Звуковое поле круглого поршневого излучателя на оси

Далее количественно рассматривается звуковое поле круглого поршневого излучателя в жесткой стенке на оси и затем поперек оси. [c.89]

Таким образом, вычисление амплитуды звукового давления по точным формулам дало следуюш ий результат вблизи поверхности круглого поршневого излучателя в экране излучатель создает сложное звуковое поле, значительно отличаюш.ееся от идеального плоского. [c.272]

Одним из простых случаев является звуковое поле круглого плоского пьезоэлектрического излучателя (раздел 7.2). Он колеблется с одинаковой фазой и амплитудой по всей поверхности и передает частицам граничащего с ним вещества свое собственное движение в виде колебаний (продольная волна) или сдвиговых колебаний (поперечная волна). Такой источник звука называется идеальным поршневым излучателем, поскольку в случае жесткой стенки он действует как колеблющийся поршень. В остальном он создает такое же звуковое поле, как и диафрагма того же размера, через которую проходит плоская волна (теорема Бабине, рис. 4.1), поскольку движение частиц в отверстии аналогично их движению на генераторе колебаний. [c.76]

ЗВУКОВОЕ ПОЛЕ ПЛОСКОГО КРУГЛОГО ПОРШНЕВОГО ИЗЛУЧАТЕЛЯ [c.89]

Поскольку прямоугольные источники звука не имеют симметрии тел вращения, поперечные сечения звукового поля па рис. 4.25 уже не будут окружностями, как у круглого поршневого излучателя. На рис. 4.25 показаны сечения звукового поля прямоугольного преобразователя с отношением сторон Ь/а = 0, в ближнем и дальнем поле. [c.95]

Для расчета звукового поля в пространстве тени за препятствием в теоретической физике разработан следующий принцип поле за препятствием составляется из невозмущенной волны и из возмущающей волны, приходящей от задней стенки препятствия [18]. Так как возбуждение на задней стороне круглого дискового отражателя равно нулю, возмущающая волна должна быть там идентична невозмущенной волне, но иметь противоположную фазу. Таким способом возмущающую волну можно приближенно представить себе как излучение поршневого излучателя и рассчитать наложение с падающей волной в пространстве тени. Следовательно, возмущающая волна равна отраженной, но противоположна ей по фазе. [c.123]

Рис. 4, И. Изобары звукового поля сферически нскривлеиного круглого поршневого излучателя (отношение Ья-20 (1611]) а — непрерывный режим б — возбуждение гауссовским импульсом (два колебания)

На рис. 4.43 [821 показаны следующие характеристики круглого поршневого излучателя а — различные распределения амплитуды а(р) по поверхности излучателя 6 — соответствующие функции направленности >(51п6) в дальнем поле и в — изменения звукового давления на акустической оси. [c.111]

Все приведенные решения являются приближенными, так как основаны на применении принципа Гюйгенса—Кирхгофа. Нахождение точных решений, например в духе идей Зоммерфельда или Соболева, не входит, понятно, в задачу этой заметки. Необходимо, однако, указать, что приведенные формулы являются точными решениями, если относить их к задаче о поле, создаваемом поршневым излучателем. Так, например, формулы (3) и (4) дают точное решение задачи о ближнем поле круглой поршневой диафрагмы в бесконечном экране. Выведенные же в другой статье общие формулы для переходных функций произвольного вида звуковых антенн могут рассматриваться как решения соответственных дифракционных задач по принцигру Гюйгенса—Кирхгофа. [c.32]

На фиг. 272 показаны картины звукового поля для круглых поршневых излучателей с радиусами =0,80 X, и / =1,75 X, вычисленные Гроссманом на основании решения уравнения Релея для потенциала скорости в звуковом поле поршневого излучателя, данного Бакхаузом [140, 141]. Жирные линии изображают волновые поверхности для звукового давления тонкие линии, нанесенные в непосредственной близости к излучателю пунктиром, соответствуют поверхностям равных амплитуд давления Р (ср, с фиг. 199 и 200, на которых изображены волновые фронты и поверхности равных амплитуд для колеблющегося кристалла кварца). Числа на фиг. 272 обозначают величину отношения Р/Ра, где Ро—амплитуда звукового давления на поверхности поршня. Как видно из сравнения с нанесенными пунктиром дугами окружностей, на большом расстоянии от колеб- [c.222]

Рис. 4.4. Бл гжнес поле перед идеальным поршневым излучателем или за круглой диафрагмой в плоской волне н распределения звукового давления в поперечном сечении на расстояниях г=0,Л>/2 и N для отношеиня 0/Х= 16 внизу — комбинированные фотоснимки поперечного сечения луча

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...