Ширина фронта ударной полны

Ширина фронта ударной волны 6 оценивалась как б = . На рис. 13 построены 1 графики зависимости S от величины полного перепада давления в ударной волне рд. Графики распределения давления, пористости и скоростей движения фаз по глубине фронта ударной волны (см. рис. 14, а, б, в, г) показывают, что практическое возрастание давления до величины р и выравнивание [c.152]

В предыдущей главе, при изучении структуры фронта ударной волны в газе с замедленным возбуждением некоторых степеней свободы, мы уже имели возможность познакомиться с одной из простейших задач динамики неравновесного газа. Параметры за фронтом ударной волны в области, где устанавливается полное термодинамическое равновесие, не зависят от механизма и скоростей неравновесных процессов, однако кинетика этих процессов существенным образом сказывается на распределении гидродинамических величин в неравновесной области и ее ширине. Искажения газодинамических потоков, вносимые неравновесными процессами, связаны главным образом с изменениями теплоемкости и эффективного показателя адиабаты неравновесного газа, от которых зависит ход газодинамического процесса. Влияние показателя адиабаты на газодинамические решения можно видеть на примерах тех задач, которые были рассмотрены в гл. I. Так, при нестационарном истечении газа из трубы в пустоту скорость истечения ранее покоившегося газа равна [c.423]

Точно так же из общей формулы для эффоктивцой ширины фронта ударной полны (6.20) гл. I [c.208]

Как было показано в 18, 23 гл. I, если рассматривать изменение давления в слабой ударной волне Ар = pi — ро как величину первого порядка малости, то изменения объема и температуры также представляют собой малые первого порядка. Полное изменение энтропии при переходе газа из начального состояния в конечное — Sq есть величина третьего порядка малости, а изменение энтропии внутри фронта волны, скажем, Smax — Sq — величина второго порядка малости. Ширина фронта ударной волны по порядку величины равна Ах Ipo/Ap, где I — длина пробега молекул. Из уравнения сохранения потока одного компонента, которое можно переписать в форме [c.375]

Время установления полного термодинамического равновесия во фронте ударной волны, а следовательно, и ширина фронта определяются наиболее медленным из релаксационных процессов. При этом, конечно, следует принимать во внимание только те процессы, которые приводят к возбуждению степеней свободы, дающих заметный вклад в теплоемкость при конечных параметрах газа. Если Тшах — наибольшее время релаксации, а — скорость движения газа за фронтом относительно самого фронта, то ширина фронта порядка Ах М1Тта. = -О (ро/р1) т тах ) [c.377]

Таким образом, сверхзвуковой поток, прежде чем попасть в межлопаточный канал, проходит через бесконечную систему ударных волн с постепенно увеличивающейся интенсивностью в области между соседними ударными волнами поток разгоняется до все больших скоростей (по мере приближения его к фронту решетки). Перед участком ударной волны, расположенным у входа в межлопаточный канал, газ движется поступательно с числом Маха, равным Мта1- На этом участке происходит наиболее интенсивное торможение потока, в результате которого на выходе из межлопаточного канала устанавливается дозвуковое течение. При этом величина потерь полного давления в различных элементарных струйках, прошедших через систему ударных волн, будет различна, так как интенсивность волн падает слева направо. Следовательно, при рассматриваемом обтекании решетки идеальным невязким потоком газа в достаточно удаленном от входа сечении межлопаточного канала, где статическое давление, а значит, и направление скорости уже постоянны по его ширине, величина скорости останется переменной. С целью упрощения задачи будем предполагать, что в результате турбулентного обмена между струйками поток внутри межлопаточных каналов полностью выравнивается и в соответствии с этим за решеткой устанавливается равномерный по шагу поток с постоянными статическим и полным давлениями, причем направление этого потока совпадает с направлением пластин (угол отставания б равен нулю). Важно отметить, что сделанное здесь предположение о выравнивании потока в межлопаточных каналах существенно отличается от сделанного в предыдущем параграфе предположения о выравнивании потока в сечении далеко за решеткой. В этом последнем случае мы только несколько завышаем потери по сравнению с теми потерями, которые имеются в невязком потоке газа, оставляя при этом неизменным течение в самой решетке, а следовательно, неизменным и силовое воздействие потока на нее. Иное дело при выравнивании потока в лопаточных каналах, при котором вследствие изменения течения в самой решетке происходит не только увеличение потерь, но и изменение величины равнодействующей по сравнению с ее значением в идеальном — невязком потоке газа ). Конечно, можно предположить, что выравнивание пото- [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...