Нагрузка, распределенная по части

Нагрузка, распределенная по части границы полубесконечного тела [c.404]

Случай равномерной нагрузки, распределенной по части диска. В качестве примера задачи такого типа- рассмотрим случай диска радиуса а, свободно опертого по внешнему контуру, на который действует отнесенная к единице площади равномерно распределенная по внутренней части с радиусом г — Ь поверхности сжимающая нагрузка р = р , внешняя часть поверхности диска не нагружена. Тогда к внутренней нагруженной части диска при-. меним уравнение (4.108). Используя для ненагруженной внешней части штрихи при обозначениях перемещений, нагрузок, моментов и т. д., для рассматриваемой части диска можем записать [c.284]

Имея решение для сосредоточенной силы и пользуясь принципом наложения, Буссинеск решает и задачу для нагрузки, распределенной по части граничной плоскости полубесконечной [c.394]

НАГРУЗКА, РАСПРЕДЕЛЕННАЯ ПО ЧАСТИ ГРАНИ ПОЛУБЕСКОНЕЧНОГО ТЕЛА 365 [c.365]

Собственный вес материала элементов конструкций, а также силы инерции движущихся частей машин и механизмов являются внешними нагрузками, распределенными по объему. Ниже рассмотрены некоторые задачи определения напряжений и перемеш,ений при действии таких нагрузок. [c.129]

Часто невозможно пренебречь тем, что к рассматриваемому телу приложена сплошная нагрузка. При этом различают нагрузку, распределенную по линии, поверхности и объему. Примерами сплошных нагрузок могут служить сила давления воды на плотину, сила давления песка на ленту транспортера и т. д. [c.46]

Если внешние силы являются результатом непосредственного, контактного взаимодействия данного тела с другими телами, то они приложены только к точкам поверхности тела в месте контакта и называются поверхностными силами. Поверхностные силы могут быть непрерывно распределены по всей поверхности тела или ее части например давление пара в котле, ветровая и снеговая нагрузки, давление газа в цилиндре двигателя. Величина нагрузки, приходящаяся на единицу площади, называется интенсивностью нагрузки. Ее обозначают обычно р и измеряют в паскалях (Па) или кратных ему единицах (кПа, МПа, ГПа). Часто нагрузку, распределенную по поверхности (рис. 36, а), приводят к главной плоскости (рис. 36, б), в результате чего получается нагрузка, распределенная по линии, или погонная нагрузка. Интен- [c.42]

На основании принципа Сен-Венана нагрузку, распределенную по небольшой части поверхности тела, можно заменять сосредоточенной силой. [c.10]

В сечении I эпюр (рис. VI.17, б) надо разбить на две части, так как левое произведение М, на должно делиться на 2 / а правое — на /,. Мы не можем определить, пользуясь табл. 10, абсциссу центра тяжести левой площади, поэтому эпюр М. следует расслоить, построив сначала эпюр изгибающих моментов от части нагрузки, распределенной по участку балки 1—7, а затем от части нагрузки, распределенной по участку 0 — 1 (рис. У1.17, Э). Находим [c.230]

Работа контурных диафрагм. Результаты экспериментального исследования диафрагм представлены на рис. 2.57—2.59. При нагрузке, распределенной по всей модели, усилия и прогибы диафрагм в разных частях покрытия существенно различаются меж- [c.123]

Рассмотрим учет нагрузки. Если нагрузка приложена к узлам, находящимся в пределах оболочки или является распределенной в пределах элемента, то используются обычные процедуры МКЭ. При распределенной нагрузке интегрируют по части элемента, принадлежащей оболочки. Рассмотрим нагрузку, приложенную в точках пересечения контура с элементом (на рис. 7.12 точки А и В). Предположим, что в точках А п В действуют нагрузки, характеризуемые векторами [c.243]

Если пластинка изгибается нагрузкой, распределенной лишь по ее свободному краю, а не по всей поверхности, то второе из граничных условий (с) должно быть изменено, а именно в правой части уравнения вместо нуля должна стоять интенсивность нагрузки, распределенной по свободному краю. Был исследован также и частный случай сосредоточенной силы, приложенной на свободном крае весьма длинной пластинки (рис. 97) i). При этом было найдено, что прогиб [c.237]

Нагрузка, распределенная по кругу [0,6]. Синусоидальная нагрузка локально действует на круговую часть поверхности трехслойной пластины, ограниченную окружностью г = Ь. Тогда [c.397]

Величину поверхностной нагрузки, распределенной по всей или части поверхности детали (например, давление газа или жидкости на стенки сосуда), характеризуют ее интенсивностью р (в кГ/см и соответствующих размерностях), в общем случае различной для отдельных точек поверхности. [c.167]

Нагрузки, приложенные к участкам больших размеров (например, к поверхности бруса на участке, составляющем существенную часть его длины), при составлении расчетной схемы нельзя заменять сосредоточенными силами. Такие нагрузки на расчетной схеме остаются распределенными (не сосредоточенными) по поверхности или приводятся к распределенным по линии . Например, нагрузка р, равномерно распределенная по части поверхности бруса, показанная на рис. 3.1, а заменяется на расчетной схеме (рис. 3.1, б) нагрузкой д, равномерно распределенной по длине оси бруса. При неравномерном распределении сплошной нагрузки или при переменной ширине загруженного участка соответствующая нагрузка на расчетной схеме является неравномерно распределенной. [c.8]

Показано, что за счет выбора п решение уравнения (9) можно сколь угодно приблизить к решению исходного уравнения (5). Интегральный член в левой части уравнения (9) учитывает влияние на распределение давления на фиксированном пятне контакта фактических давлений на близлежащих к нему пятнах контакта (эффект близко действия). Влияние же нагрузки, распределенной по удаленным пятнам контакта, учитывается вторым членом правой части, описывающим дополнительное давление, возникающее в круговой области (г а), при действии вне ее (в области г > А ) номинального давления р = РМ. [c.424]

Возвращаясь к аналогии с мембраной, мы отметим, что равномерное давление, распределенное по части СРО мембраны, статически эквивалентно давлению той же величины, равномерно распределенному по пластинке СО, и растягивающие усилия д в мембране, действующие по краю этой пластинки, находятся в равновесии с равномерной нагрузкой на пластинке. [c.296]

Сосредоточенными называются такие нагрузки, которые прикладываются к небольшой площадке тела. Нагрузки, приложенные ко всей или какой-либо части поверхности тела, относятся к распределенным. Эти нагрузки бывают равномерно распределенные, распределенные по треугольнику—треугольные и др. К первым относится, например, давление пара в котле, а ко вторым — давление воды на плотину. Нагрузки, распределенные по всему объему тела, называются объемными. Примером такой нагрузки является собственный вес тела. [c.9]

Нагрузки. Действующая на поперечный ригель нагрузка от машины распределяется на часть его пролета, т. е. не является ни сосредоточенной силой, ни нагрузкой, распределенной на всю длину ригеля. Для упрощения расчета одна половина этой нагрузки была представлена в виде сосредоточенной силы, а другая ее половина — в виде нагрузки, распределенной по всему пролету (рис. VH.16). [c.319]

Приступая к построению эпюры, стержень разбивают на участки. Участком называют часть стержня между точками приложения сосредоточенных сил. Если на стержень действует распределенная нагрузка, участком называют часть стержня, в пределах которого распределенная нагрузка изменяется по одному закону. В рассматриваемом примере два участка — / АВ) и II ВС). [c.40]

В инженерных расчетах часто приходится встречаться с нагрузками, распределенными вдоль данной поверхности по тому или иному закону. Рассмотрим некоторые простейшие примеры распределенных сил, лежащих в одной плоскости. [c.58]

Различают нагрузки, или внешние силы, объемные (например, собственный вес, силы инерции), которые распределены по всему объему тела, и поверхностные (давление газа, гидростатическое давление, силовое взаимодействие сопряженных деталей и т. п.,), распределенные по поверхности или по части поверхности тела. [c.173]

Заметим, что сосредоточенной силой называют такую силу, которая приложена к телу в какой-нибудь одной его точке. Понятие о сосредоточенной силе является условным, так как практически приложить силу к телу в одной точке нельзя. Силы, которые в теоретической механике рассматриваются как сосредоточенные, представляют собой по существу равнодействующие некоторых систем распределенных сил. В инженерных расчетах часто приходится встречаться с нагрузками, распределенными вдоль данной поверхности по тому или иному закону. [c.103]

На рис. 1.9 приведен пример следящей силы Р. Внутри пустотелого консольного стержня движется жидкость со скоростью W. На конце стержня имеется участок, повернутый на угол а, что приводит к появлению сосредоточенной силы Р, зависящей от скорости потока жидкости п сохраняющей свое направление в базисе еу (при е=1). На рис. 1.10 схематично показана технологическая операция сверления глубоких отверстий (м — угловая скорость вращения сверла). При потере статической устойчивости стержня или при малых изгибных колебаниях стержня (сверла) можно считать, что главная часть момента резания (крутящего момента Tj) является следящим крутящим моментом. На рис. 1.11 приведен пример, где реализуется следящая распределенная нагрузка q. По пространственно-криволинейному [c.24]

Полученные сведения позволяют перейти к построению эпюр. Рекомендуем сначала рассмотреть три простейших случая нагружения балки, жестко защемленной одним концом парой сил, сосредоточенной силой и равномерно распределенной по всей длине балки нагрузкой. При построении этих простейших эпюр надо не просто пользоваться правилами для нахождения величин (Э и Л4, а изображать отдельно оставленную часть балки и находить Q и из уравнений равновесия. [c.123]

НАГРУЗКА, РАСПРЕДЕЛЕННАЯ ПО ЧАСТИ ГРАНИ ПОЛУБЕСКОНЕЧНОГО ТЕЛА 367 Тлким образом, [c.367]

В задачах статики более часто рассматриваются нагрузки, распределенные по некоторой длине, где ве..1ш шна равнодействующей силы, которой заменяют нагрузку, зависит от длины участка, на котором действует нагрузка, и от характера распределения нагрузки. Характеризуется такая нагрузка интенсивностью, обозначаемой символом q и измеряемой в ньютонах на единицу длины. На действие таких нагрузок рассчитываются балки зданий, на которые опираются плиты перекрытия. Можно привести и другие примеры. Но здесь необходимо одно уточнение. Дело в том, что здесь нагрузка, действующая на несущую поверхность балки (т.е. распределенная по некоторой поверхности), условно заменяется на нагрузку, действующую на линию, изображающую на расчетной схеме ось балки. Такие упрощения используются систематически. И эти упрощения не последниз. После изображения распределенных по длине нагрузок на расчетной схеме к задаче последние при решении задач статики принято упрощать и 1альше, заменяя действие нагрузок сосредоточенными силами. Наиболее типичные случаи замены сосредоточенной силой равномерно распределенной нагрузки и нагрузки, изменяющейся по линейному закону, представлены на рис. 2.1. [c.44]

Отметим, что равномерное давление, распределенное по части FD мембраны, статически эквивалентно давлению той же величины, равномерно распределенному по пластинке D, а растягивающие усилия в мембране, действующие вдоль границы этой пластинки, находятся в равновесии с равномерной нагрузкой на пластинке. Следовательно, в рассматриваемом случае может использоваться тот же экспериментальный метод с мыльной пленкой, что и раньше, так как замена части мембраны FD пластинкой D не вызывает изменений в конфигурации и в условиях равновесия остальной части мембраны. Рассмотрим теперь более сложный случай, когда границы отверстия уже не являются траекториями иаирял ений для сплошного вала. Из общей теории кручения мы знаем (см. 104), что вдоль каждой границы функция напряжений должна быть постоянной, однако эти постоянные не могут выбираться произвольно. При рассмотрении многосвязных границ в двумерных задачах было показано, что в подобных случаях необходимо обраи1,аться к выражениям для перемещений, и постоянные интегрирования следует подбирать таким образом, чтобы эти выражения становились однозначными. Аналогичная процедура необходима и по отношению к задачам о кручении полых валов. Постоянные значения функции напряжений вдоль границ следует определять таким образом, чтобы перемещения были однозначными. Тогда будет получено достаточное число уравнений для определения [c.335]

Рассмотрим задачи устойчивости круговой цилиндрической оболочки при неоднородных исходных состояниях, вызванных действием-неоднородных нагрузок локальные нагрузт и, йа руз- -ки, распределенные по части поверхности или по линиям, краевые радиальные и моментные нагрузки. Исходное состояние оболочек при неоднородном нагружении всегда неоднородно. Его компоненты (усилия, смещения), зависят от координат средин-, ной поверхности. Неоднородность исходного состояния в этом случае вызывается не только влиянием граничных условий, но самой неоднородностью нагрузки. v > j [c.190]

Рассмотрим более подробно структуру уравнения (1.17). Интегральный член в левой части уравнения (1.17) учитывает влияние на распределение давления на фиксированном пятне контакта фактических давлений на близлежапдих к нему пятнах контакта (эффект близкодействия). Влияние же нагрузки, распределенной по удалённым пятнам контакта, учитывается вторым членом правой части, описываюпдим дополнительное давление, возникаюпдее в круговой области (г а) при действии вне её (в области г > А ) номинального давления р = PN (см. рис. 1.2,6"). Действительно, из соотношений (1.8) и (1.12) следует, что если вне круга радиуса давление распределено равномерно, то есть q r, в) = р, оно создаёт на площадке контакта (г а) индентора с упругой полуплоскостью дополнительное давление Ра(г) =pQ r,An), где Q(r, А ) определено в (1.18). [c.25]

Значительные успехи за последнее время ) были достигнуты в расчете и конструировании висячих мостов. Те из сооружений этого типа, возведение которых относится к началу XIX века, не оправдали возлагавшихся на них надежд они оказались слишком гибкими и многие из них обрушились в результате чрезмерных колебаний, возбужденных подвижной нагрузкой или ветром. Такая нежелательная гибкость была компенсирована в позднейших сооружениях введением ферм жесткости. Было установлено также, что колебания, производимые подвижной нагрузкой, уменьшаются с увеличением пролета и веса мостов, почему в весьма крупных мостах удовлетворительные условия достигаются и без введения ферм жесткости. В первоначальных проектах висячих мостов с фермами жесткости принималось обычно, что деформации малы, и потому к ним применялись те же способы расчета, что и к жестким фермам. Первая попытка учитывать прогибы ферм жесткости была сделана В. Риттером, профессором Рижского политехнического института ). Следующие шаги в этом наОравлении были предприняты рядом авторов в пригодной для практических применений форме такой расчет был представлен И. Меланом ). Эта теория была использована в проектировании больших висячих мостов, построенных в США. В ней учитывается влияние равномерно распределенного собственного веса моста, а также равномерно распределенной по части пролета временной нагрузки. [c.514]

Выражением (77) пользуемся для того, чтобы получить прогиб Б любой точке ненагруженной части пластинки (а > г > с). Чтобы получить прогиб, вызванный элементарной нагрузкой, распределенной по площади кольца радиуса Ь и шириной db (рис. 39), нам следует подставить в это выражение Р=2жЬдйЬ, где q — интенсивность равномерно распределенной нагрузки. Интегрируя полученное таким образом выражение по Ь, получим прогиб [c.82]

Первая сумма в правой части этого выражения представлйет собой изгибающий момент в полоске от нагрузки, распределенной по закону [c.148]

Вместо того чтобы пользоваться принципом виртуальных перемещений при вычислении коэффициентов в выражении (а) для прогибов, мы можем достигнуть того же результата из рассмотрения полной энергии системы. Если система находится в состоянии устойчивого равновесия, то полная энергия ее принимает минимальное из всех возможных значений. Прилагая этот принцип к исследованию изгиба пластинки, заметим, что полная энергия в подобных случаях состоит из двух частей, а именно из энергии деформации изгиба, данной выражением (Ь), и из потенциальной энергии нагрузки, распределенной по пластинке. Если положение элемента qdxdy нагрузки определять вертикальными его расстояниями w от горизонтальной плоскости лгу, то соответствующая ему потенциальная энергия может быть принята равной —wqdxdy, и потенциальная энергия всей нагрузки будет [c.382]

Аналогично сосредоточенные внутренние силы и моменты, характеризующие взаимодействие ме5рду отдельными частями элемента (или между отдельными элементами конструкции), являются также лишь статическим эквивалентом внутренних сил, распределенных по площади сечения. Эти силы, так же как и внешние нагрузки, распределенные по поверхности, характеризуются их интенсивностью, которая равна [c.14]

Далее можно доказать, что точка е пересечения касательных АВ и ВА определит абсциссу р центра тяжести фигуры, ограниченной эпюрой Мх- Отсюда также следует, что две наклонные прямые, проведенные через точки т, п и точки, делящие отрезок I на три части, пересекутся в точке е с той же абсциссой р. В самом деле, по чертежу находим пп —ЪМ ав и тт = ЗМ ва, где коэффициент -ri = = 3. Последним построением удобно пользоваться для определения абсциссы центра тяжести трапеции АтпВ, в частности абсциссы центра тяжести нагрузки, распределенной по трапецеидальному закону. [c.238]

Важное значение имеет распределение нагрузки по виткам резьбы. В гайках обычной конструкции (гайки сжатия) деформации гайки и болта под нагрузкой противоположны по знаку гайка работает на сжатие, а болт на растяжение. Если в свободном состоянии витки гайки и болта совпадают (рис. 365, а), то с приложением нагрузки Р, когда резьбовой пояс болта растягиваезся на величину /1, а гайка сжимается на величину /2 (рис. 365, 6), первые (от опорной поверхности гайки) витки болта ложатся на первые витки гайки и берут на себя большую часть нагрузки. Наиболее нагружен крайний виток, прочность которого лимитирует прочность соединения. [c.518]

Составление выражений Q (г) и М (г). В нашем случае нагружения балку следует разбить на два участка, в пределах которых выражения Q (г) и-М (z) будут различными. Первый участок соответствует части балки, нагруженной равномерно распределенной нагрузкой второй — ненагруженноЛ части балки. Для составления выражений Q (г) а М (г) применяем метод сечений. В пределах каждого участка проводим в произвольном месте по одному сечению, например, на первом участке / — /, на втором—2—2. Далее рассматривая равновесие одной из частей балки, обычно той, к которой приложено меньше сил, и выбирая начало координат так, чтобы зависимости были возможно, проще, составляем выражения для Q и М на двух участках. При этом на первом участке рассматриваем равновесие левой части балки длиной Zi с началом координат на левой опоре, на втором — правой части балки длиной Zj с началом координат на правой опоре. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...