Полюсы резонансные

Циклотроны — простейшие и исторически первые У. цик-лич. типа (рис. 5). В совр. понимании циклотронами называются резонансные циклич. У., работающие при не меняющемся во времени ведущем магн. поле и при пост, частоте ускоряющего ВЧ-поля. В обычных циклотронах магн. поле обладает азимутальной симметрией и почти не зависит от радиуса траектории ускоряемых частиц имеют вид раскручивающихся спиралей. Обычные циклотроны применяют для ускорения тяжёлых нерелятивистских частиц—протонов и ионов. Вакуумная камера циклотронов ограничена внеш. стенкой цилиндрич. формы и двумя плоскими горизонтально расположенными крышками. Полюсы электромагнита обычных циклотронов создают в камере почти однородное (слегка спадающее к периферии) [c.248]

Резонансные и антирезонансные частоты могут быть как полюсами, так и нулями функций Z (р) и обратных функций У (р). На комплексной плоскости все полюса и нули расположены на оси ш (i = V—1) и чередуются между собой, причем антирезонансные частоты всегда заключены между резонансными частотами. [c.320]

Частота звука обычно представляет больший интерес, чем длина волны. Как мы увидим в следующей главе, высота звука для слушателя определяется в основном частотой, и, если длина волны изменится (например, в результате изменения температуры), высота звука останется прежней. Нота с частотой 1000 Гц будет звучать на Северном полюсе так же, как и в пустыне Сахара. Если вы смогли бы сыграть на трубе и в Арктике, и в Африке, то звуки получились бы разные, но только потому, что изменение скорости звука изменит резонансные частоты трубы. [c.30]

Магнитный поток Ф, создаваемый резонансным током генератора в сердечнике контура, делится на две части поток в части сердечника аа и Фд в полюсах головки [c.189]

При этом выполняется очевидное условие четности функции г(к ). Полюсы коэффициента рассеяния г многослойной системы совпадают с резонансными поперечными волновыми числами и дают все возможные решения уравнений Максвелла в пространстве без источников. С интуитивной точки зрения поскольку Irl — оо при приближении к полюсу, амплитуда падающей волны может стремиться к нулю, но по-прежнему она будет возбуждать отраженную волну конечной амплитуды. [c.218]

Для наблюдения явления парамагнитного резонанса испытуемый образец вносят в ячейку с волноводом или объемным резонатором, помещенную между полюсами магнита. Источник переменного модулирующего напряжения вырабатывает пилообразное напряжение, которое подается в усилитель мощности и служит для питания катушки электромагнита или для модуляции СВЧ генератора. В контрольную ячейку помещается исследуемый образец и от источника вводится энергия СВЧ. Выходной сигнал этой ячейки поступает на прие.мник или болометрический детектор, мост, синхронный усилитель и гальванометр. Болометр включается в плечо моста, который балансируется нри бездефектном образце. Возникновение дефекта и связанного с ним резонансного поглощения приводит к разбалансу моста, сигнал с частотой модуляции усиливается синхронным усилителем и гальванометр фиксирует появление дефекта. В тех случаях, когда линии поглощения очень острые (например, когда полость дефекта заполняется некоторыми газами), применяется модуляция СВЧ источника, а выходной сигнал ячейки детектируется балансным смесителем СВЧ приемника, усиливается и после вторичного детектирования наблюдается на осциллографе. развертка которого производится пропорционально частоте СВЧ источника. Появление дефекта фиксируется по форме кривой на осциллографе. В этом случае можно использовать другой вид индикатора. Измеряя расстояние между пиками поглощения (по частоте или напряженности магнитного поля), можно судить о составе материала дефекта, а по ширине пика на определенном уровне контролировать его структуру. Резонансные частоты не зависят от размеров образца, поэтому результаты контроля свидетельствуют об эффектах, связанных только с материалом изделия или дефекта. [c.458]

При равенстве абсолютных величин и Х2 центр поворота. удаляется в бесконечность и возникает частный случай поступательных горизонтальных колебаний (см. рис. У1.11—У1.13). Другого рода частные случаи получаются, когда щ = п или П2=Пщ, т. е. когда один из видов колебаний находится в резонансе с возмущающей силой. В этих случаях резонансные колебания теоретически бесконечно преобладают над остальными и общий центр вращения 3 совпадает с полюсом 2 или 1. [c.214]

В область щели поляритонного спектра. Однако границы этой щели определяются частотами, Qt и О,, которые характеризуют поперечные и продольные колебания ионов без учета запаздывания взаимодействий. Полюс диэлектрической проницаемости кристалла, характеризующий положение резонансной полосы поглощения и кривую дисперсии показателя преломления, расположен также при частотах со = й/. [c.79]

Полюс функций (50.88) при у = уа соответствует резонансному одночастичному поглощению света при частоте (вибронный экситон) [c.408]

Все результаты разд. 2.4—2.6 для разветвленных и резонирующих систем можно сразу обобщить, учтя ослабление волны за счет трения, если во всех формулах сделать простую замену с на величину (140). Тогда, согласно уравнению (96), oZ/ ab имеет отрицательную мнимую часть, которая видоизменяет заключения, выводимые из основной формулы для разветвлений (97). В сущности это связанное с трением демпфирующее воздействие, как можно было ожидать, делает все резонансные пики конечными, ограничивая максимально возможную степень приближения комплексного числа oZ/ ab к полюсу [c.171]

Из асимптотического поведения (11.9) волновой функции видно, что если величина Si имеет полюс при к = ко — ikx, то существуют только расходящиеся сферические волны, т. е. мы имеем источник потока. Конечно, энергия является комплексной величиной, и поэтому представить себе этот источник физически невозможно в самом деле, волновая функция источника на бесконечности экспоненциально растет. Резонансные явления обусловлены тем, что при (физически возможной) действительной энергии ky2 i мы находимся вблизи ситуации с источником, и следует ожидать поэтому, что в данной области волновая функция особенно чувствительна к малым изменениям энергии. Конечно, выражение (11.61) говорит о том, что при к = ко iky мы находимся вблизи нуля величины Si, где волновая функция содержит только сходящиеся волны. Но при г —> оо она тоже экспоненциально растет, увеличивая тем самым чувствительность волны к малым изменениям энергии вблизи ко. [c.296]

Если другие полюсы находятся далеко от рассматриваемого полюса, а сам полюс расположен близко к действительной оси, то фазовый сдвиг будет резко возрастать на величину я в интервале импульсов около точки 1, ширина которого приблизительно равна йг- При этом фазовый сдвиг должен про 1Ти через точку л (по модулю я). Согласно рассуждению, приведенному в гл. II, 2, п. 2, указанное явление обладает обеими характерными чертами резонанса амплитуда парциальной волны достигает своего унитарного предела, а поток вылетающих частиц запаздывает. Точный критерий того, что полюс 5, расположенный на втором листе (или в нижней полуплоскости к), действительно соответствует резонансу такого типа, определяется рядом обстоятельств, как, например, существованием и близостью других полюсов. Тем не менее часто резонансными полюсами называют вообще все полюсы 5. Нужно помнить, однако, что не все резонансы в этом смысле обязательно наблюдаемы экспериментально. [c.329]

Из этих разложений ясно видно, какой величины положительный вклад дает каждый резонансный полюс в производную фазового сдвига видно также, что результирующая величина производной главным образом определяется величиной радиуса R (см. гл. И, 2, п. 2, где проведено эвристическое рассмотрение этого вопроса). При к оо правая часть в формуле (12.106) стремится к нулю вследствие компенсации первого члена (—R) последней суммой. [c.339]

Все полюсы функции S, расположенные на втором листе, заключены в этой области, если потенциал аналитический с индексом а = и удовлетворяет условию (12.118). (Потенциалы Юкавы относятся к этому классу, а потенциалы, тождественно равные нулю за пределами некоторой конечной области пространства, к этому классу не принадлежат.) Все резонансные полюсы заве-долю должны быть расположены при энергиях, удовлетворяющих условию [c.343]

Если потенциал аналитический (с индексом о = Угя) и удовлетворяет на мнимой оси условию (12.118), то полюсы функции 5 , расположенные на втором листе, заключены внутри параболы (12.167). Таким образом, чем больше угловой момент, тем в более узкой области вблизи действительной оси Е расположены полюсы. Кроме того, из (12.167) следует, что все резонансные полюсы расположены в области энергий [c.353]

По мере дальнейшего увеличения I нули в нижней полуплоскости движутся по траекториям, о детальном поведении которых известно мало. Однако если потенциал аналитический (с индексом о = /гя) ( 1, п. 1) и подчиняется условию (12.118), то траектории должны удовлетворять некоторым ограничениям. В этом случае резонансные полюсы функции S должны находиться внутри области, ограниченной кривой (12.165), т. е. [c.361]

Следовательно, при I -> оо каждая траектория должна стремиться к отрицательной мнимой полуоси к. Более того, все траектории стремятся к отрицательной мнимой полуоси равномерно. Конечно, такой предельный переход не равномерен по у. Чем больше у , тем большее значение I приходится брать, чтобы расстояния всех резонансных полюсов от мнимой оси к не превосходили наперед заданную величину. [c.361]

То замечательное обстоятельство, что за связанное состояние ответствен не резонансный, а другой полюс, было отмечено рядом исследователей, список работ которых приведен в комментарии к гл. 17, 1. [c.370]

Описанная картина в такой же степени опирается на нашу интуицию, как и картина, рассматривавшаяся в гл. 12, 3, и между ними нет, конечно, никакого противоречия. Бессмысленно ставить вопрос о том, движется ли реально резонансный полюс в плоскости Е при изменении I или в плоскости I при изменении Е. В обоих случаях мы имеем дело с различными математическими описаниями одного и того же явления. Функция Si (Е), рассматриваемая как функция двух комплексных переменных Е и I, обладает некоторой поверхностью сингулярностей. Траектории полюса на -плоскости (при изменении I) являются линиями пересечения этой поверхности сингулярностей с гиперплоскостью Im / = О, спроектированными на комплексную плоскость Е. Траектории полюса на /-плоскости являются проекциями на комплексную плоскость I линий пересечения поверхности сингулярностей с гиперплоскостью Im - 0. [c.378]

Другие формы зависимости а от Е. Следует иметь в виду, что при выводе формулы (16.115) делаются некоторые специальные предположения, которые, однако, не всегда выполняются. Наиболее важное из них состоит в том, что ширина Г и смещение действительной части полюса от Е до Е в (16.107) предполагаются малыми в масштабах энергии, в которых другие величины, входящие в амплитуду рассеяния, изменяются заметно. Если указанное смещение не мало, то нельзя больше пользоваться разложением (16.106) в окрестности точки Ег- Если ширина Г не мала, то фон , из которого выступает резонансный пик, изменяется столь же быстро, как и сам резонансный пик, так что форма пика может быть полностью искажена в действительности может случиться, что пик станет вообще незаметным. [c.462]

Второе допущение, существенное для вывода формулы (16.115), состоит в том, что полюс функции Грина (16.105) считается однократным. Если гамильтониан, имеющий почти связанное состояние, утопленное в непрерывном спектре, является эрмитовым, то полюс его резольвенты, конечно, должен быть однократным. Однако даже в этом случае может оказаться, что два разных полюса резольвенты сливаются при смещении в комплексную плоскость. Двукратный полюс приводит к резонансной кривой, полностью отличающейся по форме от (16.115) она может иметь сильно сглаженную вершину или даже иметь два максимума. Приведенный пример можно рассматривать как предельный для случая двух перекрывающихся резонансов (к этому вопросу мы вернемся в гл. 19, 3). [c.462]

Показать, что если S-матрица имеет двукратный полюс, то резонансная кривая может состоять из двух пиков. [c.466]

Ионные кристаллы, как правило, прозрачны в видимой области спектра, так как полюсы резонансных членов в правой части (2.63), обусловленных электронами и ионами, и связанные с ними полосы поглощения находятся соответственно в ультрафиолетовой и инфракрасной областях спектра. Но зависимость показателя преломления от частоты в видимой области существшно определяется этими членами, хотя сами резонансные частоты о)о и ац находятся за ее пределами. Эти частоты, а также постоянные Со и С, в (2.63) могут быть найдены по измерениям показателя преломления в видимой области (при нескольких значениях частоты ю). Полагая затем в (2.63) о)=0, можно получить статическое значение диэлектрической проницаемости е (0) =л (0)= 1-f Со/юо + ,/to . Так как io/ too, основную роль здесь играет член с ю,, т. е. главный вклад в е (0) обусловлен ионной поляризуемостью.- Замечательно, что найденное таким образом из оптических измерений в видимой области статическое значение е вполне удовлетворительно согласуется с измерениями диэлектрической проницаемости ионных кристаллов электрическими методами. [c.100]

Восстанавливающая сила в МП является в общем случае нелинейной функцией зазора между подвещиваемым ротором и полюсом исполнительного электромагнита. Нелинейность деформирует частотные характеристики подвеса и может привести к неустойчивости при прохождении скорости вращения балансируемого ротора через резонансную область. [c.38]

Полюсы Редже в бинарных реакциях тесно связаны с т. н. мультипериферическими взаимодействиями в процессах множеств, рождения адронов (см. Множественные процессы) 14], к-рые в силу условия унитарности определяют мнимые части амплитуд двухчастичных процессов. Взаимодействие адронов является наиб, сильным при низких энергиях, где оно имеет резонансный характер (рис. 3, а). При увеличении нач. энергии возможно образование неск. частиц или резонансов в результате обмена виртуальной частицей в /-канале (рис. 3, б). Такая мультиперифернч. карти- [c.304]

Согласно кроссинг-симметрии, единая аналитич. ф-цвя в разл. областях своих аргументов описывает как амплитуду процесса а1- -а2- -аз4-а1, так и амплитуды процессов в 2-Ь а , 81-)-а 2Эз (где а,- означает адрон, являющийся античастицей по отношению к а ). Аналогичное утверждение (с заменой любой входящей частицы на выходящую античастицу и наоборот) применимо и при большем числе частиц. Совместное рассмотрение перекрёстных процессов оказалось очень плодотворным в физике С. в. Оно тесно связано с методом полюсов Редже и в сочетании с ним приводит к полезный правилам сумм, связывающим интегральный низкоэнергетич. вклад амплитуды бинарного процесса с ее высокоэнер-гетич. поведением, к-рое определяется полюсами Редже. Это в свою очередь приводит к концепции дуально-ти, согласно к-рой описание амплитуды бинарного процесса с помощью резонансов прямого канала должно быть эквивалентно её описанию с помощью полюсов Редже перекрёстного канала. Дуальная резонансная модель смыкается с теорией струн (см. Струнные модели адронов) и на качеств, уровне отражает осн. свойства адронных резонансов. [c.499]

Схема устройства Ц. изображена на рис. 1 а — вертикальный и б—горизонтальный разрезы. Магн. поле в зазоре между полюсами 2 нозбуждается катушками 3, через к-рые пропускается пост, электрич. ток. В этом зазоре располагается высоковакуумная камера 4. Двигаясь в этой камере, частицы переходят из одного дуанта (электрода, возбуждаемого ВЧ-напряжением) в другой, а затем снова в первый и т. д. Ускоряющее электрич. поле действует на частицы только в то время, когда они переходят из дуанта в дуант. В этот момент nojte должно иметь нужное направление и достаточную величину (резонансное ускорение). [c.428]

Экспериментальные методы. Спектрометры ЭПР (радиоспектрометры) рабочают в сантиметровом и миллиметровом диапазонах длин волн. Используется техника СВЧ-диапазона — генератор (обычно клистрон), система волноводов и резонаторов с детектируюпщм устройством. Образец объёмом в неск. мм помещается в область резонатора, где составляющая эл.-магн. волны (обычно матню-ная), вызывающая переходы, имеет пучность. Резонатор устанавливается между полюсами электромагнита—источника постоянного магн. поля. Резонансное условие типа (1) обычно достигается путём изменения напряжённости поля Н при фиксированном значении частоты генератора ш. Значение магн. поля при резонансе (Яр) в общем случае зависит от ориентации вектора Н по отношению к образцу. Сигнал поглощения в виде типичного колоколообразного всплеска или его производной (рис. 1) наблюдается [c.578]

При О ни одна из величин Е не может ни исчезать (иначе, в противоречии с (3), исчезнет и т/ (Е )), ни стремиться к постоянному пределу (иначе связанное состояние появится уже в борновской амплитуде). Остается единственная возможность (4). Нужно отметить, что условие (4) не является общим оно верно только для таких задач, в которых перенормированная константа связи д определена как пороговое значение амплитуды рассеяния. Обратная зависимость Ео от д при этом очевидна из другого предельного случая при Ео О рассеяние становится резонансным и амплитуда, а вместе с ней и стремится к бесконечности. Электродинамика и другие подобные ей теории, где перенормированная константа связи а определяется как вычет амплитуды в одночастичном полюсе, в этом смысле резко отличаются от рассматриваемых моделей (у позитрония = 0). [c.285]

Другому полюсу электромагнитного спектра соответствует мес сбауэровская спектроскопия - резонансный процесс, заключающийся в поглощении атомным ядром гамма-излучения д энергией порядка 108 кДж/моль (1 МэВ). Точная энергия такого перехода зависит от ближайшего химического окружения данного ядра, так что этот мето/ дает информацию о химических связях, а также о присутствии или отсутствии конкретных ядер. [c.90]

Расчетом, выполненным в процессе обследования, были ог ределены частоты собственных колебаний фундамента в поперечном направлении с Л/1 500 кол1мин и А/2 1500 кол/мик. Результаты динамического расчета подтверждаются тем обстоятельством, что при числе оборотов 120 об мин, т. е. частоте пульсаций крутящего момента 4 120 = 480 /сол/жын, наблюдались резонансные явления. При этом возбуждались маятниковые колебания относительно нижнего полюса. Отсутствие резонанса с рабочим числом оборотов было счастливой случайностью. Слой пробки под фундаментом не играл никакой роли, так как его статическая осадка при обычном, не очень жестком грунте основания фундамента составляет всего от Д ДО Д доли статической осадки грунта, ввиду чего слой пробки почти не влияет на величины частот собственных колебаний. При отсутствии пробкового слоя собственные частоты были бы на 10—15% выше и несколько приблизились бы к частоте возмущающей силы (1000 кол мин). Расчетом были определены наибольшие растягивающие напряжения при изгибе, которые оказались равными 2,4 кг см , что много больше максимально допустимых для такого бетона. [c.386]

Важный случай рассеяния — когда амгглитуда рассеяния имеет полюс в нижней полуплоскости энергии Е = Ед Г. В этом случао мы приходим к Б рейта — Вигнера формуле, используемой для описания ядерных реакций (см. Резонансное рассеяние). [c.359]

В ряде работ обсуждалась возможность использования в физике элементарных частиц также другого аспекта Р. м. — представления о семействах уровней, принадлежащих к траектории одного полюса Редже. При этом к траектории одного полюса Редже могут относиться элементарные частицы и резонансы (см. Резонансные состояния элементарных частиц), имеющие одинаковую странность, изотопический спин Т, барионный заряд В И четность Р. Спины / двух последоват. состояний на данной траектории должны отличаться на 2. Возможно, что примером двух таких состояний, лежащих на одной траектории Редже, являются нуклон (Г =1/2, J = 1/2, Р = + 1) и резонанс в рассеянии я-мезона на нуклоне с массой 1688 Мэе (Т = 1/2, J = /2, Р = + 1). [c.391]

Резонансные состояния характеризуются комплексными полюсами алементов У-матрицы и ф-ций Грина (рассматриваемых как ф-ции энергии). В первом ири-ближепии вещественная часть энергии в полюсе соот-BeT TBj T массе резонансного состояния, а мнимая [c.500]

Резонансные полюсы. Чтобы легче понять особенности неупругих, или абсорптивных процессов, которые более детально рассмотрены ниже, рассмотрим пару комплексных полюсов S-матрицы, расположенных не точно симметрично относительно мнимой оси /г-плоскости, т. е. рассмотрим S-матрицу вида [c.336]

Штрих у сс,, обозначает производную по Е, которая вычисляется в точке Е =--= = Eg. Подстановка (13.15), (13.16) в (13.14) приводит к обычной формуле Брейта — Вигнера (11.54), описывающей зависимость сечения рассеяния от энергии в окрестности Eg. Величина АЕ характеризует сдвиг действительной части резонансной энергии Е по отношению к соответствующему значению Eg на плоскости Е, при котором действительная часть положения полюса совпадает с физическим угловым моментом I Т — ширина резонанса. Резонанс действительно будет проявляться в виде пика в сечении рассеяния только в том случае, если ширина Г мала по сравнению с характерным маси1табом энергии, на котором заметно изменяются другие величины, связанные с амплитудой рассеяния. Кроме того, чтобы полученный результат имел смысл, необходима малость величины АЕ. Если величина АЕ не мала, то никакого резонанса не будет вблизи Eg, а при Eg — АЕ существенную роль начнут играть те члены в разложении (13.15), которые нами были опущены. [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...