Пульсирующий сферический излучатель

Пульсирующий сферический излучатель [c.55]

Методика расчета шума шарикоподшипников с использованием акустических моделей в виде пульсирующей или осциллирующей сферы, сложного сферического излучателя [c.131]

На примере пульсирующего сферического источника, находящегося в начале системы координат (рис. 2.10), рассмотрим применение соотношений, выведенных в предыдущем материале. Простые соотношения, которые используются для описания сферического излучателя, можно применять для получения характеристик излучателей более сложных форм, [c.46]

Рассчитать собственную частоту и добротность ( ) воздушного резонатора в < орме прямоугольного параллелепипеда с ребрами а=<5= 100 см и Л = 80 см (высота) с круглым отверстием в центре верхней грани ( ,S) с площадью S = 200 см проводимость отверстия принять равной (приближенно) его диаметру. Потери на излучение рассчитать по формуле для пульсирующего в свободном пространстве сферического излучателя с площадью трение в горле не учитывается. [c.19]

В качестве элементарного сферического излучателя возьмем пульсирующую сферу малых волновых размеров faz 1. Тогда [c.9]

Известно [11, 12], что акустическое сопротивление на поверхности радиально пульсирующей полусферы (вторая полусфера в покое) в первом приближении слагается иа сопротивлений для радиально пульсирующей сферы (излучателя нулевого порядка) и сопротивления аксиально колеблющейся сферы. Это соответствует тому, что скорость радиально пульсирующей полусферы разложима на составляющие колебания, представляемые в первом приближении зональными (сферическими) гармониками нулевого и первого порядка (см. приложение 4). [c.120]

Амплитуда волны уменьшается обратно пропорционально расстоянию. При больших расстояниях г небольшую часть фронта сферической волны можно рассматривать как локальную плоскую волну. Для случая излучателя в виде сферы радиусом а С а, пульсирующей по объему с постоянной частотой и амплитудой колебательной скорости , давление в расходящейся сферической волне [c.7]

Сферический источник может иметь колебания поверхности более сложные, чем пульсирующие или осциллирующие. В результате этих колебаний возникают звуковые волны, характер которых определяется сложными явлениями дифракции и интерференции волн, исхо-дяш)чх от отдельных участков колеблющейся поверхности. Если поверхность излучателя сферическая, то можно получить точное решение задачи, используя классические методы- математической физики оно приведено в приложении III данной книги. [c.212]

Внимательное исследование этих соотношений позволяет сделать следующие выводы о свойствах дальнего поля поршневого плоского излучателя в экране амплитуды колебательной скорости и звукового давления убывают с расстоянием по такому же закону, который имеется для сферической волны, возбуждаемой пульсирующим шаром. Отличие от закона шаровой волны заключается в том, что амплитуда волны поршневого излучателя зависит от направления. По осевому направлению амплитуда имеет наибольшее значение она вдвое больше, чем амплитуда волны, создаваемой пульсирующим шаром той же производительности, но без экрана. Это значит, что фаза волн, отраженных от экрана в направлении оси, совпадает с фазой бегущих волн, так что в результате интерференции амплитуда волны удваивается. В других направлениях такого совпадения фаз не существует, поэтому интерференция волн приводит к определенной зависимости амплитуды от направления, выражаемой характеристикой направленности Ф(0). [c.257]

Из ЭТОГО выражения следует, что сферический пульсирующий излучатель можно представлять нагруженным на активное сопротивление параллельно которому подключено инерционное сопротивление ] М =]кг 8рс, [c.65]

Рассмотрим сферу радиусом R, поверхность которой совершает малые радиальные (пульсационные) колебания, синфазные к одинаковые по амплитуде. Очевидно, акустическим полем этой пульсирующей сферы и будет поле симметричных однородных сферических волн без узловых интерференционных точек. Такие излучатели называют излучателями нулевого порядка. [c.206]

Максимальные значения смещения и колебательной скорости, которые могут поддерживаться в пульсирующем источнике, ограничиваются такими практическими условиями, как упругость материалов, температурные пределы задающего механизма, напряжение электрического пробоя и др. Сама среда также накладывает ограничение на интенсивность колебаний сферической поверхности. Максимальная амплитуда давления не может превышать давления в окружающей среде без создания вакуума в течение отрицательного полупериода (кавитация). Для излучателя, находящегося вблизи поверхности воды, максимальная амплитуда давления примерно равна атмосферному давлению. Ограничение мощности излучателя средой обсуждается в гл. 3. [c.50]

Возьмем в качестве излучателя звука не пульсирующую сферу, а пульсирующее тело любой формы и, кроме того, сообщим поверхности тела различные скорости в разных точках, требуя только, чтобы объем тела менялся с течением времени. Тогда при размерах тела, не малых по сравнению с длиной волны, излучаемое поле будет иметь сложную структуру, зависящую и от формы, и от размеров тела по отношению к длине волны, и от распределения скоростей по его поверхности. Если же тело мало по сравнению с длиной волны, то, как можно показать, вдали от тела главная часть поля всегда явится сферически-симметричной расходящейся волной — такой же волной, которую создал бы монополь в виде пульсирующей сферы малого радиуса с объемной скоростью, равной суммарному потоку скорости через поверхность тела. [c.287]

Найти радиусы Z ) сферических резонаторов типа Гельмгольца и радиусы г ) круглых отверстий в их сферической оболочке при собственных частотах 100 200 400 и 800 П , если добротность всех резонаторов одинакова Q s ЮО. Проводимость отверстий резонаторов считать равной их диаметру. Сопротивление излучения отверстия рассчитать по формуле для пульсирующего излучателя в свободном пространстве при кг I, [c.20]

Поясним все это на примере излучателя в форме шара переменного радиуса. Такая модель фигурировала уже в 5 главы 1 в качестве пульсирующего шара. Теперь же мы должны себе представить, что в момент =0 поверхность шара начинает двигаться с постоянной радиальной скоростью v . Таким образом, мы имеем теперь дело с равномерно раздувающимся ( пухнущим ) шаром. Создаваемая при этом волна будет несомненно сферической, и мы можем сразу записать выражение для изображения потенциала [c.316]

Рассмотрим важный для практических приложений случай пульсирующего сферического излучателя звука, колебательная скорость на поверхности которого не зависит от углов и равна по величине pexp/oi. Звуковое поле создаваемое в пространстве таким излучателем, зависит только от г (так называемая сферическая волна). Соотношения ортогональ- ности для Рп(х) показывают, что в общем решении для потенциала скоростей ф остается только слагае- мое с п—0 [c.171]

Наиболее простым из сферических излучателей — излучателем нулевого порядка—является пульсирующий шар. Это — сфера некоторого радиуса а, поверхность которой совершает малые радиальные колебания, синфазные и одинаковые по амплитуде (рис. 41). Очевидно, что поле пульси-рующ,его шара есть поле шаровой волны решение соответ-ствующ,его дифференциального уравнения (2.12) для простого гармонического колебания можно написать в виде [c.92]

Определим сопротивление излучения для одно1го из основных излучателей — излучателя нулевого порядка. Это пульсирующий шар, излучающий сферическую волну. Исходя из этого для излучателя с радиусом R удельное сопротивление можно определить из (I.I8). Поэтому при подстановке значений радиуса излучателя и величины его излучающей поверхности в (6.10) и (1.18) получим [c.123]

По существу этим задача об излучении звука пульсирущей сферой решена. Далее, воспользовавшись связью /> и 2 с потенциалом , можно найти р, 7)- и интенсивность звукового поля. Из изложенного видим, что задача об излучении пульсирующей сферой сводится к решению волнового уравнения в сферических координатах, удовлетворяющего условию на границе излучателя со средой и условию на бесконечности. Для такого излучателя согласно (Э. ) - [c.65]

Элементарный излучатель в акустике. В акустике простейшим излучателем является пульсирующая сфера малого радиуса. Звуковое давление или звуковой потенциал этого излучателя также будет выражаться в виде сферической волны указанного выше вида. Если снова ограничиться синусоидальным режимом излучателя н предположить, что радиус сферы мал по сравпению с длиной волны, то звуковой потенциал иа расстоянии R от сферы будет выражаться формулой [101] [c.157]

Источник сферической волны в твердой среде. В жидкой среде простейшим источником упругой волны является пульсирующая сфера малого радиуса. Однако любой другой источник нулевого порядка (источник с конечным значением объемной скорости), если только его размеры малы по сравнению с длиной волны, тякже излучает сферическую волну. Поэтому предположение о сферической форме излучателя делалось исключительно для простоты рассуждений. Сложнее положение в случае излучателя в твердой среде. Здесь характер волны будет существенно зависеть от формы излучателя.. Мы будем предполагать, что излучатель имеет цилиндрическую симметрию. По.этому поле упругих деформаций и напряжений может быть описано прп помощи трех вспомогательных функций ( потенциалов ) ф , 1( о Хо- удовлетворяющих волновым уравнениям [c.197]

Рис. 14. Вид сферической волны, образованной любым пульсирующим излучателем звука, размеры которого малы по сравиеиню с длиной волны (на больших расстояниях от излучателя волна становится плоской).

Уравнения поля сферической волны с достаточной степенью приближении справедливы не только для пульсирующих сфер, по и для пульсирующих излучателей другой формы, в том числе и для случаев колебания отдельных частей поверхности излучателя (рнс. 14). Такое приближение возможно, если точка измереигй достаточно удалена от излучателя и размеры излучателя малы по сравнению с длиной волны [c.24]

Сформулированный таким образом принцип взаимности может быть распространен на систему из двух излучателей, связанных между собой взаимодействием через среду, служащую переносчиком энергии от одного излучателя к дрзтому. Пример обратимой системы возьмем в виде колеблющейся диафрагмы, акустически через посредство воздушной средхл связанной с малым пульсирующим шариком. Под действием акустического поля диафрагмы шарик испытывает давление, стремящееся изменить его радиус, как единственно возможную для него координату ). С другой стороны, согласно принципу взаимности, колебания шарика — периодические изменения его радиуса — служат причиной силы, действующей на диафрагму. Беря очень малый шарик, неподвижный при приеме акустических волн колеблющейся диафрагмы, мы можем исчислять давление на поверхности шарика, как давление свободного поля (как если бы шарика не было). Обозначим амплитуды скоростей излучателя / (диафрагмы) и излучателя Л (шарика) соответственно через г ля и г // . Мощность свободной сферической волны, излучаемой шариком, как нам известно из главы II курса, [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...