Давление градиент (падение)

Для этих числовых данных на рис. 55 представлено изменение напряжения на фронте волны х = at. На рис. 56 дано изменение деформаций на конце стержня л = О для случаев (а) упрочнения материала EJE = 8,88 10 и (б) отсутствия упрочнения. Различие в остаточных деформациях для обоих случаев достигает 9%. Это различие растет заметно с уменьшением градиента давления p t)—кривые (в) и (г) отвечают решениям с вдвое меньшим градиентом падения давления. [c.131]

Распределение градиента давления. Градиент давления вблизи забоя резко возрастает как за счёт уменьшения г, так и за счёт падения давления р, вызванного сжимаемостью газа. [c.33]

При увеличении скорости течения жидкости в трубе возникают завихрения, которые нарушают ламинарное течение жидкости. Подкрашенная струя разрывается, и краска перемешивается в трубе (рис. 333, б). Такое течение называется турбулентным. При турбулентном течении падение давления в трубе резко возрастает — оно оказывается пропорциональным уже не скорости течения (закон Пуазейля), а квадрату скорости. Изменяется и распределение скоростей по сечению трубы. Скорости гораздо быстрее растут у края трубы и мало изменяются в средней части. Градиент скорости у стенок трубы оказывается очень большим. [c.553]

Знак продольного градиента давления остается прежним (отрицательным), иначе говоря, как выход потока из магнитного поля, так и вход в него сопровождаются падением давления (сопротивлением). Направления поперечных градиентов давления при выходе и входе потока жидкости в магнитное поле противоположны. [c.223]

Возникающие при сверхзвуковых скоростях скачки уплотнения, взаимодействуя с пограничным слоем, могут вызвать его отрыв. На рис. 1.11.6 показан такой отрыв на плоской пластинке в месте падения скачка уплотнения 3. Этот скачок создает положительный градиент давления, достаточный, чтобы вызвать отрыв. Переход через скачок обусловливает повышение [c.100]

Таким образом, дополнив систему уравнений разветвленной сети трубопроводов объемного гидропривода двумя последними уравнениями, можно продолжать решение задачи после остановки поршня одного из гидроцилиидров. При этом следует иметь в виду, что вся система уравнений изменилась, так как изменилось число проточных элементов и тупиковых узлов. Следовательно, необходимо заново определить матрицы [1] [К] [S] и т. д. Кроме того, следует иметь в виду, что объемный модуль упругости относительно большая величина для жидкостей, применяемых в гидроприводе, он равен приблизительно 1200 МПа. Поэтому коэффициенты в двух последних уравнениях также значительно больше коэффициентов в остальных уравнениях, т. е. градиент возрастания давления в полости нагнетания и падения давления в полости слива значительно выше градиентов изменения давления в других участках гидросистемы. Последнее обстоятельство требует уменьшения шага интегрирования для получения устойчивости при вычислениях (можно рекомендовать шаг интегрирования в этом случае 10 ..10 с). [c.185]

Толщина плешей жидкости, существующей на стенках вставки, видимо, уменьшается по мере движения к выходной части вставки, что может быть вызвано резким падением давления в направлении движения потока. При течении в длинных вставках пленка жидкости находится не в столь благоприятных условиях. В этом случае на некотором участке пленка движется в направлении, противоположном градиенту давления. Это замечание относится в равной мере к однофазным и двухфазным потокам. Нет ничего удивительного в том, что отношение площади поперечного сечения струи к площади поперечного сечения канала для длинной вставки S-4 на 10 о меньше, чем для короткой вставки S-1. Это находится в соответствии с приведенными данными по потерям давления, [c.153]

Опытные данные, представленные на рис. 7.3, получены при противодавлении, равном атмосферному. По этой причине в горле диффузора вслед за участком с положительным градиентом давления сначала наблюдается падение давления р , а затем последующие пики давления, что свидетельствует о наличии системы скачков. По мере повышения противодавления завершающий скачок смещается вверх по диффузору к горлу, пока не сольется с первым скачком, начинающимся в камере смешения перед горлом. При этом распределение давления в камере смешения остается неизменным, и аппарат работает устойчиво. Дальнейшее повышение противодавления способствует восстановлению давления в объединенном скачке с уменьшением его глубины, но это изменение не затрагивает начальную зону скачка (до первого максимума Рк), кривая давления на этом участке практически не изменяется вплоть до срыва. [c.127]

В зоне Вильсона (точка В) быстро выпадают ядра конденсации (/ Ю 1/м сек) и резко повышается температура пара Т" и степень влажности у. В то же время снижается переохлаждение ДГ и А-аТ, а температура капли приближается к температуре насыщения Tj. В данном примере процесс сопровождается локальным падением скорости с и некоторым повышением давления р. Так как градиент энтальпии за точкой Вильсона достаточно велик, то переохлаждение полностью не снимается. Под влиянием сильного падения энтальпии температура пара на значительном участке сохраняется приблизительно постоянной, несмотря на продолжающийся процесс конденсации. [c.125]

Для надежности определения начала кипения, кроме измерения температуры потока по длине, производятся еще измерения распределения давления. Поскольку процесс кипения сопровождается увеличением объема паровой фазы, скорость движения смеси по длине трубы также увеличивается. Это обусловливает затрату большой силы на ускорение потока и на преодоление трения потока о стенку. Вследствие этого наблюдается увеличение градиента давления по длине трубы и соответствующее падение температуры насыщения, особенно на выходе из трубы. Это необходимо учитывать при обработке опытных данных. [c.255]

Некоторое падение градиента уровня шума на очень высоких давлениях (от 150 до 200 кГ/см ) следует объяснять благоприятным влиянием утечек в распределителе, которые играют ту же роль что и проток рабочей жидкости через фасонные калиброванные усики . [c.413]

Пограничный слой отрывается от стенок (см. рис. 5-1) под воздействием положительного градиента давления вдоль диффузора, возникающего вследствие падения скорости при увеличении поперечного сечения (согласно уравнению Бернулли). [c.184]

На каплю, движущуюся в потоке, действуют сила сопротивления в однородном потоке, сила, вызванная градиентом давления в потоке, сила, вызванная ускорением частицы в потоке, сила тяжести и архимедова сила. Ввиду того, что плотность жидкости много больше плотности газа н капли движутся со скоростями, значительно превышающими скорость свободного падения, будем пренебрегать всеми силами, кроме силы сопротивления. Сила сопротивления зависит от формы капли и числа Ре, подсчитанного по скорости капли относительно газа. В общем случае эта зависимость определяется только экспериментально. [c.224]

Уравнение (45) показывает, что полный градиент давления при течении смеси в трубах определяется суммой градиентов силы свободного падения и выражается истинной плотностью смеси с учетом угла наклона трубы, импульса давления, возникающего в результате сжимаемости смеси и относительной скорости компонентов, касательных напряжений или сил трения и градиента давления, возникающего вследствие нестационарности течения отдельных компонентов. [c.31]

Как и выше, будем считать, что ф = А р. Тогда истинная плотность смеси, от которой зависит градиент давления, вызываемый силой свободного падения, представится в виде [c.191]

Далее, для течения через слой конечной длины, ограниченный стенками так, что площадь его поперечных сечений постоянна, давление на выходе можно принять равным нулю. Отсюда градиент давления (падение давления на единицу слоя) в обоих случаях будет равен AP/Z. Поэтому все решения уравнений медленного движения в общем случае будут соответствовать соотношению [c.463]

Значение падения давления жидкости в структуре фитиля можно определить интегрированием градиента давления в жидкости [c.50]

Падение давления пара в паровом проходном канале тепловой трубы определяется интегрированием градиента давлений пара [c.54]

Подводя итоги сказанному в этом разделе, еще раз отметим, что падение давления пара в тепловой трубе вычисляется интегрированием градиента давления пара. Градиент давления в паре определяется уравнением (2.33). Значения коэффициентов Fv и 0 , входящих в выражение для градиента давления, зависят от режима течения их вычисление детально описано в данном разделе. Для более удобного пользования выражения для коэффициентов и От, при различных условиях течения сведены в табл. 2.3. [c.57]

Те же явления могут наблюдаться, если твердая фаза неподвижна, а роль движущейся фазы играет сам раствор (например, насыщенная электролитом пористая среда с жестким скелетом). При этом значение имеет только относительное движение фаз оба явления — движение частиц относительно раствора и раствора относительно неподвижных стенок под действием внешнего электрического поля — одинаковы по своей физической природе. Движение раствора в электрическом поле называется электроосмосом. При течении раствора электролита в пористой среде под действием градиента давления возникает электрическое поле потенциал протекания). Последний эффект, по существу, ничем не отличается от потенциала падения. [c.105]

Более сложна зависимость между относительным зазором и минимальным зазором. Ее можно объяснить следующим образом с увеличением относительного зазора увеличивается абсолютный зазор, а следовательно, увеличивается сечение потока масла вокруг шейки. С увеличением же этого сечения уменьшается градиент скорости потока в зазоре вокруг шейки, а следовательно, падает сопротивление движению масла в зазоре. С падением сопротивления падает давление под шейкой и, следовательно, уменьшается минимальный зазор. Сущность этого объяснения заложена в формуле (9), из которой видно, что [c.417]

В звуковой волне наряду с плотностью и давлением испытывает периодические колебания около своего среднего значения также и температура. Поэтому вблизи твердой стенки имеется периодически меняющаяся по величине разность температур между жидкостью и стенкой, даже если средняя температура жидкости равна температуре стенки. Между тем на сймой поверхности температуры соприкасающихся жидкости и стеики должны быть одинаковыми. В результате в топком пристеночном слое жидкости возникает большой градиент температуры температура быстро меняется от своего значения в звуковой волне до температуры стенки. Наличие же больших градиеЕнов температуры приводит к большой диссипацнп энергии путем теплопроводности. По аналогичной причине к большому поглощению звука приводит при наклонном падении волны также li вязкость жидкости. При таком падении скорость жидкости в волне (по направлению распространения волны) имеет отличную от нуля компоненту, касательную к поверхности стенки. Между тем на самой поверхности жидкость должна полностью при.г и-пать к стенке. Поэтому в пристеночном слое жидкости возникает большой градиент касательной составляющей скорости. ), что и приводит к большой вязкой диссипации энергии (см. задачу 1). [c.426]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра ( 4 гл. 7). Начиная от передней критической точки /<1, давление убывает dpldx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы Ki испытывают ускорение, обусловленное падением давления в направлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости этому ускорению ничто не препятствует, но в реальной движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря прямому перепаду давления ускорение в нем наблюдается, по крайней мере, до точки С. Иначе обстоит дело на участках С/<2. Здесь dpldx > 0 и частицам приходится двигаться против нарастающего давления, В идеальной жидкости это приводит лишь к убыванию кинетической энергии и восстановлению полного давления, достигаемого в точке К2- В реальной жидкости часть кинетической энергии должна быть затрачена еще на компенсацию работы сил трения, оказывающих тормозящее действие. В связи с этим частицы, двигавшиеся в пограничном слое и имевшие малый запас кинетической энергии, начиная с некоторой точки О (рис. 186), не могут уже преодолевать совокупное действие обратного перепада давления и трения они в этом сечении останавливаются, а частицы, двигающиеся по более удаленным от тела траекториям, отклоняются в сторону внешнего потока. Часть жидкости, расположенная ниже точки О, под действием обратного градиента давления получает возвратное движение. Это явление и называют отрывом пограничного слоя. Структура течения и конфигурация линий тока вблизи точки отрыва показаны ка рис. 186. [c.382]

Установлено, что профили с точкой перегиба более неустойчивы, чем профили без точки перегиба. Если принять, что градиент давления связан с кривизной профиля скоростей соотношением (1р1(1х = ТО МОЖНО сделать вывод, что зависимость устойчивости от формы профиля скоростей связана с существенным влиянием на устойчивость градиента давления. При этом ламинарный пограничный слой в области падения давления йр йх < 0) более устойчив, чем в области возрастания давления (йр1с1х> 0). [c.95]

Схема расположения образца в камере и измерения электросопротивления при высоком давлении с использованием тока нагрева для определения разности потенциалов на концах образца приведена на рис. 3. Метод предложен Д. Б. Черновым и А. Я- Шиняевым. Помещая образец между двумя графитовыми вставками, выполняющими роль нагревателя, можно свести к минимуму температурные градиенты в образце, так как в этом случае вставки имеют практически такую же температуру, что и образец. Электрическая схема состоит из трех цепей нагрева, измерения падения потенциала на образцах и термопары. Большая чувствительность метода обеспечивается использованием всего тока нагрева для измерения электросопротивления. К торцам образца подведены провода от внешнего источника тока для снятия падения напряжения по его длине. Температура измеряется термопарой, подведенной непо- [c.10]

Однако сильнее всего действие силы Кориолиса проявляется в атмосфере. Согласно известному закону Вайс-Валло, ветер дует не в направлении падения давления, а значительно отклоняется от этого направления в северном полушарии вправо, в южном полушарии — влево только на экваторе направление ветра в точности совпадает с направлением градиента давления. [c.220]

Для определения паросодержания, при котором происходит ухудшение теплоотдачи, были использованы две методики по регистрации скачка и пульсаций температуры поверхности теплообмена и по изменению градиента температуры теплоносителя вдоль поверхности теплообмена. В первом случае при фиксированном расходе и температуре теплоносителя, а также давлении и расходе питательной воды плавно повышалось теплосодержание воды на входе в модель до появления признаков ухудшения теплообмена в одном из контролируемых термопарами сечений. Во втором случае для определения геометрического места кризиса использовалось то обстоятельство, что явление ухудшенного теп лообмена в условиях обогрева трубы жидкометаллическим теплоносителем сопровождается характерным изломом функции распределения температуры теплоносителя по длине испарителя, а также резким падением теплового потока от теплоносителя к воде. [c.264]

Рассмотрим полностью развитый стационарный двухфазный двухкомпонентный адиабатный поток в горизонтальных трубах независимо от режима течения. В таком потоке градиент давления определяется величиной касательного напряжения на стенке Тст- Примем, что газ и жидкость движутся раздельно, причем физические параметры газовой и жидкой фаз не зависят от продольной координаты и времени. Рассмотрим одномерный поток, где в канодом сечении статическое давление постоянно, а газ и жидкость имеют не зависяш,ие от радиуса скорости и ii>2. Кроме того, допустим, что падение давления в каждой фазе может быть выражено в форме, аналогичной уравнению однофазного течения, а именно [c.62]

В реальных конструкциях аппаратов,использущих рассматриваемый метод охлаждения,обычно обеспечивается равномерное распределение давления вдуваевюго газа под пористой поверхностью. Налиме существенного градиента приводит к перераспределению интенсивности вдува. Секционированная модель проницаемого участка позволила зафиксировать это перераспределение.Перераспределение интенсивности вдува при падении скачка уплотнешм на пористую поверхность приводит к более сильному росту интенсивности теплообмена. [c.106]

Когда можно полностью пренебречь инерционными силами и, следовательно, число Рейнольдса стремится к нулю, имеет место предельный случай ламинарного движения. В этом случае соотношение между градиентами давления, массовыми силами и распределением скоростей определяется одной только передачей касательных напряжения от твердых границ внутрь потока. Представление о таком движении дают падение легких частиц в массе шатаии или фильтрация жидкости через слой мелкозернистой среды из твердых частиц. [c.173]

Для уплотнений с плавающими кольцами характерны щели с малой относительной длиной /у/г = 0 ...0,5). Если для таких щелей пренебречь градиентом давления в окружном направлении по сравнению с осевым градиен м и не учитывать падение давления на начальном участке потока, то в общем случае распределение давления в щели при изотермическом напорном течении можно определить по формуле [c.390]

Отрыв потока вызывается также частицами пыли при сверхзвуковых скоростях. Бринич [25] наблюдал область отрывного течения перед тупым телом при числе Маха невозмущенного потока, равнои 5. Такой отрыв вызывался падением на тело и последующим отражением вверх по потоку частиц пыли, присутствующих в газе в ударной трубе. Это наблюдение весьма существенно, так как градиент статического давления в свободном потоке около тела был отрицательным и тем не менее поток отрывался. Когда ласть отрыва формировалась на носовой части тупого тела, точка перехода на хвостовой части тела перемещалась вверх по [c.37]

На поверхности тела в окрестности скачка градиент дав.ления поддерживается почти постоянной системой внешних скачков уплотнения, хотя самоиндуцнрованный градиент давления был бы отрицательным нри выпуклой форме границы пограничного слоя. Как подтверждает эксперимент, местное влияние системы скачков не может распространяться слишком далеко от точки падения скачка, так как при приближении к стенке скачок давления постепенно компенсируется расширением потока. Таким образом, повышение давления происходит главным образом вследствие самоинду-цирования и приращение давления, вызывающее отрыв, создается перед скачком уплотнения. Предполагая, что утолщение и утонъ-шение пограничного слоя симметричны, найдем [c.254]

Повышение давления газа увеличивает теплоотвод от дуги через конвекцию. Это также влечет за собою повышение напряжения дуги. Изменение теплоотвода от дуги мало сказывается на катодном и анодном падении напряжения. Можно считать, что для не очень коротких дуг теплоотвод идет от ствола дуги, а потому изменение его отражается на падении напряжения в стволе дуги, или на градиенте в стволе дуги. Зависимость градиента в стволе дуги от давления показана на рис. 2-19, составленном по данным Сьютса. Приближенно зависимость градиента в стволе дуги от давления при неизменном токе может быть выражена формулой [c.24]

Детальное рассмотрение показало, что при неортогональном протекании через границу инерционный ноток приобретает завихренность, и притом тем более иптепсивную, чем ниже иропицае-мость среды и чем больше угол падения потока на границу. Физическая причина генерации завихренности, нанример на выходе из слоя, заключается в том, что при высоком гидравлическом сопротивлении среды даже небольшие скорости вызывают значительные градиенты давления, которые, просачиваясь па границу, вызывают в свободном пространстве интенсивное нонеречное движение, что эквивалентно появлению вихря. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...