Ударный фронт электронная теплопроводност

Чтобы убедиться в этом, полезно рассмотреть задачу об одномерном стационарном движении газа с граничными условиями, соответствующими ударному сжатию невозмущенного потока в предположении, что вязкости вообще нет, и диссипация обязана исключительно теплопроводности. Исследование этого вопроса, впервые проведенное Рэлеем [18], имеет принципиальное значение, так как выявляет особенности структуры фронта ударной волны в присутствии иных механизмов теплообмена лучистого переноса энергии или электронной теплопроводности (в плазме). [c.368]

Для строгого расчета структуры фронта ударной волны в полностью ионизованном газе к общим гидродинамическим уравнениям с учетом потока электронной теплопроводности типа (7.10) следует добавить энтропийное уравнение для электронного газа, сходное с (7.30) [c.403]

Если ударная волна распространяется в плазме, то следует учитывать высокую теплопроводность электронной компоненты благодаря различию масс электронов и ионов. Это обстоятельство определяет структуру ударной волны в плазме. Электронная температура не испытывает скачка на фронте ударной волны. За счет диффузии электронов образуется двойной электрический слой. [c.49]

В работе [45] рассматривалась структура фронта слабой ударной волны в плазме с учетом только диффузии электронов, сдерживаемой электрическими силами, но без учета вязкости и теплопроводности, подобно тому как это делал Каулинг [22] для смеси электрически нейтральных газов (см. 5) ). Как и там, диффузия обеспечивает размазывание ударного разрыва не слишком большой интенсивности. Благодаря сдерживающей роли электрического поля ширина переходного слоя получается меньшей, чем в смеси нейтральных газов. [c.406]

В 12 и 17 гл. VII при рассмотрении структуры фронта ударной волны с учетом электронной и лучистой теплопроводностей было показано, как перед скачком уплотнения, который распространяется по газу, вырывается язык прогрева за счет теплопроводности. [c.513]

Количественная теория структуры фронта ударной волны в плазме основана на гидродинамических уравнениях, которые отличаются от обычных тем, что уравнения энергии записываются отдельно для электронного и ионного газов с учетом обмена кроме того, в уравнение электронной энергии добавляется член электронной теплопроводности. На рис. 4, заимствованном из работы В. Д. Шафранова (1957), приведены результаты расчета, сделанного им для сильной ударной волны в водородной плазме показаны распределения плотности, электронной и ионной температур в волне. Электронная температура непрерывна на скачке уплотнения, так как по определению поток тепла электронов пропорционален йТе1( х и, следовательно, разрыв в температуре сделал бы. поток бесконечным. [c.219]

Фиг. 12.7. Схематическое представление электронной температуры Те и температуры ионов Г в зависимости от положения относительно фронта ударной волны, находягцего-ся при X = 0. Учтена роль электронной теплопроводности, но совсем пе принимался во внимание поток излучения. Втекающий газ предполагается ионизованным, но потерями энергии на ионизацию и диссоциацию пренебрегается. Отметим сходство со случаем очень сильной ударной волны (см. фиг. 12.5), а также изменение наклона кривой Те в точке X = 0.

Интересными особенностями обладает структура фронта ударных волн, распространяющихся по ионизованному газу. Эти особенности былв отмечены одним из авторов [42] количественные расчеты структуры фронта были сделаны В. Д. Шафрановым [43] см. также работы В. С. Имшенника [51], Джакса [44], Тайдмена [44а], С. Б. Пикель-нера [85]. Основные черты структуры связаны с замедленным характером обмена энергией между ионами и электронами и большой подвижностью электронов, благодаря которой электронная теплопроводность во мног раз превышает теплопроводность ионов. [c.398]

Рис. 7.18. Профили ионной и электронной (пунктир) температур во фронте ударной волны в нлазме без учета электронной теплопроводности.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...