Плотность анергии

Причина Того, что расширение Вселенной не приводит к убыванию энергии постоянного скалярного поля, состоит в том, что его тензор энергии-импульса пропорционален метрич. тензору, (ф) = V (ф) (см. Тяготение). Это соответствует особому ур-нию состояния, связывающему р и р — плотность энергии поля ф и давление р = —р = 1 (ф). При расширении Вселенной плотность анергии должна была бы уменьшаться, dp = —pdF, где dV — увеличение элемента объёма, но это уменьшение компенсируется за счёт того, что расширяющийся элемент объёма совершает при этом о т-рицательную работу pdV — —pdV. Именно отрицат. значение давления в состоянии с пост, полем ф лежит в основе возможности расширения Вселенной с пост, положит, относит, ускорением Л/Я Я . [c.240]

Плоскость скольжения 67 Плотность анергий глобальная 30 [c.398]

Плотность анергии различных источников [c.63]

Плотность потока КЛ в зависимости от анергии частиц показана на рис. 43.1—43.4. Характерна степенная зависимость / (Е). Наблюдаемый у Земли энергетический спектр КЛ в области малых энергий меняется в зависимости от уровня солнечной активности (см. 43.3). [c.1173]

Рис. 2. Зависимость скорости накопления в деформируемых объемах образцов из стали 45 (а, а ) и стали 40Х (б, б ) скрытой энергии от текущих значений изменения плотности скрытой анергии Ди и амплитуды напряжений Од а, а ,

Рис. 3. Вычисленная зависимость плотности состояний от анергии g( ) для d-электронов в N1.

Особенности П. я. р. могут быть объяснены, если допустить, что вылетевшие из ядра частицы получили анергию и импульс в процессе непосредств. взаимодействия с налетающей частицей. Предполагается, что П. я. р. происходят на периферии ядра, где плотность нуклонов мала, вследствие чего частица, получившая достаточную энергию от внеш. агента, имеет [c.171]

Хотя представление о В. к. стало неотъемлемо] ча-стьк) совр. теорий, существуют основания полагать, что включение в рассмотрение гравитации приводит к серьёзной проблеме. Согласно принципу эквивалентности, энергия вакуума гравитирует и входит поэтому в ур-ния общей теории относительности. Ограничение же на плотность анергии вакуума, к-рое получается из опыта, оказывается па много порядков (прн.мерно в 10 раз) меньше анер1 ии, связанной, наир., с глюонным конденсатом. Механизм уменьшения плотности анергии вакуума неизвестен. [c.237]

Черта сверху обозначает статистич. усреднение по флуктуациям волнового поля, аричс-м флуктуировать могут как фаза, так и амплитуда волны озиачает комплексное сопряжение. Случайная (мгновенная) интенсивность (плотность анергии) волны пропорц. величине 1 г, t) = u r, г)1 . Её ср. значение связано с Г ф-лой / (г, 0= Га (/ , t г, ) Ср. вектор плотности потока энергин S также выражается через Ги агпг, < Г-, ty [c.394]

В зависимости от плотности анергии импульса W, его длительности т , скорости сканирования (для не-нрерывных лазеров), а также значений интич. и тепловых параметров вещества реализуются два осн. режима нагрева и соответственно два режима Л. о. импульсный Л. о. (ИЛО), при к-ром Готж> пл— темп-ры плавления, и непрерывный Л. о. (НЛО) в режиме теплового потока с темп-рой [c.560]

Рассмотрим вопрос об. обнаружении свободной прецессии вектора ядерной намагниченности. Следует отметить что плотность энергии для состояния теплового равновесия отличается от плотности анергии при включении радиочастотного импульса на величину МоНо (1 — eos 0) = = %оШ (1 — OS 0), что для 0 = я/2 составляет 3 10 ° 10 эрг 1,8-10 эв. Здесь З-10 —восприимчивость протонов в воде при комнатной температуре, полученная по формуле (IIL1). [c.76]

Для вычисления плотности теплового потока, который необходимо подводить для поддержания заданной температуры поверхности, веряемся к упрощеиной форме уравнения анергии при. допущении равенства числа Льюиса единице. Тоща сохраняемым своист-(Вом будет энтальпия, и [c.394]

Для нолучения Г. р. вводится статистический ансамбль Гиббса совокупность большого (в пределе бесконечно большого) числа копий данной системы (клас-сич. или квантовой), соответствующих заданным макро-сконич. условиям. Рассматривается распределение систем (членов ансамбля) в фазоеом пространстве координат q И импульсов р частиц или по квантовым состояниям всей системы. Г. р. имеют место как для состояний классич. системы с ф-цией Гамильтона ff(p, ф в фазовом пространстве (р, q)= р ,.. р , i,- Ы всех N частиц системы, так и для квантовых состояний системы с уровнями анергии ёГ. р. в классич. статистике зависят от координат и импульсов лишь через Н (р, q) и не зависят от времени, удовлетворяя Лиу-вилля уравнению, к-рое выражает сохранение плотности вероятности в фазовом пространстве. Г. р. в квантовой статистике зависят от гамильтониана системы Й, удовлетворяя квантовому ур-нию Лиувилля, выражающему эволюцию во времени матрицы плотности. [c.452]

Г. р. в классич. статистич. механике являются предельными случаями Г. р. квантовой статистич. механики при таких плотностях и темп-рах, когда можно пренебречь квантовыми эффектами. Для квантовых систем Г. р. имеют такую же форму, как и для классических, но в них вместо Я(р, д) входит анергия j-ro квантового уровня системы Для ансамбля замкнутых, энергетически изолированных систем с пост, объёмом V и полным числом частиц N, имеющих одинаковую энергию 8 с точностью до все квантово-механич. состояния в слое AS предполагаются равновероятными (осн. постулат квантовой статистич. механики). Такой микроканонич. ансамбль описывается микроканонич. распределением квантовой статистики. Вероятность пребывания системы в i-м состоянии равна [c.452]

Диагностики по интенсивностям линий в больпшнстве случаев основаны на модели ЛТР. Если измерена локальная абс. интенсивность спектральной линии, возникающей при спонтанном переходе атомов (молекул, ионов) из возбуждённого состояния m в состояние р, то может быть определена темп ра плазмы Т, однако из др. измерений должна быть известна плотность п. Проще определить Т по отношению интенсивностей линий, к-рое уже не зависит от п. В рамках модели ЛТР зависимость относительных интеисивиостей мн. линий в полулогарифмич. масштабе от анергии их возбуждения Е, линейна с наклоном, определяемым темп-рой Т. [c.606]

Перенос акустической энергии в кристалле. При распространении плоской волны в анизотропной среде поток энергии отклоняется от волновой нормали. Скорость переноса энергии определяется вектором лучевой скорости е,, равным отношению средней по времени плотности потока энергии I к средней плотности энергии W в волне .,=lf W. Понятие лучевой скорости играет ключевую роль в К., поскольку реально в среде распространяются не бесконечные волны, а иучки конечной апертуры, поэтому направления их распространения задаются переносом анергии, а не фазы (рис. 2). Лучевая скорость совпадает с групповой скоростью [c.507]

В действительности М. с. имеет более сложную природу, и методы её расчёта основаны на зонной теории твёрдого тела. В наиб, простом варианте характер М. с. определяется двумя факторами. С одной стороны, при сближении металлич. атомов волновые ф-ции электронов перекрываются и электрон имеет возможность перемещаться в более широкой области пространства (чем в изолированном атоме), где он имеет более низкую потенциальную анергию. С др. стороны, при сжатии электронного газа возрастает энергия Ферми i F, а с ней ср. кинетлч. анергия электронов Равновесная плотность электронов соответствует минимуму полной энергии. Расстояние между ионами, при к-ром это условие реализуется, можно считать атомным радиусом металла (рис.). [c.107]

Частицы М. с. имеют иное, чем в объёме, атомномолекулярное окружение, вследствие чего условия равновесия сил, действующих в М. с. и в объёме, различны. Свободная анергия, равновесные расстояния между атомами, концентрация примесей и дефектов, плотность зарядов и т. н. параметры в М. с. отличаются от тех же параметров в объёмной фазе (см. Поверхностные явления. Поверхность). [c.209]

Исследования вырожденной плазмы опираются на вариац. метод функционала плотности энергии (при высоких темп-рах — функционала плотности термодинамич. потенциала см. Фока метод функционалов). Несмотря на то что обменная и корреляц, анергии записываются при Г(,р/во 1 весьма ненадёжно, этот метод позволяет описать даже сравнительно неоднородные жидкометаллич. состояния. [c.254]

Н. т. является неизоэнтропическим, в отличие от изо-энтропических равновесного и замороженного течений. Отмеченные выше неравновесные процессы проявляются при высокоскоростных и высокотемпературных течениях газа в соплах реактивных двигателей и аэродина-мич. труб, соплах газодинамич. и хим. лазеров, соплах МГД-генераторов, в двигателях внутр. сгорания. Газодинамич. и термодинамич. параметры при Н. т., как правило, являются промежуточными между параметрами равновесного и замороженного течения. Характерный пример Н. т. — течение в соплах при неравновесиом протекании хим. реакций. В этом случае из-за того, что хим. энергия в Н. т. выделяется не полностью и частично не передаётся в активные степени свободы и анергию постулат, движения молекул, темп-ра, скорость, давление и поток импульса в Н. т. меньше, чем в равновесном (но больше, чем в замороженном). Наиб, отличие наблюдается в темп-ре и давлении (иногда на десятки процентов), значительно меньше в скорости и потоке импульса. Плотность смеси слабо зависит от характера протекания процесса. Аналогичное поведение параметров наблюдается и при протекании др. неравновесных процессов в соплах. [c.328]

В стандартной зонной схеме твёрдых тел в диэлектриках и полупроводниках заполненные зоны отделены от пустых запрещённой зоной (анерге-тич. щель) Sg, а в металлах есть зоны, заполненные частично, и электроны могут двигаться по этим зонам в слабом электрич. поле (см. Зонная теория). Структура зов в однозлектронном приближении связана с симметрией кристаллич. решётки. П. м.— д. может быть связан с изменением решётки, т. е. со структурным фазовым переходом. Такова природа П. м.— д. во мн. квазиодномерных соединениях и кеазидвумерных соединениях (слоистых). В этом случае переход паз. Пайерлса переходом или переходом с образованием волны зарядовой плотности. С изменением симметрии решётки связаны П. м.— д. и в др. веществах, напр. переход белого олова в серое ( оловянная чума ). С изменением ближнего порядка связаны П. м.— д., происходящие при плавлении мн. полупроводников (см. Дальний и ближний порядок). Так, в Ое И 31, имеющих в твёрдой фазе решётку типа алмаза, при плавлении меняется ближний порядок и они становятся жидкими металлами. [c.577]

П, электронов. Осн. отличит, особенность П. электронов проявляется в зависимости р от отношения напряжённости электрпч. поля Е к плотности газа N. Причина такой зависимости заключается в том, что из-за малой массы электроны при упругих столкновениях с тяжёлыми частицами теряют лишь незначит. часть анергии. Поэтому даже в слабых полях ср. энергия электронов в газе практически всегда превышает ср. энергию тяжёлых частиц и пропорц. величине энергии еЕк = еЕ/Иа, набираемой электроном за время между двумя столкновениями (Х — длина свободного пробега электрона в газе). Вследствие зависимости сг( г) это приводит к зависимости П. электронов от отношения (рис.). Характер такой зависимости определяется сортом газа. В табл. 1 приведены значения П. электронов в разл. газах при нормальных условиях. [c.665]

Поляризация решётки выражается через ф г) Р(г) = = 0 г)/4ле, где D(r) — злектростатич. индукция, создаваемая алектрич. зарядом с плотностью —е ф(г) . Энергия электрона в поле решётки /(, < О, а полная энергия П., включающая анергию поляризации решётки, равна f = о/З- Ур-ние (3) описывает автолокали-эов. состояние электрона с радиусом локализации Гд К г/те (см. Автолокализация). [c.81]

В линейных ускорителях с П.-о. к. ф. сила фокусировки не зависит от анергии частиц н от их фазы относительно ВЧ-поля. Все частицы фокусируются примерна одинаково. Это позволяет спец, образом использовать эффект автофааировки. В непрерывном пучке иа входе ускорителя сгустки частиц следуют вплотную друг за другом, но по мере роста скорости частиц они раздвигаются, сохраняя приблизительно неизменные гео-иетрич. размеры и, следовательно, пост, плотность про-етраяственного заряда. Захват частиц в режим ускоре-ивя может достигать 95—97%,что вдвое выше лучших значений этого параметра в др. известных структурах. Линейные ускорители с П.-о. к. ф. могут работать при весьма вязких нач. скоростях частиц. Но при малых нач. скоростях сохраняется высокое предельное значение тока пучка. [c.155]

Существование большого числа длительно пульсирующих звёзд указывает на то, что в пульсирующей звезде должен постоянно действовать механизм раскачки колебаний. Для классич. переменных звёзд (цефеид, переменных типа RR Лиры и др. звёзд в полосе нестабильности, см. Герцшпрунга — Ресеелла диаграмма) самым эффективным оказывается действие зон частичной ионизации водорода и гелия, особенно зоны второй ионизации гелия. Раскачивающее действие этих зов основано на том, что при сжатии они способны несколько задерживать проходящий через них поток излучения, а при расширении — наоборот, усиленно терять энергию, отдавая её внеш, слоям. Действительно, в зове ионизации анергия, выделяющаяся при сжатии, идёт не только на нагрев газа, но и на его ионизацию. Относит, изменения плотности бр/р связаны с относит, изменениями темп-ры ЬТ Т соотношением бР/Т [c.182]

Типы и концентрация устойчивых Р. д. определяются как условиями облучения, так и свойствами самих твёрдых тел. При этом для лёгких частиц и фотонов не слишком высоких анергий наиб, характерно образование устойчивых точечных дефектов (изолиров. вакансии или междоузельные атомы, дивакансии, комплексы компонентов пары Френкеля с примесными атомами и т. п.). При облучении нейтронами устойчивый кластер представляет собой дпваканспонное ядро, окружённое примесно-дефектными комплексами. При ионной бомбардировке плотность точечных дефектов в кластере больше, чем при нейтронной, и она тем выше, чем больше масса иона. При этом важную роль в формировании устойчивых кластеров играет процесс пространственного разделения вакансий п междоузельных атомов, предшествующий стадии квазихим. реакций. В силу этого устойчивые кластеры, возникающие при ионной бомбардировке, имеют более сложную структуру II состоят из вакансионных комплексов с разл. числом вакансий, примесно-дефектных комплексов, а также атомов внедрённой примеси. При облучении кристаллов тяжёлыми ионами устойчивые кластеры представляют собой локальные аморфные области. [c.204]

Смотреть страницы где упоминается термин Плотность анергии : [c.528] [c.251] [c.340] [c.471] [c.214] [c.88] [c.292] [c.196] [c.800] [c.837] [c.95] [c.279] [c.299] [c.313] [c.350] [c.380] [c.572] [c.238] [c.382] [c.660] [c.87] [c.257] [c.505] [c.612] [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...