Коэффициент теплоемкости газа при постоянном давлении

Ср—коэффициент теплоемкости газа при постоянном давлении), почти не зависит ог те.мпературы среды, а зависит. чишь от физических свойств (атомности) газа. Теоретически величина а может быть [c.470]

Задача 2.10. В топке котельного агрегата сжигается карагандинский уголь марки К состава " = 54,7% Н = 3,3% Sp = 0,8% N = 0,8% 0 = 4,8% " = 27,6% " = 8,0%. Определить потери теплоты с уходящими газами из котлоагрегата, если известны коэффициент избытка воздуха за кот л о агрегатом Оу,= 1,43, объем уходящих газов на выходе из последнего газохода Fyi = 8,62 м /кг, температура уходящих газов на выходе из последнего газохода 150°С, средняя объемная теплоемкость газов при постоянном давлении с,у,= 1,4 кДж/(м К), температура [c.40]

Задача 2.12. Определить, на сколько процентов возрастут потери теплоты с уходящими газами из котельного агрегата при повышении температуры уходящих газов ву, со 160 до 180°С, если известны коэффициент избытка воздуха за котлоагрегатом Оу,= 1,48, объем уходящих газов на выходе из последнего газохода Vy = 4,6 м /кг, средняя объемная теплоемкость газов при постоянном давлении Сру = 1,415 кДж/(м К), теоретический объем воздуха, необходимый для сгорания 1 кг топлива V° = 2,5 м /кг, температура воздуха в котельной /, = 30°С, средняя объемная теплоемкость воздуха при постоянном давлении Ср,= = 1,297 кДж/(м К) и потери теплоты от механической неполноты сгорания топлива 4 = 340 кДж/кг. Котельный агрегат работает на фрезерном торфе с низшей теплотой сгорания (2S=8500 кДж/кг. [c.41]

Выяснению всех перечисленных вопросов и посвящена настоящая работа, которая представляет собой обобщение проведенных ранее исследований на тот случай, когда между телом и газом, движущимся с большими скоростями, существует теплообмен. В работе исследовано влияние поперечной кривизны поверхности на величину коэффициенгов сопротивления и теплопередачи продольно обтекаемого цилиндра (выпуклая поверхность) и начального участка слабо расширяющегося канала с нулевым градиентом давления (вогнутая поверхность). На основе проведенных расчетов построены графики, иллюстрирующие влияние поперечной кривизны выпуклой и вогнутой поверхностей на характеристики осесимметричного турбулентного пограничного слоя при различных значениях чисел Рейнольдса, Маха и температурного фактора. При этом принимается, что молекулярное число Прандтля, равно как и число Прандтля для турбулентного перемешивания, отличны от единицы и, кроме того, в рассматриваемом диапазоне изменений температуры коэффициенты вязкости и теплопроводности не зависят от давления, а теплоемкость газа при постоянном давлении есть величина постоянная. [c.206]

При давлении температуре компонентном составе в массовом расходе и коэффициенте = 1, рассчитываются из системы уравнений (4,1.2) - (4.1.44) плотность рв, удельная теплоемкость Ср при постоянном давлении, число Пуассона в, удельная энтальпия / и газовая постоянная Лдв высоконапорного исходного газа. [c.254]

Задача 2.9. В топке котла сжигается малосернистый мазут состава С = 84,65% Н =11,7% 8 = 0,3% 0 = 0,3% = 0,05% W = 3,0%. Определить в кДж/кг и процентах потери теплоты с уходящими газами из котлоагрегата, если известны коэффициент избытка воздуха за котлоагрегатом Оух=1,35, температура уходящих газов на выходе из последнего газохода 0yi=16O° , температура воздуха в котельной /, = 30°С, средняя объемная теплоемкость воздуха при постоянном давлении Сл,= = 1,297 кДж/(м К) и температура подогрева мазута /т = 90°С. [c.39]

Некоторые чисто качественные соображения указывают на то, что с помощью приведенной линейной формулы можно также учитывать и различие физических свойств охладителя и набегающего газового потока. Действительно, как показано в гл. 2, на интенсивность теплообмена на непроницаемой поверхности до влияют следующие физические параметры газа теплоемкость Ср, теплопроводность к, плотность р, коэффициент диффузии Z)i2 и вязкость л. Согласно молекулярно-кинетической теории у идеальных газов при постоянных давлении ре и температуре Те все упомянутые характеристики представляют собой функции одной физической величины — молекулярной массы [c.105]

Полученные соотнощения показывают, что коэффициенты с и С являются теплоемкостями газа при постоянных объеме и давлении. Подставив в уравнение (1) значение [c.427]

В газообразных средах скорость звука зависит от плотности среды р и давления ра.с с =У уРа.с/р, где у — коэффициент адиабаты -= Ср/Ср, Ср и Сг—теплоемкость среды при постоянном давлении и при постоянном объеме. Для газов это отношение составляет от 1,668 для аргона до 1,28 для метана. Для воздуха оно равно 1,402 при 15° С и давлении 101325 Па. В жидких и твердых материалах скорость звука определяется плотностью материала [c.6]

Коэффициент теплоотдачи является функцией ряда величин массовой и или линейной и скорости потока, определяющего линейного размера 1 , динамической т] или кинематической вязкости V, теплоемкости потока при постоянном давлении Ср, коэффициента теплопроводности I и плотности потока д, коэффициента температуропроводности а, разности температур стенки и потока Л I, коэффициента объемного расширения жидкости или газа Р (вернее Р Д <) и др. [c.241]

В общем случае - удельная теплоемкость при постоянном давлении, X -коэффициент теплопроводности, зависят от температуры (для термически несовершенного газа и от давления), При постоянном коэффициенте теплопроводности уравнение энергии в дифференциальной форме упрощается и принимает следующий вид [c.66]

Здесь Р, Р, Т, е и Н - давление, плотность, температура, внутренняя энергия и энтальпия газа, Ср - удельная теплоемкость при постоянном давлении, 7 - отношение удельных теплоемкостей, р и X - коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности, Рг - число Прандтля (ниже Рг = 0.72), К - газовая постоянная, и д у - компоненты вектора потока тепла, г, к = х,у) - компоненты тензора вязких напряжений [6]. Формулы (1.6) описывают совершенный газ с постоянными теплоемкостями (далее 7 = 1.4). Зависимость вязкости 1 от температуры определяется формулой Сазерленда. [c.577]

Коэффициенты о, о., 2 находятся опытным путем для каждого газа (или рассчитываются на основании молекулярно-кинетической теории). Значение этих коэффициентов зависит, разумеется, от того, какая именно теплоемкость имеется в виду массовая, объемная или мольная, при постоянном объеме или при постоянном давлении. [c.65]

Как можно видеть из гл. 1, для расчета конвективного теплообмена в однофазной химически однородной среде имеют значение следующие физические свойства среды, т. е. капельной жидкости или газа плотность р, удельная теплоемкость при постоянном давлении Ср, динамический коэффициент вязкости и коэффициент теплопроводности Я. [c.25]

Здесь Я — коэффициент теплопроводности, х — коэффициент вязкости, Ср и — удельные теплоемкости при постоянном давлении и объеме. Коэффициенты ы, X, Ср и полностью характеризуют теплофизические свойства газа. [c.75]

Здесь р, и, D, Г - плотность, скорость, тензор скоростей деформации, температура газа Р, Р) и - полное, среднее и динамическое давление g - ускорение массовой силы г , , - коэффициенты динамической, объемной вязкости и теплопроводности у - элемент объема области, V - ее полный объем. В качестве характерных масштабов использованы длина скорость U, время l /U , скорость деформации U H , ускорение силы тяжести Земли g плотность и температура в критической точке р и Т у коэффициенты теплопроводности Xq, вязкости Г о и теплоемкость при постоянном давлении q, соответствующие совершенному газу (параметры совершенного газа имеют индекс "О"). Здесь и далее размерные величины отмечены штрихом, безразмерные - без штриха. [c.83]

В аэродинамике больших скоростей (газодинамике) коэффициент к имеет большое значение. Поясним это — удельная теплоемкость газов при постоянном объеме, т. е. количество тепла, которое необходимо подвести к килограмму газа, заключенному в не-изменяюшемся объеме, чтобы нагреть его на один градус Ср — удельная теплоемкость газов при постоянном давлении, т. е. количество тепла, которое следует подвести к килограмму газа для нагревания его на один градус, когда давление его неизменно, а объем изменяется. [c.40]

Показатель адиабаты (коэффициент Пуассона) у — безразмерная величина, равная отношению молярной теплоемкости Ср идеального газа при постоянном давлении к молярной теплоемкосги Су этого газа при постоянном объеме [c.97]

Задача 2.11. В топке котельного агрегата сжигается каменный уголь с низшей теплотой сгорания Ql = 21 600 кДж/кг. Определить потери теплоты в процентах с уходящими газами из котлоагрегата, если известны коэффициент избытка воздуха за котлоагрегатом Oyj=l,4, объем уходящих газов на выходе из последнего газохода Ку =10,5 м /кг, температура уходящих газов на выходе из последнего газохода 0ух= 160°С, средняя объемная теплоемкость газов при p = onst 1,415 кДж/(м К), теоретический объем воздуха, необходимый для сгорания 1 кг топлива F° = 7,2 м /кг, температура воздуха в котельной /> = 30 С, температура воздуха, поступающего в топку, С = 180°С, коэффициент избытка воздуха в топке се = 1,2, средняя объемная теплоемкость воздуха при постоянном давлении = = 1,297 кДж/(м К) и потери теплоты от механической неполноты сгорания топлива q = A%. [c.41]

Задача 2.13. Определить в процентах потери теплоты с ухо-дящиуш газами из котельного агрегата, если известны коэффициент избытка воздуха за котлоагрегатом Oyi=l,5, температура уходящих газов на выходе из последнего газохода 0yi=15O° , температура воздуха в котельной Г, = 30 С, средняя объемная теплоемкость воздуха при постоянном давлении = = 1,297 кДж/(м К), температура топлива при входе в топку tj = = 20°С и потери теплоты от механической неполноты сгорания топлива 4 = 3,5%. Котельный агрегат работает на абанском угле [c.41]

Так, например, при изучении обтекания нагретых тел и их теплоотдачи в потоке или движения нагретых струй в окружающей их жидкой среде приходится учитывать распределение температуры в потоке, теплопроводность среды и теплоотдачу тела. Здесь появляются соответствующие условия подобия. Если обозначить через X коэффициент теплопроводности газа и через —теплоемкость его при постоянном давлении, то можно доказать, что при небольших скоростях движения будет иметь место подобие температурных полей потоков, если число Пекле (Рёс1е1) [c.459]

В, Р, 8—диаметр цилиндра, площадь и ход одного поршня п—число циклов СПГГ 1 е— мощности СПГГ по газу я эффективная 8г> ёт— расходы воздуха, газа и топлива за один рабочий цикл Ок,Ог,От—расходы воздуха, газа и топлива за единицу времени п Пп— вес и масса одной поршневой группы Р, L — сила давления газов на поршень и работа этой силы Ср , Ср —удельные теплоемкости воздуха и газа при постоянном давлении 7 — удельный вес Ар — средний перепад давлений к — показатель адиабаты —степень сжатия в двигателе т —степень повышения давления а, — коэффициенты избытка воздуха для горения и продувки 1г. т. %—индикаторный к. п. д. двигателя, механический к. п. д. СПГГ и эффективный к. п. д. установки г—к. п. д. турбины 1к> Чо— к. п. д. и объемный коэффициент наполнения компрессора д, к, б—индексы, обозначающие цилиндр двигателя, компрессора и буфера п.х.,о.х.—индексы, обозначающие прямой и обратный ход [c.6]

В такой форме записи течения сказываются на коэффициенте отражения только через углы падения и преломления волны. Когда граничащие среды являются газообразными, можно показать, что (Pi ]) = Тг/Ть где у - отношение теплоемкостей газа при постояйном давлении и постоянном [c.43]

В этих уравнениях — расход воздуха — расход продуктов сгорания /г. т и 7к УД - ьный расход тепла, затраченного на работу газовой турбины и возвращенного сжатым воздухом компрессора [первый и второй члены в фигурных скобках уравнения (8)1 а и a — коэффициенты избытка воздуха в уходящих газах и перед соответствующими газовыми турбинами L — теоретически необходимое для сжигания 1 кг топлива количество воздуха Ср и — теплоемкости газов и воздуха при постоянном давлении и средней температуре процесса — температура газа перед турбинами Гз и — температура воздуха перед компрессором и за компрессором е — степень повышения давления воздуха у — коэффициент потери давления в газовоздушном тракте ПГУ т)г. т и т) — изоэнтропные к. п. д. компрессоров и турбин Пу — коэффициент, учитывающий потери тепла с утечками газов и воздуха —показатель политропы сжатия воздуха — показатель политропы расширения газа. [c.28]

Здесь q = Qiumh — массовый расход вторичного газа через пористый поясок на единицу ширины, где h — протяженность пористого пояска вдоль оси х т — коэффициент вдувания Ср,, pj — теплоемкость при постоянном давлении соответственно для основного и вдуваемого потоков —начальная температура вдуваемого газа, которая при сверх-критических вдувах [4 равна температуре стенки Тст.о, ( т.о)экв—толщина потери энергии в сечении Хо за эквивалентным участком теплообмена. [c.95]

Определение. Под числом Льюиса здесь подразумевается коэффициент массообмена (т. е. коэффициент диффузии, умноженный на плотность), разделенный на коэффициент теплообмена (теплопроводность, деленная на удельную теплоемкость при постоянном давлении). Величина числа Льюиса близка к единице в потоках газа и во всех турбулентных потоках однако она гораздо меньше единицы в большинстве нетурбулентных потоков жидкостл. В настоящем разделе рассматривается случай, в котором число Льюиса равно единице как в фазе жидкости, так и в фазе газа. [c.34]

Символы А — энергия активации, исходная газообразная химическая компонента В —химическая компонента в виде твердой фазы С — газообразный продукт реакции Ср — теплоемкость при постоянном давлении D —коэффициент диффузии / — безразмерная функция (уравнение (6)) i — э нтальпия /С — константа равновесия —весовая доля газа в смеси k — безразмерная концентрация компоненты газа (уравнение (9)) Le — критерий Льюиса е — компонента твердой фазы т — молекулярный вес т—параметр уноса вещества (уравнение (23)) п — порядок реакции Рг — критерий Прандтля — универсальная газовая постоянная Re = — критерий Рейнольдса /- — теплота реакции [c.308]

При уменьшении внешнего давления происходит квазистатическое адиабатическое расширение газа. Так как давление газа равно внешнему давлению, изменение температуры можно определить, вычисляя дТ1др)з, где Т — абсолютная температура и 5 — энтропия газа. Эту величину мы назвали адиабатическим температурным коэффициентом. В задаче 3 было получено ее выражение через коэффициент теплового расширения а и теплоемкость при постоянном давлении Ср. Оно имеет вид (дТ1др)з = = ТУа1Ср. Так как величины Т, V ж Ср положительны, то при а>0 имеем и дТ/др)з > О, т. е. температура понижается при уменьшении давления. [c.180]

ЩИ.МИСЯ ОТ соответствующих параметров р. р, Т возмущенного потока, образующегося при обтекании тела (рис. 1.1.2). физические свойства газа (воздуха) характеризуются также кинетическими параметрами динамическим коэффициентом вязкости ц и коэффициентом теплопроводности X (соответствующие невозмущенные параметры будут ц и . ), а также термодинамическими параметрами удельными теплоемкостями при постоянном давлении р Ср 1 и постоянном объеме с, [с ) и их отиошеннем (показателем адиабаты) к ср1с [c.17]

Здесь И у), р(у), Т у) - распределение безразмерной скорости основного течения, его плотности и температуры а - число Прандтля = Ср С - показатель адиабаты Ср , - высокочастотные (при "замороженных" колебательных степенях свободы) теплоемкости при постоянном давлении и объеме Г - коэффициент сдвиговой вязкости, обезразмеренный на вязкость набегающего потока М = V-число Маха набегающего потока - скорость высокочастотного звука в этом потоке С о - низкочастотные теплоемкости при постоянных объеме и давлении [7] Су - равновесная колебательная теплоемкость 5 = Qx T- степень неравновесности газа. Температура выражена в энергетических единицах, штрих обозначает дифференцирование по у. [c.83]

В окрестности критической точки среда не является совершенным газом и характеризуется аномальным ростом сжимаемости, теплоемкости при постоянном давлении и резким замедлением тепловой диффузии [10, 11]. В динамике такой среды появляются новые черты, в частности теплоперенос может осуществляться в результате поршневого эффекта (piston effe t), который обеспечивает быстрый равномерный рост температуры внутри области. Первоначально этот эффект наблюдался экспериментально [12], а затем был обоснован теоретически [13] и получен численно [14-19]. Моделирование околокритического тепломассопереноса в двумерных областях выполнялось в [16-19], где рассматривался нагрев только одной боковой границы с условием адиабатичности на других границах при установлении решения в таких условиях движение затухало и среда стремилась к состоянию термодинамического равновесия. В [18] наряду с тепловой гравитационной конвекцией рассматривалось осредненное конвективное течение в поле осциллирующих массовых сил, в [19] использовалось уравнение состояния вириального типа с различными коэффициентами. По численному исследованию околокритической конвекции в классической постановке (обе боковые границы изотермические), представляющей интерес в связи с существованием стационарного конвективного течения, хорошо изученного в совершенном газе [1-9], в литературе представлено лишь краткое сообщение с описанием отдельного варианта [20]. [c.143]

Смотреть страницы где упоминается термин Коэффициент теплоемкости газа при постоянном давлении : [c.96] [c.121] [c.310] [c.106] [c.401] [c.56] [c.287] [c.62] [c.58] [c.105] [c.134] [c.76] [c.134] [c.25] [c.28] [c.169] [c.154] [c.246] [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...