Трехчлен Бернулли

Таким образом, трехчлен Бернулли В действительно является суммой кинетической и потенциальной энергий тяжести и объемного действия сил давления, т, е. отнесенной к единице [c.246]

Одним из наиболее важных законов сохранения в динамике жидкости является теорема Бернулли [Лойцянский, 1973], которая гласит при стационарном баротропном движении идеальной жидкости в поле потенциальных объемных сил величина Н (трехчлен Бернулли, см. (1.13)) сохраняет постоянное значение вдоль линии тока [c.33]

Величину В будем именовать трехчленом Бернулли. Возможность трактовки В как отнесенной к единице объема полной механической энергии жидкости ограничена тем фактом, что величина 0 является потенциальной энергией объемного действия поверхностных сил, а не непосредственно самих поверхностных сил, которые, как ранее ( 15) уже выяснялось, не образуют силового поля, и, следовательно, само понятие потенциальной энергии для них не имеет смысла. [c.113]

Полученное равенство можно рассматривать как первый интеграл уравнений Эйлера, справедливый в случае стационарного движения при наличии функции давлений, представляющей потенциал объемного действия поверхностных сил, и потенциала объемных сил. Этот интеграл, выведенный путем скалярного умножения обеих частей уравнений (10) на вектор скорости V, может трактоваться как интеграл живых сил, или интеграл кинетической энергии уравнений движения центра инерции элементарного объема жидкости (интеграл Бернулли). Его не следует отождествлять с законом сохранения полной механической энергии движущейся жидкости, а функцию В трехчлен Бернулли —с отнесенной к единице массы полной механической энергией. [c.116]

Трение покоя ГЗ сухое 13 Трехчлен Бернулли ИЗ Тропосфера ПО [c.903]

Удельная энергия сечения. Рассмотрим некоторое поперечное сечение открытого русла (-рис. 9-5). Пусть через это сечение протекает расход Q при глубине наполнения Н. Удельная энергия (отнесенная к единице веса) протекающего потока определяется трехчленом уравнения Бернулли [c.238]

Это и есть уравнение Бернулли. Трехчлен этого уравнения выражает напор в соответствующем сечении и представляет собой удельную (отнесенную к единице веса) механическую энергию, переносимую элементарной струйкой через это сечение. [c.29]

Здесь Ь — вектор скорости фильтрации в данной точке, определенный как предел отношения секундного расхода жидкости через площадку, перпендикулярную к направлению максимального расхода, к величине площадки, когда эта величина стремится к нулю. В круглой скобке стоит известный по гл. III трехчлен Бернулли V I2g - -ply -)-z), который в данном случае выродился в двухчлен, так как скорость движения сквозь поры, как правило, имеет порядок нескольких миллиметров в секунду, а иногда и меньше. При этом квадратом скорости можно пренебречь по сравнению с остальными слагаемыми пьезометрической высотой ply и нивелирной высотой z. Вместе с тем малая скорость или, точнее, малые рейнольдсовы числа протекания вязкой жидкости сквозь поры позволяют пренебрегать конвективными ускорениями, вызываемыми кривизной пор и переменностью площади их сечений. [c.411]

Здесь to—вектор скорости фильтрации в данной точке, определенный как предел отношения секундного расхода жидкости через площадку, перпендикулярную к направлению максимального расхода, к величине площадки, когда эта величина стремится к нулю. В круглой скобке стоит известный по гл. III трехчлен Бернулли (V 2 + pjyz), который в данном случае выродился в двухчлен, так как скорость движения сквозь поры, как правило, имеет порядок нескольких миллиметров в секунду, а иногда и ме 1ьше. При этом квадратом скорости можно пренебречь по сравнению с остальными слагаемыми пьезометрической высотой ply и нивелировочной высотой Z. Вместе с тем малая скорость или, точнее, малые рейнольдсовы числа протекания вязкой жидкости сквозь поры позволяют пренебрегать конвективными ускорениями, вызываемыми кривизной пор и переменностью площади нх сечений. Эти особенности пористой среды при малых числах Рейнольдса незначительно сказываются на среднем сопротивлении пор, а тем самым и на расходной составляющей фильтрационной скорости. Вот в чем заключается причина столь глубокого сходства закона Дарси (156), выведенного на основании обработки опытных материалов и представляющего по существу результат пространственного осреднения движений вязкой жидкости по случайно ориентированным и разнообразным по геометрической форме порам фильтрующей среды, и законами строго определенных движений той же жидкости в тонкой щели между параллельными плоскостями. [c.506]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...