Ноль (определение)

Прибор помещают на плитку 6 и вращением кнопки 7 индикаторной головки устанавливают стрелку щкалы индикатора на ноль после этого прибор готов к работе. Стрелки индикатора отсчитывают глубину измеряемого разрушения. Для определения глубины относительно небольших язв, в пределах от 100 до 3 мкм, применяют оптические методы. [c.339]

Если у > Яг (рис. X—11), то имеет место распределение потоков в ветвях, соответствующее второму расчет-нол у случаю. Для определения расходов следует построить кривую у / Q) для ветви 2 согласно второму уравнению системы (X—12) и сложить кривые для ветвей 2 и 2 согласно последнему уравнению этой же системы. [c.275]

Третья задача проектирования летательных аппаратов — расчет тепловых режимов работы деталей и узлов конструкции. Одним из основных аспектов задачи является определение температурных нолей, имеющих место в конструкциях, [c.9]

Соотношения (IV. 107) налагают определенные ограничения на проекции X, У, Z силы ноля. [c.372]

Уравнения (139,3—6) с определениями j и П, согласно (139,1), (139,12) представляют собой искомую полную систему гидродинамических уравнений. Эта система очень сложна прежде всего тем, что входящие в уравнения величины р , р , л, s являются функциями не только термодинамических переменных р и Т, но квадрата относительной скорости обоих движений w = Vn — Vs)2. Последний представляет собой скаляр, инвариантный относительно галилеевых преобразований системы отсчета и относительно вращения жидкости как целого эта величина специфична для сверхтекучей жидкости, отнюдь не должна обращаться в ноль в термодинамическом равновесии, и должна фигурировать в уравнении состояния жидкости наряду с р и Т. [c.716]

Перейдем теперь к выяснению геометрического смысла аргумента и модуля производной функции комплексного переменного. Пусть W =- W (z) — функция аналитическая на области D комплексной плоскости г. Предположим, что w (z) Ф О на D и обозначим w (г) = Ле . Так как w (г) О на D, то в каждой точке Z D числа А, а однозначно определены (ноль не имеет аргумента). Пусть С — некоторая гладкая кривая на области D, имеющая уравнение z = z (t), а с / < р, где z (t) — дифференцируемая функция, dz/dt =/= О на (а, Р). Функция комплексного переменного W W (z) осуществляет отображение области D ее определения (лежащей в плоскости z) на область Д ее значений (лежащей в плоскости w). При этом отображении кривой г = z (t) будет соответствовать ш = а [г (01 = (О и так как суперпозиция непрерывных функций есть снова непрерывная функция, то непрерывная кривая С с= D, уравнение которой z = z (t) при отображении W W (z) перейдет в некоторую непрерывную кривую Г с= Д, [c.183]

В общем случае тепловые н физико-химические процессы около дисперсных частиц не только зависят от поля скоростей около них, но II сами влияют на эти ноля скоростей. Особенно это обратное влияние сказывается в газовой фазе из-за сильного влияния температуры на ее плотность. В связи с этим общая задача определения движения и других процессов около капель, частиц и пузырьков сводится к совместному решению связанных между собой уравнений неразрывности, импульса, теплопроводности, диффузии и кинетики. В связи со сложностью этой задачи имеются лишь достаточно частные ее решения, которые можно разделить на два класса. [c.173]

Возможно, что и третьи производные также обращаются в ноль. Тогда в критической точке равны нулю все четыре производные от ф по с, а пятая производная положительна. Однако при этом возникают трудности, связанные с тем, что для определения значений / , Г и с в критическом состоянии оказываются более чем три уравнения. Так как число независимых переменных, описывающих состояние раствора, равно трем, а уравнений в выражении (7.32) [c.496]

Квантовое число I является мерой количества движения электрона. Для заданного п второе квантовое число принимает различные целые положительные значения между О и п—1. Состояния, характеризующиеся значениями / = О, 1, 2, 3, названы s, р, d и f состояниями, а величина главного квантового числа п указывается цифрой, стоящей перед обозначением I например, (3d) означает, что атом имеет один электрон в состоянии, для которого п = 3 и / = 2. Магнитное квантовое число т, имеет значения от -f-/ до —/, включая ноль оно характеризует меру компоненты углового момента в определенном направлении. Квантовое число или спин электрона = = Vj. [c.6]

При наличии трех фаз, т. е. при w = 3 и при 1, /г = 0. Иными словами, совместное существование всех трех фаз возможно только при одном определенном давлении р/- и столь же определенной температуре tf (в этом смысле становится понятным выражение ноль [c.158]

Из выражений (12.11), (12.12), (12.46) следует, что если нолу-определенная Д -модель преобразуется в эквивалентную -модель, являющуюся частным вариантом общей Гпо-модели со слитыми воедино 1-м и (1 + 1)-м безьшерционными узлами графа, [c.205]

В дальпейгпем особую роль будут играть расслоенные векторные ноля п. Векторное ноле, определенное в некоторой области пространства, называется [c.446]

Задача I—30. Для определения перепада давления по длине участка шахты применяется прибор (деприметр), состоящий из герметически закрытого и помещенного в термос сосуда, частично заполненного керосином, относительная плотность которого б = 0,815. К сосуду присоединена манометрическая трубка с открытым концом. Ноль шкалы прибора устанавливается на уровне керосина при одинаковом начальном давлении ро на его поверхностях в трубке и сосуде. Перепад давления определяется по смещению h уровня керосина в трубке при переносе прибора в новое место. [c.29]

Определение твердости по Виккерсу. Метод используют для определения твердости деталей малой толщины [i топких поверхностных слоев, имерощих высокую твердость. Твердость определяется вдавливанием в испытуемую поверхность (шлифованнуь или даже ноли-рова1П1ую) четырехгранной алмазной пирамиды (рис. 43, в). [c.67]

Для определения ускорения силы тяжести ноль зуются оборотным маятником, который представляет собой стер жепь, снабженный двумя трехгранными ножами Л и В Один из ножей неподвижен, а второй может переме щаться вдоль стержня. Подвещивая стержень то на один то на другой нож и меняя расстояние АВ между ними можно добиться равенства периодов качаний маятника вокруг каждого из ножей. Чему равно ускорение силы тяжести, если расстояние между ножами, при котором периоды качаний маятника равны, АВ = I, а период качаний равен Г [c.284]

Силовым нолем называют часть пространства, в каждой точке которого на материальную точку действуеп определенная сила, зависящая от координат точки и времени. Силовое ноле [c.343]

Для определения величины внутренних напряжений Н8 Нсследуемущ НР1 Р ИР Т% наклеивают датчик прибора, который мветраивают на ноль. Затем исследуемый. уВДТСК металла вырезают и по изменению размеров вырезанного участка находят величину имевшихся в нем внутренних напряжений. [c.155]

Для определения ноля перемещений воспользуемся формулой Чезаро ( 1.3), предполагая, что в точке О перемещения и" и тензор вращения озгу равны нулю, и выбирая в качестве контура интегрирования ломаную линию, состоящую из прямолине11иых отрезков [(О, О, 0), (л ь О, 0)], [(Xj, О, 0) х, х , 0)], [(л ь л з, 0). [c.71]

Фултона [18], Шспера [19] и Ван-Демтсра [20] ). Строгое теоретическое рассмотрение сложного турбулентного течения газа, которое имеет место в вихревой трубе, является чрезвычайно трудной задачей, особенно в связи с тем, что профиль скоростей потока внутри трубы экспериментально пока еще не определен. Однако качественно эффект охлаждения можно объяснить следую-п им образом. Вращающийся поток воздуха внутри трубы создает в радиальном направлении градиент давления, возрастающий от оси к стенке трубы. Влияние турбулентности на такое ноле давлений выражается в адиабатическом перемешивании. Это приводит к созданию адиабатического распределения температур, при котором более холодный газ оказывается в области, расположенной вблизи оси трубы. Однако вследствие теплопроводности, приводящей к уменьшению градиента температур в радиальном направлении а также непостоянства значений угловой скорости в разных местах трубы адиабатическое распределение полностью осуществлено быть не может. Ван-Демтор описывает последний эффект следующим образом Если угловая скорость непостоянна, то вступает п действие другой механизм, приводящий к возникновению потока механической энергии в радиальном направлении наружу. Вследствие турбулентного трения (вихревой вязкости) внутренние слои жидкости или газа стремятся заставить внешние слои двигаться с той [c.13]

Для сверхпроводников результаты прямых калориметрических измерений сравниваются с данными, заимствованными из последнего обзора Эйзенштейна [15] по определению у но значениям критических магнитных нолей. Кроме того, в тексте обсуждаются значения вычисленные на основе зонной теории. Ссылки на эти вычисления имеются в обзорных статьях Рейнора [16], Доунта [17) и Мотта [18]. [c.335]

Если М измеряется как функция Н на ряде кривых постоянной энтропии, то можно вычислить di HdS)n как функцию Н и S. Согласно (9.9), интегрирование этой величины вдоль изоэнтроны дает разность значений температуры для любых двух точек данной изоэнтропы. Наиболее очевидное применение этого метода, предложенное Джиоком [50, 51], заключается D том, чтобы распространить интегрирование на всю область размагничивания от начального ноля до ноля, равного нулю. Это сразу же дает разность между начальной и конечной температурами. К сожалению, такая операция непригодна ири более низких температурах, поскольку небольшая относи-т( льная погрешность в начальной температуре может привести к неудовлетворительной точности конечной температуры. Это возражение не относится к методу, основанному на определении Кельвина, ири котором находятся не разности, а отношения температур [см. (10.1)]. Другим источником погрешностей служит большое число графических дифференцирований и интегрирований, которые необходимо выполнить при расчетах. [c.442]

Исследования парамагнитного резонанса были проведены Блини [130]. Пользуясь своими результатами, он вычислил о, получив значение 0,245° К. Однако в его экспериментах расщепление непосредственно не измерялось. Определялось расстояние между уровнями при определенном значении поля, после чего величина расщепления в отсутствие ноля вычислялась на основе некоторых теоретических предположений о зависимости положения уровней от величины поля. В экснериментах Блини поле было направлено параллельно пространственной диагонали куба при расчетах предполагалось, что расщепление обусловлено тригональным полем, обладающим симметрией относительно этой оси. Такое предположение справедливо для рубидиевых и цезиевых квасцов, однако в случае метиламмониевых квасцов, как показали неопубликованные измерения Бейкера [131], оно является неправильным. Измерения диэлектрической постоянной Гриффит- [c.472]

В лейденских экспериментах было найдено, что остаточный магнитный момент очень резко уменьшается в области малых полей — гораздо быстрее, чем в случае хромо-калиевых квасцов (см. и. 65). Поле, при котором остаточный момент исчезает, несколько больше, чем в случае хромо-калиевых квасцов, и равно 50 эрстед нриЛ = 0,27 R. Отсюда следует, что для определений остаточного момента в ноле, равном нулю, необходима хорошая компенсация поля Земли. [c.557]

Доунт и Мендельсон [251 впервые воспользовались выраженпем (14.3) для определения у по измеренной величине критического ноля. Соотношение [c.636]

Зависимость величины fi/i o от температуры тхредставлена на фиг. 2. i, из которой видно, что имеет место заметное проникновение, поскольку максимальное значение iVfi o достигает всего только 0,01. Однако из этих данных нельзя получить значение X, так как в уравнении (16.1) величина неизвестна. Тем не менее из атих экспериментов можно определить X (Г)/) (Гд), где X (Т ) — величина X при некоторой определенной температуре. Нид температурной зав1[симости будет обсуждаться в п. 18. На фиг. 23 приведены также величины критических полей для коллоидных образцов, из которых видно, что они превышают значения критических нолей для массивных образцов. Объяснение этих результатов приводится в следующем разделе. [c.643]

Два первых члена соответствуют плотности силы, действующей на заряд плотности р и ток плотиостп j (как это вытекает из определения силы Лоренца). Третий член может быть интерпретирован как скорость изменения плотности импульса электромагнитного ноля. Поэтому тензор Т описывает напряжения, дивергенция которглх равна скорости изменения полного импульса (вещества и поля) единицы объема. [c.695]

Синфазность в технологии. Процессы разделения и очистки веществ, как правило, проводят в интенсивных гидродинамических режимах. Это и понятно, так как в уравнения переноса входят конвективные члены, зависящие от гидродинамической обстановки. Но сама обстановка неоднородна и ею можно управлять, например геометрией единичного тела или системы тел, взаимодействующих со средой. Все сказанное выше указывает на возможность существование определенных сослно-шсний между гидродинамическими, концентрационными полями и геометрическими характеристиками контактных устройств, в том или ином виде взаимодействующими с потоками сплошной среды. Эти соотношения должны обеспечить максимальный перенос вещества или высокоэффективный массообмен. Одним из таких соотношений является синфазность геометрических и концентрационных нолей. [c.31]

Вместе с тем многие вопросы, нанример определение сопротивления трения ц нолей скорости п температуры, построение картины течения в камере сгорания, эжекторе и сверхзвуковом диффузоре, выяснение силового и теплового воздействия выхлопной струи реактивного двигателя на органы управления и другие части летательного аппарата, а также на стенки испытательного стенда и т. п., не могут быть разрешены без привлечения дифференциальных уравнений гидрогазодинамики или уравнений пограничного слоя.. В связи с этим в кннге значительное внимание уделено основам гидродинамики, теории пограничного слоя и теории струй. [c.9]

Энергия положения системы в поле внепнгих сил входит в состав ее внешней шергии при условии, что термодинамическое состояние системы при перемещении в поле сил не изменяется. Если же термодинамическое состояние при ее перемещении в ноле сил измсняегся, то определенная часть потенциальной энергии уже будет входить в состав внутренней энергии системы. [c.25]

Формула (10.30), как и (10.29), также относится к объемному пьезоэффекту, хотя обычно пьезоэлектрические явления наблюдаются в кристаллах в определенных кристаллографических направлениях . Пластинка, вырезанргая из пьезоэлектрического кристалла и снабженная двумя электродами, под действием внешнего электрического ноля испытывает деформацию, что вызывает в ней упругие колебания. И наоборот, механически возбужденная деформация вызывает на электродах пластинки электрические заряды. [c.194]

Во всех рассмотренных выше разделах классической физики обьекто [ исследования была материя в форме вещества. Другой формой материи, в исследовании которой физика достигла больших успехов, стала полевая форма. Электрические и магнитные явления открыты очень давно, но теория этих явлений развивалась сравнительно медленно и лишь в 60-х годах XIX столетия была завершена созданием теории Максвелла. После этого были открыты электромагнитные волны, которые существуют независимо от породивших их зарядов и токов. Это послужило экспериментальным доказательством самостоятельного существования электромагнитного ноля и обосновало представление об электромагнитном поле как о форме существования материи. Движение этой формы материи описывается уравнениями Максвелла. Они представляют закон движения электромагнитного поля и описывают его порождение движущимися зарядами. Действие электромагнитного ноля на заряды, носителями которых является материя в корпускулярной форме, описывается силой Лоренца. Основными понятиями, на которых основываются уравнения Максвелла, являются напряженность и индукция электромагнитного поля в точках пространства, изменяющиеся с течением времени, электромагнитное поле, порожденное зарядом, движущимся аналогично материальной точке по определенной траектории, и действующее на заряд. Это показывает, что теория, основанная на уравнениях Максвелла, относится к классической физике, релятивистски инвариантна и полностью относится к релятивистской классической физике. [c.14]

При исследовании гетерогенных сред необходимо учитывать гот факт, что фазы присутствуют в виде макроскопических (по отношению к молеку [ярным размерам) включений или среды, окружающей эти включения. Поэтому деформация каждой фазы, определяющая ее состояние и реакцию, связана, в отличие от гомогенной смеси (см. (1.1.31)),не только со смещением внешних границ (описываемым полем скоростей Vj, которое прежде всего может существенно отличаться от ноля среднемассовых скоростей v) выделенного объема, но и со смещением межфазных поверхностен внутри выделенного объема смеси. Учет этого обстоятельства при определении тензоров напряжений Oi требует привлечепия условий совместного деформирования и движения фаз, условий, учитывающих структуру составляющих среды (форма и размер включений, их расположение и т. д.). Заметим, что в тех случаях, когда эффекты прочности не имеют значения (газовзвеси, эмульсии, суспензии, жидкость с пузырьками, твер дые тела при очень высоких давлениях), условия совместного деформирования являются существенно более простыми, чем в общем случае. Они по существу сводятся к уравнениям, определяющим объемные содержания фаз а,. Наиболее часто встречающимися такого рода уравнениями является условие равенства давлений фаз или несжимаемости одной нз фаз. [c.27]

Для анализа в рамках упрощенной двухтемпературной схемы взаимного влияния тепло- п массообменных процессов и радиального движения около пузырьков п сравнения с только что перечисленными результатами по более сложной н последовательной xeAie с определением нолей температур и скоростей внутри и вокруг пузырьков рассмотрим систему уравнений (1.5.4) для случая разреженной пузырьковой смеси (о 2<1 [c.120]

В тех случаях, когда тепловые, диффузионные и физикохимические процессы не влияют па поле скоростей и напряжений (а это имеет место в несяшмаемых средах) уравнения движения решаются независимо от тепловых, диффузионных и кинетических. После определения ноля скоростей, характеризующего конвекцию тенла и вещества, решаются тепловые, диффузионные II кинетические уравнения. [c.173]

В качестве первого сомножителя выступают величины, когорые выполняют роль движущего фактора соответству10ще1 о процесса обмена энергией. Процессы обмена энергией в форме работы возникают только при наличии определенной разности сил /ф, моментов М, напряженности электрического ноля между системой и окружающей средой. Интенсивность процессов тем бо. 1ыне, чем больше абсолютное значение это)) разности, а направление передачи энергии определяется тем, где больше значение соответствующей величины в системе или в окружающе)) среде. [c.29]

Так, электроемкостный метод контроля (ЭМК) предусматривает введение объекта контроля или его исследуемого участка в электростатическое поле и определение искомых характеристик материала по вызванной им обратной реакции на источник этого поля. В качестве источника ноля применяют электрический конденсатор, который является одновременно и первичным электроемкостным преобразователем (ЭП), так как осуществляет преобразование физических и геометрических характеристик объекта контроля в электрический параметр. Обратная реакция ЭП проявляется как изменение его интегральных параметров, чаще всего двух параметров, из которых один характеризует емкостные свойства ЭП, а другой — диэлектрические потери (например, емкость и тангенс угла потерь — составляющие комплексной проводимости). Эти параметры являются первичными информативными параметрами ЭМК. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...