Протяженность ударного фронт

Площадь экранированная 125 Подобие динамическое 60 Порядок дифференциального уравнения 252 Потенциал силы 99 Предел скорости 26 Пробег свободный 53 Протяженность ударного фронта 155 [c.271]

Коль скоро в газе, сжатом ударной волной, скорость звука всегда больше скорости фронта относительно сжатого газа, возмущения зоны горения вызывают возмущения ударного фронта СС. Ударный фронт (это нетрудно видеть) неустойчив, когда возмущения зоны горения по размеру порядка или больше ширины зоны воспламенения (Я на рис. 8). Возмущения менее протяженные, чем ширина зоны, усредняются (давление в них выравнивается) до их прихода к ударному фронту. [c.386]

Основные допущения и постановка задачи. Для описания релаксационных процессов в ударных волнах в настоящее время широко используется гидродинамическое приближение. В его основе лежит тот факт, что установление равновесия по поступательным и вращательным степеням свободы происходит существенно быстрее (в сотни и тысячи раз), чем по колебательным и чем установление химического равновесия. Это позволяет рассматривать фронт ударной волны как бесконечно узкую зону, в которой скачком увеличиваются температура Т, давление р и плотность р. За фронтом же существует протяженная релаксационная зона, в которой Т, р, р достаточно [c.92]

Для объяснения возможности распространения детонации в шероховатых трубах со сравнительно весьма малой скоростью возникла необходимость в новом механизме воспламенения во фронте детонации. Я. Б. Зельдович (1944) предположил, что в шероховатых трубах происходит локальное воспламенение газа в местах отражения ударной волны от шероховатости, Температура в отраженной волне значительно выше, чем в падающей. Возникнув у шероховатости, горение затем сравнительно медленно распространяется на все сечение трубы. Фронт пламени при детонации в шероховатых трубах имеет приблизительно форму вогнутого и достаточно растянутого конуса. Он обладает значительной протяженностью, на которой и происходят потери, снижающие скорость волны. [c.397]

Система 2-разрядных контуров служила для создания двух зон светящегося газа в камере низкого давления. Это позволяло производить измерения скорости в двух местах ударной трубы. Протяженность каждой зоны составляла 30—40 см. Регистрация затухания свечения производилась при помощи фотоэлектронных умножителей ФЭУ-19М. Расположение умножителей показано на рис. 1. ФЭУ № 1 и № 8 служили для измерения скорости ударной волны в разных местах ударной трубы (об измерении скорости ударных волн смотри статью этого сборника Измерение скорости ударных волн в разреженных газах ). ФЭУ № 9 и № 10 служили для регистрации исследуемого импульса. Сигнал с каждого ФЭУ подавался на три осциллографа. Это позволяло получать временный ход затухания свечения, форму исследуемого импульса и форму фронта. Разрешающее время ФЭУ с системой двух щелей шириной 1 мм, расположенных на расстоянии 10 см, не превышало 2 мксек. -Питались ФЭУ от выпрямителей ВВС-1. [c.141]

Поэтому на протяжении некоторого сравнительно большого промежутка времени каждая из частиц газа, втекающих в ударный разрыв, проходит через ту же последовательность состояний, что и предыдущие. Иначе говоря, распределение различных параметров во фронте ударной волны образует как бы застывшую картину, которая в течение этого времени как целое передвигается вместе с фронтом (рис. 7.1). [c.360]

Если фронт ударной волны представляет собой классический скачок и за ним простирается достаточно протяженная, оптически толстая область -с более или менее постоянной температурой, равной температуре за фронтом, то нагретое вещество, ограниченное поверхностью фронта, излучает с поверхности как абсолютно черное тело ). Измеряя яркость поверх- [c.464]

Будем полагать, что за фронтом плоской ударной волны простирается достаточно протяженная, оптически толстая область с постоянной высокой температурой, и посмотрим, каков поток видимого излучения, который выходит с поверхности фронта волны и регистрируется прибором, расположенным далеко от фронта, на бесконечности . [c.465]

Направление обращения волн. В связи с тем что решение может включать простые и ударные волны, бегущие в разных направлениях, для дальнейшего анализа целесообразно фиксировать некоторые конкретные правила и термины, учитывающие специфику одномерного движения. Прежде всего, ось х считается расположенной горизонтально и направленной слева направо. Нормаль к фронту ударной волны (в пространстве Д — к плоскости, перпендикулярной оси х) выбирается раз навсегда направленной в положительном направлении оси х. Поэтому в уравнениях ударного перехода всегда будет г п = и и D = П. Если состояние перед фронтом находится справа (соответственно, слева) от него, то говорят, что ударная волна обращена вправо (соответственно, обращена влево). Далее, так как через любую звуковую характеристику газ течет, то у нее также есть передняя сторона и задняя сторона и можно различать состояния перед характеристикой и за характеристикой, вполне аналогично ударным волнам. Говорят, что характеристика обращена вправо (обращена влево), если состояние газа перед характеристикой находится справа от нее (соответственно, слева от нее). Очевидно, что всякая характеристика Со. всегда обращена вправо, а всякая характеристика С- всегда обращена влево. Простая волна называется обращенной вправо (обращенной влево), если ее прямолинейные характеристики обращены вправо (соответственно, влево). Согласно предыдущему выводу, всегда простая 1-волна обращена вправо, а простая т-волна обращена влево. Ввиду того, что каждая простая волна имеет конечную протяженность в направлении оси х, говорят также о состоянии движения перед простой волной и о состоянии движения за простой волной. [c.168]

Если, например, в тело входит идеальная ударная волна, то вместе с ее фронтом через среду проходит и соответствующая область с измененным преломлением света, и на устройстве щелевой оптики обнаруживается просветление. Если в среду входит звуковая волна с большим числом колебаний, то возникает пространственная структура с изменяющимся коэффициентом преломления. Если звуковое поле имеет лишь малую протяженность в направлении лучей света (рис. 8.18), то звуковая волна действует как настоящая фазовая решетка, постоянная которой определяется длиной звуковой волны. Упомянутая пространственная структура влияет на фазу световой волны, и на элементах решетки (в точках экстремального значения давлений и коэффициента преломления) рассеянный свет усиливается по принципу Гюйгенса в определенных направлениях ( порядки дифракции ), а в промежутках между ними свет не отклоняется [307, 935]. Следовательно, свет отклоняется (подвергается дифракции) как на обычной (амплитудной) решетке, как показано на рис. 8.18. В этом случае говорят о дифракции Рамана — Ната. [c.181]

Большинство экспериментаторов на протяжении двух десятилетий предполагали априори, что когда твердое тело подвергается действию сильного взрывного удара, оно ведет себя, по существу, подобно жидкости. Они сводили на нет влияние больших касательных напряжений, присутствующих в таком ударном фронте. Другое общее предположение заключалось в том, что независимо от ширины ударного фронта позади него возникает устойчивое состояние. При заданном приложенном давлении, для того чтобы получить скорость частицы, нужно предположить или продемонстрировать экспериментально, что, в отличие от отражения пластических волн от свободной поверхности, скорость частицы падающей волны на поверхности образца удваивается, как это предсказывается элементарной линейной теорией отражения удара при нормальном падении. Комбинируя измерения скорости волны и измерения максимума скорости частицы в решетке с предполагаемыми свойствами, можно расчетно получить зависимость давления от величины объема и сравнить эту зависимость с квазистатическими экспериментальными результатами Бриджмена (Bridgman [1949, И) в области пересечения уровней квазистатических давлений и давления низкой части ударной волны. [c.100]

Было замечено, что протяженность переднего фронта импульса, образующегося при сжатии светящегося газа ударной волной, зависит от скорости ударной волны. Наличие фронта нарастания и ясно выраженная плоская часть импульса позволили провести измерения протяженности фронта в зависимости от скорости ударной волны в воздухе. Измерения были проведены в воздухе при давлении р=3- -4 Ю- жж рт. ст. Вопрос о соответствии формы фронта наблюдаемого импульса форме фронта ударной волны остается открытым ввиду неизученности механизма послесвечения. Можно лишь предположить, основываясь на экспериментальных исследованиях послесвечения в азоте, что возра стание интенсивности свечения при сжатии газа зависит в большей мере от возрастания плотности и в меньшей мере от роста температуры. Несколькими авторами была измерена зависимость интенсивности свечения от плотности и температуры в активном азоте [8—10]. Большинство измерений приводит к кубической зависимости интенсивности от плотности / е . Зависимость интенсивности свечения от температуры была получена Рэлеем и выражалась как Измерений аналогичных зависимостей в случае кратковременных послесвечений для других газов, судя по литературе, не проводилось. На рис. 6 при- [c.145]

На рис. 4.149, б показаны результаты аналогичного ударного эксперимента, в котором Альтер и Картис использовали ступенчатый ударный стержень. Хорошо видна ожидаемая двойная волна. Теория Тэйлора и фон Кармана действительно предсказывает, что протяженность площадки между максимумом первой волны и началом нарастания волны должна оставаться неизменной, когда волны конечной амплитуды распространяются вниз по стержню. То, что в эксперименте фронты двух волн соединились, указывает на большую скорость начального участка нарастания волны. Штриховые линии El VI Е2 указывают моменты прибытия начальных деформаций для каждой волны, хотя вторую трудно отделить от малых изменений максимума первой. [c.241]

Разработан общий интегрированный план широкомасштабной системы ПРО с элементами космического базирования. Главная задача сводится к возможности поражения МРБ и баллистических ракет, запускаемых с подводных лодок, на всем протяжении их траектории полета до цели. Рассмотрен вариант системы с семью ярусами. Два первых ярус а, соответствующих активному участку полета ракет, будут занимать боевые космические станции с оружием направленного излучения (лазерное, пучковое, а также с кинетическим оружием (самонаводящиеся малогабаритные ракеты и электромагнитные пушки). Два других яруса также включают названное оружие, предназначенное для поражения головных частей ракет на баллистическом участке полета. Создаваемые ударные космические вооружения, по замыслу Пентагона, должны обладать целым рядом только им присущих свойств мгновенным поражением целей на огромных расстояниях, достигающих тысячи километров. С этой целью ведутся большие работы по созданию лазерно-голографических систем. В этих системах методом динамической голографии должна обеспечиваться коррекция волнового фронта лазерного излучения, проходящего через атмосферу, что позволит получить минимальные потери [57]. Особое место занимает рентгеновский лазер с накачкой от ядерного взрыва, который, по заявлению отца водородной бомбы Э. Теллера, является самым новаторским и в потенциале самым плодотворным из всех видов оружия. В 1986 году на работы по созданию рентгеновского лазера было израсходовано. 200 млн долларов. [c.125]

Предположим, что размеры нагретой области за фронтом ударной волны велики, а температура за поверхностью фронта на протяжении оптически большого расстояния меняется мало и близка к температуре фронта Ti. Казалось бы, что в этом случае поверхность фронта должна светиться как абсолютно черное тело температуры Т . Теория и опыт, однако, показывают, что это отнюдь не всегда так. В основе теории яркости фронта лежат представлени о прогреве газа перед скачком уплотнения (см. п. 1.7) и экранировке высоконагретой области прогревным слоем (Я. Б. Зельдович, 1957 Ю. П. Райзер, 1957). [c.234]

О мм рт. ст. характерной чертой импульса является отсутствие ясно выраженной плоской части, что объясняется малой протяженностью зоны между ударной волной и контактной поверхностью. Остроконечность импульса не позволила отождествлять нарастающую часть импульса с протяженностью фронта ударной волны. Для воздуха в том же интервале давлений хорошо просматривалась зона нарастания импульса и асимптотический переход к плоской части. Правда, протяженность плоской части импульса была невелика и составляла 20— 30 мксек. [c.145]

На рис. 5 приводится осциллограмма передней части импульса от ударной волны в воздухе, полученная на развертке 50—60 мксек. На осцилограм ме хорошо виден фронт нарастания импульса, плоская часть небольшой протяженности и начало медленного спада. Отношение полезного сигнала к шумовому фону фотоэлектронного умножителя было велико и позволяло проводить усреднение по шумам. Это хорошо видно из рис. 5—7. Очень важной характеристикой процессов, происходящих при сжатии светящегося газа ударной волной, является отношение амплитуды исследуемого импульса к начальному уровню интенсивности непосредственно перед приходом ударной волны. Это отношегние измерялось по осциллограммам (рис. 5 и 6, а). Прямая линия с метками времени являлась нулевой линией для измерения начальной интенсивности /о и амплитуды импульса 1. Ввиду того, что амплитудно-частотная характеристика ИО-4 ограничена по уровню 0,7 частотой 20 гц, низкочастотные составляющие импульса, характеризующие затухание свечения, передавались со значительными искажениями. Это приводило к большой ошибке при измерении /о. По этой причине результаты измерений отношения интенсивностей /1//0 в настоящей работе не приводятся. Для точного измерения /о необходимо использовать осциллограф с усилителем постоянного тока. [c.145]

В последние годы под научным руководством Р.И. Илькаева проведен масштабный цикл работ по фундаментальным исследованиям особенностей физики работы ряда лазеров и свойств вы-сокотемперат фной плазмы. Впервые в России была продемонстрирована работа лабораторной установки с рентгеновским лазером с длиной волны 196 А. Создана новая лазерная установка ЛУЧ на неодимовом стекле с энергией 10 кДж при длине волны 0,35 мкм. Разработаны химические НР(ВР) импульсно-периодические лазеры со средней мощностью излучения (1-10) кВт и рекордной частотой повторения импульсов до 1000 Гц. Для фотодиссоционных лазеров с накачкой излучением фронта ударной волны достигнута рекордная яркость излучения 10 " Дж/стерадиан, что существенно расширяет возможности доставки лазерного излучения на большие расстояния. Проведены уникальные исследования по изучению распространения рентгеновского излучения в протяженных замкнутых полостях. Для различных типов материалов получены значения коэффициентов отражения рентгеновского излучения. [c.338]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...