Колебательная теплоемкость

Кривая также показывает, что при комнатной температуре 300 °К колебательная составляющая теплоемкости меньше 0,15 R для колебательного волнового числа большего, чем 1000 слС -. Колебательная теплоемкость возрастает с увеличением температуры, но понижается с увеличением волнового числа. [c.122]

В соответствии с квантовой теорией Дебая молярная колебательная теплоемкость твердого тела Со, Дж/ (моль-К), определяется соотношением [c.197]

Из этих данных и рис. 3.4, а видно, что при умеренных температурах колебательная теплоемкость указанных двухатомных [c.32]

Второй член в правой части (3.17) представляет собой колебательную теплоемкость, которая для двухатомных газов при высоких. температурах приближается к величине R. [c.33]

Для всех молекул значение 9 порядка нескольких тысяч градусов. Поэтому при комнатных температурах и ниже колебательная теплоемкость пренебрежимо мала. [c.137]

Колебательная теплоемкость 38 Компрессорные воздушно-реактивные двигатели 276 Компрессоры 220. 221, 223, 225, 228, 231, 233, 255, 266, 274, 280 Конденсаторы ЗШ, 320 Конденсационные паровые турбины [c.333]

Таким образом, согласно квантовой теории, колебательная теплоемкость Скол газов может быть вычислена по формуле Эйнштейна (105). Эта формула отличается от формулы Эйнштейна для теплоемкости твердых тел (86) лишь отсутствием множителя [c.279]

Молекула СО2 имеет линейное строение, поэтому сумма поступательной и вращательной теплоемкости в соответствии с уравнением (106) равна 5/2 / , т. е. 4,967 кал моль град. Число колебательных степеней свободы (Зга — 5) равно четырем, т. е. колебательная теплоемкость выражается суммой, состоящей из четырех членов [c.282]

Из фиг. 170, а следует, что на основании экспериментального значения части теплоемкости данного газа, обусловленной внутренним вращением (разность наблюденного значения полной теплоемкости и вычисленных значений теплоемкости поступательного движения, колебательной теплоемкости и вращательной теплоемкости без свободного вращения) можно определить высоту потенциального барьера. Такой способ и был применен в качестве одного из возможных методов определения высоты потенциального барьера в молекуле этана (см. раздел За гл. 111). Как показывает фиг. 170, а наблюденному значению Ср, вн. вр. будут соответствовать два значения высоты потенциального барьера. Выбор одного из них становится возможным, если известны значения Ср, вн. вр. при различных температурах. [c.549]

Покажем, как можно вывести закон дисперсии и коэффициент поглощения звука в релаксирующей среде. При этом для простоты и наглядности все вычисления проделаем на конкретном примере газа с неравновесными колебаниями, для которого в 1 была сформулирована полная система уравнений газодинамики (8.1), (8.2), (8.4), (8.6), (8.7), (8.8). Запишем все переменные величины в звуковой волне давление, плотность и т. д. в виде / = /о + /, где /о — среднее значение, соответствующее невозмущенному газу, а / — переменная часть, которую будем считать малой величиной (скорость и = щ и = м, так как невозмущенный газ покоится Ио = 0)- Фактическую энергию колебаний также можно представить в форме 8к = еко + к. где 8ко — колебательная энергия в невозмущенном газе, которая, естественно, равновесна. Переменную часть равновесной колебательной энергии запишем в виде ей Т) = с Г, где Ск — колебательная теплоемкость, соответствующая средней температуре То (если при температуре Го колебания классические, Сц = А, в противном случае выражается квантовой формулой (см. 2 гл. III)). [c.433]

Путем графической интерполяции функции Эйнштейна Е (у), значения которой приведены в табл. 4.6, рассчитать молярные колебательные теплоемкость и энтропию при температуре 298,15 К для молекул Og, lj и Вга (основные колебательные частоты для них равны соответственно 1580, 565, 323 м ). [c.133]

Применить эти формулы для вычисления колебательной теплоемкости паров двухатомного иода при 100 °С и сравнить со значением, полученным при помощи функции Эйнштейна. (Основная колебательная частота 1з равна 214,6 см .) [c.134]

Из (6) находим уравнение для молярной колебательной теплоемкости [c.386]

Общий ход кривой С Т) показан на фиг. 79.4 сплошной линией, а температурная зависимость поступательной, вращательной и колебательной теплоемкостей — штриховыми кривыми. При обычных температурах колебательная теплоемкость не достигает предельного значения, за исключением случая более тяжелых молекул, чем рассмотренные в этой задаче. [c.387]

Рис. 70. График температурной зависимости колебательной теплоемкости как функции безразмерной температуры = в/Пш

Линейная поправка к классической колебательной теплоемкости с, экспериментально. [c.268]

Уравнение (3-17) также можно применить к теплоемкости твердого вещества, если принять, что только колебательная энергия существенна и что все виды колебания одинаковой частоты. В этом случае теплоемкость для трех колебательных степеней свободы на моль может быть выражена равенством [c.122]

Для температур, близких к абсолютному нулю, следует применять теорию Дебая для теплоемкости твердых тел. Эта теория принимает во внимание колебательные частоты в пределах от нуля до максимальной величины v , определяемой размерами твердого кристалла. Согласно этой теории, приближенное уравнение для мольной теплоемкости твердого кристалла в области, близкой к абсолютному нулю, может быть выражено формулой [c.123]

Чтобы вычислить колебательную составляющую теплоемкости, необходимо знать частоту каждого вида колебания в молекуле. [c.124]

Колебательная составляющая теплоемкости, вычисленная для каждой температуры, представлена ниже для основного волнового числа 2143 смГ - для связи С=0. [c.127]

Молекула водяного пара имеет три колебательных степени свободы, из которых две относятся к растяжению связей и одна — к изменению угла связи. Колебательная составляющая теплоемкости для каждой температуры вычислена ниже для основного волнового числа, равного 3700 см , относящегося к растяжению связи О—Н, и волнового числа 1600 сл , относящегося к изменению угла связи. [c.128]

Используя статистические методы, определить теплоемкость при постоянном давлении сероводорода как жесткого вращательно-гармонического осциллятора при 1000 °К и 1 атм. Основные колебательные частоты сероводорода равны uj = 2611 сл-i, = 2684 м- , = 1290 см-i. [c.148]

Учет энергии колебательного движения атомов в молекуле дается квантовой теорией теплоемкостей. Эта теория доказывает, что теплоемкость двух- и многоатомных газов является функцией температуры, так как энергия колебательного движения атомов в молекуле изменяется не пропорционально повышению температуры. [c.76]

Это вымерзание связано с дискретностью вращательных состояний молекулы. Точно так же, как вымерзание колебательной части теплоемкости связано с дискретностью состояний осциллятора. Если молекула может вращаться вокруг некоторой оси , то для описания ее состояний, помимо координат и импульса центра масс, нужно задать еще угол поворота вокруг этой оси, Ф, отсчитанный от какого-то начала, и, скажем, угловую скорость вращения, Ф, а лучше — момент импульса М - /Ф, где I — момент инерции относительно рассматриваемой оси. Почему лучше, мы сейчас увидим. [c.185]

Приложения находим соответствующие им теплоемкости 1,839 - 2 1,469 и 0,827 кал1.иоль град, сумма которых дает колебательную теплоемкость, равную 5,974 кал чо,1ь - град. Полная теплоемкость углекислого газа при 1000° К равна 4,967-1-5,974= 10,94 кал моль град. [c.282]

Обычно обмен колебательной энергией у молекул происходит гораздо быстрее, чем обмен между колебательной и поступательной энергиями. Поэтому больцмановское распределение по колебательным возбуждениям у молекул устанавливается довольно быстро, и колебаниям можно приписать определенную температуру Т . Эта температура отвечает ктйчёскому запасу колебательной энергии молекул 8 s = Тц) если обозначить колебательную теплоемкость Сц, то йен = dT - При этом, 1шнечно колебательная температура Гд может сильно отличаться от поступательной температуры молекул Т, в чем и заключается неравновесность газа ). Если колебаниям можно приписать определенную темпера- [c.426]

Теперь легко найти выражения для свободной энергии Р, энергии Е, колебательной теплоемкости С ол и энтропии 8коп- [c.135]

Вращения, как мы видим, при 300 К невырождены, а в колебательную теплоемкость дают небольшие вклады только двухкратно вырожденные колебания AW = 954 К для СО2 и йо = 850 К для N 2 О, равные соответственно 0,99 и 1,15, так что [c.190]

Здесь И у), р(у), Т у) - распределение безразмерной скорости основного течения, его плотности и температуры а - число Прандтля = Ср С - показатель адиабаты Ср , - высокочастотные (при "замороженных" колебательных степенях свободы) теплоемкости при постоянном давлении и объеме Г - коэффициент сдвиговой вязкости, обезразмеренный на вязкость набегающего потока М = V-число Маха набегающего потока - скорость высокочастотного звука в этом потоке С о - низкочастотные теплоемкости при постоянных объеме и давлении [7] Су - равновесная колебательная теплоемкость 5 = Qx T- степень неравновесности газа. Температура выражена в энергетических единицах, штрих обозначает дифференцирование по у. [c.83]

Линейная поправка к классической колебательной теплоемкости Сгарм=1 обнаруживается экспериментально. [c.589]

Двуокись углерода и сернистый газ представляют собой два трехатомных газа с аналогичным химическим составом. Несмотря на то что колебательная составляющая теплоемкости двуокиси углерода превышает таковую для сернистого газа почти на 0,35 кал1моль при 300 °К, теплоемкость при постоянном давлении углекислого газа при 300°К и 1 атм равна 8,89 кал/ моль°К) по сравнению с 9,54 кал1(мояь °К.) для сернистого газа. Какой вывод о молекулярной структуре этих газов можно сделать из этих термодинамических данных [c.148]

Теплоемкости определяются экспериментально (калориметрически), но они могут быть и вычислены теоретически, исходя из строения элементарных частиц и всего вещества в целом с достаточной степенью точности. При расчете теплоемкостей и энтальпий газов при высоких температурах, когда поглощение энергии газообразным веществом происходит вследствие возрастания энергии поступательного движения молекул, вращательного движения сложных молекул, колебательного движения атомов внутри молекул и расхода энергии на возбуждение электронных оболочек атомов, а в случае высокотемпературной плазмы (- 10 K) и на возбуждение ядерных структур (термоядерные реакции). Суммируя все расходы энергии, можно в общем виде представить уравнение теплоемкости газа следующим уравнением [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...