Фронт гиперзвуковой ударной волны в аргоне

ФРОНТ ГИПЕРЗВУКОВОЙ УДАРНОЙ волны в АРГОНЕ [c.471]

Теперь мы имеем все параметры, необходимые для полного количественного анализа структуры фронта гиперзвуковой ударной волны в аргоне. Хотя нами и принята довольно упрощенная модель, однако с ее помощью получены результаты, в общем согласующиеся с экспериментами. [c.482]

Как и в случае уравнения состояния, полученного в гл. 5, легче рассчитать детальную структуру гиперзвукового фронта ударной волны в одноатомном газе, таком, как аргон, чем в двухатомном газе, таком, как воздух. Это является следствием меньшего числа внутренних степеней свободы одноатомного газа. Кроме того, в случае аргона многие эффективные сечения столкновения сравнительно хорошо известны, тогда как для воздуха они мало известны. Поэтому для аргона можно провести довольно подробный расчет фронта ударной волны. [c.471]

Другим важным различием между аргоном и воздухом является влияние эффективной электронной температуры. Из предыдущих параграфов мы видели, что электронная температура во фронте ударной волны может быть значительно ниже эффективной температуры плазмы и что это различие в температурах должно изменять толщину фронта ударной волны. Однако в случае воздуха электроны быстро приходят в равновесие с молекулами (и атомами) вследствие большой величины эффективных сечений процессов возбуждения колебательных степеней свободы молекулярного азота. Для большинства условий, представляющих интерес при гиперзвуковом полете, молекулы N2 из-за своего высокого потенциала диссоциации (9,7 эв по сравнению с 5,1 эв для Оз) будут оставаться в молекулярной форме. [c.496]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...