Излучатель Оптические свойства

Эффективная излучательная способность, как известно, определяется эффективной интенсивностью излучения в направлении визирования, которая, в свою очередь, является суммой собственной и отраженной интенсивностей излучения поверхности. При увеличении интенсивности падающего излучения величина интенсивности отраженного, а значит и эффективного излучения увеличивается. Таким образом, для полости заданной геометрии и оптических свойств поверхности требуемая величина эффективной излучатель-ной способности может быть получена путем создания необходимого температурного поля части поверхности полости, окружающей визируемую площадку. [c.52]

Голография — это процесс регистрации и воспроизведения объемных изображений объектов, основанный на интерференции и дифракции волн. Оказалась возможной реализация голографического процесса и в ультразвуковом контроле после разработки методов ультразвуковой голографии. Возможность реализации голографии в ультразвуке базируется на свойстве когерентности УЗК, получаемых с помощью обычных ультразвуковых излучателей. Поскольку УЗК легко проникают в оптически непрозрачные среды, имеется возможность получать изображения внутренней структуры объектов, в том числе изображения дефектов сварных и паяных соединений. Таким образом, по- [c.209]

При отсутствии рассеивающего объекта в оптическом дифракционном порядке восстанавливается изображение источника звука. Это свойство дифракции может быть использовано для исследования характеристик ультразвуковых излучателей. При дифракции светового зонда на гармонической ультразвуковой волне, возбуждаемой плоским излучателем, в 1 порядках дифракции возникают распределения интенсивности света, пропорциональные интенсивности ультразвукового поля в среднем сечении. Причем это правило соблюдается как для ближней, так и для дальней зоны ультразвукового излучателя. Исследуя распределение интенсивности света в порядках дифракции, можно получить распределение интенсивности УЗК в просвечиваемом сечении поля. [c.215]

Слова разреженный , малая плотность частиц и т. п. использовались выше без соответствующей строгости. Вообще говоря, разграничение различных приближений должно зависеть от таких величин, как оптический путь и альбедо, которые зависят от длины волны, размера частиц и их характеристик рассеяния, а также от. свойств излучателя и приемника. Эти вопросы рассматриваются в последующих разделах, посвященных соответствующим приближениям. [c.82]

Схема такого устройства показана на рис. 62. Оно состоит из генератора, делителя мощности, объекта излучения испытуемой излучающей антенны, излучателя опорного сигнала и индикатора радиоголограммы. В качестве радиочувствительных материалов используют пленки жидких кристаллов, тонкие пленки жидкостей, специально обработанные фотоматериалы, фотохромные пленки, люминофоры и др. Оптические свойства этих веществ, такие, как цвет, показатель преломления, плотность почернения (или интенсивность свечения), зависят от температуры и меняются при поглощении радиоизлучения. Оптическая голограмма, необходимая для восстановления изображения в видимом свете, получается при фотографировании поверхности материала в соответствующем масштабе. А ряд материалов позволяет получить изображение и без промежуточной стадии фоторегистрации голограммы. [c.124]

На точность измерения температуры оптическими пирометрами оказывают заметное влияние степень отклонения свойств излучателя от свойств черного тела, а также лучепоглощение промежуточной среды, через которую производится наблюдение. На результатах измерения отражаются наличие в окружающем воздухе ныли, дыма и большого содержания двуокиси углерода. Кроме того, всякое загрязнение оптической системы пирометров также ведет к уве.иичению погрешности измерения. [c.199]

СВЕТОВЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ, количественные определения величин, характеризующих оптическое излучение, оптич. св-ва материалов (прозрачность, отражат. способность) и пр. С. и. производятся приборами, в состав к-рых входят приёмники света. В простейших случаях в диапазоне видимого света приёмником, с помощью к-рого оцениваются световые величины, служит человеческий глаз. Подробно о С. и. см. в ст. Фотометрия. СВЕТОВЫЕ ЭТАЛОНЫ, меры, воспроизводящие с наивысшей достижимой точностью единицы световых величин для их хранения и передачи обеспечивают единство световых измерений. В качестве С. э. в разное, время применялись пламя свечи или лампы с заданными хар-ками (размеры пламени, топливо и пр.) 1 см поверхности платины при темп-ре затвердевания электрич. лампы накаливания. Различают первичный и вторичные С. э. Первичный С. э. единицы силы света — канделы, был осуществлён в 8 национальных лабораториях в виде т. н. полного излучателя, обладающего свойствами абсолютно чёрного тела, при темп-ре затвердевания платины. Его яркость 6 10 кд/м , междунар. согласованность ок. 0,6% при внутрилаборатор-ной погрешности 0,2%. Этот С. э. действовал по междунар. соглашению с 1948 по 1979. В 1979 междунар. решением принято новое определение канделы, устанавливающее её связь с ваттом монохроматического излучения вне зависимости от способа воспроизведения. Вторичные С. э. для единиц силы света и освещённости и для единицы светового потока представляют собой группы светоизмерит. ламп накаливания разл. устройства и разной цветовой темп-ры. [c.669]

Определение функции (Оь Ог) для реальных объектов и ее вычисление — весьма сложная задача, так как в качестве объекта должен быть выбран такой иространственный спектр, который содержал бы набор всех частот, пропускаемых оптической системой. Поэтому одним из м-етодов расчета передаточной функции оптической системы является использование точечного излучателя, обладающего свойствами дельта-функции, пространственно-частотная характеристика которого постоянна и равна 6(- , 02) = 1- [c.95]

Схема оптического квантового генератора с вихревым охлаждением активного элемента — излучателя показана на рис. 6.10. Активный элемент I размещен в оправках на оси камеры энергоразделения 2, изготовленной из прозрачного материала — кварцевого стекла. Сжатый газ подается в полость камеры энер-горазделения через тангенциальное сопло в виде интенсивно закрученного потока. На удаленном от соплового ввода конце камеры энергоразделения установлен щелевой диффузор 3. Ось вихревой трубы совмещена с одной из фокальных осей эллиптического отражателя 4. В другой его фокальной плоскости под камерой энергоразделения 2 размешена лампа накачки 5. Эллиптический отражатель 4 имеет зеркальную внутреннюю поверхность. Регулирование интенсивности охлаждения излучателя осуществляется сменой работы вихревой трубы путем изменения щелевого зазора при перемещении подвижной щеки диффузора. Время выхода оптического генератора на установившийся режим определяется теплогенерационными свойствами охлаждаемого активного элемента-излучателя. [c.296]

В датчиках малых и сверхмалых относительных перемещений (от единиц микрометров и менее) эффективно используют емкостные преобразователи с переменным зазором и частотным выходом. Конструкции таких датчиков несложны, однако выполнены из материалов с повышенной стабильностью свойств Рабочий диапазон частот практически не ограничен (правда, чем он уже, тем меньше нижний предел измеряемых перемещений) В лабораторных условиях емкостным датчиком регистрируют периодические высокочастотные виброперемещения до 10" мкм [8] Близок к Этому значению порог чувствительности фазовых интерференционных измерительных устройств, работающих в рентгеновской области, однако их диапазон измерения узок Аналогичные по принципу работы устройства оптического диапазона с Лазерным излучателем могут измерять пepevleщeния до 10 мкм Их преим>щест-вом является практическое отсутствие силового воздействия на объект измерения Рабочий диапазон частот не ограничен, но для измерения перемещений с частотами ниже нескольких герц необходима тщательная виброизоляция излучающего и приемного узлов преобразователя. [c.225]

Поскольку поверхностная электромагнитная волна удерживается вблизи границы раздела, она будет преобразовываться в излучатель-ную волну утечки лишь при наличии возмущений или неоднородности на поверхности. Кроме того, поверхностную волну невозможно и возбудить, освещая непосредственно гладкую поверхность световым пучком. Для изучения свойств поверхностных волн были разработаны различные методы их возбуждения и регистрации, а именно методы линейного или нелинейного оптического возбуждения и регистрации на неоднородностях поверхности. Кроме того, используются призмы, расположенные с небольшим (порядка длины волны) зазором над поверхностью (см. рис. 3.6 и разд. 3.3.3). Последний метод известен как ослабленное полное отралсение. При этом для возбуждения поверхностной волны используется затухающая волна, возникающая на границе раздела среда — воздух в том случае, когда луч света в среде испытывает полное внутреннее отражение. Поглощение отраженной волны и приводит к ослабленному полному отражению. Первая из таких систем была предложена Отто. Она состоит из призмы (Р), отделенной от толстого образца среды (М) небольшим воздушным или вакуумным слоем (А) [так называемая конфигурация РАМ АТК, показанная на рис. 3.38,а]. Если воздушный слой достаточно тонкий, то затухающая в этом слое волна, вызванная полным внутренним отра- [c.235]

Измерение температуры оптическими пирометрами с исчезающей нитью накала основывается на методе сравнения яркости излучения видимых лучей нагретого тела (излучателя) при длине волны 0,65—0,66 мкм с яркостью излучения нити накаливания пирометрической лампы, регулируемой от руки. В радиационных пирометрах световые и тепловые лучи излучателя направляются при помощи собирательной линзы (рефрактора) или отражательного зеркала (рефлектора) на теплочувствительный элемент (миниатюрную термобатарею или специальные термозависимые резисторы — болометры), соединенный с электроизмерительными СИ (потенциометром, милливольтметром и т. п.). Действие фотоэлектрического пирометра основано на свойствах фотоэлемента изменять возникающий в нем фототок пропорционально световому потоку, падающему на него от излучателя в определенном диапазоне волн. [c.194]

В приведенных расчетах не учтено, что ограничение длины регенерационных участков может происходить из-за шумов перераспределения мод лазеров [17], шумов, обусловленных отражением [42], модовых шумов в системах с многомодовым ВС [20]. Указанные ограничения принципиально устранимы. Если в качестве излучателей выбрать СИД, оптическая мощность в ВС мала и ширина спектра велика из-за некогерентности излучения, то трудности, вызываемые когерентными явлениями, такими, как описанные ранее шумы, при этом устраняются. С пектральные свойства обычных многомодовых лазеров близки к свойст-вам СИД. Ограничения в системах с одномодовыми ВС, обусловленные скачкообразной сменой мод в лазере [42], устраняются путем применения динамичес-ки одномодового лазера. Шумы, имею-Щие наиболее существенное значение в аналоговых ВОСС, и способы борьбы с ними указаны в гл. 11.3. Последовательность выбора основных компонентов [c.191]

Теоретическая оценка рассеивательных свойств объёма среды, выделяемого апертурой излучателя и приёмников, проведена в работах [87-90]. При этом интенсивность рассеянных волн выражается через полное сечение рассеяния плоской волны на трещине ст. В свою очередь сечение ст оценивается по коэффициенту затухания плоской волны в трещиноватой среде а. Хотя а представляет собой мнимую часть амплитуды рассеяния вперед, согласно оптической теореме [37] она [c.97]

Согласно квантовой теории физическая сущность взаимодействия лучистого потока с веществом состоит в том, что, падая на вещество, электромагнитная волна вызывает колебания молекул, атомов и электронов, которые, приходят в вынужденные колебания, становятся вторичными излучателями электромагнитных воли. Возникшая в результате волна, распространявшаяся в направленип от вещества (в нашем случае в сторону локатора), называется отраженной. Поскольку колебания возбуждаются электрической компонентой поля, то свойства вещества в основном характеризуются относительной диэлектрической проницаемостью, в то время как относительная магнитная проницаемость для всех веществ в оптической области равна 1. В теории Максвелла взаимодействие излучения с веществом учитывается выражением [c.61]

Мерой концентрации энергии, излучаемой передающей системой оптического локатора, является коэффициент направленного де "1-ствия, равный отношению нлотностн потока энергии, создаваемой в данном направлении, к плотности энергии, которая была создана на таком же удалении изотропным излучателем. Изотропный излучатель имеет шаровую диаграмму направленности и с ним обычно сравнивают направленные свойства передающих систем [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...