Значение параметра равновесное

Равновесные состояния (А, А, А") и равновесный процесс (А — В) можно изображать в виде диаграмм, на осях которых откладываются значения параметров равновесных состояний (рис. 1.1, а). Заметим, что исследовать с исчерпывающей полнотой можно только равновесные процессы. [c.11]

В термодинамике принимается, что при сохранении внешних условий неограниченно долго неизменными параметры состояния системы приобретают постоянные значения. Такое состояние системы называется равновесным а соответствующие ему значения параметров —равновесными значениями, [c.15]

При некотором значении фугитивности происходит конденсация. При этом физическая ситуация совершенно меняется. Поскольку теперь, помимо слабо коррелированных частиц, в систему входят и систему покидают целые макроскопические капельки вещества, корреляции резко возрастают, а следовательно, колоссально возрастают и флуктуации плотности. Таким образом, с нашей точки зрения, мы можем сказать, что при некоторых значениях параметров равновесное распределение становится неустойчивым, что приводит к огромным флуктуациям. [c.71]

Для уменьшения времени приработки следует по опытным данным определить параметры равновесной шероховатости и назначить такой вид технологической обработки поверхности трения, которая ближе всего к равновесной шероховатости. Применение более гладкой исходной поверхности по сравнению с эксплуатационной (с меньшими значениями Ra на стадии приработки, штриховая линия на рис. 8.1, б), как правило, невыгодно из-за повышения стоимости изготовления при этом может увеличиться и время приработки. [c.244]

Ниже будут описаны возможные общие механизмы возникновения стохастичности. Обычно в одной и той же системе в зависимости от значений ее параметров может быть, а может и не быть стохастизация. При каких-то значениях параметров ее нет и система имеет простейший установившийся режим — состояние равновесия или периодическое движение—при других значениях параметров имеют место стохастические колебания. При непрерывном переходе от первых значений параметров ко вторым происходят сложные изменения установившегося процесса. Эти изменения могут происходить постепенно или скачком. В первом случае возникновение стохастичности естественно назвать мягким, во втором — жестким — в полной аналогии с мягким и жестким возникновением автоколебаний при потере устойчивости равновесного состояния. [c.326]

Из сказанного следует, что при одних и тех же внешних условиях система может находиться во множестве различных состояний, т. е. возможны отклонения значений параметров от их равновесных значений, называемые флуктуациями. Флуктуации представляют собой самопроизвольные, происходящие в результате теплового движения частиц отклонения значений макроскопических параметров системы от их средних (наиболее вероятных) величин и являются следствием статистической природы этих величин. В частности, в изолированной системе флуктуации сопровождаются уменьшением энтропии системы и, следовательно, противоречат второму закону термодинамики в его макроскопической трактовке. Тем самым флуктуации определяют границу применимости второго закона термодинамики. [c.148]

К = 1,4. Сравните эти параметры с соответствующими значениями при равновесной диссоциации, вычислите время и длину пути релаксации за скачком. [c.107]

Равновесная ударная адиабата смеси и условия существования стационарных волн сжатия. Значения параметров за волной в состоянии е определяются из конечных соотношений (6.4.10) — [c.68]

Заметим, что равновесными называют течения, в которых физико-химические превращения происходят мгновенно, а замороженными— такие, в которых они вовсе не происходят. Пусть известны значения параметров в опорных точках 1 а 2 (см. рис. 4.1). Тогда, аппроксимируя уравнения (4.12) — (4.14) разностными, записывая термодинамическое тождество [c.118]

Непрерывное течение газа рассматривается в термодинамике как внутренне равновесный пр оцесс, при котором каждая из макроскопических частей движущегося газа находится в термодинамическом равновесии и имеет вполне определенные значения параметров состояния, непрерывным образом изменяющиеся во времени и пространстве. [c.257]

Равновесный процесс протекает так медленно, что в каждый выбранный момент времени значения параметров р, V и Т характеризуют равновесное состояние всей системы, а не отдельной [c.12]

Как отмечено в главе I, в некотором интервале значений параметров шероховатости износ сопряжений описывается кривой, имеющей минимум. Это обусловлено, молекулярно-механической природой трения и механизмом усталостного изнашивания. Для гладких поверхностей увеличивается молекулярная слагаемая силы трения, для грубых поверхностей — механическая (деформационная) слагаемая. Минимальный износ соответствует равновесной шероховатости. [c.96]

Одной из наиболее информативно емких характеристик системы, теряющей устойчивость, является график зависимости между этими параметрами, каждая точка которого соответствует возможному равновесному состоянию системы. Некоторые участки такого графика могут отвечать устойчивому равновесию системы, а остальные — неустойчивому. Точка на этом графике, лежащая на границе участков, соответствующих устойчивому состоянию первоначальной формы равновесия и неустойчивому состоянию этой формы, называется критической, а значение параметра Р, отвечающего этой точке, критическим значением параметра силы или критической силой. [c.465]

При Lj—)>0 (/=1, 2, R) имеет место равновесное течение реагирующей газовой смеси. Подстановка значений параметров Lj, равных нулю, в правые части уравнений (3.59) — (3.63) приводит к следующим соотношениям [c.137]

Для реализации первого критерия потери устойчивости используем уравнения устойчивости в малом . Полагаем, что переход оболочки в близкое к основному равновесное состояние происходит при неизменном значении параметра воздействия. При этом прогиб и функцию усилий в срединной поверхности можно представить в виде [c.28]

У. тел обусловлена силами взаимодействия атомов, из к-рых они построены. В твердых телах при темп-ре абс. нуля в отсутствие внеш. напряжений атомы занимают равновесные положения, в к-рых сумма всех сил, действующих на каждый атом со стороны остальных, равна нулю, а потенц. энергия атома минимальна. Кроме сил притяжения и отталкивания, зависящих только от расстояния между атомами (центральные силы), в многоатомных молекулах и макроскопич. телах действуют также нецентральные силы, зависящие от т. н. валентных углов между прямыми, соединяющими данный атом с его разл. соседями (рис.). При равновесных значениях валентных углов нецентральные силы также уравновешены. Энергия макроскопич. тела зависит от межатомных расстояний и валентных углов, принимая мин. значение при равновесных значениях этих параметров. [c.235]

Таким образом, расход двухфазной среды может быть подсчитан при известных значениях v, х , %, I. Однако определение этих коэффициентов связано со значительными трудностями. Поэтому для расчета действительного расхода двухфазной, среды для каждого сечения сопловой и рабочей решеток используются экспериментальные значения коэффициентов расхода. Теоретический расход в этом случае определяется по параметрам равновесной i—5-диаграммы [c.295]

Стационарное состояние могло бы наступить, когда влажность материала достигнет значения равновесной влажности при тех значениях параметров состояния среды сушильной камеры, которые соответствуют [c.48]

Простая гомогенная система в каждом равновесном состоянии характеризуется определёнными значениями параметров состояния V, р иТ. Между ними существует зависимость F(p, v, Т) = О, которая называется термическим уравнением состояния. [c.11]

В термодинамике широко используется графический метод изображения состояний и процессов. Так, например, в случае однородных систем (газ или жидкость) состояния системы изображают точками, а процессы — линиями на плоскости Р . Легко понять, что такое графическое изображение возможно только для равновесных состояний и равновесных (обратимых) процессов, так как определенные значения параметров (например, давления) система имеет только в равновесных состояниях. В дальнейшем, вплоть до главы IX, мы будем везде, где это не оговаривается особо, рассматривать равновесные процессы. [c.14]

В противоположность этому, энтропия равновесного состояния полностью определяется заданием двух параметров а и уЗ, приобретающих тем самым фундаментальное значение в равновесной термодинамике. [c.182]

СТОЯНИЙ, соответствующих и положительным, и отрицательным значениям нагрузки. Первый максимум в зависимости дает предельную точку. Ниже ее имеется точка разветвления решения. Отмечается, что другие равновесные формы не являются смежными, и переход к ним требует конечных прогибов. В работе не обнаружено существенного различия решений точных й приближенных уравнений. При малых значениях параметра Ь кривые [c.300]

Рассмотрим квазистатическое деформирование упругих и упругопластических тел. Критическим значением параметра деформирования, соответствующим бифуркации (ветвлению) решений, называется такое значение, когда для соответствующей этому параметру равновесной конфигурации существует два (или более) решения задачи (3.6). Пусть для некоторого момента времени существует два решения задачи (3.6) й й Р P и т. д. Разность этих решений, представленных относительно скоростей, обозначим через Д, например [c.125]

Пусть известна некоторая последовательность равновесных конфигураций, соответствующая монотонно возрастающему значению параметра А и характеризуемая полем вектора перемещений и(А) и полем второго тензора напряжений Пиола — Кирхгофа S(A). Эта последовательность конфигураций может быть получена, например, решением задачи (4.12), (4.2), (4.7) с использованием теории пластического течения с изотропным упрочнением материала с гладкой поверхностью текучести. Кроме того, для некоторых задач с однородным докритическим состоянием (основное решение) можно пренебречь изменением геометрии тела в основном решении (и(А) = 0), а компоненты тензора напряжений S(A) получать непосредственно из условий равновесия тела через известные внешние силы. Кроме того, в условиях пропорционального нагружения окрестностей материальных точек тела получаются совпадающие решения задач по теории пластического течения и по деформационной теории пластичности, приводящие к некоторой известной последовательности равновесных конфигураций. Обозначим через X[ и Af касательно-модульные нагрузки, полученные по теории пластического течения и деформационной теории пластичности соответственно. Тогда справедлива следующая теорема [32]. [c.147]

Для заданных числовых значений параметров Afj= (107-0,8б7х Х0,1/0,15—103-1,37) 9,81-0,114=—88,7 Н-м. Выражение обобщенной силы, соответствующее движению системы относительно равновесного положения [c.133]

Внутри каждой области существует локальное термодинамическое равновесие, однако значения параметров различны и соответствуют флуктуаци-онным отклонениям от равновесных значений для системы в целом. Эта картина соответствует так называемому состоянию неполного равновесия (квазиравновесному состоянию). [c.299]

Вводные замечания. Течение жидкости рассматривается в термодинамике как внутренне равновесный процесс, при котором каждая из макроскопических частей движущейся жидкости находится в термодинамическом равновесии и имеет вполне определенные значения параметров состояния, изменяющихся во времени и проетранстве. Другими еловами, предполагается, что текущая жидкость находится в локальном термодинамическом равновесии. [c.287]

Эта система допускает следующие решения а = Ь = Л = 0, что соответствует отсутствию в системе установившегося периодического движения (состояние покоя). Такое состояние является возможным равновесным состоянием системы, и вопрос о его осуществимости при данных значениях параметров системы и характере внешнего воздействия можно решить только на основе рассмотрения вопроса об устойчивости данного состояния. Анализ устойчивости системы по отношению к малым отклонениям от состояния покоя приводит к линейному уравнению с периодически изменяющимся коэффициентом (типа уравнения Матьё). Для этого уравнения, как мы [c.136]

Оказывается, что этот итерационный процесс может расходиться, если значения некоторых щ (или всех) близки к равновесным значениям. Это связано с тем, что релаксационные уравнения (4.16) вблизи равновесия являются уравнениями с малым параметром. Вблизи ])авновесия функции Fi очень чувствительны к изменениям щ и Т. Нарушение сходимости итерационного процесса связано с тем, что при использовании уравнения (4.20) приходится вычислят1 Fi в точке 3 по значениям параметров предыдущей итерации. Для сходимости итераций нужно использовать более мелкую сетку, чем это требуется для решения газодинамических уравнений. [c.119]

При изучеиии движения упругой жидкости можно считать, что любой, сколь угодно малый объем движущегося рабочего тела находится в термодинамическом равновесии и характеризуется определенными значениями параметров. Параметры (в общем случае все параметры) непрерывно изменяются при переходе от одного сечения канала к смежному. При сделанном допущении и при отсутствии сил трения процесс непрерывного течения жидкости будет равновесным и, следовательно, обратимым. При течении с трением процесс будет необратимым. [c.199]

Состояние газа, при котором во всех точках занимаемого им объема параметры его имеют одно и то же значение, называют равновесным. Для простоты при исследовании термодинамических процессов считают, что эти процессы представляют собой непрерывную последовательность переходов рабочего тела из одного равновесного состояния в другое, бесконечно близкое к нему равновесное состряние. [c.15]

Как следует из сравнения данных табл. 4.14 и 4.15, равновесные значения параметров потока N2O4 на выходе из соплового аппарата, вычисленные на основании предложенного нами метода, практически совпадают с соответствующими величинами, определенными на основании h — s-диаграммы. Расчеты кинетических параметров потока выполнены для модельного канала, осевой размер которого равен осевому размеру соплового аппарата (данные четвертого столбца табл. 4.15), п для канала, осевой размер которого вдвое превышает осевой размер соплового аппарата (данные пятого столбца табл. 4.15). Полученные результаты показывают, что отклонение от состояния термохимического равновесия, вызванное недостаточно высокой скоростью реакции (4.1), приводит к росту давления, плотности, содержания N2O4, N0, Oq, а также к снижению температуры, скорости течения, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха и содержания NO2. [c.172]

Полагая, что неидеальность одинаково скажется на расчетных значениях параметров N2O4 в случае равновесного и кинетических течений, для кинетических температурных профилей с учетом неидеальности получаем приближенно [c.184]

Набор параметров плазмы, определяемых совр. методами Д. п., весьма велик. Определяются форма и местоположение плазмы, плотность (а=е, i, а) составляющих компонент (электронов, ионов, атомов, радикалов, фотонов) и их статистич. распределе11ия (по скоростям, по уровням возбуждения и т. п.), темп-ры Т , если распределения близки к равновесным, теплопроводность, интенсивность излучения, коэф. поглощения, частота столкновений компонент, коэф. диффузии и т. д. Исследование распределений этих параметров в пространстве и времени при заданных внеш. условиях позволяет выделить основные кинетич. и динамич. процессы, протекающие в изучаемой плазме, определить их скорости, энергетич, характеристики, найти способы управления значениями параметров плазмы. [c.605]

И темп-ры. Для системы неравновесных носителей в полупроводниковых кристаллах удобнее на плоскости переменных воспользоваться зависимостью ср. концентрации ЭДП n — NjV в возбуждаемом объёме V от темп-ры Т. В интервале темп-р ниже критической Г.р в правой части диаграммы (область G) носители существуют в виде слабо ионизованного экситонного газа. Слева от заштрихованной части—область L пространственно однородной Э.-д. ж. Заштрихованная область ограничивает значения параметров, при к-рых происходит расслоение на две фазы— ЭДК с равновесной плотностью ЛГ), окружённые газом экситонов, биэкситонов и свободных носителей с равновесной плотностью (Г). При Г,р исчезают различия между газом и жидкостью, и уже ни при каких плотностях п не происходит фазовый переход, т. е. увеличение концентрации неравновесных носителей при увеличении уровня возбуждения происходит непрерывным образом. Значение определяется энергией связи частиц в Э.-д.ж. Величина Г р, определённая из многочисл. экспериментов, составляет ок. 6,5 К для Ge и 28 К для Si. Т. о., в этих полупроводниках Э.-д.ж. может существовать лишь при низких темп-рах. Осн. параметры конденсированной фазы и области её существования имеют следующие порядки величин а Aif lOfer.p, т. о., ср. расстояние между частицами в Э.-д. ж. ае а ср. энергия связи на одну ЭДП [c.557]

Первое слагаемое в этом выражении неотрицательно, если а > О, а второе — если г) >2а. Ъ. Таким образом, условие неотрицательности выражения П д (6и /6х ) накладывает известные ограничения на а и Получим, наконец, чисто термодинамическим путем уравнение, описывающее изменение энтропии. Введем для этого гипотезу локального равновесия. Мы будем считать, что хотя состояние системы в целом неравновесно, ее можно подразделить на столь малые объемы, каждый из которых тем не менее макроскопичен, что в каждом таком объеме состояние равновесно и только значения параметров, описывающих состояние (температура, плотность, давление, энтропия и т. д.), медленно меняются во времени и от точки к точке. [c.531]

Тензор представляет линейный дифференциальный оператор над вектором w. При отсутствии добавочных массовых и поверхностных сил (k = О, / = 0) ) задача разыскания w сведется к однородной системе линейных относительно w дифференциальных уравнений второго порядка с однородными краевыми условиями. Это —так называемые уравнения нейтрального равновесия. Они допускают, конечно, тривиальное решение и> = 0. Но могут иметь место решения, отличные от тривиального, когдя наряду с рассматриваемым состоянием равновесия У-объема, нагруженного силами К, F, существуют близкие к нему равновесные состояния. Значения параметров нагружения, для которых уравнения нейтрального равновесия имеют нетривиальное решение, называются бифуркационными. Сформулированная однородная краевая задача позволяет найти бифуркационные [c.725]

Рассмотрим устойчивость равновесной конфигурадии [73, 78, 79]. Пусть тело находится в состоянии равновесия при некотором фиксированном значении параметра t. Уравнения равновесия и граничные условия получаем из (1.118), пренебрегая динамическим членом [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...