Коэффициент теплоемкости при постоянном давлении

Мы предполагаем, что количества тепловой энергии всюду выражены в механических единицах. Это дает нам возможность не вводить в формулы термический эквивалент работы А. Нужно только иметь в виду, что тогда под Ср и Су мы должны подразумевать не коэффициенты теплоемкости при постоянном давлении или постоянном объеме, а результаты деления этих величин на термический эквивалент работы А. При этих условиях мы, очевидно, будем иметь формулу [c.293]

Ср, Сщ — теплоемкости при постоянном давлении и постоянном объеме а — коэффициент линейного расщирения. [c.78]

Квадратный метр на секунду равен температуропроводности вещества с коэффициентом теплопроводности 1 Вт/(м-К), удельной теплоемкостью при постоянном давлении 1 Дж/(кг-К) и плотностью 1 кг/м . [c.13]

Коэффициент теплоотдачи при кипении аа определяем по формуле (7.2). Свойства аммиака определяем при температуре = = —20° С плотность жидкости и пара соответственно р =665 кг/мз, р"= = 1,604 кг/м теплота испарения г=1340 кДж/кг теплопроводность Я=0,545 Вт/(м-К) коэффициент температуропроводности а— = 0,181 1Q- м коэффициент поверхностного натяжения o = 383-li0- Н/м теплоемкость при постоянном давлении Ср=4520 Дж/,(кг-К). [c.430]

V Y -f 1 Рг где V — коэффициент аккомодации fe= p/ o —отношение удельных теплоемкостей при постоянных давлении и объеме. [c.259]

Условия подобия процессов конвективного теплообмена получены в предположении, что коэффициент теплопроводности X, коэффициент вязкости fj, и удельная теплоемкость при постоянном давлении Ср среды постоянны во всей области протекания процесса. В действительности эти физические свойства зависят от температуры, причем для разных теплоносителей характер зависимостей Я, = Я (/), [i = (X (/), Ср = Ср (i) различен. В процессе теплообмена температура теплоносителя изменяется, следовательно, в общем случае и физические свойства не остаются постоянными. Подобие процессов выполняется тем строже, чем меньше относительное изменение этих свойств, т. е. чем слабее зависимость I, ц и Ср от t, чем меньше сами температурные напоры в системе и ниже тепловые потоки. При значительном изменении свойств строгое подобие различных процессов, как показывает анализ, в обш,ем случае становится невозможным. В этих условиях имеет место лишь приближенное подобие. Это обстоятельство должно учитываться при обоб-ш,ении опытных данных. [c.63]

Ср — теплоемкость при постоянном давлении D — коэффициент диффузии [c.15]

Это соотношение будет часто использоваться й дальнейшем. Примером его применения служат три производные от h, р, п Т, г именно теплоемкость при постоянном давлении , коэффициент Джоуля—Томсона и изотермический коэффициент = j. В соответствии с (19-13) эти три коэффициента должны подчиняться зависимости [c.189]

V являются компонентами скорости соответственио в направлениях X и у р — плотность р — давление Т — абсолютная температура jj.— коэффициент вязкости —удельная теплоемкость при постоянном давлении и k — коэффициент теплопроводности Р2 — давление на внешней границе пограничного слоя, определяемое взаимодействием пограничного слоя и внешнего потока. Жидкость считается идеальной, а поток — стационарным двухмерным. [c.102]

В 2-2 первый закон термодинамики применялся к простому веществу с использованием рейнольдсовой модели. В результате было получено важное равенство плотности рейнольдсова потока g и а/Ср, отношения коэффициента конвективного теплообмена к удельной теплоемкости при постоянном давлении. В данном параграфе рассматриваются другие случаи применения первого закона термодинамики. На этой основе получен ряд конкретных выражений движущей силы массопереноса в функции от температуры или энтальпии. [c.91]

Коэффициент температуропроводности а — это комплексный показатель, равный отношению коэффициента теплопроводности жидкости А, к ее удельной теплоемкости при постоянном давлении Ср и плотности р [c.132]

Фазовые переходы второго рода (126] сопровождаются скачком теплоемкости при постоянном давлении Ср, коэффициента [c.148]

В общем случае - удельная теплоемкость при постоянном давлении, X -коэффициент теплопроводности, зависят от температуры (для термически несовершенного газа и от давления), При постоянном коэффициенте теплопроводности уравнение энергии в дифференциальной форме упрощается и принимает следующий вид [c.66]

Лт=Т2—Т1 — изменение температуры нагревающего и нагреваемого потоков по абсолютному значению т] — коэффициент эффективности теплообменного аппарата 0 , Сг — расходы теплоносителей в единицу времени, кг/с Срть — средние удельные теплоемкости при постоянном давлении теплоносителей, Дж/(кг-К) [кР)—нераздельный комплекс, Вт/К 0т — средняя разность температур теплоносителей, °С. [c.332]

Ср — теплоемкость при постоянном давлении, ккал1кГ° С к — коэффициент теплопроводности, ккал/мчас° О, [c.174]

Для того чтобы понять процессы, сопровождаюш,ие теплоотдачу к жидкости в сверхкритической области, необходимо проанализировать изменение физических свойств жидкости в окрестности критической точки и выше нее. Теоретически удельная теплоемкость при постоянном давлении и коэффициент теплового расширения в критической точке стремятся к бесконечности. Указанное свойство можно рассматривать как следствие того обстоятельства, что критическая точка является верхней границей области, в которой может происходить кипение. Скрытая теплота парообразования в критической точке стремится к нулю, а удельные объемы жидкости на кривой насыщения и газообразной фазы становятся одинаковыми. При давлении ниже критического на бесконечно малую величину можно увеличить энтальпию на бесконечно малую величину, равную скрытой теплоте парообразования температура при этом останется постоянной. Одновременно происходит увеличение удельного объема на бесконечно малую величину. В связи с этим предполагается, что удельная теплоемкость и коэффициент теплового расширения при давлении ниже критического становятся бесконечно большими. Подобное предельное состояние достигается также и в закритической области, где наблюдается резкий конечный максимум удельной теплоемкости. Удовлетворительные экспериментальные доказательства бесконечно больших значений любого из двух указанных физических параметров в сверхкритическом состоянии отсутствуют. Сверхкритическая температура, при которой наблюдается максимум удельной теплоемкости, по терминологии Голдмена [3] называется псеводокрити-ческой температурой. Псевдокритическая температура для большинства веществ увеличивается с давлением, а величина максимума удельной теплоемкости уменьшается (фиг. 1). [c.352]

Здесь a = (l/i ) (dv/dT)p — коэффициент термического расширения /3f = jv) (bvjbp) j- - коэффициент изотермической сжимаемости p — удельная теплоемкость при постоянном давлении. [c.7]

Л—.площадь, площадь поверхности Ас — площадь полеречного сечения потока Лт — см. уравнение (8-39) а — коэффициент температурмтроводности В— движущая сила массоп реноса Сп — см. уравнение i(8-33) с— удельная теплоемкость при лостоянном давлении Си — удельная теплоемкость при постоянном объеме j — удельная теплоемкость при постоянном давлении /-компонента смеси D — внутренний диаметр круглой трубы Dr — гидравлический диаметр [c.11]

В современных мощных парогенераторах на закритическое давление зона максимальной теплоемкости ЗМТ часто располагается в конце нижней радиационной части. В области ЗМТ значительно снижается коэффициент теплоотдачи от стенок труб к протекающему теплоносителю и особенно сильно (в несколько раз) возрастает теплоемкость при постоянном давлении Ср. На рис. 4-33 показано изменение а в ЗМТ, а на рис. 4-34 дано изменение Ср в той же зоне. При построении графиков на указанных рисунках было принято, что плотность наружного теплового потока постоянна по длине трубы < H(2)= onst, а возрастание энтальпии i линейно зависит от длины трубы i(z)=ioz/L [c.164]

Здесь q = Qiumh — массовый расход вторичного газа через пористый поясок на единицу ширины, где h — протяженность пористого пояска вдоль оси х т — коэффициент вдувания Ср,, pj — теплоемкость при постоянном давлении соответственно для основного и вдуваемого потоков —начальная температура вдуваемого газа, которая при сверх-критических вдувах [4 равна температуре стенки Тст.о, ( т.о)экв—толщина потери энергии в сечении Хо за эквивалентным участком теплообмена. [c.95]

Определение. Под числом Льюиса здесь подразумевается коэффициент массообмена (т. е. коэффициент диффузии, умноженный на плотность), разделенный на коэффициент теплообмена (теплопроводность, деленная на удельную теплоемкость при постоянном давлении). Величина числа Льюиса близка к единице в потоках газа и во всех турбулентных потоках однако она гораздо меньше единицы в большинстве нетурбулентных потоков жидкостл. В настоящем разделе рассматривается случай, в котором число Льюиса равно единице как в фазе жидкости, так и в фазе газа. [c.34]

Символы А — энергия активации, исходная газообразная химическая компонента В —химическая компонента в виде твердой фазы С — газообразный продукт реакции Ср — теплоемкость при постоянном давлении D —коэффициент диффузии / — безразмерная функция (уравнение (6)) i — э нтальпия /С — константа равновесия —весовая доля газа в смеси k — безразмерная концентрация компоненты газа (уравнение (9)) Le — критерий Льюиса е — компонента твердой фазы т — молекулярный вес т—параметр уноса вещества (уравнение (23)) п — порядок реакции Рг — критерий Прандтля — универсальная газовая постоянная Re = — критерий Рейнольдса /- — теплота реакции [c.308]

Истинная (удельная) теплоемкость, Дж/(г-К), для дап.чой температуры при постоянном давлении определяется выражением с=сШ1с1Тт. Теплоемкость грамм-атома вещества С=сА (А — атомная масса). Разница величин теплоемкости при постоянном давлении Ср и теплоемкости при постоянном объеме Су (Дж/(К-моль)] определяется соотношением Ср—Су = VT/x, где Р — температурный коэффициент объемного расширения,- V — атомный объем Т — температура % — коэффициент всестороннего сжатия. [c.276]

Смотреть страницы где упоминается термин Коэффициент теплоемкости при постоянном давлении : [c.634] [c.43] [c.801] [c.105] [c.585] [c.850] [c.284] [c.86] [c.134] [c.56] [c.70] [c.235] [c.62] [c.91] [c.130] [c.215] [c.216] [c.76] [c.346] [c.413] [c.34] [c.112] [c.148] [c.348] [c.21] [c.61] [c.205] [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...