Характеристический волновой импеданс

Ответ. Из (3.8) видно, что 2 = 2 , если 2 = 5рс. Эта величина называется характеристическим или волновым импедансом (сопротивлением). Нагрузку 2 = 5рс можно реализовать, например, путем присоединения бесконечно длинной трубы к концу данного отрезка трубы. [c.54]

Интенсивность ультразвука по мере прохождения в среде уменьшается за счет ее волнового сопротивления z> Величина этого сопротивления, часто называемого характеристическим импедансом, зависит от плотности среды р, скорости распространения волн С и определяется выражением [c.143]

Примечание. Wo,. Wi, W2, W., — волновые сопротивления (W = 8г, где S — площадь сечения г — характеристический импеданс) [c.268]

Для плоской гармонической бегущей волны, распространяющейся в жидкой среде, согласно формулам (1.11) акустический импеданс равен 2=р/и=рс. Эта величина характеризует среду, в которой распространяется волна. Ее называют волновым сопротивлением среды или ее характеристическим импедансом. Понятием импеданса пользуются также для твердого тела (для продольных и поперечных волн), определяя его как отношение соответствующего механического напряжения, взятого с обратным знаком, к колебательной скорости частиц среды. [c.32]

Характеристическая матрица 181 Характеристический волновой импеданс слоя 174 Характеристическое уравнение 66 Херпина теорема 185 Хилла детерминант 214 [c.656]

Характеристические уравнения (56.26) и (56.30) и выражения для импедансов (56.25) и (56.31) совпадают, если одновременно выполняются условия (56.18) и (56j27). Следует иметь в виду, что импеданс (56.31) в общем случае зависит не только от частоты и от размеров гребенки, но и от параметра т), т. е. от волнового числа h электромагнитной волны подобная зависимость называется пространственной дисперсией . Зависимость Z от т] пропадает при выполнении условий [c.315]

Импеданс. Важным параметром среды распространения упругих колебаний является характеристический импеданс, или удельное волновое сопротивление (обычно просто волновое сопротивление). Он определяется как отношение звукового давления к колебательной скорости в бегушей волне и обычно выражается в виде [c.201]

Важным пч>аметром среды является ее характеристический импеданс или удельное волновое сопротивление. Он определяется как отнощегше комплексных амплитуд звукового давлегшя р к колебательной скорости V в гармонической бегущей волне [c.312]

Коэффициенты отражения и прозрачности зависят здесь не от скоростей звука и плотностей сред в отдельности, а от пронэведеннн рс и Pi i, называемых волновыми сопротивлениями или характеристическими импеданса ми сред. [c.30]

Здесь Zu Zj,. . ., Zj — импедансы в плоскостях, указанных на рис. 18.1, причем Zg = рс — волновое сопротивление воздуха Z, — характеристический импеданс пористого материала Ь — его постоянная распространенпя Zf) и Ь являются, вообще говоря, сложными функциями параметров, характеризующих пористый материал удельного сопротивления Ri, плотности р и в меньшей степени структурного фактора к [1031, пористости Y и объемных коэффициентов упругости воздуха в лштериале К и самого материала Q. При этом иы ограничимся случаем мягкого пористого материала (отношение K/Q больше, чем, скажем, 20), в котором волна, распространяющаяся по скелету, будет весьма быстро затухающей и ею можно пренебречь. Только [c.105]

Эта величина, представляющая входной импеданс бесконечной струны, называется волновым или характеристическим сопротивлением струны. Мы видим, что она действительна и для беско-нечнох струны является чистым сопротивлением. Это обстоятельство указывает на то, что энергия, непрерывно поступающая к струне, полностью переходит в энергию волнового движения и не возвращается обратно, поскольку струна бесконечна. Мы увидим далее, что если струна конечна, то входной импеданс отличен от волнового сопротивления гс и не будет уже чистым сопротивлением. [c.113]

Величина 2/гс представляет собой безразмерный импеданс в точке закрепления, т. е. импеданс, выраженный в единицах волнового сопротивления струны. Обратная этому импедансу величина будет Оезразмерная проводимость в ючке закрепления в рассматриваемом случае эта величина мала. Её действительная часть равна х [безразмерная активная проводимость) и мнимая о безразмерная реактивная проводимость). Указанные выше предельные значения функции соответствуют движениям в точках закрепления, вызванным движением струны. Характеристическая функция представляет собой комплексную величину, являющуюся функцией частоты приложенной силы ш, а также от х и о, зависящих, в свою очередь, от (о. [c.166]

Отношение давления к скорости колебания частиц в направлении движения волны для волны, распространяющейся в одном направлении, называется характеристическим импедансом для данной волновой моды. Для волн в свободной среде мы нашли, что эта величина равна рс. В трубе со стенками, имеющими импеданс рс, , характеристический импеданс для моды плоской волны приблизительно равен рс[1 — (X/2ira) (а, + г/ )]. Таким образом, если импеданс стенок чисто реактивный, то характеристический импеданс полностью активен, т. е. представляет собо11 только механическое сопротивление если импеданс стенки имеет активную компоненту, то характеристический импеданс имеет реактивную часть. Разница между характеристическими импедансами для моды (0,0) и для плоской волны в свободной среде пропорциональна удельной проводимости p / f, если —большая величина. [c.339]

Волновое сопротивление-линии не завксит от ее длины -(предполагается, что геометрические и электрические параметры линии неизменны по всей ее длине) и на радиочастотах равно Z Y Чем меньше индуктивность и боль- ше емкость, приходящиеся на единицу длины линии, тем меньше волновое сопротивление (характеристический импеданс). Оно имеет размерность ом. [c.221]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...