Диффракция волны от излучателя

ДИФФРАКЦИЯ ВОЛНЫ ОТ Излучателя [c.103]

Совершенно ясно, что описанные явления, связанные с диффракцией волны от излучателя, могут иметь место только для волн, длина которых велика по сравнению с размерами излучателя, т. е. в области достаточно низких частот. При высоких частотах длина волны мала сравнительно с радиусом шара и огибания его излучаемой волной уже не будет происходить иначе говоря, изменения давления будут совершаться настолько быстро, что разрежения и сжатия не будут успевать компенсировать друг друга. [c.105]

В качестве первого примера мы рассмотрим круглую поршневую диафрагму, колеблющуюся в отверстии бесконечно протяжённого щита перпендикулярно к его плоскости. Благодаря- наличию бесконечного щита явления диффракции волны на излучателе полностью исключены, и мы имеем излучатель нулевого порядка. Расчёт поля и сопротивления излучения такого устройства оказывается достаточно сложным так как математические детали не представляют технического интереса, то мы ограничимся здесь, как и в дальнейшем содержании этого параграфа, только сводкой и разъяснением основных формул. [c.106]

К предельному значению. Гроссман [751] показал, что это явление объясняется диффракцией звуковых волн на излучателе и отражателе. [c.222]

После обработки поверхности образца на ней зачастую остаются неровности. Контур шероховатой поверхности прокатанной заготовки показан на фиг. 7 в этом случае излучатель стоит на ряде выступов если интервал между выступами равен половине длины волны или больше — наступает явление диффракции. Скорость поверхностных волн меньше скорости волн в основной массе материала, и величина интервалов между выступами на поверхности чаще соизмерима с длиной поверхностной волны, чем с длиной волны в массе материала. В частности, если интервалы между выступами равны длине поверхностной волны, то излучатель посылает часть энергии [c.263]

Диффракция волны от излучателя. Рассмотрим подробнее картину звукового поля вблизи от осциллирующего шара. Для этой цели очень удобно воспользо- [c.102]

Явление диффракции волны от излучателя характерно, конечно, не только для осциллирующего шара, но и для других осциллирующих излучателей, хотя бы и не имеющих сферической формы. Именно наличие этой диффракции и служит физическим признаком, отличающим излучатели первого порядка от излучателей Нулевого порядка. [c.105]

Фиг. 324. Зависимость интенсивности света в нулевом спектре при диффракции на звуковых волнах от расстояния от излучателя (по Уилларду).

Бёммель [293, 294] применил чисто оптический метод измерения скорости звука в газах на частотах выше 1—1,5 мггц. Как мы уже упоминали выше, интерферометрические измерения на столь высоких частотах весьма затрудняются тем, что ввиду сильного поглощения образование стоячих волн возможно только при очень малых расстояниях между излучателем и отражателем. Кроме того, при сравнительно большой длительности таких измерений в результате поглощения происходит сильное нагревание газа, что приводит к возникновению температурных градиентов как вдоль звукового пучка, так и между звуковым пучком и окружающей средой. Для избежания этих затруднений Бёммель использовал при своих измерениях явление диффракции света на ультразвуке на применявшихся им высоких частотах угол диффракции для спектров первого порядка достаточно велик. [c.316]

При получении изображения звукового поля в жидкостях при помощи диффракции света наблюдается зависимость абсолютной освещенности от угла диффракции в газах, помимо этого, наблюдается еще и относительное уменьшение освещенности, зависящее от угла между направлением распространения звуковой волны и направлением падающих световых лучей. Подобного рода явление возможно лишь в том случае, если на больших расстояниях от излучателя диффракционное отклонение си 1ьнее, чем вблизи от него. Причина этого явления лежит в деформации звуковой волны, частично обусловленной акустическим ветром, создаваемым колеблющимся кварцем. В газах благодаря большой скорости акустического ветра этот эффект значительно больше, чем в жидкостях. Газовые потоки, сообщая дополнительную скорость звуковой волне, приводят к постепенному искажению ее фронта, порождающему указанные изменения угловых соотношений. [c.332]

Для получения неискаженной модуляции нужно обращать особое внимание на получение действительно стоячей волны, что достигается точной установкой отражателя. Диффракция света имеет место и при наличии бегущей волны, однако пульсация света с частотой 2/ в этом случае отсутствует (см. гл. III, 4, п. 2). Образование стоячей волны зависит далее от однородности излучаемого кварцем звукового поля. Эту однородность можно контролировать теневым методом и, Как показал Мэркс, ее можно корректировать в широких пределах установкой отражателя и напряжением на кварце. Целесообразно возбуждать кварц на частоте, несколько меньшей его собственной частоты. При желании изменять частоту стробоскопиро-вания 2/ путем изменения настройки излучателя возникает необходимость перемещения отражателя, обеспечивающего получение стоячей волны. Поэтому такую перестройку нельзя осуществить очень быстро. Это, однако, оказывается возможным, если, согласно Джакомини [703, 704], применять для диффакции света не стоячую звуковую волну, а две бегущие волны, распространяющиеся в противоположных направлениях и последовательно пронизываемые световым пучком. Для этой цели можно использовать, например, ультразвуковую ячейку, изображенную на фиг. 290. [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...