Расстройка частоты

Последнее обозначение оправдано физическими соображениями и еще раз подтверждает, что расстройка частоты в колебательном контуре с нелинейной реактивностью зависит от амплитуд действующих в нем напряжений. При увеличении амплитуды параметрических колебаний в системе изменяется среднее значение нелинейной емкости, что вводит некоторую дополнительную расстройку и ограничивает амплитуду колебаний на более низком уровне, чем при той же расстройке и ма лых действующих амплитудах А О и Р. 0. В полученном решении присутствуют и вынужденные колебания, которые служат источником энергии для параметрических колебаний и способствуют увеличению их амплитуды. Поэтому расстройка характеризует изменение собственной частоты контура ол,, по отношению к половине частоты напряжения накачки от первоначального значения при Л=0, Я = 0 до значений при АфЬ, Р = 0. [c.176]

При воздействии на автоколебательную систему с источником энергии параметрического возмущения в определенных условиях происходит захватывание частоты. Другими словами, возникает резонансное явление и частота автоколебаний синхронизируется частотой параметрического воздействия, однако лишь тогда, когда расстройка частот является достаточно малой. Если захватывание имеет место в случае, когда собственная частота автоколебаний [c.24]

Осциллограммы, иллюстрирующие эти колебания, показаны на рис. 2. Экспериментально также были подтверждены выводы, полученные в ра- боте [3] о влиянии расстройки частот и демпфирования на интенсивность возбуждения так называемых косвенных колебаний, т. е. колебаний в направлении координат, по которым внешние возмущающие силы непосредственно не действуют. [c.107]

Синхронизация внешней силой. Способность колебаться с частотой периодического внешнего воздействия — характерное свойство автоколебательных систем. Оно проявляется, если разность частоты внешней силы и собственной частоты (расстройка частоты) не слишком велика. Синхронизация внешней силой играет важную роль в биологии, Наиболее яркий пример — суточные биологические часы. [c.19]

Для анализа влияния расстройки частот и демпфирования на разброс резонансных амплитуд проведена серия расчетов, охватывающая широкий диапазон различных степеней настройки и логарифмических декрементов. Построена зависимость разброса резонансных амплитуд от настройки и логарифмического декремента (рис. 9.3). Максимальные разбросы резонансных амплитуд во всем диапазоне принятых л и б не превышают R = 2,4. Максимальный разброс практически не зависит от логарифмических декрементов, но достигается при меньших расстройках с их уменьшением. [c.177]

Результаты эксперимента (треугольники), полученные на симметричном диске, приведены на рис. 9.7. За единицу приняты напряжения, соответствовавшие нулевому датчику (ф = 0). Даже для симметричного диска разброс напряжений достиг R=2,36. Этот первоначально неожиданный экспериментальный результат соответствует теоретическим результатам. Экспериментальная оценка логарифмического декремента рассматриваемой формы колебаний (т=2) для имевшего место диапазона напряжений показала,, что он составляет 6=0,002... 0,005. Экспериментально, по частоте биений при затухающих колебаниях установлено, что расстройка частот составила 0,1... 0,15%. В соответствии с этим на рис. 9.7 нанесена теоретическая зависимость, соответствующая г=0,9988 и 6=0,005 (кривая). Положение теоретической кривой в направлении оси абсцисс подобрано в соответствии с результатами эксперимента, так как положение тяжелого места на диске оставалось неизвестным. Из рис. 9.7 следует, что наблюдается хорошее качественное и вполне удовлетворительное количественное соответствие эксперимента п теории. [c.181]

На следующей этапе в испытуемую систему вводили искусственную сим-метрию. Для этого на периферии диска закрепили дискретную массу (А/)г = 7г). При эксперименте, проведенном после введения дискретной массы, наблюдали два четких резонанса на частотах fi = 377 и /2 = 382 Гц. На каждой нз этих частот максимум напряжений достигался практически одновременно по всем датчикам. Распределение этих резонансных напряжений по окружности диска (рис. 9.8) мало отличается от гармонического. Здесь же показано распределение максимальных резонансных амплитуд в пределах резонансной зоны (штр 1хг иая линия). Этот результат также согласуется с изложенной выше теорией, которая свидетельствует о снижении разброса напряжений и о появлении еще одного провала напряжений в пределах одной полуволны дефор.мации, когда расстройка частот становится значительной. Из рис. 9.8 видно, что после введен] Я добавочной асимметрии появились дополнительные провалы напряжений при общей тенденции к снин сению разброса. [c.182]

Описанным способом можно без существенных изменений построить решения квазилинейной системы (5) и при приближенном соблюдении выписанных выше резонансных условий. В этом случае в рассмотрение необходимо ввести расстройки частот I X/ — А,/ I, где X/ — величины, точно удовлетворяюш.ие указанным резонансным условиям. [c.269]

Измеренные в эксперименте корреляционные функции интенсивности приведены на рис. 5.19 для двух различных значений расстройки частот основного и вспомогательного лазеров. Период повторения импульсов в последовательности обратно пропорционален величине этой расстройки. Характерная длительность импульса в цуге — 0,5 пс. [c.219]

Рис. 5.19. Корреляционная функция интенсивности на выходе световода, измеренная при различных расстройках частот основного и вспомогательного лазеров [49]

Рис. 3.11. Зависимость экспоненциального коэффициента усиления сигнальной волны п от расстройки частоты 5Г (кривая i) и нелинейного набега ее фазы (кривая 2) для локального нелинейного отклика при г = 1, у 1-2

Рис. 3.12. Зависимость коэффициента отражения обращенной волны Лрс от расстройки частоты 6 Го для нескольких значений константы связи при нелокальном отклике

Рис. 3.16. Экспериментальные зависимости коэффициента отражения в ОВФ-волну (/рс) от расстройки частот сигнальной волны и волны накачки для кристалла тита-ната бария при последовательном увеличении интенсивности накачки. С ростом константы взаимодействия симметричные максимумы /рс смещаются в сторону больших частотны.х расстроек 6

Рис. 6.11. Зависимость деполяризованной компоненты излучения на частоте (Оо от расстройки частоты биений (а) и схема измерений (б).

В этой, казалось бы, безнадежной ситуации выручило явление синхронизации. Оказалось, что при выполнении некоторых условий при не очень значительных расстройках частот электрогенераторы сами синхронизируют друг друга и вращаются согласованно с очень большой точностью. [c.51]

Основной математической моделью, которая рассматривалась в прямой связи с возникшей задачей приема слабого радиосигнала регенеративным приемником, было уравнение Ван-дер-Ноля с правой частью Е os vi. Исследование этого уравнения обнаружило, что синхронизация генератора Ван-дер-Поля может происходить при сколь угодно малой амплитуде внешнего воздействия, если только расстройка частот достаточно мала. При недостаточно малой расстройке возникает двоякопериодический режим. [c.51]

К уравнениям Лоренца сводятся уравнения для медленных амплитуд напряженности поля, поляризации и разности населенностей в лазерах и мазерах в одномодовом приближении при нулевой расстройке частоты генерации от центра линии усиления [134, 296, 308, 356, 592, 692]. Однако реальные параметры этих приборов, как правило, таковы, что стационарное решение всегда являемся устойчивым, т. е. стохастические режимы не возникают ). При ненулевой расстройке получается система уравнений пятого порядка, которая легко может быть сведена к комплексным уравнениям Лоренца, изученным в [457] и имеющим вид [c.295]

Запись тока, напряжения и активной мощности системы в режимах холостого хода и сварки показывает, что переходный процесс, обусловленный реакцией нагрузки, находится в пределах 0,15 сек и равен времени раскачки системы в режиме холостого хода. В дальнейшем и и стабильны. Запись амплитуды смещения сварочного наконечника в процессе сварки показывает, что 1св в заданных условиях также стабильна и разброс ее находится в пределах не более 0,5%. Зависимость механической прочности соединений меди различной толщины от изменения частоты генератора показана соответственно кривыми 1, 2 и 3 (рис. 70). Здесь же показаны резонансные кривые в режиме сварки (кривая ) и в режиме холостого хода (кривая 5). Из рисунка видно, что стабильность частоты генератора в пределах 0,2% обеспечивает прочность сварных соединений на уровне 0,9 от номинальной Рср. При этом следует отметить, что с уменьшением толщин свариваемых металлов критичность расстройки частоты питающего тока относительно собственной частоты колебательной системы снижается. [c.119]

Из общего выражения для частоты автоколебаний электронного генератора можно показать, что расстройка частоты его автоколебаний определяется в первую очередь изменением собственной частоты колебательного контура [138 [c.186]

Это уравнение описывает движение в отклонениях от равновесного режима. В нем точки изображают дифференцирование по безразмерному времени т ij) — расстройка частоты, даваемая выражением [c.193]

Все значения ао из уравнения (6.19), удовлетворяющие условиям (6.25) и (6.25 а), определяют амплитуды устойчивых вынужденных колебаний при данной амплитуде возмущения ро и расстройке частоты г 5. [c.195]

Потенциальная энергия ] имеет вид, показанный на рис. 4.7 а. Фазовая плоскость состоит из одной области колебательного движения 02 и области вращательного движения 0 (см. рис. 4.7 б). Точка Хз устойчивая точка типа центр, а точка Х4 неустойчивая точка типа седло. Пусть система начинает своё движение из окрестности точки Хз- На рис. 4.8 показано изменение по времени расстройки частот А( ) = тио х) — п г). [c.131]

Рис. 4.8. Изменение резонансной расстройки частот во времени

В некоторых случаях важно учесть расстройку частоты генерации резонатора относительно частоты, соответствующей максимуму кривой коэффициента усиления активной среды. Соответственно необходимо также учитывать спектральную зависимость коэффициента усиления G и полного усиления А, так что в общем случае мы имеем А = А (I, J, ). Кроме того, не всегда можно пренебречь и набегом фазы, обусловленным активной средой. В этом случае обычно вводится фазосдвигающая цепочка с функцией отклика oj, а ) = = ехр[-/)8 (/, J, а> )] (где ]3 (/, о), — нелинейная функция, зависящая от интенсивности / ) в цепи обратной связи, показанной на рис. 7.3. [c.483]

Рис. 7.39. Зависимость интенсивности излучения в случае одномодовой генерации от расстройки частоты для лазерной среды с однородно уширенной линией генерации (Г = 100 МГц) при возрастании параметра возбуждения

Расстройка частоты гармонического сигнала /g относительно средней частоты спектра /о квазигармонического процесса ( ) в пределах полосы А/э увеличивает значения D [гг" " (О, Т)] [c.118]

Для члена, пропорционального п, который обусловлен независящей от времени инверсией заселенностей атомов, наблюдается следующее. Та часть коэффициента с, которую дает второй член в больших скобках в выражении (6.109), совпадает с полным выражением для С в формуле (6.37), если не считать численного множителя, который тоже возник в результате интегрирования по углам поляризации. Этот второй член в с в общем случае, т. е. при не слишком больших расстройках частоты (6 < 1), намного меньше первого члена, который описывает отталкивание частоты вследствие существования двух провалов, образующихся в инверсии заселенностей (заметим, что стоячая волна взаимодействует с атомами, частоты которых сдвинуты на + kv и — kv ). Отталкивание частоты становится преобладающи.м, если мода настроена на центр линии с точностью до естественной ширины. Подставляя выражение (6.107) для п в (6.108), получаем в качестве окончательного результата сдвиг частоты [c.166]

При определении Q путем вариации частоты присоединяют дополнительно к двум левым зажимам (сверху на корпусе) волномер, настраивают изменением емкости контур в резонанс с заданной частотой /о и отмечают значение Q. После этого, не изменяя емкости переменного конденсатора, поворачивают рукоятку плавной расстройки частоты, снижают ее до Д, соответствующей значению Q, а затем увеличивают ее до частоты /г> также соответствующей Истинная добротность [c.98]

Острота амплитудно-частотной характеристики системы с одной степенью свободы при действии силы трения, пропорциональной скорости, характеризуется половинной шириной амплитудно-частотной характеристики. Половинная ширина амплитудно-частотной характеристики измеряется разностью глеж-ду двумя частотами, для которых амплитуда колебаний равна половине амплитуды, сответствующей резонансу. Выразить половинную ширину амплитудно-частотной характеристики А через коэффициент расстройки частот г = и через приведенный коэффициент затухания б = njk. Дать приближенную фор.мулу для случая б 4 1 (м — частота вынуждающей силы, k — частот собственных колебаний при резонансе 2=1). [c.412]

Если одна из собственных частот Шд линейной части (при — 0) двух уравнений системы (1) близка к половине частоты внешней возмущающей силы 03, т. е. удовлетворяет соотношению Ш5 — <в/2 = fiej, где fiEj — расстройка частот, то на основании исследований [41 можно утверждать, что возможно косвенное возбуждение колебаний одновременно в направлении двух координат и ф. Условия устойчивости состояний ijj = ф = О будут-выражаться следующими неравенствами [c.110]

Определение величины расстройки двух близких -собственных частот, а также оценку демпфирования испытуемого диска проводили по осциллограммам его затухающих колебаний. Для получения их осуществлялся срыв с резонансных колебаний резким выключением подачи воздуха в возбудитель при одновременном включении записи колебаний. Предварительно было установлено, что при отключенной подаче воздуха испытуемый диск практически не возбуждается. Расстройку частот определяли по частоте биений. Для этого запись напряжений велась с тензорезистора, соответствовавшего той точке испытуемого диска, которая участвовала в колебани- [c.180]

Рис. 3.15. Зависимость выходной мощности ГЛОН (F/i -лазер) от расстройки частоты накачки относительно центра линии накачки СОз-лазера

Рис. 3.16. Зависимость коэффициента усиления а при малом уровне сигнала от мощности накачки при расстройке частоты накачки относительно центра линии СОз-лазера на 20 МГц (9Р20)

Рис. 3.3. Зависимость экспоненциального коэффициента усиления сигаальной волны П1 и нелинейного фазового набега Д(/> сигнальной волны от безразмерной расстройки частоты 6 При двухпучковом взаимодействии для случая нелокального 7qI= 2 (1,2) и локального 7о / = 2 (3,4) откликов. Зависимости 1, 3 соответствуют слабому сигнальному пучку (т < 1), 2, 4 — когда сигнальный пучок на входе в среду равен по интенсивности пучку накачки (ш = 1)

Z 1 -1 О , 2 3 ffTg Рис. 3.4. Зависимость экспоненциального коэффициента усиления сигнальной волны П/ (i, 3) и фазового набега Atp (2, 4) от расстройки частоты 6Т при двухпучковом взаимодействии и одинаковых вкладах локального и нелокального нелинейных механизмов (7J,/ = у I = 2). Кривые J, 2 соответствуют слабому сигнальному пучку (ш 1), а кривые 3,4 — сигнальному пучку, интенсивность которого равна интенсивности пучка накачки (ш = 1) [c.87]

Наибольшая возможная расстройка частоты накачки относительно частоты добротной моды холодного резонатора (без нелинейного элемента внутри) составляет половину межмодового расстояния, что соответствует фазовой расстройке при полном обходе резонатора в тт. В то же время перекачка фазы в пределах полосы усиления может достигать 2тг и более, чего с избытком достаточно для выполнения (4.1), Таким образом, в принципе однонаправленная генерация в кольцевом ФРК-лазере возможна при любой длине резонатора за счет перекачки фаз при снятии вырождения по частоте излучения Oj. = + 5. [c.128]

Поскольку частота v фиксирована резонансными условиями (7.10.146) и (7.10.14в), выражение (7.19.12а) определяет расстройку частоты ге-неращ1И по отношению к частоте резонатора v . В частности, при A/V=О частота генерации v совпадает с v . С увеличением инверсии населенностей < частота v стремится уйти от резонансной частоты и принимает значения между v и l. Это явление известно как затягивание частоты. Выражение (7.19.126) устанавливает соответствие между потерями в резонаторе, представляемыми величиной А ", и инверсией населенностей . Величина A t , удовлетворяющая этому условию, называется пороговой инверсией населенностей. Если <ДЛГ> записать в виде < AN> = / ANf,,, где —так называемый параметр возбуждения, а отнести к случаю, когда Vi =p , то условия z < 1 и > 1 относятся соответственно к предпороговому или надпороговому режимам генерации. [c.549]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...