Вихревая полоса

Впит Архимеда 13 Винтовые вихревые полосы 175 [c.197]

Приведем модельный вариант задачи, в котором существование решения очевидно, а единственность доказана. В этом варианте линия склейки у считается не конечной, опирающейся на заданный отрезок [—а,а], а бесконечной, отрезающей от О область 0 типа полосы (так что ), ограничена осью х и кривой у) считаются заданными скорость У потенциального потока, завихренность ш и расход N в вихревой полосе (т. е. разность значений 1 ) на у и на оси х). [c.191]

Таким образом, функция с(Ху У1) будет определена внутри вихревой полосы Т. [c.291]

Всю поверхность крыла естественно разбить на 9 областей (см. рис. 109). В области 1 концевой эффект не сказывается. В области 2 (3) сказывается концевой эффект правой (левой) части, но не сказывается концевой эффект левой (правой) кромки в области 4 сказываются оба концевых эффекта в области 5 (6) сказывается влияние вихревой пелены, сбегающей с правой (левой) части крыла. В области 7 (5) сказывается эффект вихревой пелены, сбегающей с правой (левой) части кромки и ещё концевой эффект, отвечающий левой (правой) кромке. Наконец, в области 9 сказываются вихревые полосы, сбегающие как с правой, так и с левой стороны. [c.292]

Поскольку сопротивление давления определяется только распределением давления по поверхности тела, естественно попытаться в рамках теории идеальной жидкости построить такую схему течения, которая давала бы теоретическое распределение, близкое к действительному. Схема безотрывного обтекания круглого цилиндра потенциальным потоком, рассмотренная в гл. 7, дает удовлетворительный результат только для лобовой части поверхности цилиндра, а на тыльной ее стороне теоретическое и опытное распределения давлений резко расходятся, причем теория приводит к парадоксу Даламбера. Схема отрывного обтекания (Кирхгофа), как отмечено выше, дает более точный результат по распределению скорости, однако расчетное сопротивление при этом почти в 2 раза меньше действительного. Хорошая согласованность теоретических и экспериментальных результатов получается при использовании схемы так называемой вихревой дорожки Кармана, согласно которой за обтекаемым телом образуется полоса, заполненная дискретными вихрями, расположенными в шахматном порядке (рис. 10.3). При определенном соотношении расстояний между вихрями эта дорожка является устойчивой и с помощью уравнения импульсов можно найти теоретическое значение вихревого сопротивления. [c.393]

Вихревая модель плоской несущей поверхности представляет собой совокупность множества дискретных вихревых систем, каждая из которых представляет собой нестационарный подковообразный (прямой или косой) вихрь. Такой вихрь размещается в элементарной ячейке поверхности, расположенной на пересечении разграничивающих линий, идущих вдоль размаха крыла, с прямыми, параллельными корневой (центральной) хорде (сечениями крыла). Рассмотрите методы деления полосы (сечения) на ячейки, а также размещения в них дискретных нестационарных вихрей и контрольных точек, для которых определяются граничные условия. [c.249]

Излучаемая в окружающее пространство акустическая мощность шума пограничного слоя на обтекаемых поверхностях подчиняется тем же законам, что и акустическая мощность вихревого шума, т. е. пропорциональна шестой степени скорости потока и квадрату геометрических размеров поверхности. Спектр этого шума непрерывен в широкой полосе частот. [c.150]

В работе [3.20] исследован шум, излучаемый отдельными участками возбужденной струи, и вклад отдельных мод в общий уровень шума. При этом использовалась нетрадиционная методика измерений. Решетка микрофонов перемещалась вдоль оси струи, охватывая цилиндрическую поверхность, простирающуюся в дальнем поле струи до 50 калибров от среза сопла. Предложенный метод позволил выделить три квадрупольные составляющие в изотропном среднем звуковом поле возбужденной турбулентной струи и провести локализацию источников на начальном участке. Анализ спектров отдельных азимутальных составляющих в узких полосах частот показал, что аналогичную структуру имел бы шум от отдельных вихревых образований, локализованных в зависимости от частоты на разных расстояниях от срезе сопла. Это подтверждает представления о важной роли крупномасштабных структур в общем шуме возбужденной струи. [c.127]

З...3,5 % Si достигаются путем утонения полосы для снижения потерь I вихревые токи и формирования такой структуры и текстуры, чтобы происходило обычно наблюдаемое при уменьшении толщины листа )вышение потерь на гистерезис. [c.543]

Анализ опубликованных данных показывает, что граница флаттера для квазистатического случая (С = I) обычно определяется с небольшим запасом устойчивости. Квазистатическая граница флаттера является огибающей границ, полученных с учетом нестационарности индуктивного потока. Влияние вихревого следа проявляется в разделении области неустойчивости на несколько зон ввиду увеличения устойчивости в узких полосах вокруг некоторых критических значений Шд, соответствующих гармоническому возбуждению. Такое уточнение границы флаттера не имеет большого практического значения. [c.593]

На множитель и в выражении (3.7) можно смотреть как на мощность источника вихревого слоя. Если вихревые слои будут заполнять целую полосу от у = а до у — Ь, то, вводя в рассмотрение [c.318]

Для нахождения потенциала в области В действительного вихря, расположенного для упрош ения вычислений в центре, необходимо поместить в каждой точке-образе Зп, соответственно и в / , вихрь интенсивности Действительно, при построении течения внутри полосы в соответствии с методом зеркальных изображений напряжение вихрей, помещенных в точках б и /1 (первые изображения), получается путем умножения интенсивности Г на коэффициент V (Г = 7Г). Точка З2 является зеркальным изображением точки относительно верхней границы. Таким образом, вихревое напряжение в этой точке будет тоже отличаться коэффициентом V от напряжения в точке Д (Г2 = V = 7 Г). То же справедливо и для вихревого напряжения в точке /з- Применяя и дальше [c.405]

В линейном приближении эти краевые условия сносятся, как и условие на поверхности крыла, на плоскость у = 0. При этом считается, что проекция вихревой пелены на плоскость г/= О представляет собой полубесконечную полосу, ограниченную параллельными оси X линиями, идущими от концов крыла (см. рис. 3.21.1). Так как в рассматриваемом приближении возмущение давления пропорционально продольной составляющей возмущения скорости, то краевые условия на вихревой пелене сводятся к непрерывности производной д ду и непрерывности производной д дх в точках вихревого следа за крылом [c.374]

Для вихревых течений можно также получить оценку ширины полосы, ограниченной эпициклоидами одного семейства, внутри которой находится одноименная характеристика. [c.23]

В качестве первого примера использования полученного свойства укажем следующее (доказательство дословно повторяет [19]) плоское вихревое течение идеального газа без нулей поля V) в бесконечном канале ограниченной ширины топологически эквивалентно равномерному течению идеальной несжимаемой жидкости в канале постоянной ширины в полосе). [c.196]

Плоские детали без предварительного удаления с них покрытий могут быть эффективно проверены на наличие трещин с применением токовихревых приборов типов ДНМ-15, ИЭ-1, ИЭ-1М. Контроль плоских поверхностей вихревыми токами проводится по обычной методике, однако в ряде случаев для более эффективного применения приборов целесообразна незначительная доработка их — замена датчиков на более или менее крупногабаритные. Так, например, для проверки барабанов или лопастей, на которых зоны контроля имеют площадь около 1 м или более, целесообразно применять крупногабаритный датчик, позволяющий одновременно контролировать полосу большой ширины. Опыт показывает, что если датчик имеет внутренний и внешний экраны, которые приводят к возбуждению вихревых токов в виде узкого кольца, то чувствительность его к трещинам мало зависит от диаметра. Были испытаны датчики, намотанные на броневых сердечниках типа СБ-5, работающие с прибором ИЭ-1. Такие датчики позволяют в несколько раз сократить время контроля крупногабаритных деталей. [c.409]

Концентрированное переменное магнитное поле создаёт вихревые токи в материале втулки. Выбранная частота обеспечивает за короткое время нагрев узкой полосы по периметру зоны зажима. Высокая скорость этого процесса снижает уровень передачи тепла в хвостовик инструмента. Это даёт возможность извлекать твердосплавный инструмент из втулки также хорошо, как и стальной инструмент с коэффициентом теплового расширения одинаковым с материалом втулки. Установка выполняется как настольный прибор, в который встроены высокочастотный генератор и контрольные датчики. Для сокращения времени охлаждения используются алюминиевые радиаторы. Эффект охлаждения достигается путём контакта радиаторов с нагретой зоной патрона. При этом происходит очень быстрая теплопередача на ребристую поверхность радиаторов, которые в свою очередь дополнительно охлаждаются электрическим вентилятором, что повышает эффект охлаждения в 10 раз. [c.248]

Применяя для оценки толщины хаотического слоя стандартную технику Мельникова [33, 44], удается показать [10], что пропорциональный ей интеграл I (г ) имеет по крайней мере один максимум по частоте V. Численные эксперименты по построению диаграмм рассеяния и оценке вынесенных за пределы контрольной полосы маркеров показали [10], что максимальный вынос наблюдается при частоте, близкой кр = 0.25. Характерной особенностью является рост скорости выноса частиц с ростом частоты на начальном этапе и весьма медленнее установление предельного режима, при котором частицы практически перестают покидать вихревую область. [c.492]

Наиболее употребительные металлич. М. м.— никель и сплавы на его основе, а также железокобальтовые и железоалюминиевые сплавы. Их используют в поликристаллич. форме и изготавливают но обычной металлургия. технологии, прокатывая в виде полос толщиной 0,1—0,3 мм для уменьшения потерь на вихревые токи. [c.192]

Измерительный инструмент позволяет измерять толщину стенки трубы только с концов ее. Трубы в настоящее время часто являются весьма ответственными деталями в авиации, атомной промышленности, космической технике и т. д. Поэтому толщину стенки необходимо проверять в любом месте трубы, чтобы обеспечить надежность ее работы. Сделать это для труб значительно труднее, чем, например, для полосы или листа. Для измерения толщины стенки труб применяют толщиномер, основанный на методе вихревых токов, ультразвуковой резонансный толщиномер и др. [c.165]

Колебания при вихревом возбуждении или эоловые колебания кабелей с большими пролетами, как правило, вызываются ветрами со скоростями примерно 2—10 м/с. Эти колебания порождают пакеты случайных волн в узкой полосе частот, которые достигают опор кабелей. Так как кабель не является идеально гибким, то вблизи опор волны вызывают его изгиб с переменными напряжениями, которые приводят в результате к усталостному разрушению, если не принять мер защиты [8.69— 8.71]. В многожильных скрученных проводах усталостное разрушение может быть вызвано трением за счет относительного сдвига отдельных проводников, что затрагивает главным образом внутренние проволоки. [c.245]

Грин указывает, что в зарядах с креплением заднего конца при помощи лапок хорошо обтекаемого аэродинамического профиля наблюдается неустойчивое горение, в то время как идентичные во всех других отношениях заряды с лапками крепления плохо обтекаемого прямоугольного профиля горят нормально. Он предполагает, что вихри, образующиеся за плохо обтекаемыми телами, генерируют узкую полосу частот колебаний в районе частоты, типичной для вихревой дорожки Кармана, причем эти частоты слишком низки для того, чтобы они могли быть усилены процессом сгорания. В то же время плавный профиль может привести к образованию широкого спектра звуковых колебаний, включающего в себя частоты, поддающиеся усилению. Шероховатые лапки клинового профиля также менее склонны способствовать возникновению резонанса. Концевые диски, обладающие хорошим сопро- [c.354]

Режим работы экранов, основанный на действии вихревых токов в толще экранов, называют электромагнитным. В таком режиме экраны работают в полосе частот от 1...10 кГц до 100... 1000 МГц, т. е. во всем нормируемом диапазоне. [c.337]

Отсюда вытекает, что результат Пирсона не исключает возможности применения уравнений (22.59) для исследования асимптотического поведения спектра турбулентности, а лишь показывает, что при таком исследовании нужно предварительно как-то отфильтровать крупномасштабные движения, искажающие интересующую нас картину. Более того, оказывается, что при этом асимптотическую форму спектра можно оценить и без привлечения искусственных дополнительных предположений о распадении всего турбулентного потока на отдельные независимые друг от друга вихревые полосы или линии и что такой более строгий вывод приводит к результатам, несколько отличающимся от результатов работы Таунсенда (1951а). [c.394]

Для полного уяснения картины баффтинга и для приложения вышеприведенных выводов необходимо знать расположение оперения относительно вихревой полосы. Положение вихревой полосы относительно оперения будет зависеть от положения оперения относительно крыла, от скоса потока за крылом и от угла атаки крыла. [c.177]

Магнитострикционные преобразователи из никеля, пермен-дюра или других металлов и сплавов широко применяют в низкочастотной (до 40 кГц) ультразвуковой технике. Однако на высоких частотах для таких приборов характерны большие потери, обусловленные вихревыми токами, в связи с чем преобразователи изготовляют из магнитодиэлектриков — ферритов, оксиферов. В таком варианте магнитострикционные преобразователи могут заменить пьезоэлектрические, хотя распространения они не получили, так как более сложны в изготовлении и отличаются узкой полосой пропускания частот. [c.61]

Из металлических 1И. м. наиб, употребительны никель и сплавы на его основе, а также железокобальтовые и железоалюминиевые сплавы. Их используют в поли-кристаллнч. форме и изготавливают по обычной. металлургия. технология, прокатывая в виде полос толщиной 0,1—0,3 мм для уменьшения потерь на вихревые токи. В сплавах на основе никеля, напр. введением добавок кобальта, компенсируют магнитокрис-таллографич. анизотропию и соответственно повышают динамич. характеристики К, а, р, а также снижают потери на гистерезис, добавки же кремния или хрома повышают р в соответственно уменьшают потери на вихревые токи. Созданием кристаллич, ориентации в никеле и его сплавах (т. в. кристаллографич. текстуры) достигается увеличение л, на 20—30%. Железо-кобальтовый сплав — пермендюр — обладает большей [c.8]

Структура атмосферы, профила темп-ры и давления похожи на юпитерианские, Темп-ра в тропосфере на уровне с давлением 1 атм составляет ок. 145 К и медленно понижается с высотой (с адиабатвч. градиентом 0,85К км 1). В тропопаузе при давлении ок. 0,1 атм вемп-ра прибл. 80 К. Ниже неё расположены облака, к-рые, вероятно, состоят на веек, слоёв считается, что верхний видимый слой образовав в осн. кристаллами аммиака, хотя этот факт нельзя считать окончательно установленным. Для атмосферы С. характерно наличие ряда динамич. образований (полос типа зон и поясов, пятен), роднящих его с Юпитером. Вместе с тем упорядоченная структура зон и поясов (отражающих систему планетарной циркуляции), а также наблюдаемых крупных пятен — овалов (ассоциируемых с крупными атм. вихрями) на С. выражена менее чётко из-за протяжённого слоя надоблачной мелкодисперсной дымки. Размеры динамич. образований (вихрей и струй) велики по сравнению со шкалой высот ( 60 км), но малы по сравнению с и меньше аналогичных образований на Юпитере. В то же время скорости ветра на экваторе С. в неск. раз превышают скорости атм. движений в приэкваториальной зоне Юпитера, достигая почти 500 м/с. Возможно, это связано с тем, что в систему циркуляции на С. вовлекаются более глубокие области атмосферы, где интенсивность передачи момента кол-ва движения в область экваториальных широт выше. Заметные различия динамики атмосфер С. и Юпитера определяются различием интенсивностей источников тепла в недрах этих планет, меньшим значением ускорения силы тяжести и большей толщиной наруншой непроводящей молекулярной оболочки С. По этой же причине для атмосферы С, характерна меньшая по сравнению с Юпитером роль в передаче кинетич. энергии Вихревых движений упорядоченным зональным течениям. [c.420]

В случае, когда функция тока внешнего потенциального течения пе меняется со временем (д /p/дt = 0), а само течение - безотрывтюе, гамильтониан Я НС зависит явно от времени, т. е. выполняется закон сохранения энергии вихревого движения р/Я [Бэтчелор, 1973]. Если область течения обладает еще какой-либо симметрией относительно трансляций (например, полуплоскость, полоса) или вращения (круг), то и гамильтониан будет инвариантен относительно них. Тогда для трансляционной симметрии (например, вдоль оси 02]) будет справедлив закон сохранения соответствующей компоненты импульса [c.331]

Теорема сохранения. При втором применении закона сохранения количества движения и кинематической связи между количеством движения и завихренностью будем рассматривать средний шаг вихревой цепочки с вихрями равной знакопеременной интенсивности х как в вязкой, так и в невязкой жидкостях. Для облегчения задачи мы пренебрежем влиянием тела на развитие во времени следа вниз по потоку. Будем также полагать, что след в начальный момент времени t = О состоит из бесконечного ряда знакочередующихся вихрей интенсивностью X, расположенных в полосе по обе стороны от оси х, причем средний продольный шаг 12) равен й и поперечный шаг равен h. Эти же предположения приняты в теории устойчивости Кармана (п. 7), и поэтому настоящее более общее рассмотрение применимо также и там. [c.368]

Эффект возникновения у границ зерен полос сильно локализованной деформации, характер которой качественно отличается от обычной сдвиговой деформации внутри объема зерен, был впервые подробно изучен в [55] при ползучести поликристаллов свинца и сплавов на его основе. В этих полосах материал расслаивался на ламели, легко экструдировался из объема деформируемого образца. 1 зонах стесненной деформации проявлял вихревой характер течения, обнаруживал многочисленные трещины и нарушения сплошности. Очевидно, что возникновение приграничных полос токали.юванной деформации существенно определяет долговечность материала нри ползучести. Однако механизм и закономерности их возникновения оставались невыясненными, хотя наблюдения подобных эффектов отмечались и для других материалов [И, 87—90]. [c.111]

М. В. Ханин (1966 и сл.), изучая процесс разрушения материалов в высокотемпературных и высокоскоростных потоках инертного газа в условиях, исключаюш их практически все виды разрушения, кроме эрозионного, экспериментально показал наличие механического разрушения поверхности. Микроструктурные исследования поверхностных слоев материала, подвергнутого эрозионному разрушению, выявили характерные усталостные изменения (широкие полосы скольжения, микротреш ины и т. д.). Это указывает на наличие циклически изменяюп] егося силового воздействия на поверхность материала со стороны обтекаюп] его его газового потока. Во впадинах неровностей возникает вихревое, пульсируюш ее движение, вследствие которого на бугорки неровностей действуют изме-няюш иеся во времени силы, являюш[иеся причиной эрозионного разрушения. [c.448]

Размывание полос на хроматографических колонках обусловлено вихревой и молекулярной диффузиями, а также сопротивлением массоиередаче. При формализованном описании инженерных аспектов хроматографического разделения обычно вводят коэффициент разделения пробы [c.161]

Получил развитие электроиндуктивный метод, известный под названием метода вихревых токов , созданы новые приборы, основанные на использовании данного метода. Такие приборы успешно применяются для выявления различных дефектов измерения диаметра проволоди, труб и толщины полос, контроля качества металлического и неметаллического литья и измерения толщины покрытий, измерения напряжений и предупреждения усталостного разрушения, обнаружения ферромагнитных включений в алюминиевых листах, контроля структуры материалов я т. п. [c.6]

Вне полосы между стенкой и линией тока, исходящей из точки А, движение будет вихревым, так как ударная волна будет криволинейной и, следовательно, в каждой точке ее скачок энтропии будет разным. Поэтому при определении движения в этой области использование эпициклоиды, строго говоря, недопустимо. Но так как интенсивность ударной волны в начале ее образования небольшая, можно с большой точностью принять движение изоэнтропическим и решать задачу, используя эпициклоиды, т. е. используя полученные интегралы уравнений характеристик. Для решения задачи обратимся к рис. 72. Здесь кривая А5678В является отрезком эпициклоиды, отрезками эпициклоиды являются также кривые (6,10), (7,11), (8,12), (5,9), (В, 13). [c.328]

Методы, применяемые для предупреждения усталостного разрушения, включают устройство специальных упругих опор, которые ослабляют напряжения от изгиба, и использование динамических гасителей колебаний, таких как классический виброгаситель Стокбрид-жа [8.72—8.741. Виброгаситель Стокбриджа (рис. 8.28) состоит из массы, колеблющейся в противофазе, и является достаточно эффективным в относительно широкой полосе частот. Он предназначен для того, чтобы в значительной мере ослабить (подавить) последнюю полуволну (ближайшую к опоре) пакета случайных волн, распространяющихся по проводам при вихревом возбуждении колебаний. [c.245]

В течение третьего периода (от середины 80-х годов до начала становления техники трехфазного тока — в 90-е годы) был разработан промышленный тип трансформаторов с замкнутой магнитной системой, а также предложено параллельное включение трансформаторов в питающую линию. Первая конструкция трансформаторов с замкнутой магнитной системой (рис. 6-15) была создана в Англии в 1884 г. братьями Джоном и Эдуардом Го пкин-сон. Сердечник этого трансформатора был набран из стальных полос или проволок, разделенных изоляционным материалом, что снижало потери на вихревые токи. На сердечнике помещались, чередуясь, катущки высщего и низшего напряжений. [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...