Жидкость упруговязкая

Рис. 55. Кривые течения и вязкостно-скоростная кривая для упруговязких жидкостей

Книга служит введением в феноменологические теории упруговязких материалов, подверженных большим формоизменениям. С помощью сравнительно простого математического аппарата и общих принципов механики сплошных сред конструируются возможные реологические уравнения состояния для низкомолекулярных и полимерных твердых тел и жидкостей. [c.2]

Книга рассчитана на научных работников, инженеров, а также на математиков как введение в феноменологические теории упруговязких жидкостей и твердых тел, подверженных значительным формоизменениям. Новизна нашего подхода к изложению предмета заключается в том, что уделяется большее, чем обычно, внимание напряженному и деформированному состояниям, а также предыстории течения однородного (или гомо- [c.9]

Выше было показано, как можно обобщить и записать в компактной форме (8.1) соотношения напряжение— деформация для абсолютно упругого изотропного тела. Сейчас попытаемся обобщить зависимость напряжения от предыстории деформирования высокоэластической жидкости (6.9) на упруговязкие твердые тела и вязкоупругие жидкости. Дополнительная сложность. [c.218]

Таковы операторы теории упругости, вязкоупругости, пластичности (упрочняющихся материалов) к др. Нормальными для изотропных упруговязких жидкостей являются уравнения состояния, содержащие две функции — скалярную р(р, 7, р) и тензорную ц тп. Ту р), разрешимые однозначно относительно р и ь тп (при [c.175]

Такие жидкости с памятью называют упруговязкими. [c.400]

Если считать упруговязкую жидкость несжимаемой, т.е. Кц =0, = О, то р = (1/3 рц —давление при всестороннем сжатии среды. Тогда (2.171) может быть записано как соотношение между девиаторами тензоров [c.400]

Упругая или упруговязкая жидкости проявляют релаксацию напряжения, или упругое последействие. [c.46]

Расчеты, в которых учитывался бы реальный процесс, протекающий частично с проскальзыванием, частично с прилипанием, для упруговязких систем пока еще не проведены. Для неньютоновских жидкостей сделаны некоторые попытки оценки деформирования [112, 116, 119] в предположении, что закон скольжения, как и течения,— степенной. Выявлены при испытаниях на биконическом вискозиметре характеристики степенного закона скольжения [112]. [c.84]

Важно отметить, что все простые ньютоновские вещества, даже такие как воздух, вода и бензол, обладают заметной сдвиговой упругостью при очень больших нагружениях со скоростями, близкими к акустическим. Темп деформирования в этом случае должен иметь порядок 10 4-10 ° сек (примерная величина релаксации простых жидкостей). Поэтому при таких быстродействиях все простые жидкости и газы можно рассматривать как упруговязкие системы. [c.256]

В качестве яркого примера среды с неидеальной инерционностью масс рассмотрим зернистые сейсмические среды, пропитанные жидкостью или газом, макроскопически принимая эту среду за однородную. В этом случае жидкость и газ, заполняющие все поры среды, создают дополнительную упругость и инерционность среде, лишь частично участвуя в передаче упругих колебаний, распространяющихся по скелету, так как в местах контактов зерен при распространении упругой волны (например сжатия) происходит выдавливание жидкости и газа в стороны от контактов. При этом жидкость и газ будут создавать не только упруговязкое (неидеально упругое) сопротивление, но и инерционно- [c.252]

Течение несжимаемой жидкости в упруговязких трубопроводах (кровообращение) [c.285]

Очевидно, обобщенная теория поведения материалов с памятью должна охватывать как упругие жидкости, так и реопектические и тиксотропные материалы. Такой теорией является фактически теория простой жидкости , которая будет обсуждаться в гл. 4. Но все же поведение реопектических и тиксотропных материалов представляется весьма специальным и заслуживает особого рассмотрения, хотя в этом направлении выполнено очень мало теоретических исследований. Наконец, следует заметить, что, в то время как концепция памяти в жидкости может быть строго сформулирована, об интуитивной концепции упругости жидких материалов нельзя сказать того же самого. По этой причине мы будем использовать термин упруговязкий только применительно к жидкостям, наделенным памятью. [c.76]

Теория БКЗ представляет собой распространение вышеупомянутых концепций на упруговязкие жидкости. Постулируется также, что и для этих жидкостей существует энергетическая функция,, которая, разумеется, не обладает уже консервативными свойствами напротив, эта функция затухает с течением времени, отсчитываемого от момента наложения деформаций. Если принять в качестве отсчетной конфигурацию материала в текупщй момент и учитывать вклад деформаций за все времена в прошлом, то эта гипотеза приводит к следуюш,ему уравнению для напряжений [c.223]

Класс течений растяжения, который, вероятно, можно аппроксимировать реальными течениями перед входом в трубу или вблизи выходного отверстия фильеры, представляет собой класс течений со стоком [34]. Такие течения могут быть стационарными в лабораторной системе отсчета, но даже в этом случае они не будут течениями с предысторией постоянной деформации. Растяжение нарастает в направлении течения вплоть до стока. Анализ течений со стоком для несжимаемой простой жидкости был выполнен в работе t34] для условий сферической и цилиндрической симметрии. Течение, приближенно описываемое сферически симметричным течением к стоку, имеет место в случае движения упруговязкой жидкости в области перед входом в трубу или круговым входным отверстием фильеры [35, 36]. Цилиндрическая симметрия ожидается для аналогичного течения в области перед щелью или прямоугольным каналом. [c.290]

Согласно априорному соотношению В и теории Д упруговязкий материал в зазоре между коаксиально-цилиндрическими поверхностями при вращении наружного цилиндра и неподвижном внутреннем цилиндре должен двигаться в осевом направлении по поверхности наружного цилиндра. На самом деле жидкость движется по внутреннему цилиндру, что соответствует теориям Е, 3 и априорному соотношению Г. Экспериментальное подтверждение теории Е представлено Д. Е. Робертсом [35] и Н. Пилпеллом [31 ]. Согласно Н. Адамсу и А. С. Лоджу [10], а также К. Осаки, Т. Ко-така, М. Тамура и др. [27] наиболее достоверными являются теории типа 3. [c.33]

Если одно из этих условий или оба сразу не удовлетворяются, то жидкость будет называться упругой или упруговязкой. При нарушении условия 1) жидкость обнаруживает явление релаксации напряжения. Отклонения от условия 2) вызывают в жидкости явления упругого последействия (упругого возврата). [c.100]

Обычно считается, что в обоих предельных случаях классического приближения достаточно использовать известные уравнения упругого твердого тела и ньютоновской жидкости. Следовательно, теории будут разными в зависимости от того, будет ли в данном состоянии напряжение малым или большим. Несмотря на использование термина пластичность , эти теории находят большее применение к металлам, нежели к пластмассам (т. е. к твердым полимерам). Согласно Трусделлунекоторые рассмотренные выше уравнения упруговязких сред могут привести к результатам, аналогичным результатам теории пластичности (ср. Р ]). [c.237]

Рис. 1. Типичные законы фильтрации 1 — закон Дарси 2 — закон фильтрации с предельным градиентом давления 3 — закон фильтрации псевдо-пластической жидкости 4 —двучленный закон фильтрации (1.9) 5 — закон фильтрации упруговязкой жидкости

Упруговязкие жидкости (например, растворы полимеров) проявляют более сложное поведение. Оно может быть эффективно псевдопла-стическим при малых скоростях и псевдодилатантным при высоких (см. рис. 1). [c.6]

Это реологическое соотношение определяет модель упруговязкой жидкости, называемую телом Кельвина — Фойгта. Примером сред, хорошо следующих уравнению (2.172), могут служить различные суглинки, биологические жидкости, содержащие взвеси из упругих частиц. [c.400]

Для несжимаемой упруговязкой жидкости отсюда имеем [c.401]

При медленной деформации основным в левой части уравнения (2.174) является первый член, и тело Максвелла ведет себя, как вязкая жидкость. Таким образом, отклонение поведения этой упруговязкой жидкости от обычной ньютоновской вязкой жидкости тем больше, чем больше частота исследуемого процесса. [c.402]

На практике ири простом сдвиговом течении жидкостей помимо сдвиговых измеряются нормальные напряжения, что не учитывается в уравнениях состояния чисто вязких ньютоновских и неньютоновских жидкостей. Уравнения состояния упруговязких жидкостей будут подробнее рассмотрены в гл. 2, а вязкоупругих сред — применительно к вулканизационным сеткам — в гл. 3. Дета.льио с проблемой описания деформационных характеристик полимеров можно ознакомиться в монографиях и обзорах [7, 16, 32, 40]. [c.27]

Сделана попытка расчета неизотермического течения упруговязких жидкостей [256] прн этом использованы уравнение состояния, предложенное в [81], и рассмотренные выше допущения о квазистационарности применительно к уравнениям движения. Приняты значительные упрощения реологических характеристик упруговязкой жидкости к = r]/G — время релаксации, постоянная = = (х, у, t), = v — О, откуда при неравновесном процессе остаются следующие компоненты тензора напряжений р у, [c.91]

Для упруговязкой жидкости продавливание через мундштук, изображенный на рис. 2.5.8, рассмотрел Уайт [257]. Поле течения разделяется на пять областей. Области I и III — без деформаций (в области III принимается застой материала). [c.92]

Выбор в формуле (7.1.7) коэффициентов /1 и е не равными нулю константами приводит к модели Рейнера — Ривлина, аддитивно сочетающей линейную модель Ньютона с тензорно-квадратичной добавкой. В этом случае постоянные /1 и е называются сдвиговой и объемной (поперечной) вязкостями соответственно. Уравнение (7.1.7) позволяет описать качественные особенности механического поведения упруговязких жидкостей, в частности эффект Вейсенберга (подъем жидкости по вращающемуся валу вместо оттеснения от вала за счет центробежной силы). [c.254]

Упруговязкие жидкости. В свое время 1У[аксвелл заметил, что вещества типа смолы нельзя относить ни к твердым телам, ни к жидкостям. Если напряжение накладывается медленно либо действует достаточно продолжительное время, то смола будет вести себя как обыкновенная вязкая жидкость. В этом случае деформация будет непрерывно и необратимо нарастать во времени, а скорость деформации будет пропорциональна приложенному напряжению, повинуясь ньютоновскому закону. Когда приложенное напряжение действует весьма быстро, смола испытывает деформацию, пропорциональную напряжению и полностью исчезающую при быстром разгружении образца. [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...