Двухосный кристалл

Если пластинка изготовлена из двухосного кристалла, то характер интерференционных полос окажется совсем иным (рис. 5.25,й). [c.209]

Так как изохроматы образуют замкнутые кривые, охватывающие оптическую ось (или оси), то наблюдение интерференционных картин позволяет установить число осей кристалла и определить их положение. Интерференционные картины можно наблюдать в микроскоп, снабженный двумя призмами Николя (поляризационный микроскоп). С помощью такого микроскопа можно измерять угол между оптическими осями двухосного кристалла (необходимо учитывать, что при выходе из кристалла свет преломляется). Указанный способ пригоден для определения положения оптических осей и измерения их наклона даже для очень небольщих кристалликов, попадающихся в тонких слоях минералов. [c.63]

Для двухосных кристаллов также возможно выполнение фазового синхронизма. Однако и для тех, и для других кристаллов само по себе наличие анизотропии показателя преломления недостаточно. Необходимо, чтобы соответствующие поверхности показателей преломления для исходной длины волны и ее гармоники по крайней мере касались друг друга, т. е. чтобы анизотропия была достаточно большой. [c.878]

Как мы видели, обобщая принцип Ферма, Гамильтон рассматривал v не только как функцию координат тонких, и но и как функцию от а, (направляющих косинусов луча по отношению к некоторой особой системе осей кристалла). Это дало ему возможность подойти к проблеме распространения света в двухосных кристаллах. Исследуя волновую поверхность в двухосных кристаллах, Гамильтон дал ясную картину ее геометрической формы и открыл существование четырех плоскостей, касающихся ее вдоль конических сечений. [c.816]

Кристалл, в котором а, Ь, с не равны, называется двухосным кристаллом. Калийная селитра и арагонит являются примерами таких кристаллов. [c.28]

Изложенный выше метод пригоден также для ориентации двухосных кристаллов, когда одна из оптических осей параллельна направлению распространения светового пучка. Интерференционная картина двухосного кристалла имеет два центра , каждый из которых соответствует направлению вдоль оптической оси. Этими центрами можно пользоваться для ориентации одной из оптических осей кристалла параллельно направлению распространения светового пучка. [c.495]

Три главных значения показателя преломления для X = 589,3 нм в двухосных кристаллах [c.95]

Двухосные кристаллы, где п Ф п,. К ним относятся кристаллы моноклинной, триклинной и ромбической систем. [c.7]

Пленка майлара обладает свойствами двухосного кристалла и характеризуется величинами П] 2 3 1,2,3 Индексы 1, 2 соответствуют ориентации электрического вектора вдоль и поперек направления вытяжки (экструзии) пленки. [c.151]

Рис. 2.5.3. Эллипсоид Френеля для двухосного кристалла

Рассмотрим механизм образования волновых поверхностей в анизотропной среде. В такой среде от точечного источника распространяются две ортогонально-поляризованные волны.. В случае двухосной среды для обеих волн скорость распространения зависит от направления, так как электрический вектор меняет свою ориентацию относительно оптических осей и волновые поверхности имеют сложную форму. Совокупность волновых поверхностей образована двумя оболочками, пересекающимися между собой в четырех точках, лежащих в воронкообразных углублениях (рис. 2.5.5). Через эти точки и центр проходят две оптические оси, при распространении вдоль которых свет не испытывает двойного лучепреломления. На рис. 2.5.5 изображена только одна из осей 00 двухосного кристалла, а соответственно и одна точка А пересечения оси с волновой поверхностью. [c.85]

Те направления в кристаллах, для которых п = называются оптическими осями. Используя второе уравнение из задачи 12, докажите, что в кристаллах может быть не более двух таких направлений двухосные кристаллы). Если же они совпадают, то кристаллы называют одноосными. В частности, для случая докажите, что две оптические оси лежат в плоскости xz (рис. 1.13) и образуют с осью угол г/ такой, что [c.57]

Рис. 1.13. Поверхность волновых векторов для двухосного кристалла.

Слюда — природный и синтетический двухосный кристалл моноклинной системы, расщепляющийся на тонкие упругие пластинки. [c.184]

Эти новые оси координат называют электрическими осями кристалла. Если е 1=к<,2=Рлз, то это изотропный диэлектрик. Если две диэлектрические проницаемости равны, то это одноосный кристалл, Если же все три диэлектрические проницаемости различны, то это двухосный кристалл. [c.257]

Эта ф-ла (с указанным приближением) справедлива для любой кристаллич. пластинки, вырезанной как угодно по отношению к оптич. осям в ней (Па — щ) является ф-ией угла падения. Для случая двухосного кристалла из общей теории двойного лучепреломления следует (с указанным приближением), что [c.160]

Вид этих поверхностей изображен на фиг. 9 для одноосного и на фиг. 10 для двухосного кристалла. Для каждой разности хода м. б. построена соответствующая поверхность. Сечения семейств таких по- [c.160]

Так как каждому вектору s в общем случае соответствуют две фазовые скорости Vp, то для каждого направления волновой нормали имеется два направления луча ). Одиако в некоторых кристаллах (двухосные кристаллы, см. п. 14.3.1) существуют два особых направления, которым вследствие исчезновения знаменателей в (39) соответствует бесконечное число лучей. Существуют также два особых направления луча, каждому из которых соответствует бесконечное число направлений волновых нормалей. Эти специальные случаи обусловливают интересное явление (коническая рефракция), которое будет рассмотрено в п. 14.3.4. [c.621]

ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА одноосных и ДВУХОСНЫХ КРИСТАЛЛОВ 625 [c.625]

Оптические свойства одноосных и двухосных кристаллов [c.625]

ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА одноосных Й ДВУХОСНЫХ КРИСТАЛЛОВ 627 [c.627]

Распространение света в двухосных кристаллах. Теперь исследуем главные следствия основного уравнения (1) для общего случая двухосного кристалла. Оно поможет нам наглядно представить поверхность нормалей, если вначале мы рассмотрим сечения этой поверхности тремя координатными плоскостями j = О, y = О и г = 0 нашей исходной системы (главные диэлектрические оси). Для определенности будем считать, что [c.628]

ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ОДНООСНЫХ И ДВУХОСНЫХ КРИСТАЛЛОВ [c.629]

Коническая рефракция. Выше мы отмечали, что когда в двухосном кристалле S совпадает с одной из оптических осей волновых нормалей, соотношение между S и t имеет особенность. Прежде чем обсуждать явления преломления ири распространении волн в данно.м, специальном, направлепии, необходимо исследовать природу этой особенности. [c.632]

Компенсатор, вносящий разность фаз б"—б л/2, т.е. такой, для которого разность двух оптических толщин составляет четверть волны, называется четвертьволновой пластинкой (201. Ее легко изготовить из листочка слюды (двухосный кристалл), расщепленной до толщины 1 = Х1(А п"—га ). [c.638]

Интерференционные картины, получающиеся с пластинками двухосных кристаллов. Для плоскопараллельной пластинки двухосного кристалла мы получим вместо (33) более общее соотношение [c.646]

Рис. 14.31. к теории интерференции в пластинках поглощающих двухосных кристаллов. [c.659]

В 1828 г. в Известиях Ирландской академии наук Гамильтон опубликовал одну из своих самых знаменитых работ — Теорию систем лучей . Исследуя системы оптических лучей, он исходил прежде всего из практических запросов их применения в оптических приборах. В третьем добавлешш к этому труду ученый на основании сложных математических вычислений предсказал существование нового, до тех нор неизвестного явления — внешней и внутренней конической рефракции в двухосных кристаллах. Открытие Гамильтона вызвало огромный интерес и впоследствии сравнивалось с открытием иланеты Нептуп на основе вычислений Леверье. [c.207]

Компенсатор Солейля. Ксмненсатор (рис. 1.36) представляет собой видоизмененный компенсатор Бабнне, в котором клинья заменены пластинками с той же ориентацией осей кварца. Нижняя пластинка разрезана ка две клиновидные части А и В перемещение части А плавно изменяет общую толщину пластинок. Компенсаторами лгогут служить плоскопараллельные пластинки из одноосных и двухосных кристаллов, вырезанные в определенном направлении относительно кристаллографической оси (рис. 1.37 и 1.38). [c.60]

Положение лучей, которые соответствуют данной нормали, подробно рассматривается для случая двухосных кристаллов в кйиге М, Берна [3] [c.621]

Сечония поверхности нормалей двухосного кристалла. [c.629]

Для специального случая нормального падения (О, 0) имеем 0( = 0J = О и, следовательно, обе волновые пормали в кристалле совпадают и направлены перпендикулярно к 2. Другой специальный случай, представляющий боль-пюн теоретический интерес,— распространение волны в направлении одной из. оптических осей двухосного кристалла. Возникающее при этом явление известно как коническая рефракция. Оно и рассматривается ниже. [c.632]

Рис. 14.11. к определению положения лучей, соответствующих оптичссхои оси волновых нормалей в двухосно кристалле. [c.633]

Возьмем пластинку двухосного кристалла, например арагонита, вырезанную так, что две ее параллельные грани перпендикулярны к оптической оси волновых нормалей. Если па такую пластинку нормально к одной из параллельных граней падает узкий нучок монохроматического света, то внутри пластинки энергия будет распространяться в полом конусе, конусе внутренней конической рефракции. При выходе с противоположной стороны световой пучок образует полый цилиндр (рис. 14.13). На экране, параллельном грани нашей кристаллической пластинки, следует ожидать появ.ления яркого круглого кольца. Это замечательное явление было предсказано Вильямом Р. Гамильтоном в 1832 г., а через год его наблюдал Ллойд, исследовавший ио предложению Гамильтона арагонит. Успех эксперимента послужил одним из наиболее четких подтверждений волновой теории свста, развитой Френелем, и в очень сильной степени способствовал ее всеобщему признанию (см. Историческое введение , стр. 17). - [c.634]

Расскютрим по отдельности форму интерференционных картин, полученных с пластинками из одноосного и двухосного кристаллов. Для задания положения точек В удобно воспользоваться полярным радиусом [c.643]

В более общем случае, когда кристалл ориентирован относительно направлений поляризаторов произвольным образом, главные изогиры проходят через точки, соответствующие оптическим осям, и имеют форму равнобочных гипербол, асимптоты которых совпадают с направлениями колебаний, пропускаемыми призмами Николя. Если при фиксированных положениях обеих призм поворачивать кристаллическую пластинку в ее плоскости, то картина изогир будет изменяться, а изохроматы (ие считая их вратцеиия) останутся такими же, так как они определяются условиями, не зависящими от направлений поляризаторов. Типичная интерференционная картина, полученная с пластинкой двухосного кристалла, показана на рис. 14.26. [c.647]

Определение положения оптических осей и главных показателей преломления кристаллической среды. Так как изохроматы образуют замкнутые кривые, охватывающие оптическую ось (или оси), 10 1 аблюдение интерференционных картин сразу же позволяет установить число осей кристалла и определить их положение. Интерференционные картины можпо наблюдать в микроскоп, снабженный двумя призмами Николя (так называемый поляризационный микроскоп), либо удаляя окуляр и фокусируя глаз на заднюю фокальную плоскость объектива (что воспроизводит условия рис. 14.21), либо помещая дополнительную линзу так, чтобы заднюю фокальную плоскость объектива можно было наблюдать через окуляр. При втором методе получается уве.чи-ченное изображение интерференционной картины и можно проводить измерения, используя калиброванную 1икалу окуляра. Таким образом, можно измерять угол между оптическими осями двухосного кристалла (естествеппо, необходимо учитывать, что при выходе из кристалла свет преломляется). Указанные способы пригодны для определения положения оптических осей и измерения их наклона даже при наличии очень небольших кусочков кристалла, попадающихся в тонких слоях минералов. [c.647]

Поскольку коэффициенты к и к", соответствующие данному направлению-волновой нормали s, в общем случае различны, две волны поглощаются но-разному. Оба коэффициента могут зависеть от частоты и меняться различным образом с частотой поэтому, если па кристалл будет падать белый свет, то в общем сл чае кристалл окажется окрашенным и его цвет будет зависеть от паправления колебаний в падающем свете. Это явление называется плеохроизмом-, в случае одноосного кристалла обычно говорят о дихроизме в случае двухосного кристалла — о трихроизме ). [c.655]

Для двухосного кристалла все соотнопшния оказываются значительно сложнее, и мы ограничимся специальными случаями, представляющими интерес. Как и в п. 14.3.3, вначале рассмотрим те направления распространения, для которых S. = 0. Тогда из уравнения Френеля (10) получаются уравнения, аналогичные (14.3.6), т. е. [c.656]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...