Спиральная неустойчивость

Практически спиральная неустойчивость не является существенным недостатком самолета, так как спиральное движение развивается чрезвычайно медленно. Летчик, как правило, не замечает этого движения, так как оно уничтожается либо случайными возмущениями другого направления, либо малозаметными движениями органов управления. [c.323]

Спиральное движение зависит от соотношения степеней путевой и поперечной статической устойчивости самолета,а также От величины демпфирования и момента крена, создаваемого за счет угловой скорости рыскания. Современные самолеты могут быть спирально устойчивыми либо спирально неустойчивыми. Это зависит от геометрических форм самолета и от режима полета (высоты, числа М, угла атаки и т. д.). Однако спиральное движение не влияет существенно на пилотажные характеристики самолета без автопилота. [c.104]

Даже в случае спиральной неустойчивости, так как нарастание спирального движения происходит достаточно медленно, летчик легко (практически не замечая этого) успевает парировать его. [c.105]

СПИРАЛЬНАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ—свойство самолета, предоставленного самому себе, переходить из крена со скольжением в спираль. [c.227]

Для того чтобы модель планера не была подвержена спиральной неустойчивости (рис. 57), необходимо правильно подобрать угол поперечного V крыла. [c.89]

Спиральная неустойчивость. Если путевая статическая устойчивость модели существенно больше ее поперечной устойчивости, то произойдет следующее [c.77]

Рис. 90. Виды боковой неустойчивости тающего крыла можно дать лишь общие- рекомендации по обеспечению боковой динамической устойчивости. Против спиральной неустойчивости действуют следующие факторы I. Увеличение угла поперечного V крыла. Эффект невелик для моделей с поло-

Характерные недостатки полета модели после отделения леера — волнообразное движение или спиральная неустойчивость. Причина таких полетов, а иногда и преждевременного срыва с леера [c.114]

Особого рода неустойчивости возникают при переходе закрученного течения в покоящуюся среду. Эксперименты на вихревых форсунках и горелках показали, что при выходе закрученного потока из горловины соответствующего вихревого устройства развиваются вторичные течения, происходит так называемый распад вихря. Считается [62, 237], что существуют 3 основных вида распада осесимметричный, спиральный и в виде двойной спирали. [c.145]

Быстрая заряженная частица в постоянном магнитном пол движется с ускорением, перпендикулярным к направлению ее движения, а значение ее скорости совсем не изменяется. Если частица неустойчива, то измеренный период полураспада должен быть в точности равен тому периоду полураспада, который получился бы, если бы она двигалась прямолинейно с той же скоростью в отсутствие магнитного поля. Это предсказание подтверждается опытами с (х -мезонами, распадающимися с периодом полураспада 2,2-10- с на электрон и нейтрино. Одно и то же собственное время полураспада наблюдается как для свободно движущихся --мезонов, так и для ц--мезонов, совершающих спиральное движение в магнитном поле или даже неподвижных. Общепризнано, что специальная теория относительности дает достаточно точное описание кругового (т. е. ускоренного) движения заряженных частиц в магнитном поле. [c.362]

Фактор устойчивости также оказывает существенное влияние на формирование системы вихрей. Вихревая нить неустойчива при короткопериодических возмущениях, а спиральный вихрь подвержен и длиннопериодической неустойчивости, связанной с взаимодействием его последовательных витков. Обычно такая неустойчивость не играет особой роли при определении нагрузок, поскольку она заметно проявляется лишь на элементах вихря, достаточно удаленных от его ядра. Однако необходимо отдавать себе отчет в том, что представление о полностью детерминированной форме системы вихрей винта является идеализацией, ибо в действительности вследствие турбулентности и неустойчивости система вихрей заметно меняется с течением времени даже в условиях установившегося полета. [c.672]

При малых числах Рейнольдса спиральная структура вихря сохраняется довольно долго. При больших числах Рейнольдса, в результате неустойчивости, спиральная структура разрушается сразу и происходит турбулентное перемешивание слоев. В результате образуется вихревое ядро, распределение завихренности в котором [c.352]

Спиральные моды, от 0. Типичные примеры дисперсионных кривых для двух неустойчивых мод т = показаны на рис. 4.14 при двух положительных значениях параметра крутки 5. Подчеркнем, что для спиральных мод важно не только абсолютное значение параметра крутки, но и его знак. Отметим следующие особенности дисперсионных кривых. Во-первых, при [c.192]

О нарушается симметрия между положительной и отрицательной спиральными модами. Во-вторых, при 5 > О инкремент у отрицательной. моды всегда выше, т. е. она более неустойчива. По этой причине далее мы займемся анализом отрицательной спиральной моды ш = -1. Следует, однако, иметь в виду, что инкремент зависит не только от знака т, но и от ее абсолютного значения. Причем при малых волновых числах к 1 наиболее неустойчивой модой является т = О, а в случае к 1 наиболее неустойчива мода с т -> -00. [c.192]

Рис. 4.14. Зависимость дисперсионных кривых для неустойчивых спиральных мод с т = +1 (/) и /я = -1 (2) от параметра крутки 5 а, б- Л 0.4 б - 5 0,7

Данные для неустойчивой вязкой спиральной моды ст = - приведены в табл. 4.5 и рис. 4.39. По сравнению с осесимметричной вязкой модой максимальные инкременты существенно больше, а критическое число Рейнольдса существенно шже (Ке = 17,527) и близко к Ке - для невязкой моды (Яе = 13,905, см. табл. 4.3). Принципиально, что область неустойчивости лежит в зоне отрицательных с/, где невязкие спиральные моды устойчивы. [c.224]

Итак, в отличие от изотермических потоков, для конвективного течения плоские возмущения отнюдь не всегда наиболее опасны. Ситуация определяется двумя параметрами — числом Прандтля и углом наклона слоя. При достаточно больших значениях числа Прандтля О и а < наиболее опасны пространственные спиральные возмущения. С изменением угла наклона происходит смена формы неустойчивости — от спиральных возмущений при а < а к плоским - при а > а (рис. 30). Для достаточно больших Рг критический угол а мал (в случае строго вертикальной ориентации, однако, при всех Рг наиболее опасны плоские возмущения). С уменьшением Рг расширяется область углов, внутри которой главную опасность представляют плоские возмущения. [c.60]

Если число Прандтля велико (Рг > 12,45), так что в случае вертикальной ориентации неустойчивость связана с нарастающими температурными волнами, то по мере изменения угла наклона тоже происходит смена формы неустойчивости. На рис. 31 приведены границы устойчивости для разных значений параметра пространственных возмущений а при Рг = 15. Видно, что почти во всей области отрицательных а (подогрев снизу) неустойчивость обусловлена спиральными возмущениями, т.е. имеет рэлеевскую природу. При 0 >0 = —1,75° имеет место волновая неустойчивость. [c.62]

Зависимость угла перехода а к волновой неустойчивости от числа Прандтля может быть получена из следующих соображений. Этот угол определяется пересечением кривой Сг (о , Рг) для спиральных возмуще- [c.62]

Если путевая устойчивость невелика, то разворот происходит со скольжением в сторону крена. При большой поперечной устойчивости это акольжение выравнивает крен и спиралыное движение постепенно исчезает. В таком случае говорят о наличии сл и р а л ь-ной устойчивости. Но возможен и другой случай, когда самолет, обладая большой путевой устойчивостью, почти полностью уничтожает скольжение, возникшее от крена. Тогда стабилизирующий момент крена весьма мал и может оказаться меньше того накреняющего момента, который получается за счет большей скорости движения внешнего крыла при развороте. В итоге крен постепенно увеличивается и спираль становится все более глубокой (спиральная неустойчивость). [c.323]

С увеличением параметра У настз пает стабилизация гидродинамической моды. При = 1 она отсутствует при всех Рг (напомним, что эта мода имеет невязкую природу, а при W > 1 на профиле скорости нет точки перегиба). При = 1 и 10 при всех Рг неустойчивость вызьшается спиральной модой. При Рг наступает рэлеевская асимптотика Сг = а/Рг, где коэффициент а равен 204, 154 и 49,4 соответственно для = 0,1 1 и 10. Критическое волновое число вдоль всех кривых спиральной неустойчивости слабо меняется с Рг и примерно равно 3,5. [c.209]

Самолет, обладающий путевой (/и <0) и поперечной (от <0) устойчивостью, сам не сохраняет направления движения. Больше того, если в процессе развития больших боковых движений восстанавливающий момент крена окажется Меньше спирального момента крена М"ушу, самолет, предоставленный самому себе, будет увеличива гь угол крена и входить во все более глубокую спираль (штриховые линии на рис. 6.5). Такое поведение самолета называется спиральной неустойчивостью. Так как спиральная неустойчивость приводит к сравнительно медленному увеличению угла крена и кривизны траектории, летчик или автопилот, управляя самолетом, всегда может предотвратить вход самолета в спираль и обеспечить прямолинейное движение. С этой точки зрения спиральная неустойчивость опасности не представляет. Она проявляется настолько медленно, что летчик часто ее вообще не замечает, делая естественные корректирующие движения рычагами управления. [c.174]

Иногда посл-е отделения леера модель входит в вираж и не выходит из него до посадки. Как правило, такой полет сопровождается заметным увеличением скорости, уменьшением радиуса виража, быстрой потерей высоты и опусканием носовой части модели. Это свидетельствует о спиральной неустойчивости. Чтобы решить, каким образом улучшить устойчивость, необходимо попытаться разобраться в происходивших во время полета явлениях, пользуясь сведениями из аэродинамики. В большинстве случаев спиральную неустойчивость можно устранить следующими способами [c.114]

Особенность этого типа называется спиральной точкой или фокусом. Фокус устойчив, если а -< 0. Если а > О, то получаем неустойчивый фокус в этом случае к точке О приближаются отрицательные полухарактеристики г —> О при t —оо. [c.368]

Химически активная среда, представляющая собой тонкий слой водного раствора, в к-ром идёт автоколебат. реакция окисления малоновой к-ты броматом, катализируемая комплексными ионами железа, является весьма удобным объектом, где наблюдалось наиб, число разл. типов А, (рис. 1 и 2). Простые А. (квазиплоские, с пост, скоростью) являются нормальным режимом в важных биол. системах и в ряде тех-нол. процессов горении всех видов, гетерогенном катализе, передаче информации в активных линиях и т, д. Во всех этих случаях сложные А. (вращающиеся, спиральные, пульсирующие) — причина срыва нормального режима или возникновения шумов, неустойчивостей и помех. Теория А. активно развивается, однако ещё далека от завершения. [c.11]

При работе подшипника с малыми эксцентриситетами движение вала может быть неустойчивым. Из-за формы эпюры давления вал смещается не по линии действия радиальной нагрузки, а под углом к ней (см. рис. 18.4). С уменьшением эксцентриситета угол нагрузки (р возрастает, а жесткость масляного слоя уменьшается из-за уменьшения клиновидности зазора. При этом малые изменения нагрузки приводят к большим перемещениям вала, которые легко переходят в вихревые движения. При нали -чии неуравновешенной центробежной силы круговые движения центра вала превращаются в спиральные с возрастающим радиусом, что приводит к ударам вала о вкладыш и разрушению подшипника. Самовозбуждающиеся колебания валов (автоколебания) характерны для быстроходных роторных машин. [c.475]

Боковое возмущенное движение самолета, как известно, складывается из трех налагающихся одно на другое движений двух апериодических и одного колебательного. Первое из этих двух апериодических движений называется движением крена и характеризуется быстро затухающим вращением самолета относительно его продольной оси. Второе представляет собой неустойчивое апериодически нарастающее (а иногда устойчивое апериодически затухающее) движение, называемое спиральным. Его легко проследить в полете, дав самолету на исходном установившемся режиме импульс рулем направления или элеронами и наблюдая затем последующее возмущенное движение самолета в течение сравнительно продолжительного промежутка времени. [c.103]

Состояние равновесия называется устойчивым, если достаточно малое возмущение всегда останется малым . Такое устойчивое состояние равновесия (устойчивый фокус) называют простым аттрактором (от англ. attra t — притягивать), В том случае, когда в уравнении (44) 7 < О (такая ситуация возникала в модели экономического маятника ) состояние равновесия становится неустойчивым (неустойчивый фокус), и все спиральные траектории уходят от него (рис. 2.16). Такое неустойчивое состояние равновесия называют репеллером (от англ. repeli — отталкивать). [c.85]

Кроме того, наблюдения показывают, что при малых числах Рейнольдса существует область периодического течения между областями замедления осевого течения и турбулентного разрушения вихрен и вихревая нить совершает периодическое вращательное движение. Возможно осесимметричное расширение вихря около точки торможения осевого потока, но поскольку осесимметричная конфигурация неустойчива, имеется сильная тенденция к сворачиванию вихря в спираль. Следовательно, спиральная конфигурация является вторичным свойством процесса разрушения [14, 15]. [c.211]

Вихревое движение - одно из основных состояний движущейся сплошной среды. Примечательно, что во многих случаях завихренность локализуется в пространстве, вследствие чего формируются концентрированные вихри. К числу наиболее ярких примеров таких вихрей следует отнести вихревые нити, динамика которых характеризуется чрезвычайным разнообразием. Отметим, в частности, такие явления, как самоинлуцированное движение, различные неустойчивости, волнообразование, распад вихря. Типичным проявлением указанных эффектов является спиральная, или винтовая, форма оси вихря. [c.13]

При анализе временной неустойчивости полагаем волновое число к действительным. Так как подкоренное выражение справа всегда неотрицательно, то корни для О) всегда действительны. Следовательно, течение в полом вихре устойчиво к малым возмушергиям как осесимметричных, так и спиральных мод. [c.188]

На рис. 4.19 показано влияние азимутального волнового числа т на зависимости ki (со). Прежде всего отметим, что и в пространственной постановке вихрь Рэнкина с аксиальным протоком всегда неустойчив к малым возмущениям как осесимметричной, так и спиральных мод. Причем с ростом частоты неустойчивость увеличивается, т. е. растет. Аналогичный вывод был сделан относительно зависимостей со,-(/г) при анализе времеьпюй неустойчивости (см. рис. 4.11 и 4.15). [c.198]

Чисто вязкая неустойчивость обнаружена как для осесимметричной, так и спиральных мод [Khorrami, 1991]. Основные результаты расчетов для неустойчивой вязкой осесимметричной моды приведены в табл. 4.4 и рис. 4.38. Критическое число Рейнольдса равно 322,42. С увеличением Re область неустойчивости быстро расширяется. Из таблицы следует, что значения ojma. на порядки меньше, чем для невязких мод (см. табл. 4.2). Однако в силу симметрии неустойчивость будет иметь место и для г7 < О, т. е. там, где невязкие моды затухают. В этом заключается важность учета вязких мод. [c.223]

Таблица 4.5. Зависимость положения и величины максимального инкремента, а также диапазонов неустойчивых <7 и /г от Re для спиральной вязкой моды т = -I [Мауег, Powell, 1992]

Винтовые вихри могут возникать либо за счет неустойчивости осесимметричного потока к спиральным модам, либо вследствие деформации прямолинейной нити путем искусственного искажения граничных условий. В первом случае спиральные вихри являются нестационарными и преимущественно трехмерными (спиральные волны, спиральный распад вихря см. п. 7.6). Здесь мы будем касаться только второго сгюсоба генерации винтовых вихрей. [c.428]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...