Отталкивание частоты

Для члена, пропорционального п, который обусловлен независящей от времени инверсией заселенностей атомов, наблюдается следующее. Та часть коэффициента с, которую дает второй член в больших скобках в выражении (6.109), совпадает с полным выражением для С в формуле (6.37), если не считать численного множителя, который тоже возник в результате интегрирования по углам поляризации. Этот второй член в с в общем случае, т. е. при не слишком больших расстройках частоты (6 < 1), намного меньше первого члена, который описывает отталкивание частоты вследствие существования двух провалов, образующихся в инверсии заселенностей (заметим, что стоячая волна взаимодействует с атомами, частоты которых сдвинуты на + kv и — kv ). Отталкивание частоты становится преобладающи.м, если мода настроена на центр линии с точностью до естественной ширины. Подставляя выражение (6.107) для п в (6.108), получаем в качестве окончательного результата сдвиг частоты [c.166]

Если в молекуле имеется несколько групп с одинаковыми характеристическими частотами, то отклонение значений последних от нормального значения можно рассматривать как специальный случай колебательного возмущения иначе говоря, нормальные значения характеристических частот можно рассматривать как нулевое приближение. Как и прежде, смещение частот может происходить только в том случае, если две или несколько частот имеют одинаковую симметрию направление смещения всегда соответствует. отталкиванию частот. [c.236]

Второй корень уравнения (4.5) не имеет физического смысла получается и<С.Ь. Из выражения (4.6) видно, что с возрастанием температуры минимум на изотермах смещается в область низких плотностей (низких давлений). Физически это означает увеличение сил отталкивания, что происходит в связи с увеличением частоты столкновений. В пределе при рт=0 получаем значение температуры Бойля [c.103]

Существенные потери имеют место также в токоподводах. Большие токи в цепях нагревателя сопровождаются магнитными полями рассеяния, которые наводят в окружающих металлических конструкциях вихревые токи и вызывают их нагрев, в измерительных линиях появляются помехи. Становится ощутимым силовое взаимодействие проводников. Между двумя параллельными линиями длиною I, находящимися на расстоянии Ь друг от друга с токами /] и /2, существует сила притяжения (в случае параллельного движения токов) или отталкивания (при встречном направлении токов) f = io/i/2 /(2n ). Для рассмотренного выще случая при расстоянии 0,3 м между коленами сила взаимного притяжения / =108 н 11 к.гс. Эта сила переменная изменяется от нуля до максимального значения и пульсирует с удвоенной частотой тока. [c.82]

Если частоты излучения мод / и / + 1 расположены симметрично относительно максимума полосы люминесценции, то они будут взаимодействовать с одними и теми же группами атомов и их провалы перекрываются. В результате на контуре полосы люминесценции образуются два провала, а не четыре. При генерации нескольких мод число провалов на кривой возрастет. Если провалы не перекрываются, то это означает, что разные моды эффективно взаимодействуют с разными группами центров и не влияют друг на друга. Однако фазовые сдвиги, обусловленные провалами, оказывают влияние на резонансные частоты системы даже в том случае, когда провалы отстоят друг от друга. Согласно существующей теории, наличие провала на одном резонансе приводит к уменьшению затягивания частоты на другом, т. е. два провала взаимно компенсируют друг друга, в результате чего возникает так называемый эффект отталкивания провалов . [c.131]

В данном разделе мы перепишем сигнал S t) (9.1) так, чтобы выявить различные временные масштабы, характерные для его эволюции. Во всей главе мы предполагаем, что нормированное распределение весовых множителей п имеет главный максимум при целом значении п >> 1 и ширину Ап такую, что п >> Ап >> 1. В таком пределе больших п, иначе говоря, в квазиклассическом пределе, частоты иоп физической системы гладко зависят от индекса п, так что можно перейти к непрерывному продолжению функции ио п). Заметим, однако, что здесь уже предполагается, что рассматриваемая физическая система является интегрируемой, то есть явление хаотичности отсутствует. В противном случае энергетический спектр демонстрирует очень сложное поведение с отталкиванием уровней и другими тонкостями. В данной главе мы не хотим погружаться в эти проблемы и предполагаем, что ио п) является гладкой функцией. [c.270]

Изменение потенциала отталкивания вызывает также изменение частоты колебания, что следует из расчета силовой постоянной для нового положения минимума потенциальной кривой. Так как [c.115]

Многоатомные молекулы. Для многоатомной молекулы анализ более сложен, чем для двухатомной, но и в этом случае представляется реальным наложение потенциалов отталкивания и притяжения матрицы на потенциал молекулы. Из этого вытекает, что при отталкивании матричной клетки частота колебания должна возрастать, а при притяжении - уменьшаться. [c.117]

В этой модели притяжение, индуцированное фононами, при нулевой частоте возбуждения как раз компенсирует экранированное отталкивание между электронами. Для частот, меньших и,,, эффективное взаимодействие между электронами носит характер притяжения, а для частот, больших 0) 1 — характер отталкивания. Таким образом, модель желе приводит к выводу, что все металлы являются сверхпроводниками. [c.325]

Если взаимодействие отвечает отталкиванию, т. е. Я, > О, то решение с энергией Е, меньшей 2 г, для системы без взаимодействия не существует, поскольку правая часть уравнения (5.56) оказывается при таких энергиях отрицательной. Так же как и в том случае, когда речь идет о частотах колебаний при наличии тяжелой примеси, каждая энергия возбуждений оказывается слегка сдвинутой в сторону увеличения. Если, с другой стороны, взаимоде< ствие отвечает притяжению и Я,<0, то в результате подстановки , [c.559]

При резании возбудителем автоколебаний является неоднозначная сила резания при врезании лезвий инструмента в деталь и отталкивании от нее. При наличии в системе деталь—инструмент самовозбуждения случайно возникшее малое колебание усиливается до некоторой установившейся величины с амплитудой, при которой наступает равновесие между энергией, поддерживающей колебания, и энергией рассеивания. Экспериментальные исследования вибраций, проведенные А. И. Кашириным, А. П. Соколовским, Л. К. Кучмой и др., показали, что частота колебаний не зависит ни от режима резания, ни от геометрических параметров инструмента, а определяется жесткостью и массой системы СПИД, возрастая при увеличении жесткости и уменьшении массы. В то же время амплитуда колебаний в отличие от частоты зависит не только от массы и жесткости колебательной системы, но и от рода материала обрабатываемой детали, геометрических параметров инструмента и режима резания. Постоянство частоты и переменность амплитуды колебаний при изменении условий резаиия свидетельствуют об автоколебательной природе вибраций. [c.248]

Поскольку изменение ширины площадки контакта однозначно связано с изменением силы резания и при врезании лезвия инструмента в деталь толщина срезаемого слоя возрастает, а при отталкивании уменьшается, то мгновенная сила резания при врезании будет несколько меньше, а при отталкивании несколько больше величины мгновенной силы, соответствующей мгновенной толщине срезаемого слоя (штрих-пунктирная линия на рис. 195, б). Автоколебания не могут поддерживаться в результате только изменения мгновенной толщины срезаемого слоя при сближении и удалении детали и инструмента, так как при однозначности мгновенной силы резания работа, совершаемая ею за цикл резания и отхода лезвия, независимо от амплитуды и частоты колебаний равна нулю. Таким образом, первичным источником энергии возбуждения автоколебаний при резании является неоднозначность силы резания вследствие запаздывания ее изменения при изменении толщины срезаемого слоя. [c.249]

Эти значения были использованы без анализа их точности, поскольку частоты достаточно высоки, так что, как видно из (5.14г) и (5.14х), любые ошибки в их значениях практически не влияют на и 9 . Потенциалы, 7 и взаимодействия между первыми (2,49 А), вторыми (3,52 А) и третьими (4,31 А) ближайшими соседями на плоскости (ПО) решетки кристалла никеля были оценены с помощью полуэмпирического уравнения Эйринга для обменного отталкивания и оказались [61] соответственно равными 0,1019, 0,0134 и 0,0028 эВ. Квантовомеханическое исследование г-атомов [36, 37, 63] показало, однако, что потенциал отталкивания должен быть несколько больше, чем потенциал обменного отталкивания. Поэтому предполагаем, что потенциалы и пропорциональны соответственно Р[ и, т. е. [c.71]

Приведенное выше рассуждение можно применить и к каждому отдельному электрону в проводнике. Тогда величина бп будет отрицательной, так что каждый электрон создает вокруг себя, дырку , в которой он движется. Эго явление имеет место наряду с эффектом отталкивания, показанным на фиг. 9.2. Подобного же типа флуктуации плотности электронов приводят к плазменным колебаниям. Частоту последних можно вычислить следующим образом. [c.285]

Т. е. вызывающее отталкивание катушки от материала, В этом случае звук имеет удвоенную частоту по сравнению с током катушки. Так как и и увеличиваются по мере увеличения тока, сила Р растет пропорционально квадрату тока Кроме того, сила зависит от расстояния до катушки и от проводимости материала. [c.175]

При работе индукционных печей на пониженной частоте наблюдают вспучивание мениска жидкого металла в печи с образованием так называемого гребешка . Это явление объясняется отталкиванием двух концентрических проводников внешнего — индуктора и внутреннего — жидкого металла, по которым протекает ток в разных направлениях. На действующих индукционных печах различной вместимости обеспечивают интенсивное перемешивание металла без обнажения мениска и расплава и стекания шлак к стенкам тигля. Для лучшего использования мощности генераторов крупные индукционные печи комплектуют двумя генераторами один — основной для расплавления твердой садки, другой — [c.249]

На рис. 2.2 схематически изображены кривые этих потенциалов и суммарная кривая, соответствую-щя полной потенциальной энергии взаимодействия. При г—го, соответствующем минимуму энергии системы, силы притяжения уравновешиваются силами отталкивания (fnp—foT = 0), при этом образуется молекула АВ с наиболее стабильной конфигурацией, в которой ядра атомов совершают колебания с собственной частотой ofl. Заметим, что вблизи положения равновесия форма кривой U=U(r) близка к параболе, как это видно из разложения и г) в ряд Тейлора в, окрестности Г=Го. [c.61]

Эф< №кты, связанные с интенсивностью. Кроме резонансов, возникающих при взаимодействии пучка с внеш. полями, при больших интенсивностях пучков начинают играть роль разл. рода неустойчивости, связанные с взаимодействиями частиц пучка друг с другом, с элементами вакуумной камеры и ускоряющей системы, а в У. со встречными пучками—и с воздействием пучков друг на друга. Наиб, простым среди этих эффектов является кулоповский сдвиг частоты бетатронных колебаний. Электрич. поле пучка отталкивает к периферии наружные частицы и не действует на центральную частицу сгустка. В результате этого частоты бетатронных колебаний частиц в пучке начинают отличаться от частоты колебаний центра тяжести пучка. Если это различие превышает расстояние между ближайшими запрещёнными значениями Q, то при любой настройке У. часть пучка неизбежно теряется. Электроста-тич. отталкивание частиц сказывается и на фазовых колебаниях пучка (в частности, приводит к эффекту отрицательной массы ). [c.252]

Равномерность нагрева увеличивается вследствие уменьшения частоты тока. Однако возникающие при индукционном нафеве силы взаимодействия электромагнитного пол индуктора и поля нагреваемого изделия направлены на отталкивание детали от индуктирующего провода. Эти силы зависят от частоты и мощности, подводимой к деталям для их нагрева. Поэтому, выбирая низкие частоты и режимы для получения равномерного нагрева, надо учитывать, что нижний предел частоты и мощность нагрева могут быть ограничены не только фактором снижения КПД, но и необходимостью удерживать собранные под пайю/ детали от смещения во время нагрева. Наиболее часто пайку проводят при высоких частотах (1 кГц. .. 1,75 мГц). Индукционная пайка с использованием токов частотой 50 Гц применяется только для крупногабаритных изделий и встречается крайне редко. [c.458]

Отметим еще следующее условие а ", выполнимость которого при практически важных типах сил взаимодействия мы показывали, сводилось к требованию, чтобы либо везде кривизна была отрицательной, либо чтобы области положительной кривизны были достаточно малы. Однако пример идеального газа подсказывает возможность некоторого обобщения. Для результирующей величины расходимости геодезических линий существенна средняя расходимость. В областях положительной ь ривизны нормальное расстояние геодезических—величина, колеблющаяся по некоторому закону периодичности, а в областях отрицательной кривизны — величина, возрастающая по экспоненциальному закону. Поэтому при заданных величинах кривизны и при условии, что области отрицательной кривизны следуют при движении по траектории достаточно систематически (т, е. с частотой, не убывающей слишком быстро), результирующая расходимость будет такой же, как если бы ]фивизна была везде отрицательной, но имела соответственно меньшую величину. Следовательно, можно думать, что последнее условие, выполняющееся и при чистых силах отталкивания, является (вместе с условием б) достаточным (и, конечно, необходимым) условием размешивания. В то же время, как видно из порядковой оценки величины производной, при столкновений некоторой пары частиц — область, для которой и кТ, будет областью отрицательной кривизны с другой стороны, как показывает са м факт применимости статистики (обращение к которой не образует здесь, конечно, порочного круга), для подавляющего большинства начальных состояний столкновения частиц распределены вдоль фазовых траекторий совершенно регуляр ым образом. [c.199]

В работе [5.65] исследовалось влияние остаточного взаимодействия между валентными электронами на процесс многофотоиной ионизации атомов благородных газов. Для расчета эффективного дипольного оператора, учитывающего это взаимодействие, использовалось приближение хаотических фаз. Было найдено, что приближение хаотических фаз существенно занижает сечения по сравнению с приближением независимых валентных электронов. Такой эффект экранирования объясняется коллективным возбуждением атома, связанным с большим числом частично-дырочных возбуждений. Отталкивание между валентными электронами уменьшает их эффективный заряд. Таким образом, коллективные возбуждения валентных электронов сильно влияют на абсолютные значения сечений и их зависимость от частоты излучения. [c.136]

ИК-спектроскопические исследования в этом направлении проводились с молекулами С1Гз, ВгР , ЬР . Во всех случаях, кроме ЗЬР , удалось изолировать мономерные молекулы. Наблюдавшиеся частоты колебаний и соблюдение правил отбора в спектрах соответствуют строению этих молекул, предсказываемому теорией отталкивания электронных пар. Для С1Рд, ВгР , 5Р и Вгр . обнаружены димеры, спектры которых интерпретировались исходя из наличия мостиковых атомов фтора, способствующих обмену этих атомов в жидкой фазе. Для АзР образование димеров не наблюдалось. [c.144]

Это означает, в противоположность нашим первоначальным ожиданиям, что в положении равновесия существуют (небольшие) силы притяжения между каждой парой атомов У, компенсируемые отталкиванием между атомом X и атомами У. В двух последних столбцах табл. 39 приведены численные значения правой и левой частей четвертого уравнения (2,183). Легко видеть, что для галоидопроизводных углерода и кремния имеет место сравнительно хорошее совпадение для других молекул оно мало удовлетворительно. Трумпи [873] предложил способ определения совокупности силовых постоянных к , 2, к, который даег наилучшее из всех возможных представлений четырех наблюденных частот (см. также Кольрауш [13]). Силовые постоянные, приведенные в табл. 39, отличаются от вычисленных по методу Трумпи и вычислены таким образом, чтобы получить хорошее совпадение вычисленных и наблюденных значений V,, и за счет ухудшения совпадения для Уд и У4 в отдельности. [c.185]

Совершенно ясно, что при небольшом различии масс частоты изотопических молекул близки к частотам обычной молекулы. Однако для молекул с тяжелым водородом, как, например, для дейтерометанов, могут встречаться очень большие смещения. В этих случаях уже не очевидно, например, какая из трех полносимметричных частот молекулы У( ХУ, есть 1, какая чза и какая (см. табл. 54). Тем не менее, если рассматривать их, переходя от малого различия масс к большому и иметь в виду, что не может происходить пересечения частот одного и того же типа симметрии (вследствие отталкивания под влиянием резонанса Ферми, см. раздел 5в), то ясно, что наибольшая [c.257]

Совершенно аналогично, внутренние деформационные колебания групп СН могут либо совпадать ио фазе, либо отличаться на 180°. В соответствии с этим в области 1450 см возникают две частоты / (а,) и viu( i). Тот факт, что одна из них значительно выше, чем подобная частота молекулы С2Н4 (см. табл. 92), легко объясняется взаимодействием (отталкиванием вверх) с более низкой частотой а ), тогда как в молекуле она взаимодействовала (отталкивалась вниз) с более высокой частотой (Ug) того же типа симметрии (см. стр. 219). [c.366]

В согласии с предыдущим классическим рассмотрением взаимодействия вращения и колебания колебательный момент количества движения возникает вследствие кориолисова взаимодействия двух нормальных колебаний. Полный колебательный момент количества движения слагается из частей, соответствующих каждой паре взаимодей-ствуюпшх колебаний, как видно из уравнения (4,11). Как обычно, учет такого возмуи ения в волновом уравнении приводит к взаимному отталкиванию двух первоначальных колебательных уровней, которое при увеличении вращательного квантового числа J возрастает в рассматриваемом случае по квадратичному закону. Иными словами, более высокий из двух колебательных уровней имеет большее значение постоянной В, более низкий — меньшее значение по сравнению со значениями, которые они имели бы при отсутствии этого взаимодействия, т. е. к постоянным а,-, соответствующим более высокому из двух взаимодействующих уровней, добавляется отрицательный член, а к постоянным j, соответствующим более низкому уровню, — положительный член. Величина этой добавки обратно пропорциональна разности частот двух колебаний, так как колебательный момент количества движения тем больше, чем более различаются между собой два взаимодействуюи1,их колебания (см. выше). [c.404]

Согласно вычислениям автора, приведенная в таблице чувствительность к периодическому току с частотой 256 примерно равна той, которую можно было бы ожидать, исходя из теории притяжения и отталкивания 3). При этой частоте, которая ниже частоты, свойственной телефонной пластинке ( 221а), движение пластинки управляется скорее упругостью, чем инерцией, и в качестве грубого приближения можно принять теорию равновесия ( 100). Большая чувствительность телефона при частотах, близких к 512, объясняется тогда резонансом ( 46). Сомнительно, можно ли согласовать с этой теорией значительно большую чувствительность, указанную Тэтом и Присом. [c.491]

Если к макрофагу приближается собственный антиген организма, спектр резонансных частот МНС которого совпадает со спектром частот, излучаемых МНС макрофага, то амплитуды возбужденных в антигене колебаний будут значительными. Поэтому значительна и сила взаимоотталкивания антигена и макрофага Рг-Сила притяжения между ними Р существенно меньше, так как она действует между антигеном и относительно малым (по сравнению с общим объемом макрофага) ядром макрофага, удаленным от антигена на значительно большее расстояние, чем плазматическая мембрана макрофага. Поэтому суммарная сила является силой отталкивания и не позволяет собственному антигену войти в безводную область вблизи липидного слоя плазматической мембраны, имеющую протяженность около 10 А. [c.126]

Более тщательное исследование зависимости характера взаимодействия частиц от их размера, а также интенсивности и частоты звука было проведено Сташевским [44] (частицы поперек поля) и Адамчуком и Ста-шевским [45] (частицы вдоль поля). К трубке Кундта шириной 4 см подвешивалась одна из сфер на тонкой стеклянной нити. Другая сфера прикреплялась к более толстой стеклянной нити, связанной с микроманипулятором, и могла устанавливаться в любом положении по отношению к первой. Положение сфер фиксировалось с помощью микроскопа. В первой работе получены следующие результаты. В звуковом поле частотой 384 гц при постоянном напряжении на динамике между частицами радиусом 2,5—1 мм при любых расстояниях между ними действуют силы притяжения. У частиц меньшего размера (а=0,7—0,6 мм) нри расстоянии между поверхностями частиц порядка 0,1 мм сила притяжения заменяется силой отталкивания, возрастающей по мере сближения сфер. Между частицами радиусом 0,15—0,2 мм наблюдалось отталкивание, начиная с расстояний порядка 1 мм. Оценка числа Рейнольдса для больших частиц, между которыми наблюдалось только притяжение, дает значение Кеда 100, тогда как для частиц, между которыми наблюдалось только отталкивание. Не да 10. Увеличение интенсивности звука при одной и той же частоте вызывает тот же эффект, что и уменьшение размеров сфер, а увеличение частоты при постоянном напряжении на динамике — эффект, равносильный увеличению размеров сфер. Такое влияние изменения интенсивности непонятно с точки зрения изменения числа Рейнольдса. Аналогичные зависимости были прослежены для расположения частиц вдоль поля. [c.657]

Атомы в твёрдом теле. Межатомные отталкивания (они имеют квантово- тиворечии с законом Дюлонга и Пти. связи. Структурными единицами Т. т. механич. природу и быстро спадают Более совершенная динамич. теория служат атомы, молекулы или ионы, с расстоянием). В ряде случаев можно крист, решётки как совокупности свя-Крист. структура Т. т. зависит от рассматривать ат. ч-цы как тв. шары занных квант, осцилляторов разл. сил, действующих между ат. ч-цами. и характеризовать их атомными ра- частот была построена голл. физиком Одни и те же ат. ч-цы могут образо- диусами. Знание сил вз-ствия по- П. Дебаем (1912), затем нем. физиком вывать разл. структуры — серое и зволяет получить уравнение состояния М. Борном и Т. Карманом (1913, США), белое олово, графит и алмаз и т. д. Т. т. а также австр. физиком Э. Шрёдин- [c.735]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...