Входной импеданс слоя

Подставляя (3.21) в (3.9), мы получаем для входного импеданса слоя Zb% = а следовательно, для коэффициента отражения, согласно (3.1) V = = Zi-Z,)l Z,+Z,) = V,,. [c.18]

В случае когда покрытие состоит из одного слоя, выражение (3.12.5) определяет входной импеданс [c.193]

Граница сред, разделенных слоем. Рассмотрен только случай нормального падения. Для расчета Л = в формулу для нормального падения волны на границу раздела сред с характеристическими импедансами 2 и г вместо г подставляют 2вх - входной импеданс фаницы со слоем, равный [c.208]

Найдем входной импеданс всей системы слоев Z "K Для этого достаточно (и - 1) раз рекуррентно применить формулу (2.47). В самом деле, положив в ней ZM = Zi,d d2 мы получим входной импеданс Z p на [c.38]

I3. мь1 получим выражение для ZP - входного импеданса второго снизу слоя и т д. После того как будет найден , требуемый входной импеданс системы определится формулой [c.39]

Нетрудно видеть, что если в каком-либо из слоев набег фазы ipj равен целому числу полуволн, то такой слой никак не влияет иа отражение независимо от значения импеданса Zj. Выпишем теперь в явном виде входной импеданс для системы двух слоев (п = 3) [c.39]

Входной импеданс нижнего полупространства Zj равен Zj. Пересчет импедансов на вышележащие границы слоев производится последовательным применением форм> лы (2.47) и дает (ф. (2.66)) [c.43]

По известным значениям входных импедансов на границах слоев коэффициент отражения определяется при помощи формулы (2,67), а коэффициент прозрачности — формулы (2,74), [c.43]

Теперь уже легко определить коэффициент отражения. Мы выразим его через входной импеданс системы твердых слоев [c.104]

Коэффициент отражения будем искать тем же методом пересчета импеданса, который был использован в 2 для дискретно-слоистой среды. Обозначим, как в п. 2.5, импеданс волны при Эта величина имеет смысл входного импеданса системы из / — 1 слоев, лежащих на полупространстве. Согласно (10.6), получаем [c.210]

Отражение от елоя и системы слоев. Решение этой задачи, проведенное в 3 для акустического случая в импедансной формулировке, может быть без всяких изменений перенесено и на электромагнитный случай. Выше упоминалось, что формулами (4.15) и (4.20) будут даваться коэффициенты отражения от произвольного чнсла слоев, но только вместо Z, н бходимо-подставить Zbx — входной импеданс этой системы слоев. Для расчета последнего будут справедливы формулы 3, если полагать там [c.25]

Для входного импеданса системы слоев Zbx находим из (8.37) и (8.40) [c.43]

Изгибная волна 47, 54 Импеданс слоя входной 15 Импедансное граничное условие 24 Импульса отражение 82 [c.340]

Вычислить входной импеданс поглощающего слоя на твердой стенке для нормального падения волны. [c.40]

Решение. Входной импеданс жидкого непоглощающего слоя, расположенного на полупространстве с импедансом Zj, при нормальном падении звука на слой выражается формулой (1.1) [c.40]

Импеданс на входе в трубу 2 найдем по аналогии с входным импедансом в плоский слой толщины I между двумя полупространствами [c.64]

Если, как в примере с жидким слоем, соседние участки препятствия не взаимодействуют, то входной импеданс (или проводимость) не зависит от угла скольжения падающей плоской волны, и то обстоятельство, что фаза движения меняется вдоль границы, роли не играет. В этих случаях для каждой данной частоты будет только одно-единственное значение входного импеданса, от угла скольжения не зависящее. Входной импеданс, не зависящий от угла, называют нормальным импедансом нормальная проводимость). Можно показать, что для препятствия с нормальным импедансом отношение давления к нормальной скорости на его поверхности вообще не зависит от формы поля и остается тем же, например, при падении сферической волны. [c.189]

Для цилиндра, имеющего поверхность, обладающую локальным импедансом, Z не зависит от номера . Для цилиндра, представляющего собой один или совокупность упругих слоев, входной импеданс Z можно определить точно таким же образом, как и для внешней системы слоев. Например, если внутренний цилиндр является многослойной системой без внутреннего заполнителя, то можно воспользоваться выражением (5.9), положив Zo = О и заменив значения радиусов соответствующих слоев. [c.219]

В слое существуют две волны, распространяющиеся в прямом и обратном направлениях. Амплитуды их определяют из условий равенства импедансов сверху и снизу на двух границах слоя. Входной импеданс для волны, падающей на слой сверху, определяют как суммарный импеданс, учитывающий эти две волны. В результате [c.44]

Ценность приведенного вывода с использованием понятия входного импеданса заключается в том, что он позволяет распространить решение на произвольное количество слоев. Для этого в формуле (1.35) заменяют Z на соответствующее значение входного импеданса для нижней среды. Если эта среда протяженная, как на рис. 1.16, то Z =p . Если существует второй слой, то Z определяют по формуле, аналогичной (1.35). [c.44]

Чтобы найти коэффициент отражения от слоя, достаточно найти входной импеданс слоя Z , т. е. шпеданс на границе 23. Тогда V будет даваться согласно (2.15) формулой [c.15]

Рассмотрим работу преобразователя на простом примере включения пьезопластины в электрический контур генератора (рис. 1.38, й). Считая пластину бесконечно протяженной в направлении, перпендикулярном х, тем самым не будем учитывать ее колебаний в поперечном направлении (одномерное приближение). Поверхности пластины нагружены средами с входными акустическими импедансами в направлении объекта контроля и Zft в противоположном направлении (там располагают демпфер). Здесь под входным импедансом понимается выражение, учитывающее активное и реактивное сопротивления границы колебаниям пьезопластины по толщине. Формулы для входного импеданса приведены в подразд. 1.4. Они учитывают наличие промежуточных слоев между пластиной и протяженной средой, удовлетворяющей условию (1.57). Такой средой являются расположенный с одной стороны пьезопластины демпфер, а с другой — изделие или акустическая задержка. [c.63]

Явные выражения для входных импедансов системы с одним, двумя и тремя слоями даются соответственно формулами (2,47), (2.68) и (2.69). На движущуюся среду распространяются результаты исследования раз-ли шых частных случаев, рассмотренных в предьщущих разделах настоящего параграфа (просачивание волны через слой, полуволновой и четвертьволновой слои). Еще раз подчеркнем, что прежиие формулы в случае движущейся среды несут в себе новое содержание. Например, поскольку фазовый набег в слое, согласно (2.86), зависит от угла между векторами и vo> полуволновой спой подчеркивает 1фи его прохождении в пучке монохроматических плоских волн те, для которых [c.43]

Из изложенного в разделе 1 ясно, что для определения коэффициента отражения достаточно найти входной импеданс всей систе1Ш слоев 2м Это может быть сделано путем п — I кратного применения формулы (3.9). В самом деле, положив в ней Z i. = Z , d = dt, мы получим входной импеданс 2вх на верхней границе самого нижнего слоя [c.20]

Кривая 1 характеризует изменение X для однослойной решетки. Она (в рассматриваемом диапазоне частот) имеет единственную точку с А" О, которая отвечает резонансу системы пластины — жидкость. Случай решетки из двух идентичных слоев (кривая 2) характеризуется значительно более сложной зависимостью от частоты Здесь наблюдаются три т очки, в которых X = О, а именно fp 0,ЗД fai 0,5/, и /р2 0,63/i. Если теперь обратиться к кривой 2 на рис 116, то легко установить, что частотам /pi и / 2 соответствуют относительные минимумы величины k p, а частоте /ai — максимум этой велнчины. Однако при этом важно отметить, что разнесение собственных частот в слоях решетки существенно изменяет частотную зависимость мнимсй части ее входного импеданса. Как следует из анализа кривой 3 па рис. 117, даже при сравнительно небольшой расстройке указанных частот остается один резонанс системы пластины — жидкость на частоте /р1 0,35/i. [c.212]

Определение элементов матрицы передачи для трансверсально-изотропного слоя. Ацгоритм, приведенный в п. 5.6, позволяет найти входной импеданс трансверсально-изотропного слоя, т. е. отношение [c.280]

На рис 12.9 показана схема включения фотодиода, когда его выходной сигнал поступает на усилитель. Элементы Свх и образуют входной импеданс усилителя. Изменяющаяся во времени падающая оптическая мощность Ф () вызывает изменяющийся ток ф Ц) и напряжение (О на входе усилителя. Типичная переходная характеристика при длительности оптического импульса 10. .. 20 не показана на рис. 12.10. Ее вид зависит от трех факторов / С - постоянной времени диода и его нагрузки переходного времени, которое определяется дрейфом носите пей через обедненный слой задержкой, которая определяется диффузией носителей, рождакйцихся снаружи обедненного слоя. Обсуднм каждый из этих факторов. [c.319]

В преобразователях ультразвуковых дефектоскопов (рис. 18) пластина 1 является важнейшим чувствительным элементом. Плоскости ее покрыты электродами 3. Пьезопластина приклеена к демпферу 2. Между пластиной и средой 6, в которую излучается ультразвук, располагается несколько тонких слоев электрод, протектор 4, защищающий пластину от повреждений, и прослойка масла 5 (в случае контактного варианта контроля). Иногда протектор делают многослойным с целью оптимизации тех или иных свойств искателя. Таким образом, пьезопластина работает в условиях довольно сложной акустической нагрузки. Для общности представим пьезопластину с характеристическим акустическим импедансом х = р С нагруженной на две среды с входными импедансами 2о и Z2 (рис. 19). Пьезопластина толщиной к считается бесконечно протяженной в направлении, перпендикулярном х, так что влиянием краев пластины пренебрегаем. Пьезопреобразователь подключен к электрической цепи с генератором-V, в результате действия которого на электродах пьезопластины возбуждается переменное напряжение (разность потенциалов) Аф. [c.41]

Смотреть страницы где упоминается термин Входной импеданс слоя : [c.34] [c.35] [c.37] [c.340] [c.39] [c.188] [c.208] [c.136] [c.16] [c.21] [c.21] [c.25] [c.27] [c.40] [c.213] [c.214] [c.39] [c.189] [c.190] [c.198] [c.35] [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...