Спектральная плотность яркости

Спектральная плотность яркости АЧТ [c.43]

Пространственная спектральная плотность яркости фона находится на основании соотношения Хинчина-Випера, как Фурье-образ от корреляционной функции [c.45]

По результатам измерений спектральных плотностей яркости искрового канала на различных длинах волн, яркости эталона, суммарной спектральной плотности канала и просвечивающего его эталона коэффициент ах поглощения света исследуемого источника определяется как [c.44]

Одним из основных параметров прибора считается его разрешающая способность. Со времен Рэлея она трактуется как наименьшее расстояние (в частотах или длинах волн) между двумя монохроматическими линиями с одинаковой спектральной плотностью яркости, при котором они уверенно разрешаются. Прежде всего остановимся на несколько неопределенном термине уверенно . Допустим, что в наше.м распоряжении имеется -спектральный прибор, разрешающая способность которого лимитируется только дифракционными явлениями. Согласно Рэлею, уверенно.му разрешению соответствует случай (рис.. 3), когда суммарное распределение освещенности (пунктир) в изображении двух близко расположенных линий имеет провал не менее [c.10]

Попытка оценки спектра с помощью решения уравнения (4) — это решение задачи в лоб . При таком подходе используется только одна часть имеющейся в нашем распоряжении информации—ферма аппаратной функции прибора. В рассмотренных выше задачах количество априорной информации было значительно больше. В критерии Рэлея мы использовали I) форму аппаратной функции 2) дискретность спектра 3) равенство спектральной плотности яркости линий источника. Вопрос сводился, таким образом, к оценке единственного параметра-— расстояния между максимумами. Во втором примере (см. рис. 4, а) необходимо было оценить уже два параметра — расстояние и соотношение яркостей. [c.12]

Результатом решения системы уравнений (2.12) — (2.14) является зависимость Т(t), которая, в свою очередь, определяет временной ход и пространственное распределение спектрально-энергетических параметров лампы спектральной плотности яркости излучения в данном направлении L ,, определяемой формулой (2.2), и спектрального энергетического потока излучения гя, определяемого формулой (2.3). [c.72]

Для светосилы по потоку для сплошного спектра принимают отношение лучистого потока в спектральном интервале АЯ. к спектральной плотности яркости щели [c.446]

При фотографировании спектра входная щель прибора имеет определенную величину а следовательно, интервал длин волн АХ сплошного спектра, соответствующий величине изображения щели спектрального прибора, определится через линейную дисперсию выражением —АХ = а /61, где а — ширина изображения входной щели. В этом случае = АХ = Ь а /01,, где Ьх—спектральная плотность яркости. Тогда [c.489]

Согласно второму началу термодинамики, из наступившего равновесного состояния наша система сама выйти не сможет и, следовательно, любой участок поверхности каждого тела системы (или любой участок ограждающей ее теплонепроницаемой стенки) получает от окружающих тел столько же энергии, сколько он сам излучает. Это положение должно быть справедливо при любой температуре в пределах любого спектрального интервала, для любого направления излучения и для любого состояния поверхности. Иными словами, в пространстве, в котором установилось температурное равновесие, спектральные плотности яркости К, Т) для любых значений Я и Г должны быть одинаковы во всех точках и во всех направлениях. В противном случае с помощью надлежащим образом подобранных и расположенных зеркал, линз, призм, светофильтров, поляроидов или других оптических приспособлений оказалось бы возможным нарушить второе начало термодинамики. [c.118]

Спектральная плотность яркости абсолютно черного тела в логарифмической шкале длин волн имеет вид [c.125]

Яркость абсолютно черного тела можно рассчитать следующим образом. Воспользуемся выражением (2-15) и подставим в него вместо Ь К) спектральную плотность яркости абсолютно черного тела 6 > (к, Т) из (4-10). Тогда получим [c.135]

Выражение (4-28) можно переписать в несколько ином виде Ь X, Т) = а (X, Т)-Ь > (X, Т), откуда ясно, что коэффициент поглощения а X, Т) можно с равным правом считать и коэффициентом излучения, так как он показывает, какую часть спектральной плотности яркости абсолютно черного тела имеет наш источник. [c.144]

Т. е. интегралом Фурье по косинусам от функции Ь (V) — спектральной плотности яркости источника излучения. Следовательно, в фурье-спектрометре измеряется не функция (V), характеризующая спектральное распределение исследуемого излучения, как в щелевых приборах, а ее фурье-преобразование по косинусам. Сравнить принцип действия фурье-спектрометра и обычного сканирующего спектрометра можно с помощью графиков на [c.427]

При анализе преобразования излучения фона в ОЭП обычно принимают допущение однородности и изотропности фона [8,9], что позволяет использовать в качестве его статистических характеристик корреляционную функцию и соответствующую пространственную спектральную плотность мощности фона. Излучение фона некогерентно, т. е. его энергетические характеристики описываются пространственным распределением энергетической яркости L (х, у). Тогда корреляционная функция яркости фона определяется как математическое ожидание произведения флуктуаций яркости фона (л , ), взятых в двух точках пространства предметов х, у) к (х+ 1у+ [c.45]

Спектральная плотность энергетической яркости (спектральная плотность лучистости) — величина, равная отношению энергетической яркости dBg, соответствующей узкому участку спектра, к ширине этого участка d>v [c.277]

Единица спектральной плотности энергетической яркости —ватт на стерадиан-метр в кубе [Вт/(ср.м )]. [c.277]

Спектральной степенью черноты тела называют величину, равную отношению спектральной плотности энергетической яркости bi данного тела к спектральной плотности энергетической яркости Ьок абсолютно черного тела при той же температуре, т, е. [c.278]

Распространение излучения в поглощающей среде. Рассмотрим процесс прохождения излучения со спектральной плотностью энергетической яркости через плоский слой среды с толщиной dS. Собственным излучением слоя и рассеянием пренебрегаем. Экспериментально установлено, что величина bx S) на выходе из слоя и bi(0) на входе и него связаны следующим образом [c.293]

Рассмотрим частный случай переноса в оптически плотной среде, когда длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором температура существенно изменяется. В этих условиях локальная спектральная плотность энергетической яркости излучения обусловлена переносом энергии излучения от участков среды, расположенных вблизи рассматриваемой точки перепад температур на длине свободного пробега излучения мал. Излучение от удаленных участков с существенно более высокой температурой поступает в рассматриваемую точку значительно ослабленным. [c.293]

Из (13.68) следует, что локальная спектральная плотность энергетической яркости (лучистости) Ь), зависит только от величины локальной лучистости абсолютно черного тела Ьо, % и ее градиента [c.294]

Спектральной плотностью энергетической яркости" 1,ч называют отношение энергетической яркости, взятой в бесконечно малом интервале частот (длин волн), включающем данную частоту (длину волны), к этому интервалу. Задание функции распределения или энергетической яркости излучения полностью определяет поле излучения [c.142]

Энергетическая яркость и ее спектральная плотность связаны между собой соотношением [c.142]

Из уравнения (4.2.2) следует, что спектральная плотность энергетической яркости излучения на отрезке [О, х) падает по экспоненциальному закону [c.148]

Оценки основных термодинамических характеристик плазмы искрового канала температуры, коэффициентов и показателей поглощения, потерь энергии с излучением и других - основаны на измерениях спектральной плотности лучистого потока (или яркости Ья). Результаты измерений спектральной плотности яркости искрового канала в оптически прозрачных твердых диэлектриках (ЩГК, органическом стекле, полевом шпате) по методу сравнения, несмотря на тщательный контроль за сохранением условий эксперимента (параметров разрядной цепи, длины межэлектродного промежутка, параметров оптической системы, геометрии образца и т.д.), подвержены значительным статистическим флуктуациям. Природа этих разбросов обусловлена малыми радиальными размерами искрового канала, особенно в начальной стадии его расширения, искривлениями и нестабильностью положения канала относительно оси электродов, вариациями кинетики трещин вокруг канала и т.п. Изучение влияния типа ЩГК, режимов энерговклада и других факторов возможно только с применением статистических методов, в частности, дисперсионного анализа. Результаты проверки закона распределения отдельных измерений максимального значения спектральной плотности [c.45]

Результаты расчета временной функции яркостной температуры канала по данным измерения спектральной плотности яркости и размеров искрового канала из фотограмм в широком диапазоне энергетического режима разряда показали, что уровень температуры, устанавливающийся в ответ на энерговклад в канал пробоя, мало критичен к величине тока и энергии разряда. Увеличение разрядного тока на 1.5 порядка, а развиваемой мощности на 2 порядка привело к увеличению максимума температуры лишь на 15%. Рост в 15-20 раз энергии, выделяемой в канале пробоя к моменту, когда импульс T(t) достигает полуспада, ведет к увеличению времени до [c.48]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Если входная щель освещается немонохроматическим светом— источник излучает сплошной спектр, — то надо принять во внимание, что теперь ширина интервала длин волн на выходе прибора определяется шириной интервала спектра АХ, выделяемого выходной щелью. Тогда яркость входной щели соответственно в этом интервале будет Ь = Ь%АХ, если считать, что спектральная плотность яркости Ьх постоянна в интервале Ая. Тогда аналогично (7.1.36) имеем для потока излучения Фспл в случае сплошного спектра [c.446]

Рассмотрим принцип действия спектрального прибора на базе интерферометра Майкельсона с использованием временной частотной интерференционной модуляции. Пусть интерферометр освещается монохроматическим излучением (рис. 7.2.2). Поток на выходе интерферометра будет равен Ф(А) =kLxX X (1 + 0S 2яА/Я), где Ьх — спектральная плотность яркости источника а k — коэффициент пропорциональности. При изменении разности хода с постоянной скоростью так, что A = vt, переменная составляющая потока будет Ф (А) = kX os (2nfxt), где частота модуляции fx = v/X. [c.474]

Яркостной или черной) температурой нечерного излучателя, имеющего температуру Т, называют такую температуру абсолютно черного тела, при которой спш-тральная плотность яркости Ь (Я, Т ) абсолютно черного тела для некоторой длины волны Я равна спектральной плотности яркости Ь (к, Т) нечерного излучателя для той же длины волны. [c.149]

Будем считать, что относительный состав излучения нечерного источника, имеющего температуру Т, воспроизводится (в пределах видимой части спектра) составом излучения абсолютно черного тела, имеющего температуру Т . Воспользовавшись снова законом Кирхгофа и формулой Вина, напишем, что при сделанном допущении спектральная плотность яркости нечерного излучателя может быть представлена так [c.151]

Последнее выражение предполагает, что источник излучает по закону Ламберта. Для реальных источников излу1ения яркость может существенно зависеть от направления визирования, поэтому в общем случае спектральная плотность энергетической яркост и источника в заданном направлении N (рис. 8) [c.43]

Из формул (4.1.11), (4.1.12) следует, что Р (Ру) есть среднее значение спектральной плотности энергетичешюй яркости излучения, идущего вправо (влево). Для объемной плотности энергии излучения и облученности в заданном направлении справедливы соотношения [c.144]

Очевидно, самопроизвольное испускание спонтаннее излучение), а следовательно, и коэффициент излучения v не зависят от наличия излучения в веществе. Однако помг-мо спонтанного излучения присутствует еще нбг/цмрованнсе излучение в результате реакций 3, 8, 12 (табл. 4.2.1). Наг-дем спектральную плотность энергетической яркости для состояния термодинамического равновесия. Для этого воспользуемся трактовкой индуцированного излучения поЭйг -штейну. [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...