Потенциал резонансный

Таким образом, при постепенном увеличении энергии возбуждающих электронов не наблюдается свечения, пока энергия электронов не достигнет значения eVj., достаточного для перевода атома из нормального в ближайшее состояние с большей энергией. Тогда начинает испускаться одна единственная линия с длиной волны, определяемой соотношением (4). Эту линию и соответствующий ей потенциал ускоряющего поля принято называть резонансными. При дальнейшем увеличении энергии электронов появляются все линии спектра, одна за другой. [c.17]

У щелочных металлов, как видно из схемы уровней (см. рис. 6), резонансной линией является головная линия главной серии v=lS — 2Р. Для случая натрия это будет желтая D-линия соответствующий ей резонансный потенциал равен 2,1 в. И действительно, при пропускании через пары натрия электронов с энергией, меньшей чем 2,1 эв, не наблюдается никакого свечения. При энергии электронов в 2,1 эв появляется лишь желтая линия. При дальнейшем увеличении энергии ударяющих электронов появляются осталь-. ные линии. Совершенно аналогичные явления имеют место у прочих щелочных металлов. [c.17]

Этот потенциал носит название резонансного потенциала, поскольку линия водорода к 1216 А является резонансной линией. [c.27]

Для импульсной, а также для непрерывной катодной поляризации -с успехом могут быть применены и автономные преобразователи частоты (АПЧ) с резонансными инверторами (АИР) [32]. Неоспоримыми преимуществами их являются высокий КПД (0,92-f-0,94), возможность непрерывной и импульсной поляризации с автоматическим регулированием защитного потенциала, высокая надежность, а также возможность нормального функционирования при коротком замыкании в цепи нагрузки. [c.79]

Модули Ех, Еу, ЕхТ и Оху, кроме того, определялись по резонансной частоте колебаний длинных призматических образцов. Полученные данные были откорректированы в соответствии с известными соотношениями, вытекающими из предположения о существовании упругого потенциала. При этом принимались во внимание возможные систематические погрешности и влияние конкретных особенностей экспериментов [2]. [c.94]

С учетом естественного затухания потенциал скорости -ф (г, г) не имеет при резонансных частотах ( от = 0) бесконечно больших значений и выражается формулой [c.339]

На рис. 20.3 приведена зависимость резонансных характеристик ( , и 8к) от высоты барьера для тех же, что и на рис. 20.2, распределений потенциала. С ростом высоты резонанс достигается при больших энергиях падающих частиц, но относительная частота квазистационарного уровня [c.227]

Возникновение динамического штарковского сдвига атомных уровней приводит к ряду весьма существенных эффектов при нелинейной ионизации атомов. Увеличение потенциала ионизации может приводить к изменению степени нелинейности процесса (порогового числа поглощенных фотонов). Сдвиги атомных уровней нарушают возможность выделения прямого (в отсутствие промежуточных резонансов с реальными возбужденными состояниями, см. гл. V) и резонансного (см. гл. VI) процессов многофотонной ионизации путем подбора частоты излучения. Из-за гауссовой формы импульса лазерного излучения (гл. III) по мере нарастания интенсивности излучения на фронте импульса из-за сдвига уровней чередуются прямые и резонансные процессы ионизации (так называемые динамические резонансы, см. гл. VI). [c.20]

Влияние электромагнитного поля лазерного излучения на энергии атом ных уровней рассматривалось в гл. IV в рамках теории возмущений. При этом штарковские сдвиги уровней являются квадратичными по напряженности поля. Коэффициент пропорциональности, представляющий собой динамическую поляризуемость, зависит от частоты лазерного излучения. При частоте, малой по сравнению с частотами характерных атомных переходов, динамическая поляризуемость переходит в статическую поляризу емость. При увеличении частоты поля имеет место резонансное увеличение динамической поляризуемости, когда эта частота совпадает с частотой какого-либо перехода в дискретном спектре атома. При частоте поля, превышающей потенциал ионизации атома, штарковские сдвиги перестают зависеть от квантовых чисел исходного состояния и становятся равными средней колебательной энергии свободного электрона в поле электромагнитной волны. [c.253]

Все сказанное очень напоминает свойства семейства уровней Ефимова [8 ющих в системе трех частиц, взаимодействующих друг с другом резонансным образом. Это и неудивительно и в такой системе действует закон 1/г для связывающего частицы потенциала. [c.330]

Для появления в спектре определенной линии необходима энергия, которую называют потенциалом возбуждения данной линии. Потенциалы возбуждения различны для разных энергетических уровней, распределение которых зависит от вещества — массы и заряда ядра элемента, числа электронов и т. д. Помещение вещества в пламя, в электрическое поле или соударение с частицей, атомом или электроном вызывает возбуждение атомов вещества за счет притока дополнительной энергии. При возбуждении атома электроны наружной оболочки приходят из нормального (стабильного) состояния в некоторые метастабильные состояния. Величина потенциала возбуждения определяется исходным энергетическим уровнем, с которого совершается переход. Наиболее легким является переход с нормального невозбужденного уровня на первый возбужденный. Поэтому обратные переходы, которым сопутствует излучение энергии в виде кванта света, с этих уровней на невозбужденные происходят наиболее часто. Линии оптического спектра, соответствующие этим переходам, называются резонансными. Они наиболее яркие в спектрах элементов и обладают наиболее низкими потенциалами возбуждения. [c.124]

Здесь использована сокращенная запись матричного элемента импульса. Члены более высокого порядка в (6.88а) соответствуют магнитным дипольным, электрическим квадрупольным и т. д. переходам они играют важную роль в некоторых случаях резонансного рассеяния, однако в этом параграфе мы ими пренебрежем. Слагаемое, соответствующее электрон-фононному взаимодействию, записать труднее, так как для этого необходимо знать механизм взаимодействия. Рассматривая взаимодействие электронов зоны с фононами через потенциал деформации, получим [c.85]

При распространении в молекулярных газах и атмосфере интенсивного лазерного излучения коэффициент поглощения к может зависеть от интенсивности в силу действия целого ряда нелинейных спектроскопических эффектов таких, как спектроскопический эффект насыщения, динамический эффект Штарка, изменение потенциала межмолекулярного взаимодействия в сильном электромагнитном поле резонансной и нерезонансной частоты, воздействие поля электромагнитного излучения на динамику столкновений, многофотонные процессы и т. д. [c.222]

Изменение потенциала взаимодействия молекул и соответствующие изменения релаксации могут быть обусловлены индуцированием полем световой волны дипольных моментов на резонансных переходах [4, 14], вынужденной ориентацией частиц посредством столкновений в нерезонансном поле [27] усреднением потенциала взаимодействия в верхнем и нижнем состояниях за счет нутаций заселенностей уровней в течение времени взаимодействия молекул [23], воздействием поля МЛИ на поступательное движение [17]. Следует, однако, заметить, что все эти механизмы требуют для линий поглощения атмосферных газов при стандартных условиях интенсивностей 1... 10 ГВт/см . [c.106]

Все полюсы функции S, расположенные на втором листе, заключены в этой области, если потенциал аналитический с индексом а = и удовлетворяет условию (12.118). (Потенциалы Юкавы относятся к этому классу, а потенциалы, тождественно равные нулю за пределами некоторой конечной области пространства, к этому классу не принадлежат.) Все резонансные полюсы заве-долю должны быть расположены при энергиях, удовлетворяющих условию [c.343]

Если потенциал аналитический (с индексом о = Угя) и удовлетворяет на мнимой оси условию (12.118), то полюсы функции 5 , расположенные на втором листе, заключены внутри параболы (12.167). Таким образом, чем больше угловой момент, тем в более узкой области вблизи действительной оси Е расположены полюсы. Кроме того, из (12.167) следует, что все резонансные полюсы расположены в области энергий [c.353]

Аналогичные опыты в дальнейшем были произведены с другими атомами. Для всех них были гюлу-чены характерные разности потенциалов, называемые резонансными потенциалами. Для калия резонансный потенциал равен 1,63 В, для натрия-2,12 В и т.д. Резонансный потенциал соответствует переходу атома с основного состояния (с минимальной энергией) в ближайшее возбужденное состояние. Однако у атома кроме ближайшего (первого) возбужденного состояния имеется множество других возбужденных состояний. Поэтому если атому сообщить энергию, достаточную для перехода в более высокое возбужденное состояние, он такой переход может совершить. Для исследования высших степеней возбуждения атома используется несколько видоизмененная методика, однако принцип исследования не меняется и нет необходимости описывать соответствующие опыты. [c.77]

В резонансной области кварковая структура проявляется лишь в том, что ни для каких сил (и сечений) не существует простых законов типа закона Кулона. Мы уже столкнулись с этим обстоятельством в гл. V при изучении ядерных сил. Кварк-партонное объяснение состоит в том, что потенциал взаимодействия между составными системами всегда имеет сложный характер. [c.375]

ШРЁДИНГЕРА ОПЕРАТОРА СПЕКТР —множество собств. значений оператора Шрёдингера (ОШ) H=t+V, где Н—гамильтониан — оператор полной энергии системы (в том случае, когда П01енциал не зависит от времени), f и V—операторы кинетич . и потенц. энергий. В случае локальных сил оператор V является ф-цией координат V r). Ш. о. с. определяет все свойства квантовых систем и может быть дискретным (энергии связанных состояний— ядер, молекул, атомов и т. д.) и (или) непрерывным (энергии состояний рассеяния, к к-рым относятся и квази-стационарные—распадные, резонансные состояния). [c.469]

Спектральные параметры квазистацнонарных (резонансных) состояний можно изменять аналогичным образом. Так, увеличение относит, вероятности распада одного из нескольких квазисвязанных состояний (рис. 7) происходит при сдвиге выбранного состояния соответствующей вспомогат, ямкой сквозь потенц. барьер ближе к его внеш. краю ширина барьера, преодолеваемая частицей в этом состоянии, меньше, чем в случае неизменных состояний. [c.470]

Обоснована и, экспериментально подтверждена целесообразность эксплуатационного контроля за развитием трещиноподоб-ных повреждений в роторе. Такой контроль осуществляется без вскрытия цилиндра по резонансным частотам колебаний ротора. Изложены особенности и результаты использования методики контроля за развитием трещин в длительно эксплуатируемых роторах, корпусах и паропроводах по изменению разности электрического потенциала измерительных электродов, устанавливаемых в наиболее повреждаемых зонах. [c.19]

Транзисторы на резонансном туннелировании были разработаны в начале девяностых годов. Они представляют собой двухбарьерный диод на квантовых ямах, у которого потенциал ям и определенные резонансные условия определяются третьим электродом. Предполагается, что ШОоТг " резонансном туннелировании с рабочей частотой до ц будут использованы для создания ячеек статической памяти. [c.151]

Наиболее интересным в плане получения самых разнообразных дифракционных характеристик, но и в то же время наиболее трудным для анализа является резонансный случай, в котором длина волны возбуждения соизмерима с периодом решеток. До широкого внедрения в практику расчетов средств электронно-вычислительной техники исследования в резонансной области обычно замыкались на анализе некоторых частных или предельных ситуаций [30—41]. Вынужденные довольствоваться малым, авторы указанных и других работ заложили прочный фундамент, на котором строится современное здание теории дифракции волн на периодических решетках в резонансной области частот. Действительно, практически в каждом широко используемом сегодня методе построения математических моделей для численных экспериментов на ЭВМ явно просматривается влияние идей и результатов, полученных в 40—60-х годах. Прежде всего это касается метода частичных областей (методов переразложения, сшивания) (25, 42—46], методов теории потенциала (интегральных уравнений) 17, 47—521, модифицированного метода Винера — Хопфа — Фока [53— 56], модифицированного метода вычетов [54], метода полуобращения матричных уравнений типа свертки [25, 57, 58]. Подобная преемственность наблюдается и в желании глубже проникнуть в суть явлений и эффектов, обнаруживаемых при исследовании процессов дифракции волн на решетках различных типов и геометрий в резонансной области частот. Вслед за работами Л. Н. Дерюгина [59, 60], в которых впервые на одном частном примере теоретически проанализированы поверхностный и двойной резонансы в отражательной решетке, появились работы с результатами всестороннего аналитического и численного исследований явлений аномального рассеяния волн в области точек скольжения (на рэлеевских длинах волн) [25, 61—65], полного резонансного прохождения [25, 66, 67] и полного резонансного отражения [7, 25, 29, 53, 57, 64, 68—77] плоских волн в случае полупрозрачных решеток, полного незеркального отражения волн отражательными решетками [25, 78—88] и т. д. [c.7]

Применяемые в промышленности в настоящее время резинометаллические опоры, демпфирующие вибрацию двигателя, имеют ряд существенных недостатков резонансный характер амплитудно-частотной характеристики малое время релаксации снижение демпфирующих свойств при длительной работе опоры. Последний недостаток является наиболее существенным, так как при работе двигателя часть генерируемой им вибрации поглощается опорами, а теплоотвод от резиновой основы незначителен. Пассивные средства гашения вибрации и шума автомобилей с использованием резинометаллических виброопор, гидравлических амортизаторов, пружин и звукоизолирующих материалов к настоящему времени практически исчерпали свой потенциал. Возникла проблема поиска неординарных технических решений в области виброзащиты машин. Первое направление поиска — создание систем активной виброзащиты автомобилей и водителей. Однако реализованные на этом пути средства требовали дополнительных энергетических и экономических затрат. В силу этих особенностей они не могли быть широко внедрены в машинную технику. [c.8]

Чтобы исключить разрывы функции г з (г, z) при резонансных частотах, достаточно формально дополнить волновое число k m небольшой мнимой частью и вместо него подставить в формулу потенциала От от /бот, а вместо квадрата волнового числа от —квадрат модуля k om, т. е. k om = kotn + 8om, где по-прежнему йот определяется соотношением (VI.4.5). [c.339]

Как уже говорилось в гл. I, при нелинейной ионизации атомов (частота поля UJ меньше потенциала ионизации атома Ei) ъ многофотонном предельном случае (параметр адиабатичностн 1) всегда может реализовываться такая ситуация, когда энергия какого-то числа К фотонов (где К < К — порогового числа фотонов, необходимого для ионизации атома) оказывается равной энергии перехода, разрешенного правилами отбора, из начального (в том числе, основного) состояния i в определенное возбужденное состояние п. Процесс ионизации при наличии такого промежуточного резонанса принято называть резонансным процессом ионизации, а величину К — степенью нелинейного резонанса. [c.140]

Следовательно, при свободной от механической нагрузки поверхности тела 2 потенциал У t) вызывает деформации, а при переменной разности У (t) =Уq sin Ы — колебания тела, особенно сильные в резонансных режимах. И наоборот, если слабыми механическими периодическими воздействиями на 2 возбуждать резонансные колебания тела, то на обкладках 2ь 2г возникает значительная разность потенциалов VoSIno) т. е в замыкающем 2ь 2г проводе возникает ток Такой преобразователь энергии используется в пьезоэлектрической технике, например в пьезоэлект-рических приборах. [c.276]

Ускорение протонов в синхрофазотроне. Синхрофазотрон — наиболее современный циклический резонансный ускоритель, предложен в 1943 г. профессором Бирмингамского университета М. Олифантом. Протоны движутся по окружности постоянного радиуса Я в переменном магнитном поле и ускоряются в электрическом поле, создаваемым электродами, расположенными в окрестности плоскости X = 0. Вектор-потенциал магнитного поля А ( , х), вектор-потенциал [c.517]

Робсон и Энгель [Л. 92 и 183] сделали предположение, что электроны могут вырываться из холодного катода действием возбужденных атомов пара металла, диффундирующих обратно к катоду, причем их энергия возбуждения затрачивается иа вырывание электронов из металла. Катодное падение потенциала сообщает положительным ионам энерлии, достаточные для образования пара из материала катода, а электронам из катода— энергии, достаточные для возбуждения и ступенчатой ионизации атомов. При этом предполагается, что давление вблизи поверхности катода имеет небольшую величину порядка 10 ат. Хернквист [Л. 182] считает, что значительную роль может играть образование электронов у катода за счет резонансной ионизации возбужденных атомов. [c.69]

НаиГю, 1ее интересные применения Т. — Д. м. (подробнее см. [41) попытки построения потенциала вза-имоде11ствия двух нуклонов и исследование рассеяния я-мезонов нуклонами. Геория дает вполне удов-летв0])ит. энергетич. ход сдвига фазы в резонансном состоянии с J = и спином ). Иап- [c.113]

И, р. и резопансное рассеяние могут иметь место одновременно и приводить к одинаковым конечны.м внутр. состояниям сталкивающихся частиц. Поэтому между ними возможна интерференция, что н наблн -дается в ряде случаев, напр, прп рассеянии нейтронов ядрами. Следует вообще нмет1> в виду, что, в известном смысле, различие между П. р. и резонансным рассеянием несколько условно. Напр., в зависимости сечения упругого рассеяния медленных нейтронов ядрами от энергии проявляются узкие резонансные ники, соответствующие образованию составного ядра (компаунд-ядра) однако в ряде случаев потенциал .-ное рассеяние , на фоне к-рого выделяются эти резонансы, при больших изменениях энергии само обнаруживает гигантские резонансы . Последние по своему характеру близки к резонансным явлениям, происходящим при рассеянии частиц на прямоугольной потенциальной яме (с.м. выше). [c.182]

Проведенный краткий анализ теоретических исследований показывает, что в случае взаимодействия МЛИ с молекулярными газами поведение формы контура линии поглощения в поле МЛИ определяется совокупностью нескольких физических механизмов. Наименее изученными из них являются в настоящее время эффекты воздействия поля МЛИ на процессы и потенциал межмолекулярного взаимодействия, который определяет большинство особенностей поведения х(со) в области близких и далеких крыльев линий, т. е. в области окон прозрачности атмосферы ориентационные эффекты в поле резонансного МЛИ эффекты связанные с немонохроматичностью МЛИ. [c.109]

Прямоугольная глубокая кювета длины I и ширины Ь< 1 запо.чнена водой. Выписать зависимость потенциала скорости ф от произведения тригонометрических функций от х и у, удовлетворяющую граничным условиям на сторонах кюветы х = Q, х = I, у = О у = Ъ. Показать, что резонансные частоты кюветы ш имеют вид [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...