Угол трения движения

Величина силы трения движения Fj меньше величины силы трения покоя / тп- Следовательно, и угол трения движения q> меньше угла трения покоя фп, т. е. ф < фд. [c.219]

Угол трения движения образуется вектором полной реакции Н поверхности трения и нормалью tg = / аналогичным образом определяется угол трения покоя <ро = /о- [c.453]

Величина силы трения движения Р меньше величины силы трения покоя 0- Следовательно, и угол трения движения <р меньше угла трения покоя сро, т. е. [c.309]

Величина силы трения движения F меньше величины силы трения покоя Рд. Следовательно, и угол трения движения ф меньше угла трения покоя фо, т. е. ф < фо- [c.230]

Таким образом, для учета сил трения в поступательной паре надо отклонить реакцию F от направления нормали п—п на угол трения ф в сторону, обратную скорости v движения ползуна относительно неподвижной направляющей. [c.220]

В случае треугольной резьбы (рис. 53, б) можно приближенно считать, что движение винта аналогично движению клинчатого ползуна по желобу. Тогда в полученных выше формулах коэффициент трения / и угол трения ф необходимо заменить величинами / и ф, причем [c.75]

Угол трения. Рассмотрим трение при равномерном движении под действием силы Р ползуна / по направляющей 2, прижатых друг к другу силой Q (рис. 7.1, а). Реакция, распределенная по поверхности, сводится к составляющей N — нормальной реакции поверхности — и силе трения направленной по касательной к поверхности. Из условия равновесия имеем Q = — N. [c.71]

Реакции связей R в кинематических парах зависят от сил, действующих на звенья механизма. Каждую реакцию R можно разложить на две составляющие одну Р" —нормальную к поверхностям, образующим кинематическую пару, и вторую F — силу трения, направленную в сторону, противоположную относительной скорости движения элементов кинематической пары. Силы трения F совершают отрицательную работу, а нормальные составляющие Р" не производят работы. Силы F и P связаны зависимостью F = P"f = P tg ф. Здесь / — коэффициент трепня, ф —угол трения. [c.58]

При остроугольной нарезке винта угол трения определяется по приведенному коэффициенту трения, который по аналогии с движением тела в треугольных направляющих (см. рис. 9.8) с углом 20 при вершине винтовой нитки считают равным [c.327]

Явление самоторможения. Как уже отмечалось, самоторможением называется явление, при котором относительное движение соприкасающихся звеньев вследствие трения становится невозможным. Явление самоторможения, наблюдаемое при поступательном перемещении тела по наклонной плоскости, можно пояснить следующим образом. Рассматривая формулу (7.4), нетрудно заметить, что при а < ф удерживающая сила Ру получит отрицательный знак. Это означает, что тело удерживается на месте вследствие превышения силы сцепления над составляющей веса G sin а. Следовательно, если на тело, помещенное на наклонную плоскость с углом а < ф (где ф — угол трения), действует только вес, то оно будет находиться в состоянии покоя или, если оно было ранее приведено в движение другой силой, станет совершать замедленное движение. Такая поступательная пара называется самотормозящейся. [c.157]

На основании формулы предыдущего пункта, обозначив через угол трения в подшипниках, получаем уравнение движения [c.116]

В случае преобразования поступательного движения во вращательное Q = Ptg(oL - ро), если наоборот, то Q = Р tg(а -Ь ро), где а - угол подъема нарезки ро - угол трения. [c.138]

Рис. 5.6. Фрикционная передача с упругим кольцом. Каток 1 - ведущий, 2 -ведомый. Промежуточный ролик I — для разгрузки осей. Передача движения возможна, если (а + aj)/2 < р, где р - угол трения

Как видим, полная реакция Я оказывается отклоненной от направления нормали в сторону, обратную скорости движения, на некоторый угол р, который носит название угла трения движения (скольжения). Тангенс этого угла найдется из расчета [c.263]

Если скорость скольжения V будет менять свое направление и изменит его на 360°, то на такой же угол повернется и реакция / вокруг нормали N. Конус, описываемый N при изменении скорости V, носит название конуса трения движения [c.264]

Угол наклона лотков к горизонтали должен значительно превышать угол трения. Практически этот угол должен быть не менее 25°. При таких углах наклона лотков скорость движущейся по ним детали может быть значительной. Поэто.му приходится применять специальные способы замедления движения деталей. Некоторые способы показаны на фиг. 160. [c.189]

Во избежание заторов материала в процессе загрузки угол наклона задней стенки воронки а (фиг. 19) рекомендуется принимать в пределах а = р + (5 -г 10 ), где р —угол трения материала в движении. Ширина лотка [c.1040]

В период динамического. расклинивания ролик находится в переменном движении (в начале он под действием сил упругости движется ускоренно, затем после мгновения равномерного движения движется замедленно вплоть до полной остановки). В соответствии с этим изменяется и коэффициент трения сцепления в контакте со звездочкой. Вначале он изменяется от какой-то величины / до коэффициента трения равномерного движения -[-Д, определяемого формулой (130), затем от +Д до какого-то отрицательного значения (—/) и снова принимается значение Д при полной остановке. При малых углах е и малых ускорениях Ух, коэффициент трения сцепления может не достигнуть своей предельной величины и процесс расклинивания происходит без пробуксовок, Только при определенном предельном значении угла е коэффициент трения / может стать равным /= tg Q (где q — угол трения скольжения) и процесс расклинивания будет сопровождаться проскальзыванием. Определим величину этого предельного угла расклинивания. Для этого воспользуемся уравнениями (151) и вместо силы трения сцепления Fi, подставим Fi = Ni tg q. Тогда [c.80]

Угол трения в винтовых парах качения значительно меньше угла подъема резьбы, поэтому его делают возможно меньшим, чтобы снизить необходимый вращающий момент (когда вращательное движение преобразуют в поступательное). [c.264]

Полная реакция поверхности в данной точке в общем случае слагается из нормальной реакции и силы трения (рте. 48). Угол отклонения полной реакции поверхности в данной точке от нормали к этой поверхности в той же точке называют углом трения. Различают угол трения покоя ср,,, = aг tg и угол трения движения срд = aг tg /д . [c.69]

Схема бесцентрового шлифования показана на рис. 12.4, в. Заготовка располагается выше осевой линии шлифовальных кругов на размер Л. Подача 5 заготовки 2 вдоль оси осуществляется путем поворота ведущего круга 4 на угол а, который составляет 1—4,5 . Благодаря этому наклону ведущий круг сооб1цает заготовке посредством силы трения движение подачи. Бесцентровое шлифование выполняют с продольной подачей, как показано на рис. 12.4, в, и с поперечной подачей (врезанием) Нели вал гладкий, то применяют ишифование с продольной подачей на проход если же ступенчатый — шлифуют с продольной подачей до упора. Врезным бесцентровым шлифованием обрабатывают короткие буртики. Бесцентровое шлифование применяют при обработке небольших валов, при этом обеспечивается точность по 6—8-му квалитетам. Этот метод по точности несколько уступает шлифованию на круглошлифовальных станках. [c.175]

Из рис. 20.4, а следует, что / = РрРп = tgф. Угол ф называется углом трения. Коэс ициенты трения определяются экспериментально для различных сочетаний трущихся материалов и условий трения и приводятся в справочниках. Различаю коэффициент трения покоя /п = tg фп, определяющий предельную силу трения /"т.п в момент начала движения, и коэффициент трения движения /д <С < /п- Пределы изменения коэффициента трения для материалов общемашиностроительного применения широки = 0,Е..0,5 / = = 0,05...0,2. [c.245]

Эти же зависимости пригодны для винтовой пары с треугольной резьбой (рис. 20.13, г), если вместо угла трения ф подставить приведенный угол трения ф = ar tg /. Величину его определяют, предполагая, что звено совершает движение в треугольных направляющих с углом при вершине 2 (90 — а/2), образованных боковыми поверхностями витков резьбы. В соответствии с формулой (20.13) получим [c.253]

Угол Ро, соответствующий моменту сдвига, является углом трения покоя. Если оставить рукоятку под углом Ро, то тело будет двигаться равноускоренно, так как составляющая Рц (на рисунке не показана) равна по модулю силе Т,,, которая больше силы трения движения Т. После сдвига тела с места рукоятку нужно опустить до положения, соответствующего углу р, при котором установится равномерное движение. При наклоне рукоятки на угол р сила тяжести С раскладывается на две составляющие Р=Сзтр, направленную параллельно пластине, и У=Осозр, направленную перпендикулярно к пластине. Так как тело движется по пластине равномерно, то, следовательно, имеет место равенство [c.95]

Самоторможение. При движении вниз движущей силой является не только сила тяги, но и вес. Поэтому движение возможно и без приложения силы тяги под действием собственного веса. При этом, если угол трения ф больше угла наклонной плоскости а, тело не двигается вниз, а если оно имеет первоначальную скорость, то оно тормозится. Это явление называют самоторможением. Очевидно, приф = а тело равномерно скользит вниз по наклонной плоскости, при ф < а — ускоренно. [c.246]

Трение на горизонтальной плоскости. Исследуем условия равномерного прямолинейного движения 1ела / по плоскости 2 (рис, 4.4, а). Определим движущую силу 5, если известны сила Q, угол а, угол трения ф и угол р. Зависимость S от Q можно получить, применяя теорему сину- [c.81]

Во втором случае, конечно, предполагается, что угол трения tp превосходит угол наклона а, так как в противном случае движение точки вниз началось бы без действия какой бы то ни было силы, (xj = р (f oa а 4-+ siu а),-сз (/" os а — sin а), где — вес тела, f — коэффициент трения.) [c.22]

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

КЛИН —устр. с наклонными, рабочими поверхностями, предназначенное для выигрыша в силе. На сх. а груз весом G движется под действием силы . Реакция R под действием сил трения отклоняется на угол трения р. Из плана сил на сх. б следует, что F = = Gtg (ij) -f- р). При движении груза вниз (сх. в) F =0 tg ( 5 — р). Если ф Pi то происходит сзмоторможе-ние, т. е. груз G не сможет двигаться без приложения силы F в сторону движения. [c.125]

При движении звеньев и учете сил трения 21 отклоняется на угол р — угол трения в сторону, противополож- ную направлению движения звена 1 Отяосителвно звена 2 (на сх, д, е я ж обозначены Ojp и — соответственно скорости звена ] относительно стойки и звена 2, tOjj — угловая скорость звена 1 относительно звена 2). При этом во вращательной паре Р. касается круга трения 3 (сх. ж). Р. в пространственных м. направлена по нормали к контактирующим поверхностям и отклоняется на угол трения при движении звеньев. РЕАКЦИЯ СВЯЗИ — действие на материальную точку (тело) со стороны связи, препятствующее изменению характера связи. Если точка находится в равновесии и на нее действует сила F, то реакция связи R будет,равйа и противоположно направлена Qifeie F. [c.293]

Учёт трения. Рассмотрим сначала случай расположения всех сил в одной плоскости, перпендикулярной оси вращения, например, симметрично нагружённый коленчатый вал на двух опорах (фиг. 170) с одним коленом посредине, воспринимающим горизонтальную силу Р, и двумя маховиками по концам, весом G каждый. Тогда на каждую опору передаётся половина силы Р и по целому весу G следовательно, можно рассматривать силы только в плоскости одной опоры, удвоив величины сил. Предполагая звено уравновешенным, прибавим пару от сил инерции с моментом —/е общая равнодействующая вызовет в опоре нормальную реакцию N и силу трения F (фиг. 171). Складывая эти две силы, получим полную реакцию R, отклонённую от нормали на угол трения а против движения, а потому касающуюся круга радиуса р — г sin 9. Этот круг будет один и тот же, какое бы направление ни имела равнодействующая всех приложенных сил он называется кругом трения. Таким образом, задача свелась к задаче о равновесии сил, в числе которых будет реакция R, касательная к кругу трения. Если известно движение, то складывая вертикальную силу 2G с парой — /е, получим силу 2G, перенесённую на расстояние Q = м (фиг. 172). Через точку К пересечения чтой силы с линией действия [c.124]

Относителыю реакций, возникающих в парах качения, надо иметь в виду следующее. Как и во всех механизмах 1-го рода, здесь остаются статически неопределённые элементы реакций в поступательно паре таким элементом (в плоскости движения) является положение линии действия реакции, во вращательной паре- -направление её линии действия пара качения в этом отношении тождественна с вращательной парой, так как точка касания центроид есть мгновенный центр вращения. Поэтому направление силы взаимодействия звеньев остаётся статически неопределим ы м, и будет ошибкой считать его нормальным к профилям или отклонённым от нормали па угол трения, В соответствии с этим соотношение между приложенными силами может быть выражено уравнениями моментов (фиг, 229) [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...