Газы — Коэффициент давлени

Из формулы (35), связывающей скорость в потоке газа с коэффициентом давления в той же точке при обтекании несжимаемой жидкостью, видно, что минимальному значению коэффициента давления соответствует максимальное значение Л и, следовательно, минимальное значение а [c.400]

Процесс диссипации энергии происходит как на дозвуковом, так и на сверхзвуковом участках сопла. Для расчета расхода газа О коэффициент давления сопла удобно подразделить на коэффициент давления дозвукового участка о/ и сверхзвукового участка о/ [c.136]

Вместе с тем из экспериментальных данных следует, что характер зависимости коэффициента теплообмена от линейной скорости газа при различных давлениях соответствует характеру зависимости a=f(u), имеюще- [c.107]

Исходными сведениями для расчета являются температура Т , давление Р исходного газа и его компонентный состав С, , давление низконапорной среды, в которую происходит истечение исходного газа, температура и давление P окружающей полузамкнутую емкость среды, температура остаточного газа в полузамкнутой емкости Г 3= площадь критического сечения сопла / р, коэффициент теплопроводности X и интегральный эффект 5 Джоуля-Томпсона. [c.182]

Для расчета основных технологических и конструктивных параметров, описанного выше термотрансформатора (см. рис. 9.24), необходимы следующие исходные данные температура давление Р , компонентный состав С, и расход исходного газа температура Т , , давление окружающей полузамкнутую емкость среды давление Р среды, в которую происходит истечение газа из полузамкнутой емкости, коэффициент теплопроводности Я. материала стенки полузамкнутой емкости, температура остаточного газа Г = в полузамкнутой емкости. [c.253]

Эксперименты показывают, что для каждого эжектора при заданных начальных параметрах торможения газов имеется некоторое максимальное значение коэффициента эжекции п и соответствующие ему максимально возможные значения расхода в скорости эжектируемого газа. Никаким снижением давления на выходе из эжектора не удается превысить эти предельные значения. Явление это напоминает работу сопла Лаваля на режимах, когда в минимальном сечении его достигнута скорость звука скорости газа во всех сечениях дозвуковой части при этом принимают предельно возможные значения и не зависят от давления на выходе из сопла. [c.518]

На рис. 9.18 приведена расчетная характеристика другого типа, связывающая коэффициент эжекции с полным давлением эжектирующего газа р при постоянных значениях полного давления эжектируемого газа и статического давления на выходе из [c.527]

В изоэнтропическом потоке газа коэффициент давления [c.31]

Заметим, что следующее также из (4.49) известное соотношение Эйнштейна, связывающее коэффициент диффузии с температурой и коэффициентом вязкости, выше при выводе уравнения (4.46) мы получили из уравнения состояния идеального газа для осмотического давления брауновских частиц. [c.54]

Определить давление в начале газопровода, необходимое для того чтобы перекачать 12 ООО ООО м /сутки газа на расстояние 200 км. Относительная плотность газа по воздуху 0,61 температура газа 20° С, коэффициент сжимаемости газа 0,89. Давление в конечной точке газопровода = 3 ат, диаметр газопровода 508 мм. [c.63]

Относительная плотность газа 0,6 температура газа 18° С, коэффициент сжимаемости газа 0,9. Давление в начальной точке газопровода Pi — 50 ат. [c.63]

Такой вид задних кромок исключает воздействие вихревой пелены за крылом на его обтекание. Однако необходимо учитывать влияние боковых кромок на течение газа в областях крыла, ограниченных соответствующими линиями Маха и этими кромками. Три области /, II, III, в каждой из которых расчет коэффициента давления ведется по соответствующим формулам, показаны на рис. 8.23. [c.235]

На рис. 10.12 показано распределение коэффициента давления около трех тел вращения (а, б, в), обтекаемых сверхзвуковыми потоками газа под углом атаки а = 0. Охарактеризуйте по этому распределению давления соответствующую форму головных частей каждого из этих тел. [c.480]

На рис. 4.7.3 приведены в качестве примеров распределения давления газа, определяемого коэффициентом Р. [c.386]

Сжимаемость жидкостей и газов характеризуется коэффициентом сжимаемости, под которым понимается относительное изменение объема жидкости, возникающее при изменении давления на единицу, 1/Па [c.11]

Для некоторых жидкостей (и газов) кинематический коэффициент вязкости составляет для воды 10 для воздуха при атмосферном давлении и температуре О °С 13,2-10 для метана при атмосферном давлении и температуре 17 °С 16-10 м2/с. [c.14]

Задача 2.10. В топке котельного агрегата сжигается карагандинский уголь марки К состава " = 54,7% Н = 3,3% Sp = 0,8% N = 0,8% 0 = 4,8% " = 27,6% " = 8,0%. Определить потери теплоты с уходящими газами из котлоагрегата, если известны коэффициент избытка воздуха за кот л о агрегатом Оу,= 1,43, объем уходящих газов на выходе из последнего газохода Fyi = 8,62 м /кг, температура уходящих газов на выходе из последнего газохода 150°С, средняя объемная теплоемкость газов при постоянном давлении с,у,= 1,4 кДж/(м К), температура [c.40]

Задача 2.12. Определить, на сколько процентов возрастут потери теплоты с уходящими газами из котельного агрегата при повышении температуры уходящих газов ву, со 160 до 180°С, если известны коэффициент избытка воздуха за котлоагрегатом Оу,= 1,48, объем уходящих газов на выходе из последнего газохода Vy = 4,6 м /кг, средняя объемная теплоемкость газов при постоянном давлении Сру = 1,415 кДж/(м К), теоретический объем воздуха, необходимый для сгорания 1 кг топлива V° = 2,5 м /кг, температура воздуха в котельной /, = 30°С, средняя объемная теплоемкость воздуха при постоянном давлении Ср,= = 1,297 кДж/(м К) и потери теплоты от механической неполноты сгорания топлива 4 = 340 кДж/кг. Котельный агрегат работает на фрезерном торфе с низшей теплотой сгорания (2S=8500 кДж/кг. [c.41]

Задача 4.3. В активной ступени газ с начальным давлением />0 = 0,29 МПа и температурой /о=800°С расширяется до ] = 0,15 МПа. Определить абсолютную скорость выхода газа из канала между рабочими лопатками и построить треугольник скоростей, если скоростной коэффициент сопла ср = 0,95, скоростной коэффициент лопаток j/ = 0,il, угол наклона сопла к плоскости диска aj = 15°, отношение окружной скорости на середине лопатки к действительной скорости истечения газа из сопл u/ i = 0,44, угол выхода газа из рабочей лопатки 2 = 1 —5°, показатель адиабаты / =1,34 и газовая постоянная R = = 288 Дж/(кг К). [c.148]

Поскольку температурный коэффициент объемного расширения (и равный ему в данном случае температурный коэффициент давления) одинаков для всех идеальных газов и равен Ро== = 1/273,15 °С- , естественно ввести температуру [c.88]

Характер зависимости a=f(u) (коэффициента теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью от линейной скорости фильтрации газа) при различных давлениях аналогичен случаю использования в качестве ожижающего газа воздуха. С увеличением давления в аппарате при прочих равных условиях численные значения максимальных коэффициентов теплообмена возрастают, а соответствующие им оптимальные скорости фильтрации газа уменьшаются. Так, например, при использовании цинк-хромового катализатора с размером частиц 0,75 мм рост давления от 1,0 до 10 МПа обусловил увеличение атах в 2,3 раза. При этом и уменьшилась с 1,1 до 0,45 м/с. [c.66]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

По своей конструкции счетчик обычно представляет металлический или стеклянный баллон цилиндрической формы диаметром в несколько сантиметров с тонкой металлической нитью по оси. Диаметр нити, как правило, не превышает 1 мм. Нить оголена, но в местах ввода тщательно изолирована от стенок цилиндра и заземлена через сопротивление. Цилиндрическая трубка наполняется газом (или смесью газов) под определенным давлением. Между нитью (анод счетчика) и стенками цилиндра (катод счетчика) подается разность потенциалов примерно в 10 —10 в (рис. 7). Вблизи нити вoзн [кaeт область сильного электрического поля, в этой области и происходит газовое усиление. Коэффициент газового усиления обычно не превышает 10 . [c.40]

Показатель адиабаты (коэффициент Пуассона) у — безразмерная величина, равная отношению молярной теплоемкости Ср идеального газа при постоянном давлении к молярной теплоемкосги Су этого газа при постоянном объеме [c.97]

Пример 3. На участке цилиндрической трубы между двумя сечениями i и 2 в результате гидравлических потерь (трение, местные сопротивления) снижается полное давление движущегося газа. Потери полного давления между сечениями 1 а 2 оцениваются величиной коэффициента сохранения полного давления а = р /р < 1. Определить характер изменения скорости и статического давления газа в трубе при отсутствии теплообмена с вяещней средой. Запишем, воспользовавшись формулой (109), условие равенства расходов газа в сечениях i и 2 [c.239]

Под действием разности давлений низконапорный газ устремляется в камеру. Относительный расход этого газа, называемый коэффициентом эжекции п = G2/G1, зависит от площадей сопел, от плотности газов п их начальных давлений, от режима работы эжектора. Несмотря на то, что скорость эжектируемого газа во входном сечении W2 обычно меньше скорости эжектпрующего газа w, надлежащим выбором площадей сопел F и F2 можно получить сколь угодно большое значение коэффициента эжекции п. [c.496]

Сопла п диффузор эжектора ппчем не отличаются от обычных сопел и диффузоров, расчет которых изложен в гл. VIII. При определении параметров эжектора существенны лишь коэффициенты сохранения полного давления газа в этих устройствах, позволяющие по начальным давлениям смешивающихся газов найти полные давления на срезе сопел р- и и по полному давлению смеси Рз — полное давление на выходе из диффузора р. Эти коэффициенты выбираются по экспериментальным данным в зависимости от формы сопел и диффузора и величины скорости потока. [c.505]

Представим теперь, что для заданного эжектора (для фиксированных значений геометрических параметров а п /) при сохранении полных давлений газов Pi, и давления на выходе изменится отношение температур торможения 0. Согласно основным уравнениям при этом произойдет изменение коэффициента эжекцпи [c.544]

При малых значениях числа Маха (М1 < 0,3) величина скорости набегающего потока газа не оказывает заметного влияния на характер распределения давления по профилю. Коэффициенты давления р на профиле остаются практически такими же, как в несжимаемой жидкости. Увеличение скорости приводит к уменьшению минимального давления и соответственно к росту максимального числа Маха на профиле. Хотя при больших значениях М1 (М1 > 0,3) эпюра коэффициентов давления и величина ртш изменяются, но по-прежнему увеличение скорости набегающего потока приводит к росту максимального числа Маха. В результате при некотором критическом значении числа Маха набегающего потока (М1 = М1 р) максимальная скорость на профиле становится равной местной скорости звука, т. е. Мпих = 1,0. При этом минимальное давление достигает своего критического значения [c.30]

Поэтому из (49) и (52) получаем следующие приближенные формулы Прандтпя — Глауэрта, позволяющие определить коэффициенты давления и подъемной силы данного профиля в потоке газа по известным их значениям для этого профиля в потоке несжимаемой жидкости [c.34]

При обтекании круглого цилиндра потенциальным потоком благодаря симметричному распределению давлений по поверхности цилиндра результирующая этих сил равна нулю (парадокс Даламбера). Следовательно, для этого случая = 0. Можно доказать, что во всех случаях безотрывного обтекания цилиндрических тел потенциальным потоком сопротивление давления равно нулю. Однако при отрывном обтекании, когда за телом образуется мертвая зона или суперкавитационная каверна (см. п. 10.2), теория потенциальных течений дает не равное нулю значение силы сопротивления давления. Так, в п. 7.12 было доказано, что при струйном обтекании пластины, поставленной нормально к потоку (см. рис. 7.30), коэффициент лобового сопротивления, являющегося в данном случае сопротивлением давления, равен 0,88. Это подтверждается опытом только в тех случаях, когда за обтекаемым телом действительнсГобразуется зона, заполненная парами или газом, в которой давление приблизительно постоянно, как это предусмотрено теорией. Но в большинстве случаев за обтекаемым телом образуется так называемый гидродинамический след, представляющий собой область, заполненную крупными вихрями, которые, взаимодействуя и диффундируя, постепенно сливаются и теряют индивидуальность. На достаточном расстоянии от тела (дальний след) образуется непрерывное распределение дефекта скоростей в потоке, близкое к распределению скоростей в струнном пограничном слое. Наличие вихрей в гидродинамическом следе приводит к понижению давления на тыльной части поверхности тела и соответствующему увеличению сопротивления давления, которое часто называют также вихревым сопротивлением. [c.391]

Теория дает формулы для вычисления первых вириальных коэффициентов, если известен потенциал взаимодействия (потенциальная энергия) двух взаимодействующих молекул в зависимости от их относительного положения в пространстве. Эти формулы здесь не приводятся. В данном случае нас ннтересуют лишь конечные результаты теории, предсказывающие зависимости вириальных коэффициентов от температуры. Для второго вириального коэффициента характер зависимости В=В Т) показан на рис. 3-4. Экспериментальные данные для реальных газов при умеренных давлениях, на основании которых может быть найден указанный вириальный коэффициент, качественно подтверждают такой ход кривой. [c.53]

Задача 4.1. В активной ступени газ с начальным давлением Ро=18 МПа и температурой /о = 650°С расширяется до Р] — 0,1 МПа. Определить действительную скорость истечения газа из сопл и окружную скорость на середине лопатки, если известны скоростной коэффициент сопла ср = 0,97, средний диаметр ступени d=0,9 м, частота вращения вала турбины и = = 60 об/с, показатель адиабаты Л =1,35 и газовая постоянная Л=288 ДжДкг К). [c.148]

Задача 4.4. В реактивной ступени газ с начальным давлением />0 = 0,29 МПа и температурой /о=820°С расширяется до 2 = 0,15 МПа. Построить треугольник скоростей, если скоростной коэффициент сопла ф = 0,965, угол наклона сопла к плоскости диска t = T, скоростной коэффициент лопаток ф = 0,Ю5, отношение окружной скорости на середине лопатки к действительной скорости истечения газа из сопл и/с, = 0,5, угол выхода газа из рабочей лопатки 2 = 20°, степень реактивности ступени р = 0,48, показатель адиабаты к=, ЪА и газовая постоянная Л = 288 ДжДкг К). [c.149]

Задача 4.7. В активной ступени газ с начальным давлением >о = 0,18 МПа и температурой /о=650°С расширяется до />1 = 0,1 МПа. Определить относительный кпд на лопатках, если скоростной коэффициент сопла ф = 0,97, скоростной коэффициент лопаток ф = 0,9, угол наклона сопла к плоскости диска 1 = 14°, отношение окружной скорости на середине лопатки к действительной скорости истечения газа из сопл u/ i = 0,5, угол выхода газа из рабочей лопатки 2 — 21°, показатель адиабаты f =l,35 и газовая постоянная i =288 ДжДкг К). [c.150]

Представленная на рис. 1.13, г, р-диаграмма для СО2 имеет вид, характерный для всех реальных газов. Как видно из этой диаграммы, отклонения свойств реального газа от идеального различны для разных областей параметров состояния и достигают максимального значения вблизи критической точки. Коэффициент сжимаемости в критической точке 2к для различных веществ лежит в пределах 0,23—0,33. При температурах от Тк до Т б = = (2-5-2,2)Гк все изотермы имеют минимум. Следовательно, в этой области при постоянной температуре отклонения от идеального газа с ростом давления вначале увеличива-йтся, а затем уменьшаются. [c.21]

Для газообразных тел эта зависимость несколько усложняется тем, что на коэффициент поглощения газа влияет его давление. Последнее объясняется тем, что поглощение (излучение) протекает тем интенсивнее, чем большее число молекул встретит луч на своем пути, а объемное число молекул отношение числа молекул к объему прямо пропорционально давлению (при / = orlst). [c.397]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...