Рефракция атмосферная

Благодаря атмосферной рефракции Солнце и Луна, когда находятся вблизи горизонта (при восходе или заходе), кажутся сплюснутыми в вертикальном направлении. Вследствие рефракции всякое светило появляется над горизонтом еще до истинного выхода и остается видимым некоторое время после истинного захода. [c.113]

Явления атмосферной рефракции затрудняют проведение научных исследований и применение ряда оптических методов решения технических задач. [c.113]

РЕФРАКЦИЯ, преломление лучей света в земной атмосфере. Лучи света при прохождении через атмосферу благодаря ее неоднородности преломляются, вследствие чего видимое направление на светило или на земной предмет отличается от истинного направления. Различают Р. астрономическую и земную (атмосферную). [c.363]

Предельный случай атмосферной рефракции — при наблюдении земного предмета на видимом горизонте— называется геодезической рефракцией. [c.132]

В работе [25] отмечается, что в большинстве практических случаев чувствительность метода снижается на 3—4 порядка из-за флуктуаций лазерного излучения, различного рода фоновых сигналов и несовершенства приемно-передающей системы. Этот метод применяется для определения спектрального пропускания атмосферы на горизонтальных и слабонаклонных трассах при длине трассы 10 км и более. Атмосферный спектрофотометр состоит из лазерного (или теплового) источника и приемной системы в конечной точке трассы (возможно возвращение луча к месту расположения источника поворотным зеркалом, расположенным в средней точке трассы). Серьезной проблемой в таких измерениях является перехват всего пучка, прошедшего через трассу, так как размеры пучка и его положение на входной апертуре приемника флуктуируют из-за рефракции и турбулентности. [c.194]

В главах 1 и 2 книги содержатся сведения о турбулентных флуктуациях показателя преломления и методах теории распространения электромагнитных волн оптического диапазона в случайно-неоднородных средах. Специальный раздел посвящен методам решения задач на локационных трассах. В главах 3—6 излагаются результаты экспериментальных и теоретических исследований статистических характеристик поля пучков оптического излучения, распространяющегося в турбулентной атмосфере на связных трассах. Анализируются средняя интенсивность, когерентность, пространственно-временная структура флуктуаций фазы и интенсивности излучения, случайная рефракция оптических пучков в зависимости от турбулентности на трассе и параметров приемной и передающей оптических систем. В главах 7 и 8 рассматриваются результаты исследований распространения лазерного излучения на локационных трассах. Дается последовательный теоретический анализ влияния интенсивности турбулентности, свойств отражающей поверхности и параметров лазерного источника, отражателя и приемника на эффекты, обусловленные корреляцией встречных волн. Систематизируются результаты экспериментальных исследований распространения лазерного излучения на трассах с отражением в турбулентной атмосфере. В главе 9 описаны методы и аппаратура лазерного зондирования атмосферной турбулентности. [c.6]

Если задавать априори высотный ход индикатрисы рассеяния, т. е. положить известными величины (/=1,. .., п), то за (3.26) стоит известное интегральное уравнение Абеля, широко используемое во многих прикладных задачах. В атмосферной оптике к ним следует отнести обратные задачи теории рефракции [27] и простейшие варианты теории касательного зондирования [25]. Все эти частные варианты общего уравнения переноса излучения вдоль ограниченного отрезка прямой (секущей) содержатся в приведенных вычислительных схемах, и мы их здесь специально рассматривать не будем. [c.159]

В качестве возражения против вышеописанного метода можно указать, что при таких больших рассматриваемых расстояниях трудно быть уверенным, что в достаточной мере исключено возмущающее влияние атмосферной рефракции. В связи с этим были сделаны попытки экспериментов с трубами более низких тонов, которые должны были бы быть слышны на меньшем расстоянии, но эти опыты не были успешны, и в конце концов пришлось снова возвратиться к камертонам. [c.420]

Акустические облака 135 Аналогия между движением жидкости и теплотой и электричеством 22 Атмосферная рефракция 133 [c.474]

Атмосферная рефракция (см. 4.1) уменьшает зенитное расстояние г всякого светила в первом приближении на величину [c.359]

Воздействие ядерного взрыва на атмосферную ионизацию в основном связано с ростом плотности электронов в районе взрыва. Увеличение числа электронов может привести к нарушению всех видов электромагнитной связи, либо вызывая ослабление сигнала, либо меняя направление распространения сигнала из-за рефракции. [c.356]

Рис. 2.4. Появление нижнего (а) и верхнего (б) миражей и атмосферная рефракция (е)

Эффект атмосферной рефракции возникает из-за искривления световых лучей при наклонном прохождении верхних слоев атмосферы (рис. 2.4, в). Благодаря этому Солнце остается видимым еще некоторое время после ухода под горизонт, а видимые положения небесных светил смещаются относительно истинных в сторону зенита. [c.42]

Подставляя сюда значение к для нормальной атмосферной рефракции, находим [c.129]

При пользовании интерференционными формулами, в которые радиус Земли явно не входит, учет влияния атмосферной рефракции осуществляется одновременно с учетом сферичности Земли. Последняя учитывается путем замены действительных высот приведенными. При аналитическом определении приведенных высот нужно пользоваться следующими формулами [c.129]

Явление преломления света было известно уже Аристотелю (350 лет до нашей эры). Попытка установить количественный закон принадлежит знаменитому астроному Птолемею (120 г. нашей эры), который предпринял измерение углов падения и преломления. Приводимые им данные измерений весьма точны. Птолемей учитывал влияние преломления в атмосфере на видимое положение светил (атмосферная рефракция) и даже составил таблицы рефракции. Однако измерения Птолемея относились к сравнительно небольшим углам, и поэтому он пришел к неправильному заключению о пропорциональности угла преломления углу падения. Значительно позже (около 1000 г.) арабский оптик Альгазен (Альхайтам) обнаружил, что отношение углов падения и преломления не остается постоянным, но правильного выражения закона дать не смог. Пра- [c.15]

Задачи о распространении лазерных пучков на трассах, содержащих слои аэрозоля и, в частности, водного аэрозоля (облака, туман, влажная дымка), относятся к числу тех задач атмосферной нелинейной оптики, в которых ярко выражена неаддитивность влияния различных факторов (просветление, нелинейная рефракция, дифракция) на ход процесса. [c.105]

Лазерный пучок, распространяюш,ийся в газе при давлениях порядка атмосферного, подвергается влиянию градиентов плотности газа, которые неизбежны в технологических установках, где применяется вынужденная конвекция. Ограничения применимости ЛТ, связанные с хаотической рефракцией зондируюш,его пучка в газовом потоке при повышенных давлениях могут быть преодолены транспортировкой пучка не в свободном пространстве, а в оптическом волокне. [c.206]

Атмосферной рефракцией г называется аналогичное явление, наблюдаемое в случае нахождения небесного объекта а в пределах эффективной атмосферы Землп. Разность между астро.чомической и атмосферной рефракциями называют дифференциальной рефракцией ) р. [c.132]

Не представлялось возможным коснуться в монографии обратных задач, связанных с нелинейными эффектами взаимодействия оптического излучения с компонентами атмосферы [14, 45], атмосферной рефракцией [1] и турбулентностью [14]. С учетом этого обстоятельства следует признать, что название монографии несколько шире содержащегося в ней материала. Вместе с тем, если акцентировать внимание на математических аспектах теории оптических обратных задач, то в монографии рассмотрены практически все виды тех интегральных уравнений и их систем, к которым сводятся обратные атмосферно-оптические задачи независимо от их конкретного физического содержания. В частности, если вести речь о некорректных задачах, то в монографии изложены эффективные алгоритмы обращения интегральных уравнений Фредгольма, Вольтерра, простейшие нелинейные уравнения, а также интегральные уравнения в форме интеграла Стилтьеса. Особое внимание уделено построению вычислительных схем численного решения систем функциональных уравнений, включающих и интегральные с ядрами, зависящими от неизвестных параметров. В этом отношении содержание монографии обладает достаточной общностью. На примере обратных задач светорассеяния представилось возможным рассмотреть методы численного решения тех функциональных уравнений, к которым сводятся наиболее распространенные обратные задачи оптики атмосферы. Подобные аналогии указываются в тексте монографии и сопровождаются соответствующими ссылками на литературу. [c.12]

Учитывая нерегулярный ход высотного распределения аэрозолей в атмосфере, всем интегральным уравнениям теории зондирования придана форма интегралов Стилтьеса. В главе подробно излагаются численные методы для одночастотного варианта касательного зондирования в силу близости обращаемого интегрального уравнения обратным задачам рефракции и атмосферной топографии. Решение систем функциональных уравнений метода многочастотного касательного зондирования по аналогии с методом лазерного зондирования строится на основе итерационных вычислительных схем, содержащих матричные аналоги оптических операторов перехода. В целях раздельного определения характеристик рассеяния молекулярной и аэрозольной компонент [c.148]

Другой случай атмосферной рефракции можно найти в действии ветра. Уже давно известно, что вообще звуки слышны лучше с подветренной, чем с наветренной стороны от источника явление оставалось, однако, необъясненным, пока Стокс не указал на то, что возрастаюш,ая скорость ветра вверху должна мешать прямолинейному распространению звуковых лучей. Из закона кратчайшего времени Ферма слелует, что ход луча в лвижуш,ейся, но с других точек зрения однородной среде такой же, каким он был бы в среде, все части которой находятся в покое, если бы скорость распространения была увеличена в каждой точке на компоненту скорости ветра в направлении луча. Если ветер — горизонтальный и не меняется в горизонтальной плоскости, то ход луча, направление которого всюду составляет лишь незначительный угол с направлением ветра, можно вычислить на основании тех же принципов, какие были применены в предыдущем разделе к случаю переменной температуры локальная скорость ветра в каждой точке увеличивает или уменьшает нормальную скорость распространения звука в зависимости от того, распространяется ли звук по ветру или против ветра. Таким образом, когда скорость ветра вверх возрастает, что можно рассматривать как нормальное положение вещей, горизонтальный луч, идущий против ветра, постепе1шо загибается вверх и на некотором расстоянии проходит над головой наблюдателя напротив, лучи, идущие в направлении ветра, загибаются вниз, так что наблюдатель, расположенный с подветренной стороны от источника, слышит звук благодаря прямому лучу, который выходит с незначительным уклонением вверх и имеет то преимущество, что он изолирован от помех на большей части своего пути. [c.135]

Атмосферная рефракция имеет важное отношение к слышимости сигналов в тумане — предмет, который за последние несколько лет занимал внимание двух выдающихся физиков, проф. Генри в Америке и проф. Тиндаля в Англии. Генри приписывает почти все капризы далеких звуков рефракции и показывает, как с помощью различных предположений относительно движения воздуха вверху возможно объяснить некоторые ненормальные явления, которые были замечены им самим и другими наблюдателями. Тиндаль ), исследования которого были в равной степени обширны, считает, что очень ограниченные расстояния, на которых иногда слышны звуки, являются результатом действительной задержки звука при неоднородном (flo ulent) состоянии атмосферы, возникающем вследствие неравномерного нагревания или влажности. В том, что последняя причина способна действовать до некоторой степени рассматриваемым образом, сомневаться нельзя. Тиндаль доказал лабораторными экспериментами, что звук электрического звонка можно заметно ослабить расположенными попеременно слоями газов различной плотности и хотя нужно признать, что изменения плотпости были здесь более значительны и более резки, чем это можно предположить для открытого воздуха, за исключением, может быть, слоев, расположенных в непосредственной близости к почве, некоторые из наблюдений над сигналами в тумане, казалось бы, прямо указывают на это объяснение. [c.138]

Инструментальные ошибки экваториала и атмосферная рефракция приводят к появлению вращения поля [317]. При зкспони-рования в течение промежутка времени Ai поле повернется на угол [c.365]

До сих пор все наши теоретические рассмотрения относились к монохроматическому свету (с фиксированной длиной волны Л), а приводившиеся эмпирические данные (в частности, рис. 119—121) соответствовали интегральному свету. При малых зенитных расстояниях звезд различия атмосферной рефракции для света различных длин волн мало сказываются на пути, проходимом лучами в атмосфере, и мерцание в монохроматическом и интегральном свете происходит приблизительно одинаково. При больших же зенитных расстояниях различия атмосферной рефракции приводят к большим расхождениям между лучами разных длин волн. Так, по Пернтнеру и Экснеру (1910), расстояние г между лучами с длинами воли Я.1 и сходящимися в одну точку на поверхности Земли, на высоте Л равняется [c.609]

Изменения атмосферной температуры вдоль пути распространения вызывают рефракцию пучка. Непрерывные изменения рефракции вследствие турбулентности атмосферы приводят к мерцанию, эс екту, обычно присутствующему при наблюдении звезд. Рефракция и мерцание затрудняют наведение узкого пучка и, по существу, определяют нижний предел практической расходимости пучка. Мерцание также вызывает непрерывное изменение уровня мощности принимаемого сигнала. Это, наряду с изменением атмосферного затухания, исключает использование методов прямой аналоговой модуляции интенсивностн для внешних наземных систем связи. [c.405]

Пример 2.16, Рассчитать и построить зависимость напряженности поля от расстояния при следующих данных . Pi = 50 вт, Di=100, /ii —60 м, Х=10 см, Лг=20 м. Волна вертикально поляризована. Влажная почва с параметрами е= = 10, а=0,01 uMjM. Распространение происходит в условиях нормальной атмосферной рефракции, что учитывается использованием эквивалентного значения радиуса Земли аэ=8,5-10 м (см. 3.4). Расчет произвести в интервале расстояний от третьего максимума (считая в направлении убывания расстояний) до расстояния 2 го, где го — дальность прямой видимости. [c.97]

Очевидно, расчет следует начать с определения дальности прямой еидимост - при нормальной атмосферной рефракции. Заменяя в ф-ле (2.57) а = б,37-10 м через аэ=8,5-10 м, вместо ф-лы, (2.57а) получаем [c.97]

Прежде всего, все встречаемые виды тропосферной рефракции целесообразно разбить на три группы отрицательную, нулевую (от-тствие рефракции) и положительную рефракцию. Отрицательной принято называть те виды атмосферной реф-рЙкции, при которых индекс N не уменьшается, как обычно с вы- [c.131]

Траектории волн в этих условиях обращены выпуклостью вверх, т. е. положительная рефракция способствует увеличению дальности распространения волн. В свою очередь, среди п(ь ложительных ввдов атмосферной рефракции различают пониженную (когда искривление лучей меньше, чем при нормальной рефракции), нормальную (подробно рассматривавшуюся выше), повышенную (при которой искривление лучей больше, чем при нормальной, но не достигает критического значения), критиче скую (при которой радиус кривизны траекторий -равен радиусу земного шара) и сверхрефракцию (при которой лучи искривляются еще сильнее, чем при критической рефракции). [c.131]

Смотреть страницы где упоминается термин Рефракция атмосферная : [c.113] [c.135] [c.142] [c.146] [c.310] [c.417] [c.17] [c.89] [c.283] [c.243] [c.243] [c.291] [c.177] [c.137] [c.420] [c.422] [c.436] [c.210] [c.127] [c.129] [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...