Распределение давления в цилиндрическом излучателе

Рис. 19. Сравнение распределения давления в бесконечном цилиндрическом фокусирующем излучателе и в излучателе конечной длины

Рис. 20. Рельеф распределения давления в цилиндрическом фокусирующем излучателе

Однако в связи с развитием в последние годы промышленности синтетических пьезоматериалов — пьезоэлектрических керамик, позволяющих получать пластины любой формы, с произвольным направлением поляризации, кварц вообще перестал применяться для изготовления промышленных фокусирующих излучателей. Но керамические излучатели с радиальной поляризацией тоже не дают равномерного поля. Неоднородность их излучения вызывается не только случайной неоднородностью их свойств и доменной структуры, но и возникающими в них паразитными колебаниями, которые рассматривались в работе [29]. При помощи установки для экспериментального исследования тонкой структуры звукового поля, описанной в работе [30], была исследована фокальная область цилиндрического излучателя из керамики титаната бария с углом раскрытия = 90° и фокусным расстоянием F=i,B> см на резонансной частоте 815 кгц. На рис. 30 приведено распределение давления в фокальной плоскости (кривая 2) по сравнению с расчетной (кривая <3) обращает внимание большая величина вторичных максимумов. [c.185]

Мы уже знаем, что при достижении критического давления для суживающихся и цилиндрических сопел скорость на срезе не может превысить скорость звука, поэтому, казалось бы, совершенно безразлично, какой профиль суживающегося сопла будет использован в излучателе. Однако это не совсем так. Для получения большой мощности излучения следует увеличивать кинетическую энергию струи, т. е. увеличивать массу газа, проходящего через сопло в единицу времени. Для сопла с равномерным распределением скорости газа по сечению максимальный весовой расход воздуха может быть вычислен по формуле [c.21]

До сих пор мы рассматривали в качестве препятствия, деформирующего струю,—диск. Но в газоструйных излучателях для увеличения мощности колебаний вместо диска используются цилиндрические резонаторы с плоским дном, поэтому представляло интерес исследовать распределение статического давления в струе в присутствии резонирующей камеры, тем более, что с точки зрения резонансной гипотезы возникновения генерации оставалось непонятным изменение частоты колебаний при постоянном значении параметра А, т. е. при фиксированном расстоянии от сопла до дна резонатора, но при меняющихся величинах I и к. [c.73]

Рис. 16. Распределение осевого давления в цилиндрическом фокусирующем излучателе конечной длины

Из теории радиоантенн [15] известно, что линейная группа из п точечных излучателей, отстоящих друг от друга на расстояние к 2, с интенсивностью, пропорциональной биномиальным коэффициентам разложения + имеет диаграмму направленности без боковых лепестков, лежащую /в плоскости этой линейной группы. Отсюда следует, что давление в ближнем поле в направлении оси такой группы излучателей не будет осциллировать. Конечно, линейная группа излучателей будет давать двумерное расхождение звуковой энергии даже в ближнем поле. Давление вдоль оси этой группы излучателей не будет постоянным, а будет убывать по цилиндрическому закону, т. е. обратно пропорционально корню квадратному из расстояния по оси. Чтобы получить Постоянное поле, систему линейной группы излучателей с биномиальным распределением амплитуд нужно экстраполировать на случай плоского излучателя. В отличие от непрерывного и бесконечного излучателя Гаусса линейная группа с биномиальными коэффициентами распределения дискретна и конечна. Это создает предпосылки для конструирования реальной решетки, о котором пойдет речь в следующем разделе. [c.229]

Кроме того, абсолютная величина коэффициента усиления оказалась меньше на 30% (на рисунке кривые нормированы по точке ку = 0). Обследование поля излучателя показало, что волновые фронты отличаются от цилиндрических. На рис. 31 приведены фотографии поля описываемого излучателя в двух взаимно перпендикулярных плоскостях поле визуализировано воздушными пузырьками, выделяющимися в результате дегазирующего действия ультразвука и располагающимися в минимумах давления. Для уяснения причин искажения поля была изучена равномерность распределения амплитуды колебаний по поверхности излучателя. Оказалось, что амплитуда распределена с двойной периодичностью, как это видно на рис. 32, на котором приведена фотография работающего в воздухе излучателя, поверхность которого была предварительно равномерно покрыта тонким слоем жидкого красителя. Под действием вибрации жидкость собирается в максимумах смещений. Такая же картина была получена фотодиффузионным методом при работе излучателя в жидкости. [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...