Мода спиральная

В —периодическое деление (поворот), на время которого подача выключается Г, П и Г2 — вращение заготовки в про-цессе обработки, необходимое для образования спирального или шевронного зуба. Мод. OKU (ЧССР) [c.451]

Нарезание конических зубчатых колес со спиральными (круговыми) зубьями производится на зуборезном полуавтомате мод. 528, принципиальная схема которого изображена на фиг. 183. Инструментом служит вращающаяся резцовая головка, которая представляет собой один зуб производящего колеса. Обкатываясь с конической заготовкой, резцы образуют на последней криволинейные зубья, продольный профиль которых представляет собой дугу окружности. Угол спирали между радиусом, проходящим через середину зубца, и касательной к окружности резцовой головки в этой точке зависит от взаимного расположения осей нарезаемого колеса и резцовой головки (фиг. 182,6). [c.360]

Спиральные моды, от 0. Типичные примеры дисперсионных кривых для двух неустойчивых мод т = показаны на рис. 4.14 при двух положительных значениях параметра крутки 5. Подчеркнем, что для спиральных мод важно не только абсолютное значение параметра крутки, но и его знак. Отметим следующие особенности дисперсионных кривых. Во-первых, при [c.192]

О нарушается симметрия между положительной и отрицательной спиральными модами. Во-вторых, при 5 > О инкремент у отрицательной. моды всегда выше, т. е. она более неустойчива. По этой причине далее мы займемся анализом отрицательной спиральной моды ш = -1. Следует, однако, иметь в виду, что инкремент зависит не только от знака т, но и от ее абсолютного значения. Причем при малых волновых числах к 1 наиболее неустойчивой модой является т = О, а в случае к 1 наиболее неустойчива мода с т -> -00. [c.192]

Рис. 4.14. Зависимость дисперсионных кривых для неустойчивых спиральных мод с т = +1 (/) и /я = -1 (2) от параметра крутки 5 а, б- Л 0.4 б - 5 0,7

Инкремент амплитуды со,- для отрицательных спиральных мод намного больше, чем для положительных мод с тем же значением т, и также имеет локальный максимум (см. рис. 4.34). При фиксированном значении q [c.218]

Данные для неустойчивой вязкой спиральной моды ст = - приведены в табл. 4.5 и рис. 4.39. По сравнению с осесимметричной вязкой модой максимальные инкременты существенно больше, а критическое число Рейнольдса существенно шже (Ке = 17,527) и близко к Ке - для невязкой моды (Яе = 13,905, см. табл. 4.3). Принципиально, что область неустойчивости лежит в зоне отрицательных с/, где невязкие спиральные моды устойчивы. [c.224]

Другой предельный случай — спиральные возмущения к = О, ку к. Из (16.10), (16.11) тогда выделяется спектральная задача для амплитуд горизонтальных компонент векторов у и IV, а также р и 0. Эта задача не содержит скорости основного течения и совпадает с задачей устойчивости механического квазиравновесия в невесомости при наличии поперечной разности температур и вибрации в плоскости слоя. Как уже говорилось выше, это равновесие теряет устойчивость при критическом числе Рэлея Кау = 133,1. Таким образом, спиральная мода пространственной задачи [c.114]

Итак, в случае горизонтальной вибрации в плоскости слоя граница области неустойчивости течения на плоскости (Ray, Gr) (аналог кривых на рис. 73) образована двумя прямыми горизонтальной прямой Gr = Gr(Pr) (граница устойчивости течения без вибрации) и вертикальной прямой Ray - 133,1 (граница вибрационно-статической устойчивости равновесия в невесомости). Если Ra < 133,1, то неустойчивость течения возбуждается при увеличении числа Грасгофа по достижении критического значения Gr(Pr) при этом неустойчивость связана с плоскими возмущениями, имеющими в зависимости от Рг гидродинамическую либо волновую природу. Если же Gr < Gr(Pr), то неустойчивость появляется при увеличении Ray до значения 133,1, причем ответственными за кризис являются спиральные возмущения (валы с вертикальными осями). Именно такой тип неустойчивости изучен экспериментально в работе [29], где в качестве рабочей жидкости использовался этиловый спирт (Рг = 16,1). Граница устойчивости течения при этом определяется волновой модой, и соответствующее критическое число Грасгофа Gr = 210. В эксперименте авторы работали в области малых значений Gr. При фиксированных Gr увеличе- -ние вибрационного числа Рэлея приводило к неустойчивости. Измеренное критическое число Ra = 1,3 10 хорошо согласуется с теоретическим значением по достижении критического числа Ray на фоне плоскопараллельного течения формировалась система вертикальных валов (рис. 75). Таким образом, авторам эксперимента [29] удалось выделить в чистом виде действие вибрационно-статического механизма неустойчивости. [c.116]

Рис. 133. Критические числа Грасгофа в зависимости от числа Прандтля для разных мод возмущений (обе твердые границы) 1 - гидродинамическая мода, 2 - плоские рэлеевские моды, 3 - спиральные рэлеевские моды ( сплошная линия - четная мода, штриховая - нечетная). Штрихпунктирная линия - спиральная колебательная мода по данным [ 83 ]

На спиральной моде неустойчивости нечетные возмущения имеют структуру двух расположенных друг над другом вихрей в плоскости (j , у) с противоположным направлением циркуляции. В случае же четного возмущения основные вихри имеют одинаковые направления циркуляции, а между ними образуется слабый согласующий вихрь противоположной циркуляции. Центры основных вихрей расположены в зонах неустойчивой стра- [c.206]

Перейдем к рассмотрению устойчивости основного течения [31]. Можно показать, что возмущения спирального типа затухают поэтому есть основания думать, что наиболее опасной модой являются плоские возмущения, у которых ид = О и = 0. Введем функции тока полей и и Для амплитуд нормальных возмушений р,в, / получим спектральную задачу [c.215]

Рг < 0,45. Недавно В.М. Мызников провел подробные вычисления по методу Галеркина с большим числом (до 80) базисных функций и также обнаружил спиральную колебательную моду, наиболее опасную в указанном выше интервале Рг. [c.289]

Случай слоя с твердыми теплоизолированными границами ( 30, п. 3) рассматривался в работе Харта [VI. 19] его результаты представлены на рис. 136. Эти результаты недавно подвергнуты ревизии в [8]. Согласно результатам этой работы, данные относительно гидродинамической и спирально-волновой мод качественно подтверждаются. Имеются, однако, значительные количественные отличия. Границы 1 и 2 на рис. 136 занижены. Гидродинамическая мода резко стабилизируется при Рг 0,12, а спирально-волновая - при Рг 0,2. Кроме того, обнаружена еще спиральная монотонная мода. В области Рг < 0,033 наиболее опасна гидродинамическая мода при 0,033 < Рг < 0,2 - спирально-волновая, а при Рг > 0,2 спиральная монотонная. Результаты линейного анализа устойчивости согласуются с подробными численными расчетами конечно-амплитудных структур, соответствующих разным модам неустойчивости [9]. [c.290]

К станку мод. 5250 прилагается накладная головка для нарезания конических колес со спиральными (круговыми) зубьями методом кругового строгания одним качающимся резцом. [c.859]

Станки для заточки протяжек. Станок мод. 360 (рис. 42) предназначен для заточки всевозможных (круглых, фасонных и плоских) протяжек. На нем выполняют шлифование спинки зубьев круглых, шлицевых и т. п. протяжек после их термической обработки шлифование спинки зубьев и заточку заднего угла плоских шпоночных протяжек после их термической обработки заточку всех видов протяжек (кроме протяжек для спиральных канавок) по передней грани зуба. [c.101]

До сих пор мы рассматривали акустическое возбуждение струи плоскими волнами. Новые возможности управления струями представляет акустическое возбуждение звуком высших азимутальных мод (спиральными волнами). Некоторые результаты такого исследования описаны в работе авторов [2.14]. Экспериментальная установка представляла собой ресивер с хонейкомбом и сеткой, из него через сопло с выходным диаметром d = = 40 мм истекала струя. Воздух в ресивер поступал от компрессора. Звук от четырех динамиков подводился к соплу через цилиндрические трубки к выходному участку сопла в сечении, отстояшем на 30 мм вверх по потоку от плоскости среза сопла. Оси трубок были перпендикулярны оси сопла, шаг трубок в окружном направлении составлял 90°. Выходные отверстия трубок были закрыты мелкоячеистой сеткой заподлицо с внутренней поверхностью сопла. При возбуждении на одной частоте сигналы с различных динамиков могли подаваться в фазе или со сдвигом фаз Аф. При включении двух противоположных динамиков сдвиг фаз мог составлять Аф = О или 180° при включении всех четырех динамиков Аф = О или 90°. Для возбуждения струи применялись громкоговорители мощностью 20 и 150 Вт. Скорость истечения струи uq — 30 - 60 м/с. Re = (1 - 2) 10 , пограничный слой на срезе сопла бьш турбулентным. [c.88]

Алмазные круги для операций вышлифовывания канавок и спинок правят 6 помош,ью специального приспособления, смонтированного на универсально-заточном станке мод, ЗВ642 или на епециально-правиль-ном станке мод. ВК-65, Правка выполняется в той же последовательности и таким же образом, что и для спиральных твердосплавных сверл диаметром 1,0—5,0 мм (ем. риа. 10). Геометрические параметры профиля алмазного круга для сверл [c.31]

В Советском Союзе выпускают зубострогальные полуавтоматы мод, 526, 5А26, 5250. Полуавтомат мод. 5250 предназначен для нарезания конических колес как прямозубых, так и со спиральными круговыми) [c.357]

Недостатком метода обработки конических колес со спиральными зубьями червячной конусной фрезой является невозможность обеспечить высокую точность и чистоту, а также то, что после термической обработки профиль зубьев таких колес нельзя шлифовать. Поэтому наибольшее распространение в промышленности получил метод нарезания конических спиральнозубых колес с помощью резцовых головок на станках мод. 528. [c.362]

Полуавтомат мод. ЗГ653 предназначен для винтовой заточки спиральных сверл из быстрорежущей стали или оснащенных твер- [c.101]

При анализе временной неустойчивости полагаем волновое число к действительным. Так как подкоренное выражение справа всегда неотрицательно, то корни для О) всегда действительны. Следовательно, течение в полом вихре устойчиво к малым возмушергиям как осесимметричных, так и спиральных мод. [c.188]

На рис. 4.19 показано влияние азимутального волнового числа т на зависимости ki (со). Прежде всего отметим, что и в пространственной постановке вихрь Рэнкина с аксиальным протоком всегда неустойчив к малым возмущениям как осесимметричной, так и спиральных мод. Причем с ростом частоты неустойчивость увеличивается, т. е. растет. Аналогичный вывод был сделан относительно зависимостей со,-(/г) при анализе времеьпюй неустойчивости (см. рис. 4.11 и 4.15). [c.198]

Рис. 4.34. Зависимость инкремента Ю от волнового числа к для отрицательных спиральных мод при г/ = 0,8 [Lessen et al., 1974]

Чисто вязкая неустойчивость обнаружена как для осесимметричной, так и спиральных мод [Khorrami, 1991]. Основные результаты расчетов для неустойчивой вязкой осесимметричной моды приведены в табл. 4.4 и рис. 4.38. Критическое число Рейнольдса равно 322,42. С увеличением Re область неустойчивости быстро расширяется. Из таблицы следует, что значения ojma. на порядки меньше, чем для невязких мод (см. табл. 4.2). Однако в силу симметрии неустойчивость будет иметь место и для г7 < О, т. е. там, где невязкие моды затухают. В этом заключается важность учета вязких мод. [c.223]

Таблица 4.5. Зависимость положения и величины максимального инкремента, а также диапазонов неустойчивых <7 и /г от Re для спиральной вязкой моды т = -I [Мауег, Powell, 1992]

Винтовые вихри могут возникать либо за счет неустойчивости осесимметричного потока к спиральным модам, либо вследствие деформации прямолинейной нити путем искусственного искажения граничных условий. В первом случае спиральные вихри являются нестационарными и преимущественно трехмерными (спиральные волны, спиральный распад вихря см. п. 7.6). Здесь мы будем касаться только второго сгюсоба генерации винтовых вихрей. [c.428]

Плоские рэлеевские моды, однако, ни при каких Рг не становятся наиболее опасными. В широкой области чисел Прандтля (Рг > 0,24) наиболее опасными среди всех рассмотренных типов возмущений являются монотонные спиральные возмущения. Спиральные моды, как и плоские волновые, имеют рэлеевскую природу. Критические числа Грасгофа четной и нечетной мод близки. При Рг < 2,7 более опасны возмущения четного типа, при Рг > 2,7 - нечетного. При больших Рг справедлива характерная для рэлеевского механизма асимптотика Gr = а/Рг для четной и нечетной мод соответственно а = 886 и 879. Заметим, что при Рг -> оо амплитудная задача (30.8) может быть упрощена. На границе устойчивости ( X = 0) из двух первых уравнений системы (30.8) следует 0, Uz Gr Тогда из третьего уравнения видно, что Gr 1/Рг, и последнее слагаемое в левой части этого уравнения мало. Система, таким образом, содержит в качестве параметра устойчивости число Рэлея Ra = Gr Рг, а стабилизирующее влияние основного течения на спиральную моду исчезает. Плоские волновые моды, как уже говорилось, также имеют рэлеевскую природу, однако, в отличие от спиральных мод, основной поток оказьюает на них стабилизирующее действие при всех Рг. С этой точки зрения понятно, почему спиральные возмущения оказьшаются более опасными. Анализу спектров декрементов посвящена работа [6]. [c.206]

Обсужденную выше задачу ранее решал Харт [9], Данные о гидродинамической моде неустойчивости при малых числах Прандтля в общем согласуются с кривой 1 на рис. 133. Что касается границ устойчивости, связанных с рэлеевскими модами, то здесь имеются качественные различия. По-видимому, в работе [9] содержатся ошибки. Так, в частности, совершенно неправдоподобен вьшод о том, что при всех Рг наиболее опасны плоские возмущения, — этот вьшод представляется удивительным и самому автору [9]. В работе [83], появившейся значительно позже, чем [4, 5], обсуждаемая в этом пункте задача вновь подверглась пересмотру. Результаты, относящиеся к гидродинамической и рэлеевским модам, полностью подтверждают данные [4, 5], представленные на рис. 133. Кроме того, в [83] обнаружена еще одна — спиральная колебательная мода неустойчивости с волновым числом куп 1. По своей физической природе она связана с возбуаде-нием (за счет энергии основного потока) внутренних волн в слое устойчивой стратификации волны распространяются в направлениях, перпендикулярных осям спиральных возмущений (т.е. вдоль направлений ijn). Эта мода наиболее опасна в сравнительно узкой области чисел Прандтля — от 0,14 до 0,45 (см. рис. 133). [c.207]

Задача решалась в работах В.М. Мызникова [13, 14] методами Галеркина и Рунге — Кутта с ортогонализацией. Основные результаты представлены на рис. 134. При W = ОД, когда преобладает термо гравитационная компонента конвекции, кризис вызьшается либо плоской гидродинамической модой (Рг < 0,075), либо спиральной рэлеевской модой (Рг > 0,075). Как и в случае обеих твердых границ, гидродинамическая мода с ростом числа Прандтля стабилизируется. Поскольку, однако, в обсуждаемом случае распределение скорости не имеет определенной четности, эта мода не является стоячей — система вихрей дрейфует вместе с верхним потоком с фазовой скоростью около 0,3 от максимальной скорости на свободной границе. Гидродинамическая мода имеет относительно длинноволновый характер при увеличении Рг от 0,01 до 0,15 критическое волновое число кт уменьшается от 0,5 до 0,3. При Рг > 0,075 неустойчивость вызьшается монотонной спиральной модой. Эта мода локализована в области неустойчивой стратификации вблизи нижней границы. [c.208]

С увеличением параметра У настз пает стабилизация гидродинамической моды. При = 1 она отсутствует при всех Рг (напомним, что эта мода имеет невязкую природу, а при W > 1 на профиле скорости нет точки перегиба). При = 1 и 10 при всех Рг неустойчивость вызьшается спиральной модой. При Рг наступает рэлеевская асимптотика Сг = а/Рг, где коэффициент а равен 204, 154 и 49,4 соответственно для = 0,1 1 и 10. Критическое волновое число вдоль всех кривых спиральной неустойчивости слабо меняется с Рг и примерно равно 3,5. [c.209]

Для возникновения спиральной колебательной моды неустойчивости требуется наличие в слое достаточно выраженной зоны устойчивой стратификации, в которой могли бы развиваться внутренние волны. При этом факторы подавления, в частности, влияние вязкости у границ, не должны быть слишком сильными. С этой точки зрения можно ожидать, что развитию обсуждаемой моды способствуют свободные границы слоя. В самом деле, в работе Гилла [20] на основе асимптотического анализа амплитудной задачи в предельном случае малых чисел Прандтля для слоя с обеими [c.211]

Рис. 136. Критические числа Грасгофа в зависимости от числа Прандтля (слой с обеими теплоизолированными границами) 1 и 2 - гидродинамическая и спиральная колебательная моды для слоя обеими твердыми границами, штриховая линия - спиралы1ая Колебательная мода для слоя Нижней твердой и верхней свободной границами

Если горизонтальный слой жидкости с заданным продольным градиентом температуры подогревается еще и снизу, то появляется дополнительный фактор неустойчивой стратификащ1и. Вебер [22] рассмотрел предельный случай малого продольного градиента. В более поздней работе [10] задача решалась для произвольных значений продольного градиента. Рассматривались случаи обеих твердых или свободных границ с заданным распределением температуры. В зависимости от соотношения параметров неустойчивость вызьшается различными модами, уже обсуждавшимися в задачах этого параграфа. Из результатов расчетов следует, что в частном случае отсутствия поперечной разности температур для воды (Рг = 6,7) наиболее опасными являются пространственные спиральные возмущения. Этот результат полностью согласуется с данными, приведенными на рис. 133, и противоречит работе Харта [9]. [c.212]

В 30, п. 1 рассматривалась устойчивость адвективного течения в горизонтальном слое с твердыми теплопроводными границами. Как показал анализ, проведенный в [VI. 4, 5], течение в зависимости от числа Прандтля обнаруживает неустойчивость, связанную с гидродинамической, плоской и спиральными рэлеевски-ми модами (рис. 133). В работе [VI. 83] было показано, что существует еще одна -спиральная колебательная мода неустойчивости, которая наиболее опасна в области [c.289]

B. . Бердников и А.Г. Забродин [7] провели экспериментальное исследование устойчивости адвективного течения. В качестве рабочей жидкости использовался этиловый спирт (Рг = 16,1). В случае слоя с твердыми теплопроводными границами, согласно [VI. 5], неустойчивость вызывается спиральной нечетной модой при [c.289]

Теоретический анализ линейной устойчивости круглых струй 1156] показал, что наиболее опасными возмущениями являются спиральные волны, бегущие по потоку и имеющие азимутальное вол-ловое число т = . Когда линейный анализ выделяет одно наиболее растущее возмущение, то последующий учет нелинейности позволяет определить стационарную амплитуду этой моды и ее зависимость от надкритичности. Именно такую информацию обычно получают в первую очередь, используя метод Ляпунова — Шмидта. Однако если в лине1Шом приближении существуют два равноправных возмущения с тг = +1 и тг = —1, и, более того, их суперпозиция с произвольными коэффициентами является решением, то на нелинейном этапе эволюции выявляется, какие комбинации этих мод формируют вторичные режимы, которых может быть несколько, и характер устойчивости каждого из них. [c.30]

Станок мод. ЗГ653 предназначен для винтовой заточки спиральных сверл диаметром 5—32 мм из быстрорежущей стали или оснащенных пластинками из твердого сплава. Кроме сверл на нем производят заточку задних поверхностей трех- и четырехзубых концевых инструментов (зенкеров и метчиков), а также подточку поперечной кромки у сверл. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...