Однородные излучатели

Приведем математические выражения р (0), нормированной диаграммы направленности, для некоторых простых однородных излучателей. [c.91]

Примером другого, более важного типа неоднородности служит затененный преобразователь. неоднородность вводится в однородный излучатель для формирования диаграммы направленности с основной целью снизить уровень боковых лепестков. Преобразователь обычно представляет собой плоскую решетку элементов, механически идентичных друг другу, чтобы, например, все элементы резонировали на одной частоте. Однако наружные, или периферические, элементы возбуждаются электрическим сигналом с более низким уровнем, чем внутренние элементы. Для формирования заданной диаграммы направленности наряду с изменением амплитуд применяется также изменение фазы и расстояния между отдельными элементами. [c.95]

Для конкретности рассуждений рассмотрим схему опыта Юнга, показанную на рис. 6.48. Пусть источником света служит однородный длинный излучатель (самосветящаяся щель) шириной 2а, расположенный симметрично относительно Р и 2 на расстоянии Di. Обозначим через D2 расстояние между экранами А и В, PiP 2 тогда ширина интерференционной полосы для моно- [c.307]

Под энергетической расходимостью излучения лазера понимают плоский или телесный угол при вершине конуса, внутри которого распространяется заданная доля энергии или мощности пучка излучения [88]. Чаще всего расходимость определяют на уровне половинной интенсивности или на уровне, где интенсивность падает в е раз от максимальной величины. Такое определение расходимости справедливо для сравнительно однородного по сечению луча, соответствующего основному типу колебаний (ТЕМ 00 ) резонатора. В случае многомодового излучения говорят о диаграмме направленности, понимая под этим угловое распределение энергии или мощности излучения в дальней зоне пространства, т. е. на таких расстояниях I > от излучателя, когда погрешности в фазах колебаний, складывающихся в точке наблюдения от всех элементарных участков апертуры луча D, малы по сравнению с л. При меньших расстояниях обычно нельзя говорить о диаграмме направленности, так как распределение интенсивности по углам зависит в этих случаях от расстояния I. [c.101]

В однородных средах на больших расстояниях г от антенны, в т. н. дальней (фраунгоферовой) зоне (г где — размер антенны, X — длина волны), ноле излучения антенны фактически полностью определяется её Д. и. Далее все пояснения будут относиться к излучателям эл.-магн. волн, хотя понятие Д- н- широко используют также в акустике, в гидро- и геофизике, т. е. всюду, где приходится иметь дело с направленным излучением. [c.610]

Рассмотрим облучение однородного и изотропного образца (представляющего собой облучаемое изделие или его модель), выполненного в виде пластины, имеющей значение критерия Bi<0,l. Облучение осуществляется двумя металлическими излучающими панелями, которые расположены симметрично относительно облучаемого образца таким образом, что начало оординат рассматриваемой системы находится в центре этого образца (рис. 1). Поверхности облучаемых образцов и излучателей в рассматриваемой задаче предполагаются невогнутыми [c.574]

Примером, когда такое предположение соблюдается, может служить тепловой излучатель. Аналогичное утверждение справедливо для процессов вынужденного испускания и поглощения при тепловом равновесии, если только это равновесие не будет существенно нарушенным именно вследствие рассматриваемых процессов излучения. При сделанных предположениях процессы однородного и неоднородного уширения действуют одинаковым образом, так что их нельзя непосредственно отличить друг от друга путем измерений. Если же рассматривать ансамбли под действием сильных полей излучения, то необходимо будет учесть неравновесные распределения, обусловленные взаимодействием с излучением, [c.26]

Величина и угловые характеристики указанных дополнительных максимумов зависят от распределения амплитуды волны по поверхности излучателя, они отсутствуют, в частности, при гауссовом распределении и сильно выражены - при однородном. [c.113]

Активное сопротивление излучения антенны может быть в ряде случаев вычислено довольно простым способом. Если известно звуковое давление, которое развивает в заданной точке пространства элементарный источник, расположенный на поверхности антенны, то можно подсчитать полное давление, развиваемое всей антенной в любой точке пространства. Под элементарным источником понимаем излучатель малой поверхности dS, в пределах которой колебательная скорость v(S) на поверхности антенны однородна. Давление, развиваемое таким источником при единичной [c.116]

Чем больше отношение линейных размеров излучающей поверхности к длине продольной и изгибной (в излучателе) волн, тем больше нарушается однородность его колебаний. В результате возникают дополнительные потери в самом излучателе и снижается эффективность излучения. Применяя изгибные волноводы, можно путем разделения излучаемой мощности построить излучатель в жидкую среду выше критических размеров, т. е. больше тех размеров, при которых нарушается однородность колебаний. [c.281]

Рассмотрим сферу радиусом R, поверхность которой совершает малые радиальные (пульсационные) колебания, синфазные к одинаковые по амплитуде. Очевидно, акустическим полем этой пульсирующей сферы и будет поле симметричных однородных сферических волн без узловых интерференционных точек. Такие излучатели называют излучателями нулевого порядка. [c.206]

Характеристиками излучателей являются мощность излучения F, интенсивность однородного монохроматического излучения Ng, спектральное распределение F , полный лучистый поток Fn, сила света источника излучения J, освещенность поверхности El [c.607]

В ряде случаев нас удовлетворила бы лишь часть той информации об объекте, которую несет его детальное изображение. Так, если нам известно, что объект — однородный круглый излучатель, то достаточно было бы определить его угловой диаметр. Если известно, что объект состоит из двух точечных источников, то нам достаточно знать, скажем, угловое расстояние между ними и их относительные интенсивности. В таких [c.318]

Он представляет собой в простейшем случае два зеркала М и М расположенных по обе стороны активной среды А и обладающих высоким коэффициентом отражения (рис. 3.3). Ось резонатора 00 определяет направление распространения лазерного излучения. Возникший в активной среде каскад фотонов внутри резонатора многократно проходит через массу возбужденных атомов, образуя направленное вдоль оси мощное излучение. Именно вдоль этого направления выполняется условие генерации. Это излучение, кроме того, будет иметь высокую степень монохроматичности, так как оптический резонатор задерживает излучение внутри себя и тем самым как бы увеличивает время жизни излучателя, а следовательно и время когерентности. Распределение амплитуд и фаз на поверхности зеркал не является однородным. Для описания структуры светового поля вводят понятие моды. [c.32]

Для получения оптически однородной моды резонатор необходимо конструировать таким образом, чтобы все элементарные излучатели в нем (возбужденные атомы или молекулы) сильно взаимодействовали между собой, поскольку это обеспечивает необходимую фазовую когерентность колебаний отдельных источников. Пучок, расходящийся за счет дифракции, возбуждает множество элементарных источников, а [c.520]

Достаточно обширной сферой применения поисковых тепловизионных средств является контроль строительных конструкций, зданий и сооружений из бетона и железобетона. Результативность контроля этих объектов в большой степени зависит от структуры материала, состава и типа наполнителя, степени однородности объекта контроля, равномерности излучательной способности, шероховатости, степени загрязнения и черноты поверхности исследуемого объекта, а также характеристик излучателя, необходимого для решения дефектоскопических задач. [c.642]

Рпс, 4, Зависимость электрич. поля волны Е от расстояния до излучателя D для однородных трасс в условиях моря и сущи (пунктир) и для неоднородной трассы (сплошная кривая). [c.338]

Достигаемая при помощи пьезоэлектрических излучателей акустическая мощность зависит от качества и однородности кристаллов, а также и от конструкции держателей, в которых укрепляются излучатели. [c.100]

Некоторые излучатели обладают свойствами и непрерывных, и дискретных источников. Например, большая плоская решетка часто состоит из многих отдельных элементов, каждый из которых представляет собой маленький направленный излучатель. Это значит, что элементы не являются точечными излучателями. Между отдельными элементами существуют промежутки, так что, даже если элементы колеблются с одинаковыми фазами и амплитудами, решетка не излучает как сплошной однородный поршень. Аналогичная ситуация существует для линейного излучателя, состоящего из элементов. В таких случаях полезно использовать теорему произведения Бриджа. Представим себе систему излучателей, работающих на одной и той же частоте, с идентичными диаграммами направленности, одинаковой ориентацией в пространстве, но, возможно, с различными амплитудами и фазами колебаний, влиянием которых Друг на друга можно пренебречь. Теорема Бриджа утверждает, что диаграмма, направленности такой системы излучателей равна произведению диаграмм направленности совокупности воображаемых точечных излучателей, имеющих то же распределение в пространстве, те же амплитуды и фазы, что и реальные преобразователи, на диаграмму направленности отдельного излучателя. [c.94]

Полученный результат можно сформулировать в более общих терминах. Очевидно, что, рассматривая, как накладываются интерференционные картины, создаваемые элементарными источниками ASi, мы исследовали пространственную когерентность той квазимонохроматической волны, которую испускает однородный протяженный источник S. Для данных условий опыта модуль степени когерентности (равный видимости интерференционной картины) меняется по закону (sin л /л , где х = 2ndf dh), и в зависимости от соотношения между размерами источника и условиями наблюдения может принимать любые значения в интервале от О до 1. Степень когерентности можно вычислить непосредственно из выражения (5.9а) для функции корреляции. Общность такого метода, конечно, больше, чем довольно искусственного приема суммирования действия элементарных излучателей, который был применен выше. Но проведенные вычисления видимости суммарной картины представляются более наглядными и простыми. [c.202]

Приведенные выше рассуждения об интерференции вторичных волн аналогичны использованным во френелевой теории прямолинейного распространения света. Если френелевы вторичные волны испускаются фиктивными источниками, то при рассеянии излучатели реальны и представляют собой атомы и молекулы среды. Однако для однородности среды нужно, чтобы в малых, но равных объемах содержалось одинаковое число излучателей одного сорта. Но такую застывшую картину реально осуществить нельзя, и поэтому всегда возникают нарушения однородности разной природы. [c.576]

Т, о., все расположенные вблизи пути частицы атомы будут излучать когерентно. Это и происходит в случае излучения Черенкова — Вавилона. Во всех др. направлениях, для к-рых OS У)-= г= с/и)У е, возбуждённые атомы излучают некогерентно. То же самое происходит при скорости частицы и<с/Ув. В однородном веществе И. разных излучателей полностью погашается. Если в веществе присутствуют микроскопич. неоднородности, то полного погашения волн от разных излучателей в точка наблюдения не происходит. Наличие поверхности раздела двух сред препятствует взаимному погашению полей в точке наблюдения от излучателей, находящихся по разным сторонам поверхности раздела и увеличивает интенснвность некогерентного высвечивания возбуждённых атомов, т. е. переходного И. [c.104]

По окончании воздействия возбуждающего импульса амплитуда наведённой резонансной макроскопич. поляризации постепенно уменьшается (см. Затухание свободной поляризации). Это уменьшение обусловлено, во-первых, действием процессов необратимой релаксации (см. Двухуровневая система), к-рые ведут к потере когерентного возбуждения отд. излучателей с характерным временем Г2 = у (Т—однородная полуширина линии). Во-вторых, оно связано с расфазировкой колебаний диполей, вызванной различием их собств. частот Эфф. скорость затухания из-за расфазировки определяется временем rj для гауссовой ф-ции распределения собств. частот ш) это время определяется как [c.354]

Мы решили задачу о береговой рефракции довольно сложным путем. Чтобы найти более простой и физически наглядный метод, позволяющий решить и более сложные задачи, рассмотрим сначала простую задачу о распространении радиоволн над однородной плоской землей. Пусть излучателем является вертикальный электрический дилоль с моментом ру, находяпдипся на поверхности земли, в точке x= y = z = 0. Будем искать составляющую Ф = Еу, удовлетворяющую волновому уравнению [c.328]

Фокусирующие излучатели, сферические и цилиндрические, впоследствии начали делать из поликристалличе-ского титаната бария (см., например, [20]). Титанатовые излучатели имеют ряд преимуществ (возможность однородной поляризации, относительно простой процесс формовки излучателей сложной конфигурации и т. д.), однако, как уже отмечалось, они сильно разогреваются в процессе работы, и максимальные интенсивности, полученные до сих пор с таких излучателей вблизи поверхности, не превышают —10 вr/ лt , что существенно ниже интенсивности, получаемой с кварцевых излучателей. [c.362]

Для получения широкополосного излучателя на основе маг-нитострикционных преобразователей используется уже упомянутая в этом параграфе конструкция ярма в виде кольца, излучаю-ш.его боковой цилиндрической поверхностью. Найдем параметры, входящие в уравнения для такого излучателя. Коэффициент электромеханической связи по-прежнему может быть вычислен с помощью ф-лы (4.94). При этом под I следует понимать длину средней окружности кольцевого ярма, под 5 — поперечное сечение этого ярма 3= ЬН (см. рис. 4.45а). Так, как кольцевое ярмо деформируется однородно, то можно использовать для расчетов ур-ния (3.83). [c.179]

Для подмагничивания излучателей из ферритов удобно применять пластины ферритовых же постоянных магнитов, вклеиваемых или вставляемых в магнитопровод соединение в единый сердечник деталей из однородных по механическим свойствам материалов технологически достаточно просто. Благодаря такому способу подмагничивания проблема питания излучателей заметно упрощается, а их общий к.п.д. повьппается. [c.114]

Представленные на рис. 6 изменения модуля Юнга с ростом Од отнесены к его значению при бп =1 кг1см . Зависимость эта соответствует оптимальному подмагничиванию. При = 300 э, т. е. вблизи насыщения, изменений в пределах точности эксперимента установлено не было. Наблюдаемое с ростом Оп уменьшение при Яопт связано с явлением гистерезиса [58, 41]. Это уменьшение тем заметнее, чем больше величина К материала. Для ферритов с большим коэффициентом связи эффект изменения модуля Юнга необходимо учитывать при расчете резонансной частоты мощных излучателей. Величина относительного изменения Е, наблюдавшаяся на ферритах, несколько меньше, чем в опытах Герсона на пьезоэлектрической керамике [60], где это изменение достигало 25% при увеличении амплитуды напряжения до 200 кг1см . Однако следует иметь в виду, что в опытах с керамикой распределение напряжений было однородным, а с ферритами максимальное значение о достигалось только в середине стержня. [c.127]

Для этого в реальную волноводную систему (рис. 2, а), состоящую в общем случае из преобразователя 1, концентратора 2 и рабочего звена 3 с излучателем 4, вводится измерительное звено 5 — однородный волновод, выполненный из материала с малыми потерями (например, алюминия, титана или железо-кремниевого сплава с 6% кремния). Волноводная колебательная система нагружена на сопротивление Zн нагрузки. Длина измерительного звена 5 выбирается равной Я5/2, где Я5 — длина волны в материале измерительного звена (с учетом стержневой скорости распространения упругих колебаний). В этом методе фактически определяется величина входного сопротивления в начале рабочего звена, но при резонансном значении параметрой последнего с точйостью до учета потерь в этом звене это сопротивление практически совпадает с сопротивлением 2н. В частности, если звено 3 отсутствует, то входное сопротивление совпадает с величиной 2н. Если известны амплитуды колебательного смещения измерительного стержня (рис. 2,6) тах В ПуЧНОСТИ колебаний, тШ в узле колебаний и на конце измерительного стержня, т. е. в начале рабочего звена, а также расстояние с от конца звена 5 до узла смещения, то активная составляющая нагрузки может быть определена [13] из выражения [c.216]

Для получения острых характеристик направленности и для повышения мощности применяют групповые излучатели, составленные, как правило, из однородных гро.м-коговорителей. К ним относятся звуковые колонки, радиальные громкоговорители и звуковые люсгры. [c.142]

Строгий расчет параметров искателей с учетом процессов, яроисходящих внутри призмы, а также на границе пьезопластина—призма и призма — изделие, является достаточно сложной задачей. Наиболее просто расчет основных параметров искателей производить с использованием теории мнимого излучателя, предложенной И. Н. Ермоловым. Эта теория исходит из Бредположения, что ультразвуковое поле формируется в однородной упругой среде (изделии) от мнимого излучателя, размеры которого отличаются от истинного. Так как материалы [c.32]

Если, преломленные и претерпевшие расхождения крайние лучи диаграммы направленности и ее акустическую ось продолжить из изделия в призму до пересечения, то все они будут исходить как бы из центра мнимого излучателя 3, который фор мирует диаграмму направленности в однородной упругой среде. Представление поля с помощью мнимого пьезопреобразователя сираведливо в области угла падения Kpi Kp3- [c.33]

При выводе уравнения акустического тракта наклонного преобразователя применяют теорию мнимого излучателя, предложенную И. Н. Ермоловым. Эта теория исходит из предположения, что в области угла падения Ркр1 Р Ркрз ультразвуковое поле формируется в однородной упругой среде от мнимого излучателя, размеры которого можно принять 2а os ao/ os р в плоскости падения. С учетом сказанного акустический тракт наклонного совмещенного преобразователя будет [c.74]

D 1.8 была рассмотрена статисти-ческая модель излучения макроскопического источника света, содержащего большое число атомов — независимых элементарных излучателей. Свет такого источника представляет собой хаотическую последовательность отдельных волновых цугов конечной длительности. Когда цуги волн, испускаемые разными атомами в случайные моменты времени, одинаковы, спектральное распределение интенсивности излучения будет таким же, как и у отдельного цуга (однородное уширение спектральной линии). Связь между длительностью т волнового цуга и шириной бы соответствующего ему спектрального распределения обсуж- [c.226]

Свойства излучателей поперечных волн обычно таковы, что каждый отдельный излучатель возбуждает в окружающем пространстве плоскополяризовап-пую волну, и если эта волна распространяется в однородной изотропной среде, то положение плоскости поляризации сохраняется неизменным и определяется ориентировкой излучателя. Поэтому пока источником волн является единств, излучатель, создаваемые им волны в однородной изотропной среде очень часто оказываются плоскополяризованными. Но уже в случае суперпозиции двух волн, создаваемых двумя различными излучателями, явления П. в. выглядят сложнее. Пусть два независимых излучателя расположены так, что они со.здают плоско-поляризовапные вол ны, распространяющиеся в одном и том же направлении х, [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...