространения звука, что может привести к значит, искажению кольцеобразной формы 3. м. и даже разомкнуть кольцо, ограничив зону аномальной слышимости нек рым сектором. Изучение 3. м. впервые привело к мысли о наличии слоя с повышенной темп-рой па высоте ок. 40 ки. Исследование аномального распространения звука — один из методов определения темп-р в ср. атмосфере. [c.88]

Существенной особенностью УКВ является отсутствие регулярного зеркального отражения от ионосферы. Исключением является загоризонтное распространение радиоволн (метровых волн), происходящее в осн. за счет рассеяния их на ионизованных метеорных следах (см, также Метеорная радиосвязь), а также при наличии спорадических , слоев, способных иногда отражать радиоволны вплоть до частот 50—60 МГц. При этом возможно многоскачковое распространение радиоволн в волноводе Земля—ионосфера с предельной дальностью скачка 2000 км (см. Волноводное распространение радиоволн). Значит, влияние на распространение УКВ оказывает тропосфера Земли. Для тропо-с( йры характерны следующие механизмы загоризонтного распространения УКВ нормальная (стандартная) рефракция лучей, рассеяние на турбулентных флуктуациях показателя преломления, каналирование энергии в тропосферном волноводе, отражение от приподнятых инверсных слоев (см. Распространение радиоволи). Учёт рефракций при радиосвязи на УКВ приводит к увеличению предельной дальности в случае нормальной рефракш1и [c.218]

Очки для исправления аметропии, сопровождаемой астигматизмом. Для исправления аметропни, сопровождаекюй астигматизмом (или одного астигматизма), применяются системы, облада-1рщие равными оптическими силами в различных направлениях [9, гл. IX, с. 574 в качестве таких систем служат цилиндрические, цилиндро-сферические и торические линзы. Цилиндрические линзы могут применяться только тогда, когда в одном направлении глаз имеет нормальную рефракцию (нуль), а в перпендикулярном рефракцию D, отличную от нуля., Астигматизм глаза можно компенсировать цилиндрической линзой, у которой оптическая сила в главном сечении равна D диоптрий, а главное сечеине совпадает с плоскостью сечення глаза с ненормальной рефракцией. Если при этом линия зрения образует конечный угол с осью, появляется астигматизм, вызываемый тем, что расстояние между фокусами сагиттальных и меридиональных пучков не остается постоянным при изменении на- [c.540]

Если мы нарисуем единичный вектор, перпендикулярный нормальной поверхности в бесконечно малой окрестности сингулярной точки, то получим бесконечное число единичных векторов, соответствующих направлению потока энергии. Такие векторы образуют коническую поверхность. Поэтому следует ожидать, что поток электромагнитной энергии будет иметь форму конуса. Данное явле- ние известно как коническая рефракция. [c.102]

Очковые линзы для миопии и гиперметропии. Основные аномалии рефракции глаза — миопия (близорукость) и гиперметр о и и я (дальнозоркость) корригируются очковьми стеклами след. обр. Для э м м е-тропического (нормального) глаза параллельный пучок света от удаленной точки, лежащей на оси глаза, дает резкое изображение в виде точки же (если не принимать во внимание явлений диффракции и аберраций оптич. системы глаза) на сетчатке следовательно и изображение всего объекта получается резким. При миопии параллельный пучок от удаленной точки дает изображение внутри глазного яблока, а при гиперметропии — вне глазного яблока, позади сетчатки (фиг. 1, А и Б). На сетчатке получается в этих случаях, вместо резкого изображения точки, размытый кружок— кружок рассеяния К. От каждой точки удаленного объекта получаются такие кружки рассеяния, и глаз видит объект размытым, нерезким и не различает его деталей. Резкое изображение на сетчатке в этих случаях получается не от удаленной точки, а от так назыв. дальней точки глаза. Для неаккомодированного глаза при миопии на сетчатке получается изображение этой точки, лежащей на конечном расстоянии впереди глаза (фиг. 1, В), а при гиперметропии— изображение точки (мнимой), лежащей позади глаза (фиг. 1, Г). Величина аметропии (миопии или гиперметропии) характеризуется расстоянием дальней точки от пе- [c.272]

Очковые линзы для корригирования афа-кии. Афакическим г.л азом называется глаз, лишенный хрусталика (после оперативного удаления помутневшего хрусталика). При отсутствии хрусталика рефракция глаза изменяется. Нормальный средний глаз имеет рефракцию +58,64 D, прп отсутствии хрусталика рефракция того же глаза равна+43,05 D. Положение дальней точки для такого афакического глаза равно [c.275]

Телескопические 0. Очень сильно пониженная острота зрения, обычная при сильных степенях миопии, встречается также и при нормальной рефракции и при гиперметропии. Глазу с пониженной остротой зрения надо дать увеличивающую оптич. систему, к-рая кроме увеличения давала бы коррек- [c.278]

При распространении ультразвуковых колебаний в среде с изменяющимися свойствами звуковой луч преломляется, описывая некоторую криволинейную траекторию. Это явление называется рефракцией звука. При раопространении звука в воздухе и в жидкости я вление рефракции становится сильно заметным при изменении температуры воздуха или жидкости. В металлах местное изменение температуры при нормальных условиях происходит в меньшей степени из-за хорошей их теплопроводности, поэтому явление рефракции здесь сказывается меньше. В ультразвуковой дефектоскопии это явление проявляется редко, так как в большинстве случаев исследование металлов при помощи ультразвуковых колебаний проводят при одной температуре всего объема исследуемого металла [c.87]

Для специального случая нормального падения (О, 0) имеем 0( = 0J = О и, следовательно, обе волновые пормали в кристалле совпадают и направлены перпендикулярно к 2. Другой специальный случай, представляющий боль-пюн теоретический интерес,— распространение волны в направлении одной из. оптических осей двухосного кристалла. Возникающее при этом явление известно как коническая рефракция. Оно и рассматривается ниже. [c.632]

Возьмем пластинку двухосного кристалла, например арагонита, вырезанную так, что две ее параллельные грани перпендикулярны к оптической оси волновых нормалей. Если па такую пластинку нормально к одной из параллельных граней падает узкий нучок монохроматического света, то внутри пластинки энергия будет распространяться в полом конусе, конусе внутренней конической рефракции. При выходе с противоположной стороны световой пучок образует полый цилиндр (рис. 14.13). На экране, параллельном грани нашей кристаллической пластинки, следует ожидать появ.ления яркого круглого кольца. Это замечательное явление было предсказано Вильямом Р. Гамильтоном в 1832 г., а через год его наблюдал Ллойд, исследовавший ио предложению Гамильтона арагонит. Успех эксперимента послужил одним из наиболее четких подтверждений волновой теории свста, развитой Френелем, и в очень сильной степени способствовал ее всеобщему признанию (см. Историческое введение , стр. 17). - [c.634]

Применение формул, выведенных в теории астрономической рефракции для больших го го > 70°) и основанных на функциях Крампа — Радо и Ф (см. [1], [7], [41] —[43]), позволяет продолжить таблицу значений нормальной рефракции 7б0лл ДлЯ зенитных расстояний 2о > 75° (см. табл. 12). [c.135]

Главный интерес представляет, однако, зависимость А от р. Если р меньше, чем л, то Л отрицательно. Когда р переходит через значение п. А обращается в нуль и затем меняет знак. Когда А отрицательно, влияние у состоит в уменьшении восстанавливающей силы колебания х. Мы видим, что это происходит тогда, когда вынужденное колебание медленнее того, которое свойственно у. Колебание у стремится, таким образом, замедлить колебание х, если последнее с самого начала было более медленным и, напротив, ускорить его, если оно с самого начала было более быстрым эта тенденция исчезает только в критическом случае идеального изохронизма. Попытка заставить х колебаться со скоростью, определяемой п, связана со своеобразной трудностью, аналогичной той, с которой встречаются, когда хотят привести в равновесие тяжелое тело с центром тяжести, расположенным выше опоры. В какую бы сторону при этом ни была незначительно нарушена точность установки, влияние возникающего колебания всегда увеличивает ошибку. Примеры неустойчивости тона, сопровождающего сильный резонанс, встретятся нам в будущем, но несомненно, что наиболее интересно применение результатов этого раздела к объяснению аномальной рефракции в веществах, обладающих сильно выраженным селективным поглощением света двух длин волн, расположенных (в нормальном спектре) непосредственно по обе стороны полосы поглощения ). Христиансен и Кундт, которые открыли это замечательное явление, заметили, что среда такого рода (например, раствор фуксина в алкоголе) преломляет луч непосредственно ниже полосы поглощения аномально с избытком, а выше ее с недостатком. Если бы мы предположили—это естественно сделать по другим основаниям, — что интенсивное поглощение есть результат согласного действия колебаний света и некоторого колебания, свойственного молекулам поглощающего агента, то наша теория указывала бы, что для света несколько большего периода эффект должен быть такой же, какой [c.191]

Другой случай атмосферной рефракции можно найти в действии ветра. Уже давно известно, что вообще звуки слышны лучше с подветренной, чем с наветренной стороны от источника явление оставалось, однако, необъясненным, пока Стокс не указал на то, что возрастаюш,ая скорость ветра вверху должна мешать прямолинейному распространению звуковых лучей. Из закона кратчайшего времени Ферма слелует, что ход луча в лвижуш,ейся, но с других точек зрения однородной среде такой же, каким он был бы в среде, все части которой находятся в покое, если бы скорость распространения была увеличена в каждой точке на компоненту скорости ветра в направлении луча. Если ветер — горизонтальный и не меняется в горизонтальной плоскости, то ход луча, направление которого всюду составляет лишь незначительный угол с направлением ветра, можно вычислить на основании тех же принципов, какие были применены в предыдущем разделе к случаю переменной температуры локальная скорость ветра в каждой точке увеличивает или уменьшает нормальную скорость распространения звука в зависимости от того, распространяется ли звук по ветру или против ветра. Таким образом, когда скорость ветра вверх возрастает, что можно рассматривать как нормальное положение вещей, горизонтальный луч, идущий против ветра, постепе1шо загибается вверх и на некотором расстоянии проходит над головой наблюдателя напротив, лучи, идущие в направлении ветра, загибаются вниз, так что наблюдатель, расположенный с подветренной стороны от источника, слышит звук благодаря прямому лучу, который выходит с незначительным уклонением вверх и имеет то преимущество, что он изолирован от помех на большей части своего пути. [c.135]

Уравнение (5.1) является уравнением восьмой степени относительно компонент волнового вектора ki. При фиксированном (О концы волновых векторов, проведенных из начала координат А = О во всех направлениях и удовлетворяющих уравнению (5.1), определяют некоторую поверхность восьмого порядка в /с-прост-ранстве. Эту поверхность называют поверхностью волновых векторов. Наряду с ней часто используется так называемая поверхность векторов рефракции m = k/(o = n/y, которая отличается от поверхности волновых векторов лишь масштабным множителем 1У(о. Поверхность волновых векторов состоит из выделенной точки к = 0, обращающей в нуль уравнение (5.1), и трех полостей, соответствующих трем нормальным волнам. Происхождение особой точки нетрудно понять, если вспомнить, что полная система связанных акустоэлектромагнитпых волн (2.1) —(2.2) определяет пять ветвей колебаний — три акустоэлектрические и две электромагнитные с разными поляризациями. [c.35]

Противоположным волноводному является так называемое антиволновод-ное распространение, когда лучи уже никогда более не возвращаются на горизонт источника. Пример антиволноводного распространения, реализующийся в подводной акустике, изображен на рис. 54.1. Здесь слева изображен профиль скорости звука, справа лучевая картина. Заштрихована область геометрической тени, куда не проникает ни один из лучей. Аналогичный слут чай имеет место при распространении радиоволн над поверхностью земли в условиях нормальной рефракции. Разница только в том, что в последнем случае граница является не плоскостью, а сферой. Для теории эта разница не яв- [c.321]

На рис.XI.6 дон вид на ктш сверху. Здесь показан исходный фронт 8 нормальной волны и система параллельных прямых линий, между которыг-ш значе1ше фазовой скорости пршято постоянным. Видно, что задача сведена к схеме рефракции в слое с переменной скоростью звука. При этом, очевидно, должен выполняться закон преломления [c.116]

Дисперсия показателя преломления водорода при нормальных условиям (температуре и давлении) можст быть представлена в интервале от 0,4 до 9 мк в виде следующей зависимости + 2,72 10 + (2,11 10 )Д X в микро метрах). Найдите значения коэффициентов рефракции и дисперсии Ли В в формуле Коши и убедитесь, что собственная частота осциллятора лежит в УФ-об-ласти. Найдите отношение д/т. К какой частице применимо получеииое значе ние Плотность водорода 9,0 10 кг м [c.233]

Указанные различия в структуре углеводородов вызывают и различия в их физических свойствах. Из табл. 5.1 и 5.2, где представлены основные физические характеристики исследованных углеводородов, видно, что плотность углеводородов ниже плот-иосги воды и возрастает с увеличением молекулярной массы. Углеводороды плохо растворимы в воде, и растворимость их с увеличением молекулярной массы снижается. Теплота сгорания углеводородов также закономерно возрастает с ростом молекулярной массы в гомологическом ряду. Разность молярных тсп-лот сгорания для двух соседних гомологов является постоянной и в среднем составляет 659 кДж. Энергии образования атомов и молекул, полученные из теплот сгорания, также закономерно меняются для гомологов. Аналогичные закономерности изменения с составом выявлены для молекулярной рефракции, парахора, диэлектрической проницаемости и многих других свойств углеводородов. Отклонение строения молекул углеводородов от нормального отражается и на их свойствах, т. е. существует определенная связь между строением и свойствами химически подобных соединений. Например, температура плавления изомеров тем выше, чем более разветвлено их строение. Температура кипения разветвленных углеводородов, наоборот, ниже, чем нормальных. Следует отметить, что простая линейная зависимость проявляется не по всем свойствам и обычно является приближенной. Анализ показывает, что различия в свойствах обусловлены главным образом соотношением метильных и метиленовых групп (СН3/СН2) в молекуле и с ростом общего числа групп все более сглаживаются. Наиболее сильно они проявляются у легких углеводородов, свойства которых, как правило, не подчиняются обшим для данного ряда закономерностям. [c.139]

Пример 2.16, Рассчитать и построить зависимость напряженности поля от расстояния при следующих данных . Pi = 50 вт, Di=100, /ii —60 м, Х=10 см, Лг=20 м. Волна вертикально поляризована. Влажная почва с параметрами е= = 10, а=0,01 uMjM. Распространение происходит в условиях нормальной атмосферной рефракции, что учитывается использованием эквивалентного значения радиуса Земли аэ=8,5-10 м (см. 3.4). Расчет произвести в интервале расстояний от третьего максимума (считая в направлении убывания расстояний) до расстояния 2 го, где го — дальность прямой видимости. [c.97]

Очевидно, расчет следует начать с определения дальности прямой еидимост - при нормальной атмосферной рефракции. Заменяя в ф-ле (2.57) а = б,37-10 м через аэ=8,5-10 м, вместо ф-лы, (2.57а) получаем [c.97]

Тропосферная рефракция, имеющая место в нормальной тропосфере, получила название нормальной рефракции. В случаях, вызывающих сомнения, следует уточнять, идет ли речь о нормальной радиорефракции или о нормальной оптической рефракции. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...