Сложный сферический излучатель

СЛОЖНЫЙ СФЕРИЧЕСКИЙ ИЗЛУЧАТЕЛЬ [c.205]

Дальнее поле сложного сферического излучателя [c.225]

Для механизмов приборов для частот до 1000 Гц можно использовать модель точечного источника — осциллирующей сферы для частот свыше 1000 Гц в качестве модели излучателя следует брать сложный сферический излучатель. [c.690]

Так как основные размеры подшипника соизмеримы и колебания подвижного кольца подшипника происходят как в радиальном, так и осевом направлениях, то для расчета шума подшипника от этого источника в качестве акустической модели излучателя может быть выбран сложный сферический излучатель, который при малом радиусе колеблющейся поверхности Го (го С Я, Я = с/(о — длина [c.128]

Методика расчета шума шарикоподшипников с использованием акустических моделей в виде пульсирующей или осциллирующей сферы, сложного сферического излучателя [c.131]

Излучение точечного источника, расположенного на поверхности сферы. — Звуковое поле сложного сферического излучателя по ере увеличения частоты изменяет свой характер, чю очень удобно иллюстрировать при помощи полярных диаграмм, выражающих функцию (в ) в зависимости от 0 при разных частотах [c.352]

На примере пульсирующего сферического источника, находящегося в начале системы координат (рис. 2.10), рассмотрим применение соотношений, выведенных в предыдущем материале. Простые соотношения, которые используются для описания сферического излучателя, можно применять для получения характеристик излучателей более сложных форм, [c.46]

Осциллирующий шар. Несколько более сложным типом сферического излучателя является так называемый (рис. 45, а) это — шар радиуса а, центр которого совершает колебательное движение вдоль некоторой прямой, проходящей через центр шара и называемой осью колебаний. Очевидно, что в качестве точки приведения можно выбрать любую осевую точку, например, точку А (рис 45, Ь). Пусть движение этой точки задано её [c.98]

Плоские поршневые излучатели. Рассмотренные выше сферические излучатели представляют собой, как уже говорилось, очень сильно идеализированные модели, удобные для выяснения физической природы важнейших закономерностей, относящихся к излучению звука. Характеристики направленности и частотные характеристики компонент сопротивления излучения реальных излучающих систем значительно сложнее и, как правило, не поддаются аналитиче- [c.105]

Элементарный сферический излучатель. В соответствии с принципом Гюйгенса каждая точка излучающей поверхности сложной формы может рассматриваться как элементарный сферический [c.8]

Сферический источник может иметь колебания поверхности более сложные, чем пульсирующие или осциллирующие. В результате этих колебаний возникают звуковые волны, характер которых определяется сложными явлениями дифракции и интерференции волн, исхо-дяш)чх от отдельных участков колеблющейся поверхности. Если поверхность излучателя сферическая, то можно получить точное решение задачи, используя классические методы- математической физики оно приведено в приложении III данной книги. [c.212]

Первая часть посвящена выводу волнового уравнения акустики, исследованию вопроса распространения плоских волн, вопросу прохождения плоских волн через границы сред и исследованию простейших типов излучателей. Далее подробно рассмотрены вопросы распространения звука в трубах и звуко-проводах. Наконец в последних главах разбирается теория сложных излучателей различных типов (сферического, цилиндрического, поршневого) и некоторые вопросы рассеяния волн на сфере и цилиндре. [c.3]

Используя прием, примененный выше при исследовании короткого сплошного цилиндра, можно рассмотреть и более сложную задачу излучения звука коротким отрезком трубы. Излучатели такой конфигурации обладают рядом интересных свойств и уже рассматривались в литературе f5l, 62, 200, 205]. Например, в работе [205] отрезок трубы аппроксимирован тором и решение задачи о его излучении звука строилось на основе использования известного представления волновых функций в тороидальной системе координат. Однако указанная аппроксимация позволяет получить удовлетворительные данные о создаваемом звуковом поле только для случаев, когда диаметр трубы намного больше ее высоты, а толщина стенки равна высоте. В работе [62] изучалось поле, создаваемое полым сферическим экваториальным поясом. Задача излучения решалась вариационным методом в сферической системе координат для случая осесимметричного распределения колебательной скорости по поверхности пояса. Поскольку геометрия такого пояса близка к геометрии короткого отрезка трубы, полученные в работе [62] результаты позволяют более точно определить звуковое поле последнего. Однако данные работ [62 и 205] можно использовать применительно к частному случаю осесимметричного распределения колебательной скорости по поверхности трубы, а кро.ме того, в них не учитывались механические свойства трубы. Ниже на основе модели сферического экваториального пояса выполнено приближенное решение задачи об излучении короткого отрезка трубы с учетом его механических свойств и без ограничений, связанных с характером распределения колебательной скорости по его поверхности. [c.136]

Возьмем в качестве излучателя звука не пульсирующую сферу, а пульсирующее тело любой формы и, кроме того, сообщим поверхности тела различные скорости в разных точках, требуя только, чтобы объем тела менялся с течением времени. Тогда при размерах тела, не малых по сравнению с длиной волны, излучаемое поле будет иметь сложную структуру, зависящую и от формы, и от размеров тела по отношению к длине волны, и от распределения скоростей по его поверхности. Если же тело мало по сравнению с длиной волны, то, как можно показать, вдали от тела главная часть поля всегда явится сферически-симметричной расходящейся волной — такой же волной, которую создал бы монополь в виде пульсирующей сферы малого радиуса с объемной скоростью, равной суммарному потоку скорости через поверхность тела. [c.287]

В качестве примера энергетических соотношений в поле сложного сферического излучателя возьмем излучатель, на поверхности которого имеются только компоненты скорости нулевого и первого йю порядков, причем они синфазны можно условно назвать его излучателем (О4-1) порядка. При равенстве iioo = io такой излучатель представляет шар, один полюс которого остается неподвижным, второй колеблется с двойной амплитудой скорости 2доо, а точки экватора колеблются с амплитудой скорости (рис. 72). [c.236]

Первое условие удовлетворяется легко, второе — сложнее. Закрытый ящнк громкоговорители обычных размеров (большан сторона равна около 30 см) может считаться сферическим излучателем только для частот не выше нескольких сотен герц. На более высоких частотах излучение в разных направлениях различно. Однако длн верхних частот условия сферического излучателя могут быть восстановлены, если к громкоговорителю через специальную камеру прнсоедннкть одним кониом отрезок трубы. Тогда противоположный (откры- [c.24]

МУЛЬТИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ -излучение, обусловленное изменением во времени мультипольных моментов системы. Излучение огранич. системы источников представляет собой расходящиеся сферич. волны, так или иначе промодулированеые по угл. переменным. Его анализ естеств. образом приводит к разложению излучаемого поля по полному набору сферических функций, обладающих определ. угл. зависимостью. При этом сама система источников, описываемых ф-циями координат (г) и времени (i), может быть представлена в виде набора вполне определ. конфигураций излучателей — мультиполей. Отд. мультиполи как источники излучения характеризуются только ф-циями времени — мультипольными моментами. Их зависимость от времени связана как с внутр. динамикой системы, так и с пе-рем. внеш. воздействиями. Представление излучаемого системой поля в виде суперпозиции полей отд. мультиполей плодотворно не только в прямых задачах исследования поля излучения сложных источников, но и в обратных задачах восстановления свойств источников по характеристикам их излучения. [c.219]

Фокусирующие излучатели, сферические и цилиндрические, впоследствии начали делать из поликристалличе-ского титаната бария (см., например, [20]). Титанатовые излучатели имеют ряд преимуществ (возможность однородной поляризации, относительно простой процесс формовки излучателей сложной конфигурации и т. д.), однако, как уже отмечалось, они сильно разогреваются в процессе работы, и максимальные интенсивности, полученные до сих пор с таких излучателей вблизи поверхности, не превышают —10 вr/ лt , что существенно ниже интенсивности, получаемой с кварцевых излучателей. [c.362]

Подсчитаем суммарную (глабальную) излучаемую мощность сложного излучателя, колеблющегося только в зональных сферических модах, когда Рт Ч) — Рт ) и не зависит от ф. Полную излучаемую мощность найдем, интегрируя Jr по поверхности сферы очень большого радиуса [c.234]

Источник сферической волны в твердой среде. В жидкой среде простейшим источником упругой волны является пульсирующая сфера малого радиуса. Однако любой другой источник нулевого порядка (источник с конечным значением объемной скорости), если только его размеры малы по сравнению с длиной волны, тякже излучает сферическую волну. Поэтому предположение о сферической форме излучателя делалось исключительно для простоты рассуждений. Сложнее положение в случае излучателя в твердой среде. Здесь характер волны будет существенно зависеть от формы излучателя.. Мы будем предполагать, что излучатель имеет цилиндрическую симметрию. По.этому поле упругих деформаций и напряжений может быть описано прп помощи трех вспомогательных функций ( потенциалов ) ф , 1( о Хо- удовлетворяющих волновым уравнениям [c.197]

КИ наблюдения от этого объекта. Вблизи поршневого излучателя звука при ( ближняя , илп прожекторная , зона) поле в основном образовано цилиндрич. пучком лучей, исходяш их из излучателя, и в пределах пучка имеет в целом характер плоской волны с интенсивностью, постоянной по сечению и не за-висяш ей от расстояния, в соответствии с законами геометрич. акустики, а дифракционные эффекты выражаются только в размывании границ пучка. По мере удаления от излучателя дифракционные эффекты усиливаются, и при Р —1 поле теряет характер плоской волны и представляет собой сложную интерференционную картину. На еш ё больших расстояниях, при Р>1 ( дальняя зона), пучок превраш ается в сферически расходяш уюся волну с интенсивностью, убывающей обратно пропорционально квадрату расстояния, и с угловым распределением интенсивности, не зависящим от расстояния в этой области поле снова подчиняется законам геометрич. акустики. Аналогичная картина наблюдается в нучке, вырезаемом из плоской волны отверстием в экране (рис. 1). Угловая ширина главного лепестка характеристики направленности вдали от поршневого излучателя или экрана составляет по порядку величины к В. Если требуется сузить УЗ-вой пучок в ближней зоне, то поперечник излучателя (или отверстия) следует уменьшить, а в дальней зоне — увеличить сужение характеристики направленности требует увеличения размеров излучающей системы. При размерах излучателя (или отверстия в экране), малых но сравнению с прожекторная зона отсутствует и звуковое поле представляет собой расходящуюся волну уже на расстояниях порядка к. При этом резко падают [c.125]

Характер изменения звукового давления (или интенсивности) волны вдоль акустической оси преобразователя, под которой понимают перпендикуляр к излучающей поверхности диска, проходящей через его центр, является сложным. В ближней зоне звуковое давление меняется немонотонно, достигает максимального значения при г а затем в дальней зоне монотонно убьшает. В дальней зоне в пределах углового сектора 20 звуковое давление уменьшается по направлению от акустической оси к периферии. Изменение поля в зависимости от угла между направлением луча и акустической осью изображают в виде диаграммы направленности (рис. 4.8). За единицу принимают амплитуду звукового давления р на оси излучателя. В дальней зоне диаграмма направленности не зависит от расстояния до излучателя. При размерах излучателя, меньших длины волны, от него распространяются сферические волны, излучение будет ненаправленным. Наоборот, если размеры излучателя больше длины волны, излучаемая энергия концентрируется преимущественно в направлении акустической оси. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...