Неоднородные излучатели

Если смещение или скорость точек диафрагмы или излучающей поверхности преобразователя, работающего в режиме излучения, не одинаковы по амплитуде и фазе, то преобразователь называют неоднородным излучателем. Диафрагмы некоторых преобразователей не движутся как жесткий поршень, а изгибаются. Изгибные и другие моды неоднородных колебаний обычно используются для получения резонанса на низких частотах. В таких случаях преобразователь является практически ненаправленным и неоднородность оказывает пренебрежимо малое влияние на диаграмму направленности. [c.94]

Вопросу о контроле формы диаграммы направленности посвящена обширная литература [41—45]. Формирование диаграммы направленности широко используется в преобразователях гидролокаторов. При проведении измерений полезно знать, является ли преобразователь однородным или неоднородным излучателем. Это помогает не только обнаружить ошибки или неисправности оборудования, но и правильно выбрать условия Измерений, в частности минимальное допустимое расстояние между излучателем и гидрофоном при градуировке. [c.95]

Погрешности рентгеновского излучателя связаны с нестабильностью параметров питания (напряжения и тока, формы и длительности импульса), погрешностями фильтрации н изменения характеристик излучения в процессе работы, размерами фокуса и уровнем афокального излучения, неоднородностью распределения излучения в рабочем телесном угле, нестабильностями излучения, вызванными внутренними процессами рентгеновского источника, механическими н тепловыми нагрузками на источник в процессе сканирования, вибрациями отдельных элементов излучателя и т. п. [c.450]

Опыты указывают на зависимость интенсивности лучистого теплообмена п от скорости сгорания топлива. При быстром сгорании в корне факела развиваются более высокие температуры и интенсифицируется теплоотдача. Неоднородность температурного поля, наряду с различными концентрациями излучающих частиц, приводит к неоднородности степени черноты пламени. Все отмеченное создает большие трудности для аналитического определения температуры излучателя и степени черноты топки. [c.64]

Фазовая скорость земных волн вблизи излучателя зависит от электрич. свойств. Однако на расстоянии в неск. А от излучателя оф ж с. Бели радиоволны распространяются над электрич. неоднородной поверхностью, напр. сначала над сушей, а затем над морем, то при пе- [c.256]

В процессе градуировки температурных ламп для исключения возможных систематических погрешностей, обусловленных несимметричностью оптических каналов фотометрической установки, излучатели (температурные лампы) приходится менять или, оставляя их на месте, перекладывать оптическую систему установки так, чтобы менялись местами ее оптические каналы. Такой порядок градуировки температурных ламп требует проведения ряда последовательных измерений с корректировкой в каждой серии установки ламп на оптической оси системы. Поэтому присущая температурным лампам некоторая неоднородность распределения яркости по ленте, а также то, что практически невозможно каждый раз вывести на оптическую ось установки строго одно и то же место на ленте лампы, приводят к возрастанию погрешности градуировки ламп. Однако применение фотометрической установки для градуировки ламп приблизительно в два раза снижает погрешности по сравнению с теми, которые получаются при использовании прецизионного визуального оптического пирометра. [c.46]

Для лазерных излучателей технологических установок общие технические требования формулируются с учетом обеспечения определенных технологических операций заданием следующим основных параметров определенного временного характера излучения (импульсного, импульсно-периодического и непрерывного) необходимого уровня мгновенной и средней мощности, энергии в импульсе максимально возможного КПД излучателя в заданном режиме расходимости излучения не более заданного уровня допустимой неоднородности распределения плотности излучения в пучке длительности рабочего цикла и перерыва в работе. [c.113]

Теоретическое обоснование этого замечательного свойства голограмм — передавать неискаженные изображения через неоднородные среды — опирается на теорему взаимности. Последняя вытекает из основного свойства функции Грина — перестановочности источника возмущения и точки наблюдения. В общем виде это свойство формулируется так пусть антенна Л, находящаяся в точке Oi, является излучателем, а антенна В, расположенная в точке Ог, — приемником. Пусть теперь излучает антенна В, создавая такое же поле, как в предыдущем случае, из точки О2. Тогда, согласно свойству перестановочности, у антенны А будет то же поле, что и у антенны В в первом случае, независимо от свойств среды и формы антенн. Важно, что справедливость этой теоремы не зависит от неоднородностей среды. [c.327]

Примером, когда такое предположение соблюдается, может служить тепловой излучатель. Аналогичное утверждение справедливо для процессов вынужденного испускания и поглощения при тепловом равновесии, если только это равновесие не будет существенно нарушенным именно вследствие рассматриваемых процессов излучения. При сделанных предположениях процессы однородного и неоднородного уширения действуют одинаковым образом, так что их нельзя непосредственно отличить друг от друга путем измерений. Если же рассматривать ансамбли под действием сильных полей излучения, то необходимо будет учесть неравновесные распределения, обусловленные взаимодействием с излучением, [c.26]

Поскольку в некоторых задачах нелинейного распространения упругих волн необходимы абсолютные измерения и сравнение с теорией, геометрия звукового поля имеет существенное значение. Большинство измерений обычно проводится в ближнем поле излучателя, где волну еще можно считать плоской. Поскольку ближнее поле чрезвычайно неоднородно, такие измерения возможны только тогда, когда размеры приемника существенно больше неоднородностей поля и, следовательно, приемник усредняет эти неоднородности. С приемниками, размеры которых меньше или порядка длины волны, измерения обычно проводятся в дальнем поле [24], где уже начинает сказываться расходимость, что обычно учитывается при сравнении теории с экспериментом. [c.154]

Однако в связи с развитием в последние годы промышленности синтетических пьезоматериалов — пьезоэлектрических керамик, позволяющих получать пластины любой формы, с произвольным направлением поляризации, кварц вообще перестал применяться для изготовления промышленных фокусирующих излучателей. Но керамические излучатели с радиальной поляризацией тоже не дают равномерного поля. Неоднородность их излучения вызывается не только случайной неоднородностью их свойств и доменной структуры, но и возникающими в них паразитными колебаниями, которые рассматривались в работе [29]. При помощи установки для экспериментального исследования тонкой структуры звукового поля, описанной в работе [30], была исследована фокальная область цилиндрического излучателя из керамики титаната бария с углом раскрытия = 90° и фокусным расстоянием F=i,B> см на резонансной частоте 815 кгц. На рис. 30 приведено распределение давления в фокальной плоскости (кривая 2) по сравнению с расчетной (кривая <3) обращает внимание большая величина вторичных максимумов. [c.185]

Казалось бы, что ценные результаты для целей сейсмического зондирования поверхностных слоёв земли можно получить при использовании импульсного метода, подобно тому как это делается в гидроакустике при измерении глубины моря эхолотами. Для этого можно было бы применить звуковые или ультразвуковые частоты упругих волн, посылая их каким-либо излучателем внутрь земли и принимая отражения. Однако практически этого сделать нельзя, а если и можно, то лишь на самые незначительные расстояния. Дело в том, что поверхностные слои земли представляют собой большей частью наносные, т. е. весьма рыхлые слои, в которых поглощение упругих волн, имеющих частоты звукового, а тем более ультразвукового диапазона, очень велико. Кроме того, благодаря неоднородному строению поверхностных слоёв земли — трещинам и различного рода включениям в почве — звуковые волны частично рассеиваются и частично меняют направление своего распространения. Поэтому до настоящего времени основным источником упругих волн служит взрыв. [c.418]

Неоднородности плотности воды и пузырьки воздуха сосредоточены главным образом в поверхностном слое и в слое скачка, поэтому явление реверберации имеет наибольшее значение в тех случаях, когда звуковые волны распространяются в горизонтальном направлении (горизонтальные эхолоты или гидролокаторы, см. ниже). Если после посылки в горизонтальном направлении звукового или ультразвукового импульса переключить излучатель на прием, то сразу же после конца импульса к приемнику будут приходить отраженные сигналы мы обнаружим остаточное звучание, или реверберацию. Сначала придут отражения от более близко расположенных пузырьков и неоднородностей, затем от все более далеких, и уровень реверберации с течением времени будет постепенно спадать. Характер спадания зависит от частоты звука, продолжительности импульса, количества пузырьков и неоднородностей и их распределения по глубине, от глубины моря, рельефа дна, поглощения и других факторов сам спад имеет весьма нерегулярный ход (рис. 199). Звучание реверберации, постепенно спадая, колеблется и испытывает флюктуации. На рис. 200 приведена запись реверберации моря на осциллографе (здесь записан также и сам сигнал). [c.333]

При сужении диаграммы направленности уменьщается уровень помех от различных структурных неоднородностей, расположенных не на оси поля излучателя, что приводит к повышению реальной чувствительности. Это с помощью достаточно строгих расчетов показано А. С. Голубевым, Л. Б. Меркуловым и В. А. Щукиным [7]. [c.182]

Схема устройства приведена на фиг. 9. Электроны, летящие в вакууме из электронной пушки, отклоняются магнитным полем и падают на поверхность кварцевого зеркала 4, на которое с противоположной стороны направляются ультразвуковые колебания от излучателя /. Между излучателем и приемной пластиной ( зеркалом ) расположен контролируемый объект, неоднородность строения которого приводит к неоднородности структуры волнового поля, возбуждающего приемную пластину. В результате на последней [c.63]

Бетон и железобетон являются весьма сложными объектами контроля с характерными особенностями. Существенная неоднородность их внутренней структуры вызывает сильное рассеяние энергии УЗ-импульсов и является причиной очень высокого уровня структурных помех, препятствующих приему полезных сигналов. Специфика структурных помех состоит в том, что они являются нестационарным случайным процессом, значения которого в одинаковые моменты времени разных периодов приема сигналов полностью корректированы между собой при неизменных параметрах зондирующего сигнала, а также положениях излучателя и приемника УЗ-колебаний. [c.637]

Рпс, 4, Зависимость электрич. поля волны Е от расстояния до излучателя D для однородных трасс в условиях моря и сущи (пунктир) и для неоднородной трассы (сплошная кривая). [c.338]

ДИФРАКЦИЯ ЗВУКА — отклонение распространения звука от законо) геометрической акустики, обусловленное его волновой природой. Результаты Д. з,— расхождение У 3-пучков при удалении от излучателя или после прохождения через отверстие в экране, загибание звуковых волн в область тони позади препятствий, больших по сравнению с длиной волны л, отсутствие тени позади препятствий, малых по сравнению с к, и т. п. Звуковые поля, создаваемые дифракцией исходной волны на препятствиях, помещённых в среду, на неоднородностях самой среды, а также па неровностях и неоднородностях границ среды, наа. рассеянными полями (см. Рассеяние звука). Для объектов, на к-рых происходит Д. 3., больших по сравнению с X, степень отклонений от геом. картины зависит от значения волнового параметра Р=Укг11), де D — поперечник объекта (папр., поперечник У 3-излучателя или пре- [c.667]

Т, о., все расположенные вблизи пути частицы атомы будут излучать когерентно. Это и происходит в случае излучения Черенкова — Вавилона. Во всех др. направлениях, для к-рых OS У)-= г= с/и)У е, возбуждённые атомы излучают некогерентно. То же самое происходит при скорости частицы и<с/Ув. В однородном веществе И. разных излучателей полностью погашается. Если в веществе присутствуют микроскопич. неоднородности, то полного погашения волн от разных излучателей в точка наблюдения не происходит. Наличие поверхности раздела двух сред препятствует взаимному погашению полей в точке наблюдения от излучателей, находящихся по разным сторонам поверхности раздела и увеличивает интенснвность некогерентного высвечивания возбуждённых атомов, т. е. переходного И. [c.104]

Антиподные сигналы (АС) соответствуют макс, разносу излучателя и приёмника на Земле, когда потенциально возможны любые направления прихода радиоволн. Из-за неоднородности ионосферы вблизи антипода формируется фокальное пятно размером 0,5— 1,5 тыс. км с неск. направлениями прихода и сложным пространственным распределением напряжённости поля. Это явление аналогично аберрациям оптических систем. Оптим. условия приёма АС реализуются на трассах, лежащих в ночном полушарии и в окрестности терминатора (линия, отделяющая дневное полушарие от ночного). АС меньше др. типов сигналов подвержены влиянию ионосферио-ыагн. возмущённости и поглощению в полярных зонах. [c.426]

Если преобладает неоднородное уширение (Г Т ), то макроскопич, поляризация успевает затухнуть, прежде чем клаксирует когерентное возбуждение отд. излучателей, Тринципиально важно, что последний механизм затухания является обратимым. Под действием второго импульса длтельностью 2 Т2 фазы атомных осцилляторов меняют знак, вследствие чего после его окончания ( > з) расфазировка излучателей сменяется их фазировкой. Это означает, что если по окончании первого импульса разность фаз 5(р двух любых атомных осцилляторов увеличивалась с пост, скоростью Дш, равной разности их собств. частот, то после обращения фаз Вер убывает с той же [c.354]

При поперечном облучении дозвуковой струи воздействие звука на струю, как и при продольном облучении, локализируется в слое смешения в непосредственной близости от кромки сопла и вызывает образование вихря, который обладает азимутальной неоднородностью - его интенсивность максимальна на ближайшей к излучателю фанице струе этот вихрь косой (рис. 4.8). [c.137]

Следует отметить, что уже сама такая постановка вопроса в середине 70-х годов вызвала бы недоумение. Дело в том, что в начале 70-х годов осознание реальной способности ОВФ компенсировать динамические неоднородности активных сред [9] и в особенности открытие и изучение явления ОВФ при вынужденном рассеянии Мандельштама — Бриллюэна в известном блестящем цикле работ, идеологом которых бьш В.В. Рагуль-ский, привели к гипертрофированной оценке возможностей этого метода. Если в начале 60-х годов многим казалось, что достаточно построить лазер, чтобы в силу самой когерентности излучателя достичь расходимости, равной дифракционному пределу (сколь бы малым при дашых размерах сечения он ни был), то теперь — что для автоматического достижения этой цели недоставало лишь ОВФ. [c.251]

Влияние температурных изменений на работу лазера осуществляется через два основных механизма. Первый из них состоит в возникновении в оптических элементах лазерного резонатора термоволновых аберраций — искажений волнового фронта проходящего через элемент излучения. Эти аберрации возникают из-за неоднородного нагрева различных участков данного элемента (см. пп. 1.1, 1.3 и 1.4). Наиболее сильным термооптическим искажениям среди элементов лазерного резонатора подвержен активный элемент именно в нем происходит значительное тепловыделение при преобразовании поглощаемого ионами активатора излучения ламп накачки в лазерное излучение (тепловыделение в лазерном излучателе рассматривается в пп. 1.1 [c.5]

Рупорный параметрический излучатель. Рассмотрим теперь случай слабого затухания накачки, когда д > Тогда прожекторная волна переходит в расходяшиеся пучки - неоднородную сферическую волну с углом диаграммы в порядка (kd) . При этом в низкочастотное излучение вносит вклад как прожекторная зона (и для этой части справедливы формулы Вестервелта), так и волновая зона накачки. Если при этом выполняется условие вт <в , или [c.133]

Естественно было предположить, что ухудшенное по сравнению с расчетным качество фокусировки обусловлено перекачкой части излучаемой энергии в косые пучки, возникающие в результате неоднородных колебаний излучателя. В связи с этим была предпринята попытка отсечь все паразитные косые (не радиальные) волны при помощи полуволнового фильтра — цилиндрической коак-сиально помещенной пластинки из материала с малыми потерями (алюминия), установленной на пути сходящегося пучка. Результаты этого эксперимента показаны на рис. 30 (кривая 1). Вторичные максимумы существенно снизились. [c.187]

Предлагаемая книга посвящена распространению ультразвуковьЕх волн в жидкостях, газах и твердых телах, рассматриваемых как сплошные среды с разными характеристиками упругости. В ней систематизированы вопросы, имеющие непосредственное отнощение к специфике ультразвука возможности генерирования направленных пучков плоских волн, высокой интенсивности ультразвукового излучения и т. д. В связи с этим основное внимание в книге уделено различным аспектам распространения плоских волн их общим характеристикам, затуханию, рассеянию на неоднородностях, отражению, преломлению, прохождению через слои, интерференции, дифракции, анализу нелинейных явлений, пондеромоторных сил, краевых и других эффектов в ограниченных пучках. Рассматриваются также сферические волны, которые формируются при пульсационных колебаниях сферических тел, в дальней зоне излучателей малых размеров, в ультразвуковых фокусирующих системах. Большинство из этих вопросов обсуждается применительно к продольным волнам для сред, обладающих объемной упругостью, а для других типов волн, в частности для сдвиговых волн в жидкостях и твердых телах, дополнительно рассматриваются те вопросы, которые составляют их специфику. К ним относятся граничные и нелинейные эффекты в твердых телах, трансформация волн, их дисперсия, поверхностные волны, соотношения между скоростями звука и модулями упругости в кристаллах, в том числе в пьезоэлектриках. [c.2]

Поскольку поверхностная электромагнитная волна удерживается вблизи границы раздела, она будет преобразовываться в излучатель-ную волну утечки лишь при наличии возмущений или неоднородности на поверхности. Кроме того, поверхностную волну невозможно и возбудить, освещая непосредственно гладкую поверхность световым пучком. Для изучения свойств поверхностных волн были разработаны различные методы их возбуждения и регистрации, а именно методы линейного или нелинейного оптического возбуждения и регистрации на неоднородностях поверхности. Кроме того, используются призмы, расположенные с небольшим (порядка длины волны) зазором над поверхностью (см. рис. 3.6 и разд. 3.3.3). Последний метод известен как ослабленное полное отралсение. При этом для возбуждения поверхностной волны используется затухающая волна, возникающая на границе раздела среда — воздух в том случае, когда луч света в среде испытывает полное внутреннее отражение. Поглощение отраженной волны и приводит к ослабленному полному отражению. Первая из таких систем была предложена Отто. Она состоит из призмы (Р), отделенной от толстого образца среды (М) небольшим воздушным или вакуумным слоем (А) [так называемая конфигурация РАМ АТК, показанная на рис. 3.38,а]. Если воздушный слой достаточно тонкий, то затухающая в этом слое волна, вызванная полным внутренним отра- [c.235]

X, причем ее йериод равен с1. Эта функция удовлетворяет излучатель-ному условию на бесконечности (при — оо) и неоднородному волновому уравнению [c.446]

Это явление, называемое акустическим фэдингом, тем более заметно, чем больше скорость ветра и выше частота звука и чем больше расстояние между излучателями и приёмником звука. Объяснение его состоит, грубо говоря, в следующем. Всё пространство между излучателем и приёмником звука благодаря турбулентному состоянию атмосферы заполнено неоднородностями скорости ветра и температуры. Можно представить себе эти неоднородности в виде вихрей различной величины, подобных вихрям, какие мы наблюдаем на крутых поворотах течения реки. Если величина таких неоднородностей сравнима с длиной волны,—звуковые волны рассеиваются, дифрагируют на них во все стороны. Если же величина неоднородностей гораздо больше длины звуковой волны, звуковые лучи испытывают на них преломление. Неоднородности ветра можно уподобить большому количеству беспорядочно разбросанных выпуклых и вогнутых линз различного размера, а звуковой луч—трубке некоторого сечения Встре-чая на своём пути вогнутую линзу , трубка расширяется, встречая выпуклую линзу ,— суживается. Сечение трубки колеблется в результате этого через единичную площадку, перпендикулярную к направлению луча, проходит то меньшее, то большее количество звуковой энергии, что и приводит к колебаниям интенсивности звука в точке расположения приёмника. [c.233]

Это явление, называемое акустическим фэдингом, тем более заметно, чем больше скорость ветра и выше частота звука и чем больше расстояние между излучателями и приемником звука. Объяснение его состоит, грубо говоря, в следующем. Все пространство между излучателем и приемником звука благодаря турбулентному состоянию атмосферы заполнено неоднородностями скорости ветра и температуры. Если величина таких неоднородностей сравнима с длиной волны, звуковые волны рассеиваются на них во все стороны. Если же величина неоднородностей гораздо больше длины звуковой волны, звуковые лучи испытывают на них преломление. Неоднородности ветра можно уподобить большому количеству беспорядочно разбросанных выпуклых и во- [c.235]

Рассмотрим основные характеристики установки, названной УЛГУ-1 (установка лазерная, голографическая, ультразвуковая), для исследования характеристик ультразвуковых излучателей. При фотометрировании дифракционного спектра, снятого на фотопластинку, на результат измерений накладывается (в качестве систематической погрешности) собственная неоднородность зондирующего пучка света, обусловленная неоднородностью оптических элементов, стенок кюветы и пр. С целью учета этой погрешности приходится фотометрнровать также и нулевой дифракционный порядок при выключенном источнике звука и вносить поправку на неоднородность светового зонда в результаты измерений 1 дифракционного порядка. В установке УЛГУ-1 указанная погрешность исключена и процесс измерений автоматизирован. [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...