Уравнения Бернулли для течения несжимаемой жидкости

Соотношение (6-61) также выполняется для всего поля течения (как вдоль линий тока, так и по нормали к ним). Это уравнение известно как уравнение Бернулли для течения несжимаемой жидкости. [c.133]

Уравнение Бернулли для течения несжимаемой жидкости [c.198]

Для неустановившегося движения несжимаемой жидкости было получено уравнение (5.23), которое связывает мгновенные значения параметров течения в двух точках линии тока. Это уравнение по форме отличается от уравнения Бернулли для установившегося движения наличием в правой части величины [c.188]

Внутренняя энергия несжимаемой жидкости при условии, что течение происходит без подвода или отвода теплоты, является постоянной величиной. Таким образом, в уравнении Бернулли для несжимаемой весомой жидкости можно ввести внутреннюю энергию V единицы массы в постоянную и уравнение представить в виде [c.84]

Течение газа по трубам при малых перепадах давления. В этом случае уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости принимает вид [c.288]

Уравнение Бернулли для нестационарного течения несжимаемой жидкости в канале имеет вид [c.31]

Уравнение (6-69) является уравнением Бернулли для установившегося течения несжимаемой жидкости при отсутствии сил трения. Постоянная будет изменяться от одной линии тока к другой в вихревом течении она будет постоянна всюду в поле безвихревого течения. [c.137]

Уравнение Бернулли для стационарного течения несжимаемой жидкости [c.354]

Это и есть известное уравнение Бернулли для стационарного течения несжимаемой жидкости. Оно играет фундаментальную роль во всех гидродинамических исследованиях. В уравнении Бернулли р — статическое давление, давление, сжимающее частицу жидкости уН — изменение давления при изменении высоты [c.355]

Это уравнение называется уравнением Бернулли для стационарного течения в случае несжимаемой жидкости оно принимает известный простой вид [c.23]

Уравнение (4) есть уравнение Бернулли для двухмерного установившегося течения невязкой несжимаемой жидкости. [c.161]

Последнее уравнение выражает повышение давления при обратимом течении сжимаемой жидкости. Разложив уравнение (2. 65) в ряд и ограничившись двумя первыми членами разложения, можно свести его к уравнению Бернулли (2.20), справедливому для торможения несжимаемой жидкости [c.49]

Для стационарного течения несжимаемой жидкости без потерь из уравнения Бернулли (1.12) можно получить [c.30]

Несжимаемые течения. В случае однородных несжимаемых жидкостей можно обобщить уравнение Бернулли (4 ) так, чтобы учитывался эффект гравитации. Действительно, для безвихревых несжимаемых течений градиент соотношения [c.22]

Уравнение Бернулли при изотермическом течении газа имеет такой же вид, как и для несжимаемой жидкости [c.57]

Уравнение (52.11) выводится для элементарной струйки газа однако оно часто используется при расчете характеристик потоков конечных размеров (например, при исследовании истечения газа из сопел, течения в трубах и в других случаях) при этом v рассматривается как средняя по сечению потока скорость течения. Для несжимаемой жидкости уравнением сохранения энергии является уравнение Бернулли, записываемое при пренебрежении действием сил тяжести в форме [c.461]

Уравнение Бернулли может применяться и к течению сжимаемых жидкостей, т е. газов, если только скорости последних незначительны. Действительно, для того чтобы газ мог с достаточной степенью приближения считаться несжимаемым, необходимо, чтобы [c.158]

Диффузоры служат для торможения жидкости. Несжимаемая жидкость тормозится только в расширяющихся каналах (W2— — 18,1/82). При этом кинетическая энергия жидкости, в соответствии с уравнением Бернулли (4.83), превращается в энергию давления и частично затрачивается на преодоление сопротивления диффузора. Как было установлено (11.59), торможение газа можно осуществить за счет геометрического, расходного, теплового и механического воздействий, а при сверхзвуковом течении — даже за счет трения. Комбинация этих воздействий может усилить или ослабить диффузорный эффект. [c.314]

Следствием закона сохранения механической энергии для стационарного течения несжимаемой невязкой жидкости по трубке тока является уравнение Бернулли-. [c.100]

Г. изучают движение капельных жидкостей, считая их обычно несжимаемыми. Однако выводы Г. применимы и к газам в тех случаях, когда их плотность можно практически считать постоянной. Рассматривая гл. обр. т. н. внутр. задачу, т. е. движение жидкости в ТВ. границах, Г. почти не касается вопроса о распределении силового воздействия на поверхность обтекаемых тел. Г. обычно разделяют на две части теор. основы Г., где излагаются важнейшие положения учения о равновесии и движении жидкостей, и практич. Г., где эти положения применяются для решения частных вопросов инженерной практики. Осн. разделы практич. Г. течение по трубам (Г. трубопроводов), течение в каналах и реках (Г. открытых русел), истечение жидкости из отверстий и через водосливы, движение в пористых средах [фильтрация). Во всех разделах Г. рассматривается как установившееся (стационарное), так и неустановившееся (нестационарное) движение жидкости. При этом осн. исходными ур-ниями явл. Бернулли уравнение, неразрывности уравнение и ф-лы для определения потерь напора. [c.116]

Уравнение (5.23) с равным основанием можно применять для линий тока ламинарного и осредненного турбулентного течений (см. п. 5.4), учитывая лишь различия в способах выражения члена к . В дальнейшем будем использовать его только для неустано-вившихся течений, в которых форма линий тока не изменяется во времени. К таким течениям относится большинство потоков несжимаемой жидкости в трубах и каналах с жесткими (недефор-мируемыми) стенками. Для них уравнение (5.23) можно распространить на поток конечных размеров подобно тому, как это было сделано для установившегося движения. Выполним необходимые операции с инерционным напором h l, имея в виду, что усреднение остальных членов не отличается от аналогичного усреднения членов уравнения Бернулли для установившегося движения. [c.188]

Второй режим течения (рис. 2.8, б). Процесс парообразования и последующей конденсации пара заканчивается восстановлением в цилиндрической части канала (Я—К) гидравлического потока насыщенной воды, температура которой равна начальной температуре процесса 4= fi. Такой режим течения имеет место также в каналах с lld 8 (но не слишком длинных — Ijd не более 25, так как в этом случае увеличение потерь на трение может привести к снижению расхода), при степени не-догрева до насыщения Д/н>20°С. Отметим, что при этих условиях в выходном сечении создается метастабильный поток, который не позволяет применить ранее рассмотренную модель гомогенного потока (с увеличением длины канала метастабильность убывает). Учитывая, особенность протекания процесса, представляется возможным применить модель восстановленного гидравлического потока насыщенной воды. Эта модель позволяет рассмотреть для сечений I—I и Н—Н уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости и получить следующее вырал<ение для расчета массового расхода недогретой до насыщения воды [c.33]

Итак, были выведены три формы уравнения Бернулли для установившихся течений несжимаемой жидкости в поле силы тяжести. Для безвихревого течения согл с- [c.137]

Общие замечания по поводу возможности рассматривать газы кач несжимаемые жидкости (195). 98. Уравнение Бернулли для сжимаемых жидкостей формула для напорного колпака (196). 97. Влияние сжимасмости на формулу динамического давления (198I, 98. Уравнение непрерывности для сжимаемых жидкостей (20U). 99. Влияние сжимаемости на форму линий тока при течениях со скоростью ниже скорости звука (202). [c.8]

Это кажущееся несоответствие определяется тем, что уравнение импульсов в форме (2. 32) пригодно только для цилиндрической трубы, когда по уравнению Бернулли для несжимаемой жидкости скорость течения постоянна и изменение давления Ар=0. При течении по трубопроводу переменного сечения произвести сокращение на S нельзя и уравнение импульсов в форме (2. 32) несправедливо. При интегрировании уравнения импульсов в форме (2. 29) по длине трубопровода переменного сечения в пределах от Si до для случая течения несжимаемой жидкости ( Y = onst) будет получено уравнение Бернулли. [c.39]

Если в области циркуляционного течения распределение давления для несжимаемой жидкости определяется уравнением Бернулли, то в вихревой области распределение давления находится из условия равновесия вращающихся жидких частиц. На такую частицу (частицу А на рис. 4.19) действует с одной стороны центробежная сила, равная с1Рц=рг с1г с1вш г, а с другой —сила с1Р, обусловленная перепадом давления dP и равная dP=r dMp. Приравнивая эти силы, получаем = В результате интегрирования от г до г, находим [c.99]

Заметим, что при выводе уравнения Бернулли (6-61) для трехмерного течения были сделаны предположения, что жидкость является несжимаемой, а течение — установившимся и безвихревым. Единственное требование, предъявлявшееся к вязкости, — чтобы она была постоянной. Действительно, нет необходимости в каких-либо дополнительных предположениях, так как вязкие члены выладают ввиду тО(ГО, что V v=0. Результат, следовательно, приложим как к вязким, так и невязким жидкостям до тех пор, пока выполняются условия несжимаемости и установившегося безвихревого течения. Для вязких жидкостей, конечно, градиенты скорости всегда [c.133]

Первые серьезные теоретические поиски в этих областях принадлежат Д. Бернулли и Л. Эйлеру (середина XVIII в.). Эйлер вывел уравнение поступательного движения объекта переменной массы (криволинейной трубки, по которой протекает несжимаемая жидкость движение считается одномерным) и уравнение вращательного движения тела переменного состава (турбины) около неподвижной оси. В течение полутораста лет специалисты по расчету действия гидравлических турбин и водометных движителей в десятках работ и исследований не смогли превзойти всеми забытые результаты Эйлера. Помимо того что он вывел названные типы уравнений движения тел переменной массы, он дал множество полезных рекомендаций для проектирования таких гидравлических двигателей и, самое главное, получил выра- [c.226]

Если при движении газа по трубам вследствие теплообмена с окружающей средой температура по длине не изменяется, то имеет место изотермический процесс (Т=соп81). При этом внутренняя энергия в сечениях трубопровода остается постоянной. Уравнение Бернулли при изотермическом течении газа имеет такой же вид, как и для несжимаемой жидкости, за исключением того, что в сечениях потока разная плотность [c.75]

Уравнение Бернулли может применятьс5 и к течению сжимаемых жидкостей, т. е газов, если только скорости последних не значительны. Действительно, для того чтобы газ мог с достаточной степенью приближения считаться несжимаемым, необходимо, чтобы в рассматриваемом случае обратимого адиабатического течения изменение удельного объема газа Аа=и2 при изменении давления на величину = Р2 Р было мало, /Да [c.199]

Эта модель используется для упрощения исследования течений, когда относительное изменение плотности жидкости весьма мало, т. е. Aq/q< 1. Для решения вопроса—применима ли модель не-сжихмаемой жидкости при исследовании заданного течения — необходимо знать изменения давления и температуры и вызванное имч относительное изменение плотности. Изменение давления в потоке несжимаемой жидкости без обмена энергией с внешней средой и без потерь определим, используя известное из курса физики уравнение Бернулли (4.60) [c.22]

Э.нергетический смысл уравнения Бернулли (4.55). .. (4.57) заключается в утверждении закона сохранения полной механической энергии единицы массы несжимаемой жидкости а) при потенциальном течении для любой точки пространства б) при вихревом — только вдоль вихревой линии, линии тока и элементарной струйки. Этот закон иногда формируется в виде теоремы трех высот—б приведенных условиях сумма трех высот — геометрической, пьезометрической и динамической сохраняют неизменное значение [см. уравнение (4.57), рис. 4.10]. При этом составляющие лолной энергии могут взаимопревращаться. Следует иметь виду, что изменение кинетической энергии несжимаемой жидкости вдоль элементарной струйки (W2 — ) не может задаваться произвольно в соответствии с уравнением неразрывности это изменение однозначно определяется изменением площади поперечного сечения канала W2= S [S2. [c.83]

Уравнение Навье - Стокса. Если движение идеальной (невязкой) жидкости описывают уравнения Эйлера или Бернулли (здесь не приводятся), то для вязкой жидкости используют уравнение Навье - Стокса. Запишем его (без вывода) для изотермического течения ( и=соп80 несжимаемой жидкости (р=сопз1) [c.298]

Для несжимаемой жидкости при ее течении без трения значение внутренней энергии остается неизменным при переходе энергии из одного вида в другой и = onst) и уравнение энергии (уравнение Бернулли) имеет вид [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...