Мода вязкая

В уравнениях (9.3.59) и (9.3.60) коэффициенты переноса рассматриваются как постоянные величины, но в окончательном выражении для динамического структурного фактора (9.3.55) их следует взять в точке г. Отметим, что при вычислении структурного фактора в области линии Рэлея поправками к корреляционным функциям флуктуаций, связанными с зависимостью коэффициентов переноса от координат, можно пренебречь при всех разумных значениях градиента температуры, так как, в отличие от звуковых мод, вязкие и тепловые моды имеют очень малую длину пробега . [c.252]

Движение несжимаемых аэрозольных частиц в плоской стоячей волпе для случая То > 1 (мелкие частицы и малые частоты), когда, в отличие от рассмотренного случая То < 1, главной меж-фазной снлой, действующей на частицу, является вязкая сила Стокса, исследовано в статье С. С. Духина (1960), где было установлено, что частицы должны собираться вблизи узлов первой моды скорости в стоячей волне. [c.371]

Неустойчивость наиболее часто проявляется при движении вязкой и теплопроводящей жидкости типичным примером является переход ламинарного движения в турбулентное. Именно поэтому теория устойчивости была более всего разработана применительно к задачам гидродинамики. Существующая теория основывается на исследовании поведения возмущений разного рода во времени, накладываемых на основное движение, т. е. имеет динамический характер. В случае малых возмущений уравнения движения (а также переноса тепла) приводят к системе частных решений, характеризующих так называемые возмущения (или моды) вида А ехр Если декремент X (в общем случае комплексный) имеет поло- [c.5]

Теперь мы кратко покажем, что самосогласованный член не влияет и на вязкость, В этом случае ситуация значительно проще, чем для коэффициента теплопроводности. Вязкая мода описывается выражением (13.6.23) (при V -> 0) [c.119]

Таким образом, вязкая мода описывается выражением [c.119]

Вторая подсистема описывает генерацию, распространение и поглощение волн давления или звука в вязкой теплопроводящей сжимаемой среде и представляет собой звуковую моду [c.42]

Процесс диффузии энтропии не приводит к образованию звуковых волн и создает только слабое безвихревое поле скоростей, обязанное той причине, что должна сохраняться масса при изменении плотности. Как мы видим, разделение движения на моды Q, Р ж S позволяет охватить с общей точки зрения возможные явления в вязкой теплопроводящей сжимаемой жидкости. [c.43]

Здесь — значение п, задаваемое внешними условиями, — положительная константа связи. Первое из уравнений, определяющих поведение коллективной моды, сводится к известному уравнению Максвелла для вязко-упругой среды [97] [c.122]

Рис. 74. Время до разрушения Сг — Мо сталей с разным содержанием фосфора при растяжении в растворе МН МОд (/) и в инертной среде (2) е состоянии отпускной хрупкости (х) и а "вязком" (в) состоянии [ 2041. 5, 4) номер состава стали

Данные для неустойчивой вязкой спиральной моды ст = - приведены в табл. 4.5 и рис. 4.39. По сравнению с осесимметричной вязкой модой максимальные инкременты существенно больше, а критическое число Рейнольдса существенно шже (Ке = 17,527) и близко к Ке - для невязкой моды (Яе = 13,905, см. табл. 4.3). Принципиально, что область неустойчивости лежит в зоне отрицательных с/, где невязкие спиральные моды устойчивы. [c.224]

Взаимное расположение границ устойчивости относительно гидродинамических и тепловой мод иллюстрируется рис. 59. Изображены линии 1 и 2, относящиеся к невязкому и вязкому гидродинамическим механизмам, а также границы неустойчивости типа тепловых волн. Видно, что при Рг = 10 волновая неустойчивость возможна, но она во всем интервале изменения параметров менее опасна. При Рг = 15 и 100 эта неустойчивость в определенном интервале Яе становится наиболее опасной. [c.96]

Таким образом, вибрации сосуда приводят к возбуждению своеобразного параметрического резонанса со взаимодействием соседних мод собственных колебаний капли, взвешенной в жидкости другой плотности. Пороговое значение амплитуды скорости вибраций, необходимое для возбуждения резонанса, определяется вязкой диссипацией и растет с ростом номера резонирующих мод, а следовательно, с ростом частоты вибраций сосуда. [c.67]

Механизм субгармонического резонанса, когда вязкие члены входят в уравнения первого приближения для критического слоя, исследован в [116]. Предложенная в [117] теория параметрического усиления возмущений несколько отличается от модели [111]. Механизм взаимодействия плоской и косой мод (либо пары косых мод) собственных колебаний, имеющих совпадающие фазовые скорости, обсуждается в [118]. [c.9]

Построенный пример неединственности верхней ветви нейтральной кривой опирается на свойства задаваемой в критической точке с помощью (6.3.116) величины Л. Переход в (7.2.1) к пределу е —> О (Re —> оо) при фиксированном с исключает слагаемое, связанное с вязкими эффектами в пристеночном подслое. В указанном пределе нейтральные кривые с, = О соответствуют невязкой моде собственных колебаний и определяются корнями уравнения Л = О, т.е. обобщенными точками перегиба. [c.147]

Неустойчивость наиболее часто проявляется при движении вязкой и теплопроводящей жидкости типичным примером является переход ламинарного движения в турбулентное. Именно поэтому более всего разработана гидродинамическая теория устойчивости, основывающаяся на анализе поведения во времени возмущений разного рода, накладываемых на основное движение. В случае малых возмущений уравнения движения (а также переноса тепла) приводят к системе частных решений, характеризующих так называемые нормальные возмущения (или моды), имеющие в простейшем случае вид Wj = В (лгу) ехр (—ivx). Если у частоты v (величины в общем случае комплексной) имеется отрицательная мнимая часть, то возмущение затухает со временем при положительном знаке мнимой части возмущение безгранично возрастает, следовательно, если среди нормальных возмущений имеется хотя бы одно нарастающее, движение окажется неустойчивым по отношению к этому возмущению. [c.54]

Поглощение и дисперсия. Если порода, окружающая скважину, является поглощающей, а жидкость вязкой, то выходная функция не имеет сингулярности при вещественных волновых числах и интегрирование по I может быть выполнено численно. Этот подход физически привлекателен, поскольку относительное затухание, вычисленное для объемных волк и нормальных мод, непосредственно связано с предполагаемыми параметрами поглощения. В примере, показанном на рис. 5.33, пиковые амплитуды продольных волн считывались с выхода компьютера в интервале от 100 до 275 см с шагом в 25 см. Аппроксимация затухания выражением дает для ар значение 0,00124 см- . При 0р=О,О1 и а=4000 м/с численное значение 0р(о/2а на частоте 17 кГц равно 0,00134 см . Таким образом, вычисленное волновое поле характеризуется разумным значением затухания. Этот подход, возможно, заслуживает большего внимания, чем ему было уделено в литературе. [c.199]

Заключение. В двухслойной системе с деформируемой границей раздела можно выделить два типа колебательной неустойчивости термокапиллярные волны и капиллярные волны, поддерживаемые термокапиллярным эффектом. Колебания, которые можно классифицировать как капиллярные, могут быть обусловлены геометрической асимметрией системы или неодинаковостью вязких свойств жидкостей и возникают в области средних и коротких волн. В длинноволновой области кривые дисперсионных соотношений этих мод имеют вид, характерный для термокапиллярных волн, когда частота колебаний не зависит от волнового числа при малых его значениях. Единственной колебательной неустойчивостью, являющейся капиллярной при любых значениях длины волны, оказалась та, что возникает при подогреве со стороны слоя с меньшим коэффициентом кинематической вязкости. [c.20]

При сравнении решений для вязкой жидкости (6.1) и для идеальной жидкости (7.1) выяснилось, что они наиболее существенно различаются при значениях безразмерных параметров, соответствующих резонансному взаимодействию мод. Из (7.1) видно, что при у = 0.5 добавка, квадратичная по амплитуде волны первого приближения, неограниченно велика, и получается, что главная мода резонансно раскачивает волну с вдвое меньшей длиной. [c.190]

В опорах шпинделей металлорежущих станков мод. 5В373П, 5В345П, ЗН163С, ХШ1-31 и др. используют гидростатические подшипники, которые обеспечивают сохранение расчетных характеристик по нагрузочной способности и жесткости в опорах. Смазочное масло (кроме создания рабочего давления в опоре) обеспечивает отвод теплоты от деталей станка и заш,ищает их от коррозии. Масло для смазывания гидростатических опор шпинделя станка выбирают с учетом условий их работы. Так, при увеличении скорости скольжения рекомендуются менее вязкие масла и, наоборот. [c.73]

Для этой же цели применяют стационарные смазочные станции мод. 03-4967 и 03-4967М, каждая имеет по два бака заправочной вместимостью соответственно 230 и 470 л (для свежих смазочных масел), по одному баку соответственно на 230 и 470 л (для отработавших масел), по одному бункеру на 20 л (для высоко-вязкого масла или пластичного смазочного материала), по одной смазочной станции мод. 03-1153А, соответст- [c.89]

М. с.— неравновесное состояние термодинамич. системы. Для определённости обычно предполагают, что система, находящаяся в М. с., прорелаксировала по всем признакам, кроме тех флуктуац. мод, к-рые приводят к возникновению жизнеспособных зародышей. Иначе говоря, характерное время ожидания распада М. с. больше остальных времён релаксации (температурной, концентрационной и т. д.). В этом случае существует квазистатич. продолжение термодинамич. свойств равновесной системы в область М. с. При несоблюдении сформулиров. условия метастабильность и неравновес-ность фаз связаны более сложным образом. Напр., за-стеклованная (очень вязкая) жидкость метастабильна (при Т < Гдл), но её структура л свойства зависят от предыстории системы (см. Стеклообразное состояние). [c.122]

Эти уравнения нужно линеаризовать по флуктуациям, записав Р = Р- -SP д= g- -Sg s = s- -Ss v = v- -SvhT = Т - - ST где средние величины (с чертой) удовлетворяют стационарным гидродинамическим уравнениям. Па основании приведенных выше соображений можем считать, что Р = onst и SP = 0. Кроме того, поскольку в стационарном состоянии жидкость покоится, имеем v = 0 поэтому Sv = v. Если флуктуации давления пренебрежимо малы, то V v = О, т. е. низкочастотные флуктуации скорости распространяются в форме поперечных вязких мод. [c.252]

О других вариантах вынужценного рассеяния звука. Как уже говорилось, рассеяние на резонансных элементах - пузырьках - аналогично ВКР в оптике. Возможно, однако, и рассеяние на различных типах волн, не имеющих выраженных резонансов, но изменяющих скорость распространения звука. Такими модами могут быть в вязкой жидкости вихревые моды, тепловые волны и, наконец, гидродинамические моды - акустические течения. Все это - аналоги рассеяний рэлеевского типа в оптике. [c.197]

Чисто вязкая неустойчивость обнаружена как для осесимметричной, так и спиральных мод [Khorrami, 1991]. Основные результаты расчетов для неустойчивой вязкой осесимметричной моды приведены в табл. 4.4 и рис. 4.38. Критическое число Рейнольдса равно 322,42. С увеличением Re область неустойчивости быстро расширяется. Из таблицы следует, что значения ojma. на порядки меньше, чем для невязких мод (см. табл. 4.2). Однако в силу симметрии неустойчивость будет иметь место и для г7 < О, т. е. там, где невязкие моды затухают. В этом заключается важность учета вязких мод. [c.223]

Таблица 4.4. Зависимость положения и величины максимального инкремента, а также диапазонов неустойчивых <7 и /г от Re для осесимметричной вязкой моды [Мауег, Powell, 1992]

Из анализа механического поведения моде.та (см. рис. 3.2.2, а) следует также существование температуры текучести Г п общей зависимости типа уравнения ВЛФ (2.1.24). При Г за счет резкого повышения способности к вязкому течению начинает преобладать необратимая деформация и несшитый полимер переходит в вязкотекучее состояние. Возрастание молекулярного веса (степени по.чи-меризации N) при переходе от низкомолекулярных к высокомолекулярным соединениям в нолимергомологическом ряду линейных полимеров приводит к расширению области высокоэластического состояния, ограниченной условными температурами перехода Гт и Гс. Снижение степени полимеризации N приводит к постепенному вырождению этой характерной для высокомолекулярных соединений области (см. рис. 3.2.3, б). [c.137]

По первому равенству уменьшение модели в Я раз потребует увеличение скорости протекания жилкости через модель в Я рги.. а по второму равенству— уменьшение скорости протекания в раз. Ввиду того, что существепггое значение при моде-тирова-нии водослива играют силы тяжести, очевидно, режим работы модели необходимо подчинить тяжести, Если бы можно бы,то изменять вязк(х ть жидкости на модели, то при известных условиях МОЖ Ю было бы обеспечить условия подобия и сил тяжести и сил трения. [c.169]

Для изготовления моделей из весьма вязкого в нагретом состоянии полистирола можно использовать специальные прессы или стандартные (ГОСТ 10767—71) однопозиционные машины для литья под давлением термопластичных и термореактивных материалов, например, мод. Д-3328 и ДБ-3328 на 63—100 см запрессовываемого материала, либо Д-3231 на 125 см . Такие автоматы выпускает Хмельницкий завод кузнечно-прессового оборудования. Термопласт-автомат Д-3328 имеет давление впрыска 140 МПа, минимальное время впрыска 1,2 с, три зоны обогрева материального цилиндра, наибольшее расстояние между плитами для крепления пресс-форм 500 мм. Высота пресс-форм может изменяться в пределах 140— 250 мм. Габаритные размеры автомата 3330 X 820 X 1666 мм. Как указывалось при рассмотрении свойств модельных материалов, применение моделей из полистирола ограничено из-за недостаточной технологичности его и образования вредных продуктов при термодеструкции полистирола, выделяющихся при выжигании моделей. Наиболее рациональная область применения полистироло-вых моделей — крупносерийное и массовое производство весьма мелких (с наибольшим размером 30—40 мм) и тонкостенных отливок, повреждение моделей которых из воскообразных составов может происходить уже при извлечении их из пресс-форм. [c.162]

На рис. 5.17 приведен основной информативный результат для вязкой неустойчивости К - Г на начальном участке изобарической струи. Представлена наиболее характерная азимутальная мода и = 1 при Мо = 1,5. Кривые нейтральной устойчивости а = О даны для разных толщин слоя смешения, моделирущих прикорневую область, середину начального участка и переходную область. [c.139]

Как видно, вращательная неустойчивость Т-Г в невязком приближении исследована достаточно хорошо. Вместе с тем здесь обнаружен ряд моментов, которые в этом приближении не адекватны экспериментам. Главный из них — наблюдаемое быстрое разрушение высокомодовых составляющих в процессе растекания струи, в то время как расчеты в рамках невязкого приближения показывают, что инкременты мелкомасштабных компонент с увеличением номера моды последовательно возрастают. Учет значительного уменьшения инкрементов высоких мод с увеличением толщины слоя смешения и усилением процесса перестройки волновых конфигураций может улучшить соответствие расчетных и опытных инкрементов, но и это не позволяет описать реальную картину деградации высокомодовых компонент, так как ясно, что на процесс продольной эволюции должна оказать влияние вязкость. Поэтому перед теорией в качестве первоочередной задачи встал вопрос об учете вязких эффектов для волн Т-Г. Это [c.148]

Асимптота а = onst характеризует достижение предельных значений Re, когда инкременты соответствуют невязкому приближению. Для малых п это происходит достаточно быстро, с ростом номера моды выход затягивается и, к примеру, для п = 30 он соответствует Re 10 . Этот результат довольно важен для объяснения опытных данных. Интересно также, что подтвердились результаты прикидочного анализа влияния вязко- [c.149]

Модуль мощности Ро-у == Рф силы сопротивления может сл жпть мерой у шання полной механической энергии. Еслн моду силы сопротивления равен Ьх (линейно-вязкое сопротивление). [c.316]

Условие возникновения неустойчивости выражается с помощью числа Марангони М = -XjT d/r x характеризующего отношение касательных напряжений на границе к вязким напряжениям и теплопроводности. Анализ, аналогичный предыдущему, показывает, что в этом случае критическое число Марангони монотонной моды неустойчивости определяется как [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...