Напряжений радиальное распределение

Напряжение, его составляющие 107 Напряжений радиальное распределение 609 Напряжения главные 110 [c.638]

Таким образом, по крайней мере в принципе, измерение радиального распределения нормальных напряжений на пластине также позволяет вычислить функцию ( ). Последняя методика ставит ряд экспериментальных задач. [c.188]

Сжатие круглой пластины. Круглая пластина, толщина которой равна единице, сжимается двумя силами Р, направленными по ее диаметру 0 0 (рис. 9.37). Предположим, что каждая из этих сил вызывает радиальное распределение напряжений, определяемое решением (9.198), и выясним, какие силы необходимо приложить на контуре [c.281]

Существует фундаментальное решение ), называемое простым радиальным распределением напряжений. Любой элемент С, рас- [c.112]

Простое радиальное распределение напряжений, рассмотрен ное в 36, может также использоваться для представления [c.124]

При определении напряжений в балке можно использовать элементарную балочную теорию. Изгибающий момент в среднем сечении AD балки получается, если от момента силы реакции Р/2 отнять момент всех радиально направленных растягивающих усилий, приложенных к половине балки. Этот момент легко вычислить, если учесть, что радиально распределенные растягивающие усилия статически эквивалентны давлению, распределенному ио квадранту аЬ цилиндрической поверхности сЬс, расположенной у точки А (рис. 68, в). Или же, согласно уравнению (65), эти усилия эквивалентны горизонтальной силе Р/я и вертикальной силе Р, приложенным в точке Л (рис. 68, г). Тогда [c.128]

Если граница диска свободна от внешних усилий, напряжения в любой точке получаются путем наложения однородного растяжения в плоскости диска величиной 2P/(n f) на два простых радиальных распределения напряжений. Рассмотрим напряжения в горизонтальном диаметральном сечении диска в точке N. Из условия симметрии можно сделать, вывод, что в этой плоскости не будет касательных напряжений. Нормальное напряжение, вызываемое двумя равными сжимающими усилиями, равно [c.137]

Из уравнения (76) видно, что значение sin(0 + 0i) вдоль границы остается постоянным. Следовательно, чтобы вызвать предполагаемое радиальное распределение напряжений, к границе нужно приложить равномерно распределенные сжимающие усилия интенсивностью 2P/(nd)sin(0 + 0i). Чтобы получить решение для диска, границы которого свободны от сжимающих усилий, нужно только наложить на вышеописанные два простых радиальных распределения напряжений однородное растяжение интенсивностью 2P/(nd) sin (0-1- 0i). [c.138]

Допустим теперь, что на диск действует несколько усилий и что каждое из них вызывает простое радиальное распределение напряжений. Тогда усилия, которые должны быть приложены к границе, чтобы вызвать такое распределение напряжений, будут следующими [c.139]

Дальнейшее приложение упрощенной схемы композитных материалов было осуществлено в [27, 28], где рассматривалась концентрация напряжений около отверстий различных диаметров, а также в [34], где было рассчитано радиальное распределение [c.460]

С. Г. Лехницким в [73] найдены функции распределения упругих постоянных, при которых в клине и полуплоскости имеет место радиальное распределение напряжений. Это решение дополнено Н. А. Ростовцевым [131], которым также показано, что в трехмерной среде радиальное распределение напряжений невозможно. [c.41]

Известно, что в однородной полуплоскости при ВОЗ действии сосредоточенной силы возникает радиальное распределение напряжений [138]. Исследования, выполненные в [73] и [131], показали, что существует целый ряд функций г1з(г), при которых это имеет место и в неоднородной полуплоскости (клине). [c.132]

В этом случае в упруго деформированной области имеет место радиальное распределение напряжений, а функция F [c.80]

Рис. 2.29. Результаты расчета диска методом конечных элементов а — распределение радиальных напряжений б — распределение окружных напряжений

При исследовании распределения нормальных напряжений в кривых стержнях мы пренебрегли наличием нормальных напряжений, радиально направленных, т. е. давлением волокон друг на друга. Для кривых стержней эти напряжения имеют большее значение, чем для прямой балки, как это показали исследования, произведенные на гипсовых (хрупких) моделях. Особенно значительную величину получают эти напряжения для сечений, ширина которых резко меняется (двутавр). [c.413]

Эпюры распределения в поперечном сечении деталей соединения нормальных напряжений окружного а, и нормальных напряжений радиального направлений согласно решению Ляме имеют вид, показанный на рис. 5.8 вдоль оси соединения и по центральному углу напряжения не меняются. [c.117]

Если кольцевая пластина сжимается радиальными напряжениями, равномерно распределенными по контуру (рис. 4, б), то критическое напряжение определяют по формуле (3), значения коэффициента к берут по табл. 3. [c.566]

Как видно из (4.25), характерный радиальный размер скользящей моды определяется соотношением 1 1 л 4, откуда Го/, (2/ Го) 2/3/2, что согласуется с выражением (4.10), полученным из геометрооптических соображений. Радиальное распределение напряженности поля для первой скользящей моды (з = 1) показано на рис. 4.7. Видно, что практически вся энергия волны шепчущей галереи сосредоточена в вакууме, что и обеспечивает малое затухание волны вдоль поверхности зеркала. [c.136]

На рис. 24, а показано радиальное распределение тангенциальных напряжений от центробежных сил для ротора (плоская деформация), найденных из уравнений, рассмотренных в разделе 1ПА. Радиальное распределение тангенциальных напряжений представлено на рис. 24, б. На рис. 24, в показано наложение температурных напряжений на механические, выполненное путем их сум-мирования в каждой точке. [c.102]

Для получения полной картины радиального распределения температурных напряжений необходимо решить уравнения (28) и (29). Если нет сомнений, что максимум напряжений приходится либо на наружную поверхность, либо на зону центрального отверстия (и, следовательно, на этих участках наибольшая вероятность разрушения), то температурные напряжения для этих зон можно определить непосредственно по кривым, приведенным на рис. 21 и 22. Температурные напряжения на поверхности или в зоне отверстия можно сложить с механическим напряжением в этих точках. Результируюш ее напряжение можно наложить на диа- [c.102]

Методики определения искомых величин, принятые в энергомашиностроении [142, 174], опираются на известное решение классической задачи Ляме о полом цилиндре, нагруженном равномерным давлением по внутренней и внешней поверхностям. В этом случае напряженное состояние диска предполагается плоским, осевые деформации и напряжения — малыми или пренебрежимо малыми, остальные компоненты тензора напряжений — равномерно распределенными по толщине диска, и предположения справедливы для дисков с небольшими осевыми размерами ступицы, когда радиальные деформации превалируют над изгибными. Однако применение удлиненных лопаток последних ступеней потребовало создания дисков со значительными осевыми размерами ступицы. Для таких дисков характерны большие изгибные деформации центральной втулки и существенная неравномерность радиальных и тангенциальных напряжений в осевом направлении. В этом случае результаты, полученные по формулам плоской задачи, не отражают действительно возникающего НДС в диске. К тому же использование формул Ляме для определения напряжений на поверхности соприкосновения диска с валом возможно лишь при одинаковой длине сопрягаемых цилиндров и дает удовлетворительный результат в средней части зоны контакта, на достаточном удалении от торцов диска, где можно пренебречь влиянием краевого эффекта [119]. [c.208]

Для исследования распределения напряжений вблизи точек приложения сосредоточенных нагрузок в случае балки с узким прямоугольным поперечным сечением можно воспользоваться известным решением задачи относительно действия сосредоточенной силы, приложенной нормально к краю полуплоскости ). Опыты показывают ), что в точке А, противоположной точке приложения силы Р (рис. 10), напряжение будет меньше того, которое получается на основании элементарной теории изгиба. Это объясняется следующим образом если в точке В допустить чисто радиальное распределение напряжений, то действие силы Р можно заменить вертикальной [c.578]

В работе [114] рассмотрена плоская квазистатическая деформация упругопластического цилиндра, подвергающегося действию радиально распределенных источников тепла, осевого усилия и бокового давления. Полученное решение относится к случаю упрочняющегося материала Треска, подчиняющегося ассоциированному закону течения. Задача рассматривалась при помощи несвязанной термомеханической теории, согласно которой решения для температурной и механической задач раздельны и определяются последовательно. Изложим основные этапы анализа напряжений в сердечнике. [c.164]

При выбранном чисто радиальном распределении напряжений (72) по сечениям, перпендикулярным к пластинке и проходящим через точку приложения силы, нет никаких напряжений. Следовательно, мы можем воспользоваться нашим решением для напряжений в клине, подвергающемся действию силы Р, сосредоточенной в вершине При этом нужно будет только соответствующим образом выбрать коэффициент к в общем решении (Ь). Возьмем, например, случай симметричного клина (рис, 38). Если предположить, что в каждой точке действует простое радиальное сжатие гг — [c.107]

При закрутке на входе по закону твердого тела турбулентность является существенно анизотропной наибольшее значение имеет радиальная составляющая, наименьшее — поперечная [37]. По длине трубы вследствие уменьшения интенсивности закрутки продольные и поперечные пульсации в периферийной области постепенно возрастают до 5—7%, а в приосевой уменьшаются до 6—10%. Радиальная составляющая 8 при затухании закрутки также уменьшается. Относительное значение ту] улентной энергии, равное отношению энергий пульсационного и осредненно-го движений, максимально в приосевой области и может достигать 0,04—0,06, что значительно больше, чем при осевом течении в трубах [197]. На рис. 3.11,5 приведены также данные, характеризующие радиальное распределение турбулентного напряжения трения Основной особенностью распределения является смена знака его абсолютного значения, что обусловлено наличием областей активного и пассивного воздействия центробежных массовых сил на структуру течения. По мере затухания закрутки касательные напряжения у стенки уменьшаются, а в приосевой области увеличиваются. Одновременно радиус нулевого значения смещается к оси. [c.116]

Рассмотрим симметричный клин (рис. 26). Толщина клина равна единице. Длина клина бесконечна. Сила Р равномерно распределена по толщине острия. Определим напряжения в сечении клина, предполагая их радиальное распределение. Положим, что выделенный в сечении клина элемент abed испытывает сжатие, при этом компонент радиальных напряжений [c.45]

Рассмотрим одну из сил, действующих в точке А в направлении хорды АВ (рис. 77). Задаваясь вновь простым радиальным распределением напря-жепип, имеем и точке М простое радиальное сжатие с интенсивностью 2Р/П OS 0,/> , действующее в панравлении AM. Примем начало полярных координат в точке О в центре диска, а угол 0 будем измерять, как показано на рисунке. Нормальные и касательные компоненты напряжений, действующие на элемент, касательный к границе в точке М, можно легко найти, если учесть, что угол между нормалью Л10 к элементу и направлением сжатия ri, [c.138]

Используя этот общий метод, легко получить другие случаи распределения напряжений в круглых дисках i). Рассмотрим, например, случай пары, действующей на диск (рис. 78) и уразновешиваемой другой парой, приложенной в центре диска. Задаваясь двумя одинаковыми радиальными распределениями напряжений в точках Л и В, мы нидим, что в этом случае интенсивность нормальных усилий (л) и сумма напряжений (к) равны нулю, и для создания простого радиального ргспределения напряжений требуется приложить лишь касательные усилия (м). Интенсивность этих усилий, согласно (м), равна [c.140]

Если fli и l определены из уравнений (г), две системы уравнений (б) и (в) тождественно совпадают, и для определения оставшихся шести постоянных мы имеем только четыре уравнения. Необходимые два дополнительных уравнения получаются из рассмотрения перемещений. Члены во второй строке выражения (80) представляют функцию напряжений для некоторой комбинации простого радиального распределения и поля напряжений изгиба в криволинейном стержне (рис, 46). Накладывая общие выражения для перемещений ) в этих двух случаях, а именно используя уравнения (ж) (стр. 100) и (р) (стр. 102) и подстанляя ai/2 вместо —Я/я в (ж) и i вместо D в (р), находим следующие многозначные члены в выражениях для перемещений и и v [c.147]

Для плазмохимического осаждения диэлектрических пленок используют реактор с радиальным распределением газового потока, показанный на рис. 21. Круглая реакционная камера, обычно выполняемая из алюминия или стекла, имеет два плоских алюминиевых электрода, на нижнем 7 из которых (заземленном) помещаются на пьедестале 6 подложки. При подаче высочастотного напряжения на верхний электрод 4 между ним и нижним электродом создается тлеющий разряд, который служит источником энергии для протекания химических реакций. Газовый поток вводят по краям 1 камеры и выводят из ее центральной части 8. Нижний электрод, кроме того, нагревается резистивными или инфракрасными нагревателями до 100—400 °С. [c.43]

Поля напряжений в обоих состояниях, ограничиваюш,их по-луцикл в условиях, предшествующих прогрессирующей деформации, представлены на рис. 50, а, б. Они отличаются между собой термоупругими напряжениями (рис. 50, г). Известным способом могут быть определены также те остаточные напряжения, возникновение которых в результате первых нескольких циклов обеспечило приспособляемость. На рис. 50, в показаны только окружные остаточные напряжения, радиальные напряжения значительно меньше, и показать их в данном масштабе затруднительно. В данном случае найденное из расчета распределение остаточных напряжений не оказалось подобным тепловым напряжениям (рис. 50, г) даже внешне, по характеру (а это предположение иногда принимается в статическом методе, рассмотренном в гл. II). [c.102]

Анализ показывает, что представление функции напряжений в виде ф=/С/ 0 81п0, соответствующей радиальному распределению напряжений, возможно лишь для специальных типов неоднородности. Этот вопрос исследован в [73] и [131]. [c.110]

Напряжение же oj и касательное напряжение Тг0 обращаются в этом случае в нуль. Это простое радиальное распределение напряжений было использовано впоследствии Мичеллом (J. Н. Mi hell) в решении ряда важных проблем (см. стр. 422). [c.399]

С другим примером использования оптического метода в измерении напряжений мы встречаемся в работе Менаже (M snager) ), который произвел проверку радиального распределения напряжений в пластинке под действием на нее сил, приложенных в ее срединной плоскости. Таким образом, мы видим, что уже в конце XIX века инженеры начали признавать ценность оптического метода исследования напряжений. Первые годы XX века были ознаменованы быстрым ростом его применений, ныне же этот метод стал одним из самых эффективных средств экспериментального исследования напряжений. [c.421]

Применяя общую теорию к частным случаям ), Мичелл исходит из простого радиального распределения напряжений, найденного Буссинеском и Фламаном (см. стр. 398). Таким путем он приходит к решениям для полубесконсчной пластинки при условии, если сила действует под некоторым углом к прямолинейному краю пластинки, а также для клина, нагруженного в вершине (рис. 172). Заключение о точности формулы для простой балки может быть [c.422]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...