Дипольные излучатели

В акустике также используется понятие К., чаще всего при описании совокупности дипольных излучателей с нулевым суммарным дипольным моментом. [c.248]

Для этого воспользуйтесь аналогией между излучением квантового дипольного излучателя и осциллятора Герца. Вспомните, что круговой излучатель состоит из двух линейных осцилляторов, колеблющихся с одинаковой амплитудой. [c.348]

К специальным типам преобразователей относятся преобразователи, предназначенные для каких-либо специальных целей. В некоторых измерениях целесообразно использовать, например, характеристики направленности гидрофонов градиента давления или дипольных излучателей (см. разд. 2.12). Когда необходимо иметь очень высокую чувствительность, ее можно получить за счет уменьшения ширины полосы частот, используя резонансные преобразователи. Аналогично этому за счет ухудшения линейно-сти можно добиться высокой чувствительности у излучателя. Очень важным классом специальных преобразователей являются преобразователи, удовлетворяющие электроакустической теореме взаимности (см. разд. 2.3). [c.254]

Дипольные излучатели в своей основе являются- плохо возбуждаемыми преобразователями, поскольку их специфическая конструкция приводит к уменьшению давления. Иными словами, [c.317]

Рис. 1. Сечение плоскостью X, у характеристики направленности дипольного излучателя.

Ответ. Смысл формулы (1) если на поверхности 5 разместить монопольные источники с плотностью др/дп и дипольные источники с плотностью р, то поле в точке г совпадет с полем истинных источников. Таким образом, комбинация (1) монопольных и дипольных излучателей создает внешнее поле, неотличимое от поля истинного источника. [c.309]

В жидкости дипольный излучатель — осциллирующая малая сфера. Назовем поле, создаваемое осциллирующей малой сферой в твердом теле, также дипольным излучением и найдем его характеристики. [c.489]

Обратимся к релятивистским преобразованиям Лоренца. Рассмотрим нерелятивистский электрон — дипольный излучатель, Пусть произвольный источник света движется со скоростью и = рс относительно лабораторной системы координат. В системе, в которой излучатель покоится, пусть угол [c.96]

В последние годы стал интенсивно развиваться метод, в котором используются специальные системы наблюдений в акустическом каротаже на базе несимметричных (дипольных) излучателей и приемников звука [4, 5]. Такое расположение позволяет получать параметры акустического поля в двух взаимноперпендикулярных направлениях и путем сравнения этих параметров идентифицировать трещиноватые интервалы. Этот методический прием позволяет регистрировать две поперечные волны медленную 8У волну с вектором смеще- [c.54]

Зонды с дипольными излучателями и приемниками используются достаточно щироко и, в первую очередь, для определения анизотропии скорости поперечных волн в скважине [5, 11-21]. [c.55]

Квадрупольный излучатель представляет собой источник или сток градиента количества движения через фиксированную поверхность. Акустическое поле квадруполя-это градиент дипольного поля, в связи с чем волновое уравнение для квадрупольного источника [c.43]

Рис. 5.39. Теоретическая модель дипольного преобразователя, представленная в виде двух противофазных точечных излучателей, разнесенных на расстояние Дх. Диаграмма направленности преобразователя имеет вид os 0.

Из уравнения (20.25) вытекает ряд важных следствий. Так, напрнмер, то, что правая часть этого уравнения представляет собой комбинацию вторых производных поля Тц х) (а именно дивергенцию этого поля по его обоим индексам), означает, что при отсутствии у потока твердых стенок излучение звука турбулентностью эквивалентно излучению некоторой совокупности акустических квадруполей (но ие обычных источников звука или дипольных источников) — на это обстоятельство обратил внимание Лайтхилл (1952,1954)2). Отсюда вытекает, в частности, что в отсутствие стенок турбулентность с небольшим числом Маха является малоэффективным излучателем звука. Последний вывод убедительно подкрепляется и характером зависимости суммарной интенсивности излучаемых акустических волн от характерной скорости и. Общее решение уравнения (20.25), как известно, может быть записано с помощью запаздывающих потенциалов [c.302]

Акустическим диполем называют источник, состоящий из двух одинаковых, близко расположенных монополей, колеблющихся в противофазе. Рассчитать характеристики акустического поля дипольного источника. Убедиться в том, что осциллирующая сфера (см. задачу 4 1.4) есть излучатель дипольного типа Решение. Пусть монополи расположены на полярной оси г сферической системы координат на расстояниях + Дг/2 и - Дг/2 от центра. Потенциал поля в точке (г, 0) (зависимость от азимутального угла <р отсутствует из-за симметрии задачи) равен [c.113]

Пока мы будем считать У + У =/= О и пренебрежем поправочным полем. Центром системы можно тогда взять любую точку вблизи излучателей. Перенос монополя на малое расстояние равносилен добавлению малого дипольного поля. [c.314]

Еще сильнее уменьшается удельная акустическая мощность на низких частотах для излучателей дипольного типа, например осциллирующей сферы, дяя которой [c.11]

Для электрически квадрупольного излучения (маг-нитно-дипольное излучение у данных излучателей отсутствует) получены следующие выражения [c.129]

Из изложенного следует важный вывод о том, что формулы Френеля в виде (3.22) и (3.23) справедлив ) лишь в случае дипольного излучения среды, а для излучений иной природы их форма меняется. Меняется и закон дисперсии — зависимость (со). (Эти выводы будут справедливы и в случае классического расчета для мультипольных излучателей.) [c.130]

Задача Малюжинца. Эта задача является наиболее общей задачей активного гашения (компенсации) произвольных акустических полей и формулируется следующим образом [221, 319, 363] имеется некоторое первоначальное акустическое ноле, требуется с помощью источников, расположенных на замкнутой поверхности, полностью компенсировать первоначальное поле внутри (или вне) этой поверхности. Г. Д. Малюжинец решил эту задачу для случая монохроматического поля в жидкой (газообразной) среде. Его решение состоит в том, что область, где компенсируется поле, нужно окружить тремя акустически прозрачными поверхностями (но терминологии Малюжинца, решетками) на одной из них расположить датчики (приемники), а на двух других — непрерывно распределенные монопольные и дипольные излучатели (источники), соединенные цепями обратной связи с приемниками обратные связи можно выбрать так, чтобы суммарное поле внутри поверхностей было равно нулю, а вне поверхностей первоначальное поле осталось неискаженным. В последующем решение этой задачи было распространено на нестационарный случай [322], на твердые тела, в частности на стержни и пластины [261], на волноводы [66, 217, 218, 315, 321, 385]. Ей посвящено множество теоретических и экспериментальных работ [10, 11, 95—98, 165, 166, 187, 188, 294—296, 382, 383], где рассматриваются практические аспекты активного гашения акустических полей. [c.235]

Природа источников звука. Возвращаясь к анализу уравнения (2.1), отметим, что входящие в его правую часть слагаемые означают Qf (i)- 0B0KynH0 Tb расходных (объемных) источников внутри объема V (монопольные излучатели) F ( -совокупность силовых источников внутри этого же объема (дипольные излучатели). [c.43]

Во-первых, заметим, что множитель з1п % соответствует диаграмме направленности диполя. Падающая волна создает в случайной среде эквивалентный дипольный излучатель с диаграммой вида з1пх (рис. 16.4). [c.85]

Гидрофоны Градиента давления и колебательной скорости, также бинаправленные, или дипольные, излучатели относятся к дипольным преобразователям . Преобразователь этого типа действует как два небольших преобразователя, работающих в лротивофазе и расположенных на близком расстоянии друг от друга. На практике этими двумя преобразователями обычно являются противоположные концы одного и того же элемента. [c.307]

Вблизи свободной границы теряет горизонтальную направленность не только дипольный излучатель, но и дипольный приемник. Например, дипольный гидрофон вблизи свободной поверхности воды не имеет направленности в горизонтальной плоскости и его характеристика направленности цилиндрически-симметрична относительно вертикальной оси. И, вообще, горизонтальную направленность теряет любая система излучателей или приемников, расположенная на расстоян1 и от свободной поверхности, малом по сравнению,с длиной волны. [c.338]

Важным параметром при расчете характеристик АС является эффективный днаметр ГГ. По определению под эффективным диаметром ГГ следует понимать диаметр круглого экрана с точечным дипольным излучателем в центре, при котором разность хода звуковых колебаний от передней и задней сторон излучателя на рабочей оси такая же, как у данной ГГ. Эффективный диаметр ГГ более точио определяется на частоте, в 1,5—2 раза превышающей частоту основного резонанса ГГ по формуле [c.108]

Дикке показал, что система N инвертированных двухуровневых атомов (с.м. Двухуровневая система) может спонтанно перейти в оси. состояние за время, обратно пропорциональное числу атомов т jV-. Этот эффект обусловлен наведением корреляций между дипольными моментами перехода пространственно разделённых излучателей, взаимодействующих друг с. [c.430]

С. ансамбля излучателей обусловливается воздействием поля, испущенного одним из осцилляторов, на все остальные излучатели ансамбля. Именно это воздействие способно привести к когерентизации процесса испускания излучения ансамблем осцилляторов. Эфф. самонаведение корреляций между дипольными моментами осцилляторов возможно лишь в том случае, когда время этого процесса меньше времени релаксации дипольного момента атома Г,, а также меньше Т1 (обычно Т < Т" ). Таким образом, С. представляет собой нестационарный процесс, протекающий за время, меньшее Т1 и Гд. Установление корреляций между излучателями происходит самопроизвольно в процессе излучения, этим С. отличается принципиально от нестационарных когерентных процессов, обусловленных вкеш. когерентной накачкой, таких, как самоиндуци-рованная прозрачность, фотонное эхо и др. [c.431]

Из формул (9,9) и (9,11) следует, что для длинных волн рассеянная волна эквивалентна излучению сумхмы двух излучателей нулевого порядка и первого порядка (дипольного), из которых последний имеет в 1,5 раза большую амплитуду. Это [c.262]

Первый случай — колебания расстояния между зарядами — важен как классическая модель электромагнитного излучателя света в оптике. Например, в модели атома Томсона оптический электрон связан с атомом квазиупругой силой и может совершать гармонические колебания. Состоящий из таких атомов источник света можно заменить совокупностью элементарных дипольных осцилляторов. Оказывается, что электрический дипольный осциллятор как модель излучающей атомной системы в ряде случаев приводит к правильным результатам, подтверждающимсй на опыте. [c.39]

Формула (1) с точностью до обозначений совпадает с формулой (4.2). Следовательно, осциллирующая сфера является излучате-лем дипольного типа, момент которого D = 2па а Дг = а/2. Все необходимые формулы для диполя получаются из результатов задачи 4 1.4 в пределе ka 0. Укажем, что простейший излучатель такого типа получается при помещении монополя в воздухе на высоте Дг/2 над поверхностью воды. При этом диполь образуется монополем и его мнимым изображением в воде на глубине Аг/2, колеблющимся в противофазе. [c.113]

В работе [50] проведен полуклассический расчет с использованием принципа соответствия. В качестве центров рассеяния приняты квантовые системы — водородоподобные одноэлектронные атомы (без учета влияния спина), причем учитываются электрически и магнитоди-польные и электрически квадрупольный моменты. Фигурирующая в выражении классической электродинамики для поля подобного излучателя плотность тока у рассматривалась как шредингеровская плотность тока в атомной системе. Значение этой плотности вычислялось методом теории возмущений (для отдельного атома, возмущаемого падающей волной Е), с учетом вероятностей дипольных и квадрупольных переходов. Изложенная выше общая схема дальнейших расчетов сохранена полностью, применяется теорема погашения. При расчете взаимодействия с полем автор ограничивается линейной локальной электродинамикой. [c.128]

Вывод проведен для поля продольных волн в жидкости, а затем введены необходимые уточнения, связанные с реальными условиями контроля твердого тела. Поле излучения преобразователя представляют как результат действия элементарных источников, на которые разбивают всю площадь излучателя. Согласно точной теории [10], источники эти являются дипольными. Поле такого источника описывает формула (1.12), в которую вводят множитель OS0/1B, где 6ав — угол, отсчитываемый от нормали к поверхности излучателя. Площадь полусферы заменяют на площадь элементарного источника ds i. В результате давление в точке В (рис. 1.32) записывают в виде [c.76]

Подбором излучателей (дипольных и мультипольнрх) можно создать А. с любой диаграммой направленности, однако обычно предпочитают находить оптим. компромисс между точностью воспроизведения диаграммы и простотой изготовления и регулировки А., её стоимостью, кпд и т. п. Вы- [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...