Генерация завихренное

Действительно, генерация завихренности, противоположной направлению ядра, приводит его к торможению. В то же время [c.133]

Наличие твердых границ в вязкой жидкости — существенный источник генерации завихренности при обтекании тел. [c.33]

Предложены качественные соображения, связанные со вторичной генерацией завихренности при остановке поршня и эффектами формирования пограничного слоя. Проведен [204] расчет циркуляции Г и диаметра О вихревого кольца на основе автомодельных решений о сворачивании вихревой пелены при степенном законе [c.242]

В выходном сечении задавалась система граничных условий, которая обеспечивала пропускание крупных вихрей с минимальным эффектом генерации звуковых возмущений. На верхней и нижней границах прямоугольной области принимались обычные условия обращения в нуль производных по поперечной координате скорости, давления, энергии турбулентности, рейнольдсова напряжения сдвига и завихренности. [c.166]

В дальнейшем нас будут интересовать различные процессы генерации и распространения звука, а также многие из сопутствующих процессов, на которые в той или иной мере может влиять нелинейность уравнений гидродинамики. Как уже отмечалось, одним из наиболее характерных признаков нелинейного характера процесса является взаимодействие различных мод возмущения, возможных в жидкой или газообразной среде. Возмущения могут носить разный характер изменение массы вещества в единице объема (впрыскивание массы), завихренность, тепловые возмущения и др. Как будет видно в дальнейшем. [c.16]

Как указывалось в гл. 1, при слабых возмущениях вязкого теплопроводящего сжимаемого газа (или жидкости) возникшее движение может быть представлено в виде трех видов возмущений давления (звук) Р, завихренности (турбулентность) Q п энтропии (теплота) S. До сих пор мы занимались различными нелинейными взаимодействиями возмущений давления Р и возмущений завихренности Q и оставляли в стороне возмущение тепла S. Так, в предыдущих двух главах речь шла об аэродинамической генерации звука без учета роли тепла например, излучение шума струями относилось к холодным струям. В этой главе мы в некоторой мере восполним этот пробел. [c.466]

Проведенный анализ свидетельствует, что учет вязкости в объеме жидкости приводит только к диффузии завихренности, но никак не к ее генерации. [c.97]

Остановимся на механизме возбуждения осредненных течений несжимаемой изотермической жидкости. Простое описание возможно в предельном случае высоких частот, когда толщина слоев Стокса 5 = мала по сравнению с размерами полости к. Движение жидкости возникает в результате генерации осредненной завихренности в неоднородных скин-слоях. В слоях Стокса формируется интенсивное осредненное вихревое движение, и слои начинают работать подобно ленточным транспортерам, сообщая жидкости на своей внешней границе касательную к поверхности осредненную компоненту скорости. Для описания движения, вызываемого данным "поверхност- [c.25]

В гидро- или аэродинамике нелинейность уравнений движения и уравнения состояния приводит к появлению ряда нелинейных эффектов. К числу таких эффектов относятся, например, непрерывная генерация завихренности (турбулентность), аэродинамическая генерация звука или генерация шума потоком (например, турбулентным), искажение формы профиля бегзгщей волны и связанные с этим различные явления. [c.38]

Для применения метода дискретных вихрей к задачам обтекания тел и к задачам внутренних течений необходимо учитывать два обстоятельства во-первых, уравнения движения должны удовлетворять условию непротекания на твердой границе а во-вторых, в случае с отрывом, надо еще каким-либо образом моделировать генерацию завихренности. В более гюлной постановке [c.326]

Генерацию завихренности в задачах обтекания тел с отрывом на острой кромке учесть легко в соответствии с теоремой Кельвина (см. нп. Г1, 1.2.2) циркуляция скорости по контуру, охватывающему тело и сходящие с него вихревые следы, не меняется со временем. Это условие дает уравнение для определения завихренности, сходящей с тела в поток. Именно такой подход используется в работах С.М. Белоцерковского, М.И. Ништа [1978], К.П. Ильичева, С.Н. Посто ювского [1972], В.Ф. Молчанова [1975]. Другие соображения приходится применять в случае, если задача содержит бесконечные или полубесконечные элементы пластина, канал и т. п. В таких задачах обычно удается записать условие Жуковского - Кутта в явном аналитическом виде [c.327]

Уравнения (6.33), (6.34) позволяют рассчитывать динамику плоских завихренных течений в односвязных областях с твердыми границами с учетом генерации завихренности при отрывном обтекании острых кромок. Кроме того, в силу гамильтоновости уравнений движения вихревых частиц (см. (6.10)) в случае, когда dup/dt = 0, в дискретной модели выполняется закон сохранения энергии pH = onst. Если движение происходит вблизи плоской бесконечной стенки или в бесконечном канале, то из гамильтоновости системы следует закон сохранения проекции импульса на линию границы [c.334]

Детальное рассмотрение показало, что при неортогональном протекании через границу инерционный ноток приобретает завихренность, и притом тем более иптепсивную, чем ниже иропицае-мость среды и чем больше угол падения потока на границу. Физическая причина генерации завихренности, нанример на выходе из слоя, заключается в том, что при высоком гидравлическом сопротивлении среды даже небольшие скорости вызывают значительные градиенты давления, которые, просачиваясь па границу, вызывают в свободном пространстве интенсивное нонеречное движение, что эквивалентно появлению вихря. [c.62]

Эта система уравнений описывает генерацию, перенос и диссипацию слабых флуктуаций завихренности в вязкой несжимаемой среде. Следует отметить, что слабая завихренность не порождает флуктуаций давления того нее порядка, поскольку последние пропорциональны квадрату флуктуаций скорости. По той же причине, поскольку вязкие потери — величина второго порядка малости, не происходит поронедения энтропии поле скоростей солено-идально, как и должно быть для несжимаемой жидкости. [c.42]

В пограничном слое из-за вязкого торможения жидкости радиальный градиент уже не может быть уравновешен центробежными эффектами, что вызывает радиальное движение жидкости к центру. Вследствие сохранения расхода и момента количества движения происходит локализация завихренности и генерация вихревой нити с аксиальным протоком вдоль ее оси. Разрушение структуры вихревой нити может происходить за счет ее неустойчивости или явления распада вихря. Пример распада вихря, локализованного у дна камеры, показан на рис. 7.9. Диафрагмирование выходного сечения камеры позволяет сохранить вихревую иигь на всем протяжении камеры, что продемонстрировано на рис. 7.6. [c.405]

Граничные условия для средней скорости на твердых границах. Как показано Шлихтингом в [1], касательные компоненты средней скорости на границах динамических пограничных слоев около твердых поверхностей, где происходит генерация средней завихренности, могут достигать конечных значений. Для монохроматических вибраций с пульсационной скоростью, имеющей однородную фазу, шлихтинговское граничное условие имеет вид [2 [c.206]

Штриховая линия на рис. 25, будучи мнимой частью множителя в фигурных скобках из (124), представляет собой часть индуцированной внешним решением (125) скорости в пограничном слое, находящуюся в фазе с силой давления —дре1дх). Такая синфазная силе составляющая скорости может возникнуть там, где сила уравновешена вязким сопротивлением, зависящим от мгновенной скорости, а не реактивной (зависящей от ускорения) силой инерции, которая вызывает отставание по фазе на 90° в (125). Соответствующая завихренность (производная от штриховой линии), находясь в фазе с напряженностью источника завихренности, положительна вблизи стенки, где она генерируется с положительным знаком в течение четверти периода, но влияние генерации с отрицательным знаком в течение предыдущего полупериода создает область отрицательной завихренности, расположенную ближе к стенке, чем в случае сплошной линии, а завихренность в этой области сильнее. [c.166]

В нелинейном приближении, как известно, уравнения гидродинамики допускают существование трех независимых типов колебаний это обычные звуковые волны, энтропийные (температурные) волны и волны завихренности [79, 6]. Если интенсивность какого-.пибо из этих возмущений перестает быть малой, в уравнениях необходимо учитывать нелинейные члены, что приводит к появлению различных взаимодействий между указанными тремя типами возмущений. Взаимодействия звуковых колебаний со звуковыми же составляют традиционный круг вопросов, рассматриваемых нелинейной акустикой. Взаимодействие звук — энтропия — это, по-существу, рассеяние звука на температурных неоднородностях [80, 81]. Наконец, к взаимодействиям типа звук — завихренность можно отнести такие важные явления, как акустический ветер (см. гл. VIII), аэродинамическая генерация звука [82, 83], спонтанное рассеяние звука турбулентностью [84] и т. д. [c.139]

Зырянов [6] исследовал влияние стратификации на структуру топографических вихрей на /3-плоскости в восточных потоках. Он показал, что генерация бароклинных мод волн Россби ведет к инверсии завихренности в верхних слоях океана и, как следствие, к образованию инверсного конического вихря циклонического вращения над придонным конусом Тейлора-Хогга. Этот инверсный вихрь в обычных условиях сливается с придонным циклоническим вихрем-сателлитом, находящимся чуть ниже по течению. В результате образуется наклонный циклонический вихрь от поверхности до дна, который верхней частью накрывает конический топографический вихрь Тейлора-Хогга. Возникает явление накрытия топографического вихря [c.625]

В то же время механизм генерации осредненной завихренности в осциллирующих пограничных слоях Стокса, ответственный за возбуждение течений в прямых каналах при наличии стоячих акустических волн [5], нельзя исключать из рассмотрения. Теоретическое исследование термоосцилляционной конвекции в прямых каналах в приближении малых амплитуд hih показывает, что этот механизм вносит свой вклад. И этот вклад определяется относительной амплитудой колебаний столба его роль быстро возрастает с увеличением ЫН. При этом суммарное осредненное воздействие высокочастотных осцилляций столба неизотермической жидкости в общем случае характеризуется двумя параметрами термовибрационным параметром Ry = (/)Q /0 /2vx и безразмерной амплитудой колебаний Ык. В предельном случае hIh 1 осредненная конвекция определяется лишь вибрационным параметром R ГП. [c.28]

Область умеренных и низких частот. Достаточно сложное осредненное течение вблизи стенок полости, непосредственно в вязких пограничных слоях, можно видеть уже на фиг. 2. Течение в целом состоит из четырех пар вихрей, расположенных в объеме полости, и четырех пар вихрей, локализованных непосредственно под первыми вблизи твердых стенок. Поперечный размер вихрей, находящихся около стенок, пропорционален толщине слоя Стокса и в несколько раз превосходит его. Назовем эти вихри внутренними погранслойными вихрями. Толщина внутренних вихрей может быть малой по сравнению с размером полости, однако скорость в них превосходит скорость во внешних по отношению к ним потоках. Это связано с тем, что генерация осредненной завихренности происходит именно в осциллирующих пограничных слоях. На границе между внутренними и внешними вихрями движение (осредненные по- [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...