Яркость интегральная энергетическая

Пирометры полного излучения (обычно их называют радиационными пирометрами) воспринимают излучение в столь широком спектральном интервале, что зависимость интегральной энергетической яркости от температуры с достаточной точностью описывается законом Стефана—Больцмана. Измеряемая этими пирометрами условная температура Гр называется радиационной. С действительной температурой Т она находится в соотношении [c.339]

Джоуль на стерадиан-квадратный метр [Дж/(ср м2)] —gд [. ница интегральной энергетической яркости. [c.86]

Интегральная энергетическая яркость Джоуль на стерадиан-квадратный О Т Г Дж/(ср.м2) эрг/(ср-см2) МО-з Дж/(ср-м2) [c.88]

Выражение (7-2-12) широко применяется и называется законом Стефана—Больцмана для полной энергетической светимости. Пользуясь формулой Планка (7-2-9), аналогично предыдущему получим выражение закона Стефана— Больцмана для интегральной энергетической яркости [c.266]

Как следствие закона Планка при интегрировании спектральной плотности излучения абсолютно черного тела по длинам волн от нуля до бесконечности получаем закон Стефана-Больцмана для интегральной энергетической яркости, Вт/(м2-ср), [c.59]

В пирометре полного излучения температура тела определяется по интегральной энергетической яркости излучения. Предположим, что действительная температура реального тела равна [c.61]

Интегральная энергетическая яркость будет Вт. В связи с тем что пирометр градуировался по излучению черного тела, при визировании на реальное тело он покажет температуру абсолютно черного тела 7 р, при которой интегральные энергетические яркости реального тела и абсолютно черного тела будут равны [c.61]

Радиационной температурой тела 7р называется такая температура абсолютно черного тела, при которой интегральные энергетические яркости абсолютно черного тела и реального тела при температуре 7 равны. Запишем (7.14) с учетом (7.2) [c.61]

Рассмотрим преимущества и недостатки методов измерения температуры тел по излучению. Во-первых, все методы измерения не требуют непосредственного контакта с измеряемой средой, они могут измерять температуру на расстоянии бесконтактным способом и поэтому не искажают температурного поля объекта измерения. Во-вторых, верхний предел измерения пирометрами излучения не ограничен. В третьих, все методы очень чувствительны. Изменение спектральной энергетической яркости в видимой части спектра составляет (10 —10 °) АТ/Т, а интегральной энергетической яркости—примерно (ДТ/Г) . Для отношения спектральных энергетических яркостей в видимой части спектра изменение может составлять (10—10 ) X ХАТ/Т. [c.62]

Яркостный, цветовой и рассмотренный ниже радиационный методы основаны на измерении условной температуры. Пересчет их на действительную температуру требует знания спектральной или интегральной степени черноты тела. Если степень черноты неизвестна или изменяется в процессе измерения, то определение действительной температуры этими методами невозможно. Под руководством Д. Я. Света были разработаны теоретические основы метода измерения действительной температуры и созданы приборы,, реализующие этот метод. Приборы основаны на извлечении информации о степени черноты тела из спектра его собственного излучения с помощью нелинейных сигналов, пропорциональных спектральным энергетическим яркостям [8]. [c.191]

При люминесцентном методе капиллярной дефектоскопии с визуальным способом обнаружения дефектов следует использовать ультрафиолетовое излучение с длиной волны 315— 400 нм, а облученность контролируемой поверхности измеряют интегрально в энергетических единицах. Иногда применяют косвенную систему интегральной оценки ультрафиолетовой облученности по измерению освещенности (или яркости), создаваемой люминесцентным экраном, изготовленным согласно изложенному ниже. За относительную единицу интегральной облученности [c.173]

Как следует из выражения (2-5), под энергетической яркостью собственного интегрального излучения кв кой-либо изотермической поверхности в данном направлении понимается количество энергии, посылаемое излучающей поверхностью через единицу ее проекции на плоскость, перпендикулярную направлению излучения, в пределах телесного угла, равного 1 стер. [c.19]

Закон Ламберта [44]. Будем называть полной, интегральной из луч а те л ьн ой способностью Жданного тела отношение энергии, излучаемой телом в единицу времени, к площади его поверхности. Энергетической яркостью источника — / — называют количество энергии, испускаемое телом в единице телесного угла в данном направлении. [c.86]

Различают интегральную и спектральную энергетическую яркость для интегрального и монохроматического излучения соответственно. [c.14]

На практике более удобна формула для энергетической светимости 5 излучающей абсолютно черной поверхности. Это есть интегральный лучистый поток, излучаемый наружу во всех направлениях (т. е. в телесный угол 2я) единицей площади такой поверхности в единицу времени. Она связана с яркостью В излучающей поверхности соотношением 8 — пВ = п1 (см. 22) или, ввиду формулы (112.5), 5 = си/4. (Эта формула вполне аналогична выражению для среднего числа молекул газа, ударяющихся в единицу времени об единицу площади стенки сосуда, в который газ заключен, см. т. II, 75.) Подставив сюда выражения (118.12), получим [c.702]

В дальнейшем при расчете оптической системы будем предполагать, что заданы или выбраны источник излучения и приемник, т. е. известны энергетическая яркость и площадь источника, а также интегральная чувствительность и минимальная реакция приемника. Будем считать известными коэффициенты пропускания всех сред, расположенных между источником и приемником излучения. [c.299]

ВСЯК1ИЙ наблюдавший за нагревом металлических изделий В печи обращал внимание на то, что тело при равномерном нагреве теряет видимый рельеф. Так, например, равномерно нагретый шар кажется плоским, равномерно излучающим диском. Такое явление объясняется отсутствием зависимости световой яркости от направления луча излучения (рис. 2-4). При наличии однозначной для данного раскаленного тела связи между световой и энергетической яркостями можно на основе этого визуального опыта заключить, что в указанных условиях и энергетическая яркость интегрального излучения тела также не зависит от направления, т. е. = = Bn = onst = B. Это положение совершенно точно соблюдается для абсолютно черного излучения. Как будет показано ниже, нагретое тело в печи в конце нагрева посылает излучение, близкое к черному. Вот почему в печи в этот период в наибольшей мере наблюдается потеря видимого рельефа равномерно нагретого тела. [c.21]

Пирометр, действие которого основано на использовании зависимости от температуры излучающего телаГ его интегральной энергетической яркости, описываемой с достаточным приближением законом Стефана-Больцмана для абсолютно черного тела. [c.59]

Однокомпонентная система источиик излучения на конечном расстоянии. Принципиальная схема такой системы показана на рис. 237. При расчете оптической системы будем исходить из условия, что выбран источник излучения, имеющий энергетическую яркость Ье и площадь Qи т> и приемник, имеющий интегральную чувствительность 5 и площадь Qпp. Приемник должен иметь минимальную реакцию щщ- Задавшись коэффициентом пропускания оптической системы То. 01 определим апертурный угол в пространстве предметов по формуле (427) [c.306]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...