Затухание естественная

Итак, после затухания естественной фосфоресценции кристалл обесцвечивается на 5—9%. После освещения такого кристалла светом в области F-полосы наблюдается вторичная фосфоресценция, которая может быть многократно воспроизведена действием света вплоть до полного обесцвечивания кристалла. Но при этом интегральная световая сумма не превышает при данной концентрации f-центров общего числа квантов, излучаемых кристаллом при непрерывном действии видимого света (вспышки) до полного обесцвечивания кристалла. [c.59]

Рассмотренный пример позволяет оценить обусловленную радиационным затуханием естественную ширину спектральных линий излучения свободных атомов. Так как время жизни возбужденного состояния т составляет около 10" с (см. 1.5), то для естественной ширины получаем Ау 10 Гц. В шкале длин волн оценка естественной ширины спектральной линии дает 10 нм. [c.53]

X + 2ух + ах + = fit), если затухание отсутствует и /(/) = О, имеются периодические решения, в которых при >9 > О естественная частота увеличивается с амплитудой. [c.74]

Контур спектральной линии называется естественным, если он обусловлен только затуханием вследствие излучения. Соответственно ширина спектральной линии в этом случае называется естественной шириной. [c.39]

Мы видим, что естественная ширина спектральной линии гармонического осциллятора равна константе затухания (или обратному значению времени жизни осциллятора). Для видимого света (% = = 5000 А) Асо 10 с" . По шкале длин волн естественная ширина спектральной линии равна [c.40]

Функция Ьгг г, t) при t > О убывает на бесконечности не медленнее, чем Г- (а возможно, что и экспоненциально). Поэтому интеграл Лойцянского сходится. Функция же brr,r убывает лишь как г . Это значит, что Л не сохраняется. Его производная по времени оказывается некоторой отличной от нуля отрицательной (как результат эмпирического факта отрицательности Ь ,т) функцией времени. Эта функция целиком связана с инерционными силами. Естественно думать, что по мере затухания турбулентности роль этих сил падает, и в заключительной стадии ими можно пренебречь по сравнению с вязкими силами. Таким образом, Л убывает (момент импульса равномерно растекается по бесконечному пространству), стремясь к постоянному значению, принимаемому им на заключительной стадии турбулентности. [c.202]

В. Вину (1919 г.) удалось наблюдать на опыте такое естественное затухание свечения вследствие излучения, осуществив условия, при которых действие других причин, могущих влиять на ход [c.573]

Схема опыта показана на рис. 28.17. При помощи мощных насосов в пространстве А поддерживается достаточное разрежение (-<0,001 мм рт. ст.), несмотря на то, что в части В, соединенной с А узкой диафрагмой (0,1 X 3 мм ), имеется давление около 0,05 мм рт. ст., необходимое для создания каналового пучка. Светящиеся атомы, влетев в пространство А, движутся без столкновений, излучают свет, и колебания в них постепенно затухают. Поэтому интенсивность свечения падает по мере удаления от входного отверстия, и ее падение может служить мерой естественного затухания и, следовательно, естественной ширины линии. [c.573]

Полученные этим методом значения т, показывающие, в течение какого времени интенсивность свечения падает в е раз, принимались за меру естественного затухания атома по экспоненциальному закону I = /оехр(— Их). Кроме того, предполагалось, что все возбужденные атомы начинают свое излучение непосредственно после возбуждения и излучают непрерывно и, значит, наблюдаемое спадание общей интенсивности свечения есть результат постепенного спадания интенсивности излучения каждого атома. [c.729]

С твердой стенкой органически связано наличие вязкого подслоя появление его обусловлено тем, что твердая стенка препятствует переносу импульса турбулентными пульсациями в направлении к стенке и приводит к затуханию последних по мере приближения к стенке. Таким образом, при обтекании турбулентным потоком жидкости твердых тел, при турбулентном течении жидкости по каналам и т. д. область развитого турбулентного движения всегда соседствует с областью вязкого движения (вязким подслоем), вследствие чего имеются не один, а два характерных геометрических размера движения во-первых, размер всего потока в целом Ь и, во-вторых, размер области вязкого движения, т. е. толщина вязкого подслоя. Естественно считать, что в рассматриваемых условиях именно эти характерные размеры будут определять масштаб турбулентных пульсаций сверху масштаб турбулентных пульсаций должен ограничиваться размером потока Ь, а снизу — [c.418]

Исследование процессов управления движением вязкой газовой среды и соответствующим изменением силового и теплового воздействия непосредственно связано с изучением устойчивости ламинарного пограничного слоя и его перехода в турбулентное состояние. В связи с этим важно знать, какой тип пограничного слоя встречается с большей вероятностью — турбулентный или ламинарный. Следует отметить, что наиболее распространенным является взгляд на турбулентное движение жидкости как на более естественное ее состояние и признание того факта, что ламинарное движение встречается при таких небольших числах Рейнольдса, когда отклонение от этогО движения, вызванное возмущениями, имеет тенденцию к затуханию. [c.88]

На перечисленные выше вопросы и ряд других теория консервативных колебательных систем принципиально не может дать ответа. Учитывая это, в каждом случае следует заранее оценить, пригодна ли в данной конкретной задаче консервативная идеализация. Совершенно естественно, что учет диссипации неизбежно серьезно усложняет анализ и если можно получить ответы на интересующие нас вопросы в рамках консервативной трактовки, то целесообразно этим воспользоваться. Что же касается ряда общих свойств системы, обладающей затуханием, то выводы, сделанные из анализа идеализированных консервативных систем, могут оказаться принципиально неверными, так как между консервативными и диссипативными системами имеется принципиальное физическое различие, вытекающее из различного поведения энергии в тех и других системах. И если на достаточно малом интервале времени эти различия могут проявляться весьма [c.41]

В качестве условия для выбора аналогично условиям для выбора Nui и Nua, естественно взять условие совпадения декремента затухания (1.6.35) но точному решению и декремента затухания по схеме с эффективной вязкостью [c.125]

Некоторые результаты расчетов представлены на рис. 4.5.6— 4.5.8. Естественно, что из-за потерь энергии газа в капли затухание переднего скачка происходит интенсивнее, чем в чистом газе, особенно если в начальный момент капли находятся перед взрывной волной. Дисперсная фаза, попадая в волну, быстро разгоняется до локальной скорости газа за время около 0,3 мс, а затем начинает двигаться быстрее газа (так как последний замедляется из-за волны разрежения), подталкивая газ как некий проницаемый поршень . [c.358]

Величина 7 называется коэффициентом затухания, а х—временем затухания. В результате затухания излучение не может определяться одной единственной частотой v, но характеризуется набором частот, распределенных в некотором интервале. Другими словами, линия перестает быть строго монохроматической и оказывается расширенной (естественная ширина линий, см. 83). Однако пока мы не будем принимать во внимание естественного расширения линий, а предположим, что линии расширены лишь за счет беспорядочного теплового движения атомов (осцилляторов) в силу принципа Допплера ( 84). Тогда по отношению к каждому отдельному осциллятору сохраняются в неизменном виде формулы (I) — (4), расширение же линий определяется тем, что отдельные атомы движутся с разными (по величине и направлению) скоростями по отношению к спектральному прибору. с помош.ью которого линия наблюдается. В этом случае формула (5) относится к полному (интегральному) излучению, приходящемуся на всю линию в целом. [c.391]

Явление Допплера и естественное затухание — независимые друг от друга причины расширения спектральных линий. Поэтому реальный контур линий возникает в результате одновременного действия обоих этих факторов. Можно [c.483]

Из сказанного следует, что при очень низком давлении, когда ударное расширение практически отсутствует, но толща поглощающего газа взята настолько большой, что оптическая плотность в центре линии v- l велика, края линии поглощения определяются исключительно естественным затуханием. Измеряя значения на краях линии при сильном поглощении, можно найти коэффициент затухания Для резонансной [c.515]

В процессе циклического нагружения металла или конструктивного элемента эволюция его состояния связана с появлением новых механизмов накопления повреждений в кристаллической решетке. Они зарождаются и существуют в течение некоторого времени. Далее происходит усиление или затухание вновь появившихся механизмов. Усиление или ослабление действия вновь зародившихся процессов накопления повреждений происходит в соответствии с принципом естественного отбора тех способов поглощения энергии, которые позволяют поддерживать устойчивость системы наиболее длительное время. Применительно к металлам это означает выбор и нарастание влияния того способа формирования дислокационных структур, при котором в зоне с наиболее интенсивным напряженным состоянием возможно накопление повреждений наиболее длительное время без образования несплошности. [c.120]

Оставляя рассмотрение общего вопроса для упражнений (см., в частности, упражнения 19 и 20), ограничимся здесь утверждением, что мы встретимся с явлениями, аналогичными тем, которые были изучены в случае задач одного измерения (периоды вынужденных колебаний, затухания колебаний, резонанс и т. д.). Естественно, мы встретим более разнообразные случаи, а формальные выкладки, по необходимости, будут более пространными ). [c.372]

Если мы принимаем естественное предположение, что работа демпфирующей силы затухания отрицательна, то [c.368]

Если параметры модуля достигли состояния, опасного для работы реактора, соответствующие аварийные системы откроют клапан 5 на входе в циркуляционный насос и обеспечат подвод холодной воды с высокой концентрацией борной кислоты из бассейна шахты. Обычно этот предохранительный клапан остается открытым в течение 60 с, что вполне достаточно для выведения реактора в подкритическое состояние. Охлаждение воды первого контура и соответствующее изменение ее объема вызывают подвод воды из бассейна через нижний гидравлический затвор. Борная кислота, растворенная в этой воде, приводит к затуханию реактора. Системы охлаждения бассейна шахты, работающие по принципу естественной циркуляции, обеспечивают самостоятельное охлаждение реактора в течение недели. [c.105]

Например, если dм=dя, а Ья=Ья/ 2 и н=0,25, то Кем=Кеи/16, т. е. крупный пучок в уменьшенной модели, удобный для измерений, требует снижения Не в модели. Естественно, необходимо, чтобы при этом процесс оставался в границах турбулентного режима (п--=0,25). Аналогичные предложения об использовании комплексных, интегральных критериев выдвигались в [4, 9]. Применимость такого подхода обосновывается удачным обобщением различных опытных данных по затуханию гидравлических неравномерностей в комплексных критериях подобия, а также большим количеством численных исследований. Однако необходимы прямые специальные опыты на серии моделей. [c.238]

Необходимость закона устойчивого равновесия становится еще более очевидной из подробного рассмотрения условий, налагаемых на систему в устойчивом состоянии (разд. 2.9). В указанном разделе отмечалось, что если, например, между различными частями жидкой системы имело место относительное макроскопическое движение, то оно должно угаснуть при достижении системой устойчивого состояния. Мы не можем доказать из первых принципов, что в изолированной системе такие относительные движения всегда должны затухать. Утверждая неизбежность затухания относительного движения, мы в действительности исходим из того, что в естественных процессах всегда имеется так [c.41]

Из представленных на рис. 44, а, б зависимостей следует, что с уменьшением ширины щели решетки прохождение -поляризованной волны уменьшается практически во всем волновом диапазоне. Это естественно, так как уменьшается электрическая ширина щелей и увеличивается декремент затухания волн, обеспечивающие связь волн в зонах отражения и прохождения. [c.91]

Упругие колебания КА могут также оказать весьма существенное влияние на его динамику. Их необходимо учитывать при проектировании систем предварительного успокоения и систем ориентации. На затухание упругих колебаний главным образом влияет внутреннее трение в элементах конструкции КА. Однако может оказаться, что для обеспечения необходимого запаса устойчивости или достижения требуемого быстродействия естественного демпфирования недостаточно. В этих случаях, как, например, в системах управления ракет-носителей, могут быть использованы пассивные или активные способы и средства борьбы с вредным влиянием упругих колебаний. [c.245]

На затухание упругих колебаний, главным образом, влияет внутреннее трение в элементах конструкции космического аппарата. Однако может оказаться, что для обеспечения необходимого запаса устойчивости или достижения требуемого быстродействия естественного демпфирования недостаточно. В этих случаях, например в системах управления ракет-носителей, могут быть использованы пассивные или активные способы и средства борьбы с вредным влиянием упругих колебаний. [c.148]

Вещественная часть (о дает собственную частоту колебаний, а мнимая — коэффициент затухания в несжимаемой среде (с/ - оо) затухание, естественно, отсутствовало бы. Эти колебания — специфический результат сопротивляемос1и среды по отношению к сдвигу ( х 0). Обратим внимание на то, что для них kR = 2с(/с( <1, т. е. соответствующая этим колебаниям длина волны велика по сравнению с R (интересно сравнить это с колебаниями упругой сферы, для которых при С j первая собственная частота определяется согласно (3) из kR = л). [c.130]

После затухания естественной фосфоресценции она может быть многократно воспроизведена путем облучения фосфора фильтрованным светом ртутной дуги. Особенно интенсивную фосфоресценцию возбуждает в Na l — Ag спектрально неразложенный свет ртутно-кварцевой горелки. При этом наблюдаются следующие интересные явления. При малых концентрациях активатора (от 0,1 до 0,001 мол. %) цвет фосфоресценции фиолетовый ( 420 m x), тогда как при больших концентрациях активатора (от 1 до 5 мол. %) максимум смещен в длинноволновую область (—450 Ш[х) и по цвету излучение становится голубым. Эти явления могут быть поняты в свете развиваемых Ф. Ф. Клементом (304) представлений о влиянии концентрации активатора на спектральные характеристики кристаллофосфоров. [c.186]

Другими словами, нельзя выделить какую-либо группу атомов, определяющих заданную часть контура. Так, например, оцененная выше (Avp T -10 Гц) естественная ширина линии полностью удовлетворяет этому определению, так как ее возникновение связано со средней потерей энергии на излучение каждым атомом. Но значительно большее однородное уширение может возникнуть в результате столкновений атомов, приводящих к обрыву колебаний. Очевидно, что и в этом случае мы не можем указать, какая часть контура связана с излучением тех или иных атомов. При исследовании этого уширения оказывается полезным введение коэффициента затухания колебаний у, который может быть оценен в эксперименте. [c.66]

Этот лоренцвв контур представлен на рис. 1.26. Затухание сильно зависит от концентрации излучающих атомов. При относительно небольшом затухании столкновительное уширение примерно в 10 раз превышает естественную ширину линии, которая также показана на этом рисунке в несколько искаженном масштабе. Соответственно т з., >> Тстолк [c.66]

Всякая причина, обусловливающая затухание электронных колебаний в атоме, влияет, конечно, на ширину спектральной линии, ибо вследствие затухания колебание перестает быть синусоидальным, и соответствующее излучение будет более или менее отличаться от монохроматического. Поэтому и затухание вследствие излучения и затухание, обусловленное соударениями, ведут к тем больщему уширению спектральной линии, чем больше значение этих факторов. Затухание вследствие излучения должно характеризовать атом, поставленный в наиболее благоприятные условия, т. е. вполне изолированный от воздействия каких-либо внешних агентов. Поэтому ширину, обусловленную этой причиной, называют естественной или радиационной шириной спектральной линии. Величина ее обусловлена механизмом излучения атома. Рассматривая атом как электрический диполь, колеС>лющийся по законам [c.572]

Как уже указывалось, характеристики тепло- и массообмена обычно слабо влияют на собственную частоту колебаний пузырька, поэтому естественным критерием для выбора Nui и Nua является совпадение декрементов затухания из упомянутого выше точного решения и приблин енпого ренгепия в рамках трехтемперЭ турной схемы [c.122]

Сравнение результатов счета для никеля и железа, представленное на рис. 3.5.9 в виде кривых падения давления в ударной волне по глубине образца, показывает существенное влияние происходяпщх фазовых превращений в л елезе на процесс затухания ударной волны. Толщина заряда слабо влияет на затухание максимального давления по глубнпе как никелевого, так и железного образцов до давлений примерно 10 ГПа, по она заметно влияет па скорость падения давления на поверхности контакта. Естественно, что с увеличепием толщины заряда это падение замедляется. Как видно из эпюр объемного содер, ания исходной фазы н елеза (рис. 3,5.8), глубина полных фазовых превращений в железе npit детонации зарядов ВБ толщиной [c.293]

Влияние полидисперсности взвеси. Рассмотренные выше за-впспмости волнового числа от частоты возмущения oi описывают дисперсию и затухание слабых монохроматических волн в монодиснерсных смесях, содержащих взвешенные каплп или частицы одного и того же размера. Однако реальные взвеси как естественного, так и искусственного происхождения, как правило, не являются монодисперсными, в них могут присутствовать частицы различных размеров. Дисперсный состав таких смесей характеризуется нормированной функцией распределения частиц по размерам N a), при этом [c.329]

Рассмотрим теперь неявную аппроксимацию (5.30), (5.31), построенную по методу дробных шагов. Выражение (5.32) для модуля перехода показывает, что скорость затухания возмущений во всем спектре частот o)i, 0)2 может быть сколь угодно большой при достаточно большом т. Однако с увеличением т возрастают и погрешности аппроксимации, связанные с представлением оператора перехода от п к п+ в виде произведения операторов, соответствующих полушагам . В предельном случае (t= 00) получаем два слоя ( целый и полуцелый ), не имеющие ничего общего с искомым решением и не похожие друг на друга. Возникает естественная идея варьирования t сначала, когда преобладают возмущения, связанные с ошибками начального слоя, гасить эти возмущения быстрее, а затем, когда начинают все бо Еьшую роль играть погрешности аппроксимации, постепенно уменьшать г. На основе идей такого рода построены эффективные алгоритмы для решения стационарных сеточных краевых задач. [c.137]

На рис. 265 изображен в логарифмической шкале смешанный контур для случая а = 3,0 10. По шкале абсцисс отложены расстояния от центра контура, выраженные в долях допплеровской ширины ДХд. Пунктирные линии 1 и 2 соответственно отражают воздействие только явления Допплера и только естественного затухания. Как видно, в рассматриваемом случае смешанный контур для ДХ<2ДХд практически совпадает с допплеровским, а при ДХ>4ДХд — с естественным контуром. [c.485]

Естественная ширина линии классич. осциллятора с зарядом е, массо т и собств. частотой ыд равна Г= =2eal/3m . Радиац. затухание приводит также к очень небольшому смещению максимума л 1ини в сторону мсныпнх частот [c.29]

Р. и. приводит к затуханию колебаний заряда, что проявляется в ушнрении спектральной линии излучения (т. н. естественная ширина спектральной линии). [c.300]

УШИРЁНИЕ СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ—физ. процессы, приводящие к немонохроматичности спектральных линий и определяющие их контуры. Любое воздействие на излучающую или поглощающую квантовую систему (атом, молекулу) влияет на контур спектральной лилии (ширину и сдвиг). Радиац. затухание ответственно за естественную ширину спектральной линии. Тепловое движение в газе приводит к доплеровскому уширению. Взаимодействие атома или молекулы с окружающими частицами вызывает уширение, сдвиг и асимметрию контура спектральной линии, зависящие от сорта возмущающих частиц и характеристик их движения. [c.262]

При увеличении начальных возмущений интенсивность местной и средней теплоотдачи увеличивается, а также возрастает и длина трубы, после которой теплоотдача стабилизируется. Неокторые из исследованных в работе турбулизирующих устройств обеспечили увеличение начальной тур булентности до 8—9% (по сравнению с 0,2% при естественной турбулизации), что вызвало увеличение местных значений чисел Нуссельта во входных участках в 14—16 раз, а средних — в 10—12 раз при этом, несмотря на быстрое затухание по длине трубы внесенных. 380 [c.380]

В. А. Григорьевым как в статических усло Виях, так п при естественной циркуляции теплонасителя. Авторы установили, что при 20° С указанные материалы относятся к группе совершенно стойких (I группа, 1 балл), причем с течением времени наблюдается затухание в проникновении коррозии в глубь металла. Испытание образцов указанных материалов в условиях естественной циркуляции ТКС в течение 120 ч при температурах до 350° С дало следующие результаты сталь 50 и р-латунь при температуре 260° С соответственно стойкая (III группа, [c.121]

Ясно, что рост температуры стенки со временем ускоряет формирование экзотермической волны, а уменьшение температуры замедляет этот процесс и может вообгце воспрепятствовать ему, т.е. волна горения не возникнет. Аналогична ситуация и в тех случаях, когда помимо механизма тепловыделения и теплопроводности сугцествуют другие механизмы отвода тепла от среды. При инициировании экзотермической волны в холодной среде путем соприкосновения с резервуаром тепла конечной емкости, например, с первоначально нагретой конечной областью внутри самой среды, возникновение волны или затухание экзотермической реакции зависит от свойств функций, харак-теризуюгцих тепловыделение и тепловые потери, и от свойств коэффициента теплопроводности (конечно, важную роль играют и условия теплопередачи на границах области). Во всех этих случаях естественно возникает понятие о пороговой энергии инициирования распростра-няюгцегося экзотермического процесса. [c.142]

Следовательно, на экране за анализатором будет видна (при монохроматическом освещении) система темных линий, называемых изохромами, соответствующих разным значениям п и называемых соответственно изохромами нулевого, первого и т. д. порядков. Какой именно разности напряжений соответствует изохрома данного порядка, устанавливается путем простого опыта на растяжение полосы. Если освещение производится естественным (белым) светом, то вследствие зависимости D от длины волны будут получаться одноцветные полосы, так как затухание для данного будет иметь место лишь для волн определенной длины. [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...