Излучатель нулевого порядка

Для излучателя нулевого порядка с размерами, малыми по сравнению с длиной волны, О. с. через его поверхность практически совпадает с производительностью излучателя, и давление в поле такого излучателя можно выразить через О, с, К(1) ф-лой [c.395]

Излучатель нулевого порядка (т = 0) [c.217]

НЬЮ или без нее. Для ящика с закрытой задней стенкой диффузор является излучателем нулевого порядка с теми оговорками, которые были сделаны для поршневых излучателей в бесконечном экране (см. 6.2). Заметим, что излучение лицевой стороны диффузора в случае закрытой задней стенки происходит во всю сферу, а не в ее половину, как это получается в случае поршневой диафрагмы, находящейся в плоском бесконечном экране. Поэтому зависимость сопротивления излучения, приведенная на рис. 6.2а (кривая 5), несколько отличается от характеристики для бесконечного экрана (кривая 2). [c.134]

Рассмотрим сферу радиусом R, поверхность которой совершает малые радиальные (пульсационные) колебания, синфазные к одинаковые по амплитуде. Очевидно, акустическим полем этой пульсирующей сферы и будет поле симметричных однородных сферических волн без узловых интерференционных точек. Такие излучатели называют излучателями нулевого порядка. [c.206]

Излучатель нулевого порядка 206 [c.275]

Колеблющаяся поверхность, все точки которой имеют одинаковую фазу и амплитуду колебаний, является излучателем нулевого вида. Идеальным излучателем нулевого вида является пульсирующий шар. Излучателями высшего порядка являются поверхности, имеющие узлы и пучности колебаний. Корпуса электрических машин относятся к источникам колебаний как нулевого, так и высшего порядка. Излучатели высшего порядка при равных амплитудах излучают меньше энергии, чем излучатель нулевого порядка. Объясняется это тем, что звуковые давления, возникающие на поверхности двух смежных участков, имеющих различную фазу колебаний, вызывают ослабление звука в точке, отстоящей на каком-то расстоянии от корпуса. Это ослабление звуковой энергии проявляется тем в большей степени, чем больше длина излучаемой волны по сравнению с линейными размерами машины. В связи с этим в закрытых электрических машинах при прочих равных условиях вибрации высших порядков дают меньшую силу звука, чем вибрации нулевого и низших порядков. [c.10]

Пульсирующий шар (излучатель нулевого порядка). Количественному расчёту в теории звука наиболее просто поддаётся излучение звука пульсирующим шаром. Такой излучатель звука называют излучателем нулевого порядка (рис. 66). Теория показывает, что для такого простейшего излучателя излучение звука определяется так называемым активным сопротивлением излучения [c.112]

Рис. 66. Пульсирующий шар (излучатель нулевого порядка).

Пульсирующий шар (излучатель нулевого порядка). Все многообразие различных источников звука всегда можно свести к простейшим акустическим излучателям (или их комбинациям), к которым относится прежде всего пульсирующий шар. Излучение звука пульсирующим шаром наиболее просто поддается количественному расчету. Такой излучатель звука называют излучателем нулевого порядка. Схематически пульсирующий шар изображен на рис. 71 при изменении радиуса шара его центр остается неподвижным. Наглядно можно представить пульсирующий шар в виде резинового мяча, в который в первый полупериод накачивается и во второй полупериод выкачивается воздух. Отметим, что для пульсаций шара необходим, таким образом, некоторый внешний источник массы воздуха, который сообщает стенкам шара радиальное движение с определенной скоростью. Теория показывает, что для такого простейшего излучателя излучение звука определяется так называемым активным сопротивлением излучения [c.127]

Рис. 71. Пульсирующий пар (излучатель нулевого порядка).

Практически излучателем нулевого порядка являются сирена и на низких частотах поршневая диафрагма (см. Мембрана), если она окружена бесконечным звуконепроницаемым экраном. Если поршневая диафрагма движется в свободном пространстве, то она является излучателем преимущественно первого порядка. Натянутая диафрагма (мембрана), закрепленная на краю, м. б. сведена на низких частотах к эквивалентной поршневой диафрагме. [c.244]

Для выяснения поведения излучателей при произвольном соотношении между их размерами и длиной волны удобно пользоваться другой теоретич. моделью — т. н. излучателем нулевого порядка — пульсирующей сферой (рис. 1), или монополем. Давление, создаваемое пульсирующей сферой на расстоянии г от её центра, равно [c.146]

Дальнее поле поршневой диафрагмы, имеющей размеры, сравнимые с длиной волны, характеризуется наличием ряда максимумов, расположенных на различном расстоянии от излучателя. Количество интерференционных максимумов уменьшается с уменьшением диаметра диафрагмы. Если диаметр становится меньше половины длины волны, то максимумы пропадают, и излучатель ведет себя как сферический излучатель нулевого порядка. Ближнее поле излучателя также характеризуется рядом максимумов, которые пропадают при диаметре, меньшем Х/6. [c.230]

В качестве первого примера мы рассмотрим круглую поршневую диафрагму, колеблющуюся в отверстии бесконечно протяжённого щита перпендикулярно к его плоскости. Благодаря- наличию бесконечного щита явления диффракции волны на излучателе полностью исключены, и мы имеем излучатель нулевого порядка. Расчёт поля и сопротивления излучения такого устройства оказывается достаточно сложным так как математические детали не представляют технического интереса, то мы ограничимся здесь, как и в дальнейшем содержании этого параграфа, только сводкой и разъяснением основных формул. [c.106]

Этот результат показывает, что кпд громкоговорителя зависит от частоты, что вовсе нежелательно, так как для неискаженного звуке воспроизведения эффективность электро-механич" ского преобразования должна быть постоянной в возможно более широком диапазоне частот. Нетрудно выяснить, при каких условиях это возможно. Если мы примем, что конус ведёт себя как излучатель нулевого порядка, размеры которого невелики по сравнению с длиной волны ), то активное сопротивление излучения должно возрастать с квадратом частоты действительно, обращаясь < (3.40) и (3.48), можно принять для жёсткого конуса [c.183]

Возвратимся ещё раз к условиям (6.14), обеспечивающим частотно-независимую отдачу. Первое из них означает, чго частота механического резонанса подвижной системы громкоговорителя прямого излучения (с излучателем нулевого порядка) должна лежать возможно ниже, так как её положение определяет нижнюю, границу рабочего диапазона [c.184]

На этом основании рассматриваемый излучатель звука называют излучателем нулевого порядка. Давление р и колебательная скорость в звуковом поле такого излучателя определяются путем подстановки фо в формулы (7.10) и (7.12) и выражаются в виде [c.171]

Известно [11, 12], что акустическое сопротивление на поверхности радиально пульсирующей полусферы (вторая полусфера в покое) в первом приближении слагается иа сопротивлений для радиально пульсирующей сферы (излучателя нулевого порядка) и сопротивления аксиально колеблющейся сферы. Это соответствует тому, что скорость радиально пульсирующей полусферы разложима на составляющие колебания, представляемые в первом приближении зональными (сферическими) гармониками нулевого и первого порядка (см. приложение 4). [c.120]

Измененная схема установки УЛГУ-1 в варианте измерения частотных характеристик показана на рис. 125. Цилиндрическую линзу 12 (рис. 123) поворачивают на 90° по отношению к линзам 10 и 11, а диафрагму 13 переносят в плоскость фокуса линзы 11. Длину и высоту щели выбирают с таким расчетом, чтобы вырезать из нулевого порядка зону, расположенную строго под ультразвуковым излучателем. В этом случае регистрируемая фотодетектором интенсивность света будет обратно пропорциональна интенсивности УЗК, т. е. минимумы интенсивности света будут соответствовать максимумам интенсивности УЗК на частотной кривой. [c.218]

Из формул (9,9) и (9,11) следует, что для длинных волн рассеянная волна эквивалентна излучению сумхмы двух излучателей нулевого порядка и первого порядка (дипольного), из которых последний имеет в 1,5 раза большую амплитуду. Это [c.262]

Определим сопротивление излучения для одно1го из основных излучателей — излучателя нулевого порядка. Это пульсирующий шар, излучающий сферическую волну. Исходя из этого для излучателя с радиусом R удельное сопротивление можно определить из (I.I8). Поэтому при подстановке значений радиуса излучателя и величины его излучающей поверхности в (6.10) и (1.18) получим [c.123]

Поршневая диафрагма, колеблющаяся в экране конечных размеров, также может рассматриваться как излучатель нулевого порядка, если излучаемые колебания будут иметь длину волны значительно меньше размеров экрана. При этом имеют место те же оговорки, что и для случая бесконечного экрана в отношении соизмеримости размеров диафрагмы и длины волны. Если же длина волны будет значительно больше размеров экрана, то имеют дело с излучателем первого порядка — диполем, так как звуко1вое поле будет образовываться разностным действием излучений лицевой (фронтальной) и [c.125]

Как видим, эта чувствительность определяется массой подвижной системы, индукцией в зазоре и акустической чувствительностью (6.12). Последняя для излучателей нулевого порядка почти пропорциональна частоте (см. 6.2), поэтому чувствительность громкоговорителя на средних частотах не зависит от частоты. Если электрическое сопротивление задано, то чувствительность громкоговорителя можно повысить при одновременном увеличении длины и поперечного сечения провода, т. е. путем увеличения объема провода. А это повлечет за собой увеличение зазора, что снизит индукцию в нем. Ее можнф увеличить, применив более эффективные магнитные материалы и увеличив объем, что имеет свои границы. Таким образом, налицо противоречие, разрешить которое можно компромиссным путем. Во всяком случае следует уменьшать массу второстепенных деталей и хорошо использовать объем зазора. Для этого применяют провод с прямоугольным сечением, бескаркасную намотку катушки. [c.136]

Тростейщим излучате- щ, лем нулевого порядка является пульсирующий шар (фиг. 6, а), к-рый периодически меняет свой объем, так что все точки его при колебаниях одновременно удаляются от центра шара или приближаются к нему. Излучатель нулевого порядка создает шаровые волны и не обладает направленностью излучения (фиг. 7а). Излучателем первого порядка является твердый шар, совершающий [c.243]

Затухание В в ур-ии (46) можно разбить на две части Л = + В, из к-рых В характеризует потери в механизме излучателя, а jRj обусловлено потерями на излучение и называется сопротивлением излучения. и дополнительная масса вависят от формы из.т1учателя, его порядка и свойств среды, в которую происходит излучение, Для пульсирующего шара радиуса а (излучатель нулевого порядка) [c.244]

ПРОИЗВОДИТЕЛЬНОСТЬ излучателя нулевого порядка — объёмная скорость малого по сравнению с длиной волны излучателя нулевого порядка, создающего то же звуковоЬ поле, что и данный излучатель (см. Излучение звука). Для излучателя нулевого порядка конечного радиуса а модуль объёмной скорости [c.272]

Сжимаемость жидкости, содержащей газовые пузырьки одинакового размера, исследовали Майер и Скучик [27, 28]. Они отождествили пузырек, колеблющийся с малой амплитудой, с излучателем нулевого порядка, нашли акустико-механический импеданс пузырька и скорость колебаний его поверхности и получили выражение для комплексной сжимаемости жидкой среды с пузырьками [c.405]

Наиболее простым из сферических излучателей — излучателем нулевого порядка—является пульсирующий шар. Это — сфера некоторого радиуса а, поверхность которой совершает малые радиальные колебания, синфазные и одинаковые по амплитуде (рис. 41). Очевидно, что поле пульси-рующ,его шара есть поле шаровой волны решение соответ-ствующ,его дифференциального уравнения (2.12) для простого гармонического колебания можно написать в виде [c.92]

Явление диффракции волны от излучателя характерно, конечно, не только для осциллирующего шара, но и для других осциллирующих излучателей, хотя бы и не имеющих сферической формы. Именно наличие этой диффракции и служит физическим признаком, отличающим излучатели первого порядка от излучателей Нулевого порядка. [c.105]

Ультразвуковое поле в области расстояний, сравнимых с длиной лны характеризуется рядом максимумов и минимутиов, расположенных различных расстояниях от излучающей поверхности. Количество ггерференционных максимумов и минимумов уменьшается с [еньшением диаметра излучающей поверхности. Если диаметр лучающей поверхности становится меньше половины длины волны УЗ лебаний, то неоднородность поля исчезает и излучатель ведет себя как ерйческий излучатель нулевого порядка. [c.15]

В первом варианте преобразователь содержит расположенные в общем корпусе излучающий и приемный вибраторы с фиксированным расстоянием I между осями (рис. 102, а). От излучателя во все стороны распространяется непрерывно излучаемая антисимметричная упругая волна нулевого порядка Oq. с увеличением толщины изделия фазовая скорость с ее распространения возрастает, стремясь к -скорости r рэлеевской волны (/ = onst). При отсутствии дефектов скорость i определяется толщиной /ij изделия. При расположении преобразователя над, расслоением скорость Са волны соответствует толщине /I2 разделенного дефектом слоя, причем < j. С уменьшением скорости меняется фаза бегущей вол1Пэ1 в точке приема, что служит основным признаком дефекта. Дополнительным его признаком является [c.300]

В первом варианте искательная головка содерж 1т расположенные в общем корпусе излучающий и приемный преобразователи с фпкс 1рованным расстоянием I между осями (рис. 99, а). От излучателя во все стороны распространяется непрерывно излучаемая антисимметричная упругая волна нулевого порядка а . С увеличением толщины изделия фазовая скорость с ее распространения возрастает, стремясь к скорости релеевской волны (/ = onst). При отсутствии дефектов скорость j определяется толщиной изделия. Прп расположении искателя над расслоением скорость с волны соответствует толщине разде- [c.265]

Велосиметрический метод, основанный на регистрации изменения скорости распространения дисперсионных мод упругих волн в зоне дефекта и применяемый при одностороннем и двустороннем доступе к контролируемому объекту (рис. 21, в). В этом методе обычно используют преобразователи с сухим точечным контактом. В варианте с односторонним доступом (рис. 21, верх) скорость возбуждаемой излучателем антисимметричной волны нулевого порядка (Оо) в отделенном дефектом слое меньше, чем в бездефектной зоне. При двустороннем доступе (рис. 21, внизу) в бездефектной зоне энергия передается продольной волной L, в зоне дефекта - волнами Оо, которые проходят больший путь и распространяются с меньшими скоростями, чем продольная волна. Дефекты отмечаются по изменению фазы или увеличению времени прохождения (только в импульсном варианте) по контролируемому изделию. [c.210]

Излучатели и приемники 3. Зву-коизлучатели очень разнообразны как по своей фивич. природе, так и по конструктивным особенностям. Общим их свойством является наличие в определенной комбинации упругости и массы, от величины и распределения к-рых зависит характер излучения. Масса и упругость м. б. распределены равномерно по всей длине или поверхности излучателя (стру-разделены и сосредоточены в разных частях механизма (например поршневая диафрагма диф-фЗ зорного говори-теля на эластичном гофре или замше) или вообще распределены неравномерно (колокола). Излучатели м. б. одномерные (струны, стержни, воздушные столбы органных труб), двухмерные (диафраг.мы) и трехмерные (резонирующие воздушные-полости музыкальных инструментов). По характеру излучения они делятся на излучатели нулевого, первого, вто- а )ого и т. д. порядков. [c.243]

ММ. Поэтому ОТ излучателя датчика велосиметрического дефектоскопа распространяется упругая волна нулевого порядка. Особенность лэмбовских волн — зависимость их скорости от толщины изделия. В отсутствие дефектов на участке от излучателя до приемника скорость волны 1 1 определяется толщиной изделия. При наличии дефекта скорость волны 2 определяется толщиной отделенного дефектом слоя, причем Уз < 1- Уменьшение скорости можно зафиксировать как изменение фазы бегущей волны в точке приема. Дополнительный признак дефекта — увеличение амплитуды сигнала. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...