Излучатель селективный

Газы являются селективными излучателями. Участки спектра, в которых газ излучает и поглощает энергию, называют п о л о с а м и излучения (поглощения). Ниже приведены основные полосы поглощения Я, мкм, для СО2 и Н2О [c.96]

Промежуточные излучатели, изготовленные, как правило, из огнеупорных керамических материалов или из жаростойких металлов, воспринимают тепло селективным излучением и конвекцией от продуктов сгорания и передают его полным спектром излучения к водоохлаждаемым поверхностям, расположенным в топке. [c.78]

Из формул (15-8) н (15-9) видно, что di селективно-серой среды, как и di неравномерно поглощающей среды, зависит от температуры излучателя и характера его спектра излучения. [c.241]

Величина поверхности черного эквивалентного излучателя, который обменивается лучистым теплом с поверхности Fm и / кл в пределах спектра излучения селективно-серого газа, определяется по формуле [c.339]

Вольфрамовая лента температурной лампы является селективным излучателем. Коэффициент черноты излучения вольфрама, как и большинства металлов, снижается по мере возрастания длины волны. Поэтому излучение температурной лампы относительно богаче коротковолновыми лучами, чем излучение абсолютно черного тела при той же яркостной температуре. Это обстоятельство следует учитывать при использовании температурной лампы в качестве излучателя. [c.48]

Селективно излучающие тела (газы, пары и органические вещества) в одних диапазонах спектра не излучают энергию, но в других ведут себя как черные излучатели или излучают только часть черного излучения, изменяющегося с длиной волны. По характеру изменения монохроматического коэффициента излучательной способности все источники делятся на три типа абсолютно черное тело, е (X) = е = 1 серое тело, е (X) = е < 1 селективные излучатели, для которых в (X) изменяется с длиной волны. В ограниченном спектральном диапазоне селективные излучатели иногда рассматриваются как серые тела. [c.322]

Инфракрасным нагревом (ИК-нагревом принято называть эффект глубинного прогрева материала при заданной интенсивности тепловыделения по его толщине, возникающий при лучистом нагреве (нагреве излучением) полупрозрачных селективно поглощающих излучение материалов. Управление спектром излучателя осуществляется заданием его температуры. [c.159]

Реальные температурные источники, в которых излучателем служит металлическое тело, могут быть разделены на тела с серым и селективным излучением. Для тел с серым излучением применимы законы черного [c.62]

Величина эффективной длины волны оптического пирометра может несколько измениться при переходе визирования от черного тела к селективному излучателю с монотонно меняющимся коэфициентом черноты х с длиной волны Вычисление предельной длины волны в этом случае может быть, проведено с помощью выражения [c.283]

Селективность излучателя можег привести также к тому, что характер изменения среднего коэфициента пропускания поглощающего стекла т р несколько нарушится. [c.283]

Одновременно происходит революция в технике селективной узкополосной полупроводниковой накачки. Можно надеяться, что в ближайшие годы прогресс в росте яркости полупроводниковых излучателей и снижении их стоимости позволит применить их не только в маломощных кристаллических лазерах, но и в существенно более мощных лазерах на неодимовом стекле (см. гл. 2). [c.8]

Как селективный излучатель газ не подчиняется законам Планка и Стефана — Больцмана. Несмотря на это, излучение газообразного тела выражают такой же формулой, как и для твердых серых тел [c.270]

Для оптич. К. с. могут быть использованы лучи 1) ультрафиолетовые ( А = 0,27— 0,40 /г), 2) видимые ( Я = 0,40—0,76 fl) и 3) инфракрасные (Я = 0,76—3,2 ц и больше). Применимость этих длин волн обусловливается не столько их свойствами и прохождением в атмосфере, сколько возможностью их модуляции и наличием вполне разработанных для регистрации этого вида энергии соответствующих фотоэлементов. Так напр., использование для целей связи лучей Рентгена или инфракрасных лучей длинных волн ( А > 3,2 р) мало вероятно — в первом случае вследствие большого поглощения и отсутствия оптич. систем для концентрации лучей столь коротких волн (несколько десятков А), а во втором — за отсутствием достаточно практичных генераторов (излучателей) и селективных индикаторов, а также значительного числа помех от природных источников (нагретые тела). [c.386]

Абсолютно черного тела в природе не существует. Реальные излучатели подразделяют на тела с серым излучением, у которых коэффициент поглощения не зависит от длины волны, и тела с селективным излучением, у которых коэффициент поглощения зависит от длины волны. Для реальных тел коэффициент поглощения всегда меньше единицы. [c.321]

В табл. 15 приведены значения коэффициента излучения для вольфрама в зависимости от длины волны к и температуры Т . Эти значения соответствуют направлению излучения, лежащему в пределах угла 20° между нормалью к поверхности и крайним направлением излучения. Для вольфрама и других селективных излучателей спектральную плотность энергетической светимости определяют по формуле (806), а энергетическую светимость — по формуле [c.457]

Следует иметь в виду, что так же, как интегральная чувствительность, порог чувствительности селективного приемника зависит от спектрального состава излучения источника. Поэтому порог чувствительности обычно определяют по стандартному излучателю (Т = 2854 К или Т — 2360 К). Для приемников, регистрирующих излучение в далекой инфракрасной области спектра, используют излучатель с температурой Т — 500 К. [c.298]

Селективные излучатели характеризуются спектральным коэффициентом теплового излучения, под которым понимают отношение спектральных плотностей энергетических светимостей реального тела и ЧТ при одинаковых температурах и длинах воли [c.302]

Эта величина меньше единицы и является функцией длины волны и температуры. Примером селективного излучателя служит вольфрам, широко используемый для изготовления нитей ламп накаливания. На рис. 235 приведены кривые спектральной плотности энергетической светимости ЧТ и селективного источника при одинаковых температурах. Характерной особенностью этих кривых является то, что длина волны, на которую приходится максимум излучения, у ЧТ и селективного источника разная. В частности, у металлов максимум излучения приходится на меньшую длину волны, чем у ЧТ. [c.302]

Таким образом, рассчитав спектральную плотность энергетической светимости ЧТ и зная величину е (X) или е (Т), можно определить спектральную плотность энергетической светимости селективного излучателя по формуле (436) [c.303]

При применении различных типов первичных преобразователей пирометров полного излучения необходимо иметь в виду, что они являются в той или иной степени селективными приемниками излучения. Вследствие этого пирометры различных типов, дающие одинаковые показания при наведении на черное тело, будут давать различные показания при измерении температуры селективного излучателя. [c.293]

Магнитострикционные преобразователи применяются в технике в виде электромеханических фильтров высокой селективности, а главным образом в качестве ультразвуковых подводных передатчиков и приемников. Обратимость преобразователя позволяет использовать один и тот же прибор попеременно то в качестве излучателя, то в качестве приемника ультразвуковых колебаний, к чему очень часто и прибегают, [c.138]

Для оценки качества пространственной фильтрации в [33] введено понятие размерной селективности ОЭП— способности по-разному реагировать на излучатели различных размеров. Обычно при оценке размерной селективности принимается, что размеры наблюдаемого или обнаруживаемого объекта-цели меньше размеров помех или неоднородностей фона. Степень подавления сигналов от источников конечной протяженности по сравнению с подавлением сигналов точечных источников в [33] предложено оценивать коэффициентом размерной селективности =/о (5)//о (5э), где /о(5) — сигнал на выходе пространственного фильтра от модели излучателя площадью 5 /о(5э) — сигнал от модели (той же формы и яркости), площадь изображения которой соответствует площади элемента разрешения прибора. [c.33]

С увеличением шероховатости поверхности твердотельного излучателя селективность его излучения уменьшается, а распределение излучения в пространстве выравнивается. Для таких излучателей допустимы предположения о неселективности его спектральных свойств и постоянстве яркости в широком диапазоне углов визирования [c.44]

Излучатель псевдочерный 10.8 Излучатель селективный 10.3 Излучатель тепловой 10,2 Излучательность 1,57п Излучение 1,42 Излучение видимое 1.46 Излучение интегральное 1,44 Излучение инфракрасное 1.47 Излучение монохроматическое 1.43 Излучение оптическое 1.48 Излучение температур-ное 10,1 Излучение тепловое 10,1 Излучение ультрафиолетовое 1.45 Измерения температурные 1,1 Изоляция тепловая 1.39 Изотерма 1.9 Индекс 3,26 Индекс лампы 3,26 Инерция тепловая 1.40 Интервал градусный 5.51 Интервал межповерочный 4,22 Испускание 1.50 [c.66]

Эисргоустаиовки с вторичным использованием бросовой теплоты первой ступени преобразования энергии используются в различных областях техники. Не касаясь традиционных направлений, отметим целесообразность применения паротурбинных преобразователей с ОРТ в комбинированных космических энергётических установках с ядерными или радиоизотопными источниками теплоты. В качестве верхнего каскада в таких энергетических установках используется термоэлектрический или термоэмиссионный преобразователь. Разработка этих установок стала возможна благодаря созданию селективных покрытий для низкотемпературных холодильников-излучателей, обеспечивающих степень черноты поверхности 0,8. .. 0,9 и коэффициент поглощения солнечного излучения 0,1. .. 0,2 [25]. Такие холодильники-излучатели при температурах поверхности порядка 300 К оказываются работоспособными в условиях лучистого теплообмена с Землей, Солнцем и другими планетами. [c.21]

Влияние смотрового стекла на показания пирометров частичного или полного излучения осложняется из-за вариации эффективной волны излучателя и селективности стекол на широком спектральном участке, используемом пирометрами Поэтому определение поправки А следует проводить при нескольких значениях температуры в рабочем диапазоне с целью обеспечения возможности интерполяции поправок. Не следует преувеличивать универсальность получаемых таким образом поправок они неизбежно зависят от материала и толщины с.мотрового стекла. [c.330]

Накачка излучательиыми каскадными переходами. Интенсивные лазерные переходы могут быть использованы для получения селективного возбуждения верхних уровней других лазерных переходов, которые, вследствие того что их четность совпадает с четностью основного состояния, не могут эффективно возбуждаться прямым электронным удчром. Эта ситуация осуществляется на ряде лазерных переходов в гелий-неоновом лазере. [c.675]

Спектральные температуры нечерных тёл могут быть как меньше, так и больше истинной температуры этих тел в зависимости от спектральной зависимости их коэффициента излучения. Все спектральные температуры как черного, так и серого тела равны их истинной температуре. Спектральные температуры селективных излучателей также могут быть равны истинной температуре этих излучателей в зависимости от характера спектральной зависимости их коэф-. фициента излучения. [c.53]

Х 10- eI K см grad . (8) Абсолютно черное тело по сравнению с другими телами представляет собой излучатель с максимальной возможностью И. для всякой длины волны при данной Т°. По характеру распределения излучаемой энергии в различных частях спектра остальные тела природы м. б. разделены на два класса тела с серым И. и тела с И. избирательным, или селективным. И. идеально серого тела в смысле относительного распределения энергии в спектре не отличается от И. черного тела, уступая последнему в интенсивности. Поэтому все законы абсолютно черного тела применимы по отношению к И. серых тел излучение идеально серого тела можно получить из ф-лы Планка, умножая. значение Ец т на величину йд у для серого тела, к-рая будет постоянной при всякой длине волны А и всегда меньше единицы. Избирательное И. имеет распределение энергии в спектре, отличающееся от такового у абсолютно черного тела. Для определения И. селективного тела также можно воспользоваться законом Кирхгофа величина у в этом случае не будет постоянной для всякой длины волны, а будет нек-рой ф-ией как длины волны, так и темп-ры. Тело с избирательным лучеиспусканием может иметь относительный максимум И. в лю- [c.497]

В отличие от источников излучения, основанных на нагревании, которые дают сплошной спектр, электрмтшшщентиые излучатели имеют прерывистый спектр. Они характеризуются высокоингенсивным селективным излучением в очень узкой области спектра, зависящей от газового заполнения. [c.232]

ИЛ с поперечным р-л-переходом сформирован в углублении подложки ИОЭС. Одно из зеркал резонатора получено без скола селективным травлением. Параметры ИЛ в ИОЭС (рис. 9.7) не отличаются от параметров дискретного излучателя, что подтверждает высокое качество интеграции. Наличие углубления в подложке позволило создавать планарную схему. Электрическая часть схемы состоит из схемы управления ИЛ, содержащей четыре включенных параллельно ПТШ, два из которых обеспечивают смещения ИЛ в пороговый режим, а два других подключены к схеме мультиплексора и формируют импульсный ток модуляции. Мультиплексор 4 1 состоит из 36 вентилей ПТШ-логики. Всего цифровые логические схемы содержат 140 ПТШ. Все ПТШ в схеме были созданы с помощью ионной имплантации в ПИ подложку. Напряжение отсечки ПТШ составляет 1,2 В, что позво- [c.164]

Первый и второй из указанных методов возбуждения— нерезо нансные при их применении в пластинке примерно в равной степени возбуждаются все возможные при данной частоте нормальные волны. При практических применениях это обычно неудобно (так, в дефекто скопии при этом получается целая серия отраженных от дефекта сигналов, благодаря чему трудно определить локализацию дефекта). Методы гребенчатой структуры и клина — резонансные изменяя расстояние между выступами иласти нки гребенчатого профиля или угол клина, мы можем возбудить селективно какую-либо одну из возможных волн. В методе клина перестройка с волны на волну осуществляется крайне просто достаточно только предусмотреть в конструкции излучателя возможность изменения угла 0. Благодаря этому метод клина чрезвычайно широко применяется в ультразвуковой дефектоскопии и других практических приложениях волн Лэмба. Метод гребенчатой структуры удобен для возбуждения волн Лэмба в пластинках из материала с малой скоростью звука (например, из пластмассы), поскольку использование метода клина здесь крайне затруднено выбором подходящего материала клина, который, как известно, должен быть таким, что скорость продольных волн в нем меньше скорости волны Лэмба в пластинке. Отметим, что все указанные методы (вместе с их особенностями) обратимы и на случай приема волн Лэмба. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...