Структура фронта ударной волны r теплопроводной среде

Из сказанного следует, что, напрнмер, ширина ударных воли большой интенсивности с точки зрения макроскопической гидрогазодинамики должна считаться равной нулю. Таким образом, чисто гидрогазодинамические методы некорректны для исследования структуры фронта ударной волны онн справедливы лншь для слабых ударных волн, либо сред с большой вязкостью или теплопроводностью. В таких средах эффекты нелинейности, с одной стороны, постепенно увеличивают крутизну фронта волны с течением времени. Это могло бы привести к разрывам гидродинамических характеристик, свойственным для ударных волн. Однако возрастание градиентов гидродинамических величин усиливает диссипативные эффекты, пропорциональные этим градиентам. Диссипативные эффекты, напротив, уменьшают крутизну профиля фронта волны. Конкуренция этих эффектов приводит в результате к малой илн большой ширине зоны, где происходит разрыв, что и отражается соответственно в несправедливости или справедливости гидродинамического подхода. [c.216]

Рассмотрим структуру фронта ударной волны в газе, обладающем вязкостью и теплопроводностью. Что касается процессов теплопроводности, то они были приняты во внимание при выводе уравнений газодинамики (3.25). Вязкость в этих ураннепиях учтена не была. Не вдаваясь в подробности, мы укажем лишь, что наличие в среде вязкости приводит к дополнительному негазодинамическому переносу импульса и энергии. Математически в простейшем одномерном случае это можно выразить посредством [c.63]

Структура фронта волны в теплопроводной среде. Рассмотрим случай, когда вязкость в среде отсутствует и структура фронта ударной волпы формируется под влиянием процесса теплопроводности. Уравнение (6.16) по-прежнему справедливо, только в нем отсутствует вязкость (о = 0). Для простоты будем считать, что коэффициент теплопроводности постоянен у.(р. У) = з<о = onst. Тогда поток тепла в автомодельных переменных имеет вид [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...